ТФКП + Механика сплошных сред / МСС / Список опечаток МСС

Список

опечаток и исправлений

С.24.

С.24.

С.42 С другой стороны,

в линейном приближении, в силу малости деформаций.

С.65.

С.66. Уравнение момента

С.66. Уравнение момента

С.67. Согласно закону сохранения момента количества движения скорость изменения момента количества движения материального объема

С.67.

В силу произвольности объема и согласно теореме 1 параграфа 1.7.1 получим дифференциальное уравнение баланса момента количества движения

С.68.

С.71. Для этого нужно выбрать систему координат с началом на площадке ,

С.73.

С.75.

С.80.

С.81. Если задать давление на входе

C.83. Интеграл Коши-Лагранжа можно получить и для баротропной сжимаемой жидкости. В этом случае в уравнение импульсов следует ввести функцию давления P, используя равенство . В частности, для несжимаемой жидкости , а для адиабатического течения совершенного газа .

С.83.

С.84.

С.85. В этом случае , . Интеграл Бернулли принимает вид

.

С.88. Выразим уравнение состояния через давление p и девиатор тензора напряжений . Получим

,

где

.

С.89. - динамическим коэффициентом вязкости.

С.91.

С.93. Математическая постановка задачи Куэтта включает уравнения неразрывности и импульсов

,

, ,

и граничные условия, которые выражают условие прилипания жидкости к пластинам:

Можно убедиться, что решением задачи является:

, , .

Течение Куэтта является слоистым или ламинарным, то есть жидкость перемещается слоями, параллельными направлению течения (lamina - пластина, полоса).

С.94 причем эта зависимость линейная. Поэтому из граничного условия на давление и из вида решения следует, что

С.95. Согласно найденному решению скорость потока в сечении изменяется в зависимости от радиуса r по параболическому закону, достигая максимума на оси трубы.

Вычислим объемный расход жидкости Q через сечение трубы S (формула Пуазейля)

, .

Среднюю (среднеобъемную) скорость потока можно определить следующим образом

.

Видно, что

.

Можно ввести коэффициент сопротивления трубы как отношение силы сопротивления к скоростному напору и площади контакта жидкости с трубой

.

Рассмотрим жидкий цилиндр длины l, движущийся со средней скоростью . Тогда площадь контакта , скоростной напор сила сопротивления трения со стороны трубы напряжение сдвига при . В результате вычислений получим , т.е. сила сопротивления уравновешивает силу, движущую жидкий цилиндр за счет перепада давления.

Введем число Рейнольдса , которое определяется формулой

.

Тогда для течения Пуазейля коэффициент сопротивления выражается через число Рейнольдса и равен

.

Закон Пуазейля справедлив для ламинарных (слоистых) течений, которые наблюдаются при малых числах Рейнольдса, когда трубка очень тонкая или жидкость очень вязкая.

C.98.

C.99. Видим, что модуль объемной упругости характеризует сопротивление объемному сжатию.

С.99. 3. Сдвиг

Напряжение и деформация сдвига описываются

С.134. Задача 4.6.3.

б) Для одноосного растяжения, см. задачу 4.6.1,

C.134. Задача 4.6.4.

б) Для одноосного растяжения, см. задачу 4.6.1,

C.135. Задача 4.6.6.

задачи 4.6.5

C.135. Вычислить тензор

C.135. Задача 4.6.8.

задачи 4.6.7

C.135. Задача 4.6.9.

задачи 4.6.7

задаче 4.6.7

C.136. Задача 4.6.12.

задачи 4.6.11

C.137. Задача 4.8.3.

задачи 4.8.2

C.142. получим поле ускорений .

C.142. 4.1.2. …получим

C.147. 4.3.1.

3) .

С.150. 4.4.1. …,

С.153. 4.6.4.

задачи 4.6.3

C.155. 4.6.8.

задаче 4.6.7

C.155. 4.6.9.

задачи 4.6.8

C.157. 4.6.12.

задаче 4.6.11

С.157.

С.160. 4.9.3.

результатами задачи 4.3.12 и 4.3.15

C.160. Граничное условие на правой границе получить из

C.161. 4.10.3. Указание. Ввести безразмерные переменные: , . В переменных и заданное уравнение теплопроводности и граничные условия перепишутся в виде: ; при , при . Решение задачи имеет вид: . Осталось проверить выполнение теплового баланса: , где , . Уравнение теплового баланса следует также переписать в безразмерной форме и использовать решение задачи.

С.166.

27

Обзорная лекция.

2

Темы практических занятий