- •Введение
- •Кинематика сплошной среды
- •Основные гипотезы механики сплошной среды
- •Эйлерово и лагранжево описания движения сплошной среды
- •Вычисление скорости материальной частицы
- •Материальная производная
- •Переход от эйлерова описания к лагранжевому и обратно
- •Траектории и линии тока. Установившиеся и неустановившиеся, потенциальные движения сплошной среды
- •Траектории и линии тока
- •Установившиеся и неустановившиеся движения сплошной среды
- •Потенциальное и вихревое движения
- •Операции над тензорами. Главные оси и главные значения тензора 2-го ранга
- •Ортогональное преобразование координат
- •Операции над тензорами
- •Главные оси и главные значения тензора 2-го ранга
- •Тензорная функция и тензорная поверхность
- •Оператор Гамильтона и его применение к скалярным, векторным и тензорным величинам
- •Тензор деформаций
- •Эйлеров и лагранжев тензоры деформаций
- •Тензор малых деформаций
- •Механический смысл тензора малых деформаций
- •Условия совместности деформаций
- •Тензор скоростей деформаций
- •Механический смысл тензора скоростей деформаций
- •Теорема Коши-Гельмгольца
- •Закон сохранения массы
- •Три теоремы об интегралах
- •Закон сохранения массы
- •Уравнение неразрывности при лагранжевом описании
- •Динамика сплошной среды
- •Массовые и поверхностные силы. Вектор напряжений
- •Тензор напряжений
- •Закон сохранения количества движения
- •Закон сохранения момента количества движения
- •Закон сохранения момента количества движения
- •Главные оси и главные напряжения
- •Поверхность напряжений Коши
- •Закон сохранения энергии
- •Закон сохранения энергии
- •Уравнение кинетической энергии
- •Уравнение внутренней энергии
- •Уравнение теплопроводности для неподвижной среды
- •Уравнение теплопроводности для подвижной среды
- •Некоторые модели и теории механики сплошной среды
- •Идеальная, вязкая, ньютоновская жидкости
- •Идеальная жидкость
- •Потенциальное течение идеальной несжимаемой жидкости
- •Потенциальное течение идеальной несжимаемой жидкости в поле внешних потенциальных сил
- •Интеграл Бернулли
- •Ньютоновская жидкость
- •1. Поверхность твердого тела
- •2. Поверхность раздела двух жидкостей
- •Уравнения Навье-Стокса
- •Течение Куэтта
- •Течение Пуазейля
- •Турбулентное течение
- •Упругое и линейно упругое изотропное тело
- •2. Всестороннее сжатие
- •3. Сдвиг
- •Уравнения акустики
- •Уравнения акустики
- •Волновое уравнение. Общее решение. Задача Коши и ее решение. Смешанная задача и ее решение
- •Решение уравнений акустики
- •Условия на поверхности сильного разрыва. Ударная адиабата
- •Соотношения на разрыве в системе координат, связанной с разрывом
- •1. Закон сохранения массы
- •2. Закон сохранения импульса
- •3. Закон сохранения энергии
- •Соотношения на сильном разрыве в неподвижной системе координат
- •Соотношения на разрыве в системе координат, связанной с покоящимся газом
- •Адиабата. Ударная адиабата
- •Сверхзвуковые течения
- •Подобие и моделирование явлений
Эйлерово и лагранжево описания движения сплошной среды
Эйлеровыми переменныминазываются координаты точки пространства (геометрические координаты) и время (Рис. 1.2.1.).Лагранжевыми переменныминазываются координаты материальной точки (материальные координаты) и время . Удобно задавать материальные координаты следующим образом: материальные координаты частицы равны ее геометрическим координатам в начальный момент времени:
при .
При эйлеровом описаниилюбой параметрсплошной среды задается как функция эйлеровых переменных . Тем самым можно определить значения параметров сплошной среды в любой момент времени и в любой точке пространства, занятого сплошной средой.
Рис. 1.2.1. |
Часто для решения задачи оказывается более удобным описание, связанное не с геометрическим пространством, а со сплошной средой. В этом случае используют лагранжево описание. |
При лагранжевом описаниилюбой параметрсплошной среды задается как функция лагранжевых переменных . Лагранжево описание позволяет найти параметры любой материальной частицы.
Вычисление скорости материальной частицы
Рассмотрим материальную частицу с координатой . Тогда ее геометрические координаты будут функциями времени и зададут траекторию этой частицы. Следовательно,при эйлеровом описании скорость частицы . Нопри лагранжевом описании и .Некоторые студенты пишут, это грубая ошибка!
Материальная производная
Материальной производнойназывается производная по времени какого-либо параметра фиксированной материальной частицы.
Материальную производную в литературе также называют субстанциональной или индивидуальной производной.
При лагранжевом описании материальная производная вычисляется как частная производная по времени:
.
Найдем материальную производную параметра при эйлеровом описании. Для этого рассмотрим материальную частицу с координатой. При движении ее материальные координаты не изменяются, но пространственные координаты являются функцией времени
для.
Вычислим материальную производную
.
Таким образом, материальная производная при эйлеровом описании совпадает с полной производной.
Учитывая определение скорости, можно записать
,
где .
Переход от эйлерова описания к лагранжевому и обратно
Эйлерово и лагранжево описание являются равносильными и нужно уметь переходить от одного описания к другому. Рассмотрим этот вопрос на примере.
Пример 1.Дано эйлерово описание движения сплошной среды
Требуется найти его лагранжево описание.
Решение.
Зададим материальные координаты так, что в начальный момент движения они равны геометрическим, т.е. при . Учитывая определение скорости и начальное условие, имеем задачу Коши для системы уравнений
,
.
Решим эту задачу.
Закон движения в лагранжевых переменных найден.
Таким образом, чтобы перейти от эйлерова описанию к лагранжевому, необходимо составить систему и решить ее с учетом начальных условий.
Убедимся, что и– взаимнооднозначные зависимости, т.е. в любой момент времени в любой точке пространства находится только одна материальная частица. Для этого нужно вычислить якобиан и убедиться, что он никогда не обращается в нуль.
для любого момента времени.
Следовательно, зависимость взаимнооднозначная. Известно, что. Отсюда следует, что обратная зависимость также взаимнооднозначная. В этом можно убедиться и непосредственно, вычислив якобиан обратного преобразования
для любого момента времени.
Найдем выражения для скорости и ускорения в лагранжевых переменных. Чтобы выразить скорость, достаточно геометрические координаты заменить на материальные, используя для этого закон движения в лагранжевых переменных. Получим
Найдем ускорение, которое вычисляется как материальная производная скорости. Напомним, что при лагранжевом описании материальная производная совпадает с частной производной по времени.
Пример 2.Дано лагранжево описание движения сплошной среды
Требуется найти его эйлерово описание.
Решение.
Учитывая определение скорости и начальное условие, имеем задачу Коши для системы уравнений:
,
.
Подставим в систему заданное выражение для скорости и проинтегрируем по времени. Получим, проделав несложные выкладки, эйлерово описание:
Найдем ускорение, которое вычисляется как материальная производная скорости :
.
Можно вычислить иначе:
,
.
Третий путь состоит в том, чтобы вычислить ускорение в лагранжевых переменных (см. Пример 1), и потом заменить в его выражении материальные координаты на геометрические, как выше было сделано для скорости.
Окончательно: