- •Э.М. Нуруллаев., н.А. Вдовин
- •Оглавление
- •Введение
- •Кинематика поступательного и вращательного движения абсолютно твердого тела
- •1.1. Поступательное движение
- •1.2. Вращательное движение
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Фундаментальные взаимодействия
- •2.2. Основные характеристики динамики Ньютона
- •2.3. Закон инерции. Инерциальные системы отсчета
- •2.4. Масса и закон сохранения импульса
- •2.5. Второй закон Ньютона
- •2.6. Третий закон Ньютона и закон сохранения импульса
- •2.7. Преобразования и принцип относительности Галилея
- •2.8. Основной закон динамики поступательного движения и закон сохранения импульса для системы материальных точек
- •2.9. Некоторые силы, рассматриваемые в механике
- •2.10. Практическое применение законов Ньютона
- •2.11. Движение тела с переменной массой
- •Вопросы для самоконтроля
- •3. Динамика вращательного движения твердого тела
- •3.1. Основной закон динамики вращательного движения
- •Сумма произведений массы каждой материальной точки тела на квадрат ее расстояния до оси называется моментом инерции тела относительно этой оси. Момент инерции относительно оси Оz равен
- •3.2. Закон сохранения момента импульса
- •Вопросы для самоконтроля
- •4. Работа, мощность, энергия
- •4.1. Работа и мощность при поступательном движении
- •4.2. Работа и мощность при вращательном движении
- •4.3. Кинетическая энергия при поступательном движении
- •4.4. Кинетическая энергия вращающегося тела
- •4.5. Потенциальная энергия
- •4.6. Силы и потенциальная энергия
- •4.7. Закон сохранения энергии
- •4.8. Применение законов сохранения к соударениям тел
- •5. Колебательное движение
- •5.1. Механические колебания
- •5.2. Гармонические колебания
- •5.2.1. Кинематические характеристики гармонического колебания
- •5.2.2. Динамические характеристики гармонического колебания
- •Потенциальная энергия
- •5.3. Маятник
- •5.3.1. Математический маятник
- •5.3.2. Физический маятник
- •5.4. Сложение гармонических колебаний
- •5.4.1. Сложение колебаний одной частоты, направленных вдоль одной прямой
- •5.4.2. Биения
- •5.4.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •5.5. Затухающие колебания
- •Согласно формуле (5.5) период затухающих колебаний
- •5.6. Вынужденные колебания
- •6. Упругие волны
- •6.1. Волновые процессы. Продольные и поперечные волны
- •6.2. Энергия упругих волн. Вектор Умова
- •6.3. Уравнение бегущей волны. Фазовая скорость. Волновое уравнение
- •Для характеристики волн используется волновое число
- •Учитывая (6.8), уравнению (6.7) можно придать вид
- •6.4. Принцип суперпозиции. Групповая скорость
- •6.5.Интерференция волн
- •6.6. Стоячие волны
- •7. Молекулярная физика
- •7.1. Предмет молекулярной физики и термодинамики. Статистический и термодинамический методы изучения макроскопических систем
- •7.2. Основные положения молекулярно-кинетической теории
- •7.3. Газообразное состояние вещества. Идеальный газ
- •7.4. Параметры состояния идеального газа
- •7.5. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории (уравнение Клаузиуса) и следствия из него
- •Уравнение (4) с учетом (5) примет вид
- •Произведение na равно числу молекул n, содержащихся в массе газа m. С учетом этого получим
- •А с учетом того, что число молекул в единице объема, можно записать:
- •7.6. Закон Максвелла распределения молекул идеального газа по скоростям и энергиям
- •7.8. Идеальный газ в однородном поле тяготения.
- •7.9. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул
- •7.10. Явления переноса в газах
- •7.11.Реальные газы
- •7.13. Внутренняя энергия реального газа. Эффект Джоуля – Томсона
- •7.14. Элементы механики жидкостей. Давление в жидкости и газе
- •7.15. Уравнение Бернулли
- •7.16.Движение тел в жидкостях и газах
- •8. Термодинамика
- •8.1. Внутренняя энергия, работа и теплота
- •В случае идеального газа нет сил межмолекулярного взаимодействия и внутренняя энергия равна сумме энергий беспорядочного (теплового) движения всех молекул.
- •8.2. Внутренняя энергия идеального газа. Степени свободы системы
- •Внутренняя энергия произвольной массы идеального газа
- •8.3. Работа и теплота
- •8.4. Первое начало термодинамики
- •8.5. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам в идеальном газе
- •8.6. Политропические процессы
- •8.7. Тепловые двигатели и холодильные машины. Цикл Карно и его кпд
- •8.8. Энтропия, ее статистическое толкование и связь с термодинамической вероятностью
- •8.9. Второе начало термодинамики
- •8.10. Применение второго начала термодинамики для определения изменения энтропии в процессах идеального газа
- •8.11. Третье начало термодинамики, или теорема Нернста – Планка
- •Список литературы
6.5.Интерференция волн
Согласованное протекание во времени и пространстве нескольких колебательных или волновых процессов связывают с понятием когерентности. Волны называются когерентными, если разность их фаз в каждой точке пространства остается постоянной во времени.При наложении двух когерентных волн в разных его точках получается усиление или ослабление результирующей волны в зависимости от соотношения между фазами этих волн. Это явление называется интерференцией волн.
Пусть уравнения двух когерентных сферических волн, накладывающихся друг на друга, заданы в виде
1 = cos (t – kr1 + 1), 2 = cos (t – kr2 + 2),
где r1 иr2 – расстояния от источников волн до рассматриваемой точки,k– волновое число;1и2– начальные фазы обеих накладывающихся сферических волн. Безразмерная амплитуда результирующей волны
.
Так как для когерентных источников разность начальных фаз (1 2) = =const, то результат наложения двух волн в различных точках зависит от величины=r1 – r2, называемойразностью хода волн. В точках, где
k(r1 – r2) – (1 –2) =2m(m= 0, 1, 2, …), (6.18)
наблюдается интерференционный максимум: безразмерная амплитуда результирующего колебания
.
Условие (6.18) называется условием интерференционного максимума.
В точках, где
k(r1 r2) – (1 2) =2(m+ 1)(m= 0, 1, 2, …), (6.19)
наблюдается интерференционный минимум: амплитуда результирующего колебания
,
m называется соответственнопорядком интерференционного максимума или минимума.
6.6. Стоячие волны
Особым случаем интерференции являются стоячие волны – это волны, образующиеся при наложении двух бегущих волн, распространяющихся навстречу друг другу с одинаковыми частотами и амплитудами.
Для вывода уравнения стоячей волны предположим, что две плоские волны распространяются навстречу друг другу вдоль оси хв среде без затухания, причем обе волны характеризуются одинаковыми частотами и амплитудами. Кроме того, начало координат выберем в точке, в которой обе волны имеют одинаковую фазу, а отсчет времени начнем с момента, когда фазы обеих волн равны нулю. Тогда соответственно уравнения волны, распространяющейся вдоль положительного направления осих, и волны, распространяющейся ей навстречу, будут иметь вид
1 = A cos (t – kx),
(6.20)
2 = A cos (t + kx).
Сложив эти уравнения и учитывая, что k = 2/, получим
= 1+2 = 2Acos kx cos t = 2A cos (2x/) cos t . (6.21)
Выражение (6.21) представляет собой уравнение стоячей волны.Из этого уравнения следует, что в каждой точке стоячей волны происходят колебания одной и той же частотыс амплитудойАст =2А cos (2x/), зависящей от координатыхрассматриваемой точки.
В точках среды, где
2x/=m(m = 0, 1, 2, …) , (6.22)
амплитуда колебаний достигает максимального значения, равного 2А. В точках среды, где
2x/=(m+/2) (m = 0, 1, 2, …) (6.23)
амплитуда колебаний обращается в нуль.
Точки, в которых амплитуда колебаний максимальна (Аст = 2А), называются пучностями стоячей волны, а точки, в которых амплитуда колебаний равна нулю (Аст = 0), узлами стоячей волны. Точки среды, находящихся в узлах, колебаний не совершают.
Из выражений (6.22) и (6.23) получим соответственно координаты пучностей и узлов:
(m = 0, 1, 2, …) ; (6.24)
(m = 0, 1, 2, …) . (6.25)
Из формул (6.24) и (6.25) следует, что расстояния между двумя соседними пучностями и двумя соседними узлами одинаковы и равны /2. Расстояние между соседними пучностью и узлом стоячей волны равно/4.
В отличие от бегущей волны, все точки которой совершают колебания с одинаковой амплитудой, но с запаздыванием по фазе, все точки стоячей волны между двумя узлами колеблются с разными амплитудами, с одинаковыми фазами. При переходе через узел множитель 2A cos (2x/) меняет свой знак, поэтому фаза колебаний по разные стороны от узла отличается на, т.е. точки, лежащие по разные стороны от узла, колеблются в противофазе. Образование стоячих волн наблюдается при интерференции бегущей и отраженной волн. Что будет ли на границе отраженияузел или пучность, зависит от соотношения плотностей сред. Если среда, от которой происходит отражение, менее плотная, то в месте отражения получается пучность (рис. 6.3,а), если более плотная – узел (рис. 6.3,б). В случае стоячей волны переноса энергии не наблюдается.
Вопросы для самоконтроля
1. Какое движение называется волновым?
2. Какие волны называются продольными, поперечными?
3. Каковы физические условия возникновения продольных и поперечных волн?
4. Что такое фронт волны?
5. Что называется волновой поверхностью?
6. Какими величинами характеризуются волны в упругой среде?
7. Какая характеристика называется длиной волны?
8. Какими соотношениями длина волны связана со скоростью распространения волны и частотой?
9. Запишите уравнение плоской незатухающей бегущей волны.
10. Запишите волновое уравнение.
11. Каков физический смысл величин, входящих в уравнение плоской незатухающей бегущей волны?
12. Какая величина называется вектором Умова (вектором плотности потока энергии)?