- •Введение
- •Кинематика сплошной среды
- •Основные гипотезы механики сплошной среды
- •Эйлерово и лагранжево описания движения сплошной среды
- •Вычисление скорости материальной частицы
- •Материальная производная
- •Переход от эйлерова описания к лагранжевому и обратно
- •Траектории и линии тока. Установившиеся и неустановившиеся, потенциальные движения сплошной среды
- •Траектории и линии тока
- •Установившиеся и неустановившиеся движения сплошной среды
- •Потенциальное и вихревое движения
- •Операции над тензорами. Главные оси и главные значения тензора 2-го ранга
- •Ортогональное преобразование координат
- •Операции над тензорами
- •Главные оси и главные значения тензора 2-го ранга
- •Тензорная функция и тензорная поверхность
- •Оператор Гамильтона и его применение к скалярным, векторным и тензорным величинам
- •Тензор деформаций
- •Эйлеров и лагранжев тензоры деформаций
- •Тензор малых деформаций
- •Механический смысл тензора малых деформаций
- •Условия совместности деформаций
- •Тензор скоростей деформаций
- •Механический смысл тензора скоростей деформаций
- •Теорема Коши-Гельмгольца
- •Закон сохранения массы
- •Три теоремы об интегралах
- •Закон сохранения массы
- •Уравнение неразрывности при лагранжевом описании
- •Динамика сплошной среды
- •Массовые и поверхностные силы. Вектор напряжений
- •Тензор напряжений
- •Закон сохранения количества движения
- •Закон сохранения момента количества движения
- •Закон сохранения момента количества движения
- •Главные оси и главные напряжения
- •Поверхность напряжений Коши
- •Закон сохранения энергии
- •Закон сохранения энергии
- •Уравнение кинетической энергии
- •Уравнение внутренней энергии
- •Уравнение теплопроводности для неподвижной среды
- •Уравнение теплопроводности для подвижной среды
- •Некоторые модели и теории механики сплошной среды
- •Идеальная, вязкая, ньютоновская жидкости
- •Идеальная жидкость
- •Потенциальное течение идеальной несжимаемой жидкости
- •Потенциальное течение идеальной несжимаемой жидкости в поле внешних потенциальных сил
- •Интеграл Бернулли
- •Ньютоновская жидкость
- •1. Поверхность твердого тела
- •2. Поверхность раздела двух жидкостей
- •Уравнения Навье-Стокса
- •Течение Куэтта
- •Течение Пуазейля
- •Турбулентное течение
- •Упругое и линейно упругое изотропное тело
- •2. Всестороннее сжатие
- •3. Сдвиг
- •Уравнения акустики
- •Уравнения акустики
- •Волновое уравнение. Общее решение. Задача Коши и ее решение. Смешанная задача и ее решение
- •Решение уравнений акустики
- •Условия на поверхности сильного разрыва. Ударная адиабата
- •Соотношения на разрыве в системе координат, связанной с разрывом
- •1. Закон сохранения массы
- •2. Закон сохранения импульса
- •3. Закон сохранения энергии
- •Соотношения на сильном разрыве в неподвижной системе координат
- •Соотношения на разрыве в системе координат, связанной с покоящимся газом
- •Адиабата. Ударная адиабата
- •Сверхзвуковые течения
- •Подобие и моделирование явлений
Тензор напряжений
Пусть задана площадка с нормалью . Нужно научиться определять напряжение на этой площадке.
Оказывается, что задать напряженное состояние сплошной среды в точке или, что то же самое, определить правило вычисления вектора напряжений на любой площадке, содержащей эту точку, можно, задавая векторы напряжений на трех взаимно перпендикулярных площадках в точке.
Убедимся в этом. Возьмем точку за начало системы координат и обозначим через– вектор напряжений на площадке с нормалью, лежащей на соответствующей координатной плоскости. Разложим векторы напряженийпо базису:
,
,
.
Девять компонент определяют тензор 2-го ранга (докажем это позже), который называетсятензор напряжений:
.
Заметим, что -й столбец матрицы тензора напряжений составлен из компонент вектора напряжений. Разложение тензора напряжений по соответствующему базису имеет вид
σ.
Рассмотрим механический смыслкомпонент тензора напряжений. Поясним его на примере компонент,,.
Рис. 2.2.1 |
Эти компоненты являются компонентами вектора напряжений на площадке с нормалью(Рис. 2.2.1). Проекция |
дает нормальное напряжение на этой площадке, а проекции
и
определяют касательные (сдвиговые) напряжения в направлении исоответственно. Нормальные напряжения связаны с деформаций растяжения, а касательные – с деформацией сдвига. Аналогично можно выяснить механический смысл остальных компонент тензора напряжений.
Таким образом, диагональные компоненты тензора напряжений задают нормальные напряжения на соответствующих координатных площадках, а недиагональные – сдвиговые напряжения в направлении соответствующих осей координат: – нормальное напряжение на-й координатной площадке,– касательное напряжение.
Рис. 2.2.2 |
Теперь найдем вектор напряжений на произвольной площадке с нормалью, содержащей точку. |
Для этого рассмотрим материальный тетраэдр с вершиной в точке, основанием, перпендикулярным нормали, и боковыми гранями, лежащими на координатных плоскостях (Рис. 2.2.2). Запишем условие равновесия тела– равенство нулю суммы действующих массовых и поверхностных сил
,
где ,,– объем, поверхность и плотность тела соответственно. Массовые силы складываются из внешних сил с напряженностьюи даламберовых сил инерции с напряженностью. Поверхностные силы задаются вектором напряжений, где– внешняя нормаль к поверхности.
Обозначим площади основания и боковых граней
,,
причем индексы 1, 2, 3 совпадают с номером координатной оси, перпендикулярной данной грани.
Заметим, что
,
,
,
так как каждая боковая грань является проекцией основания на соответствующую координатную плоскость.
Таким образом, . Объем тетраэдра, где– высота тетраэдра.
Интеграл по поверхности представим как сумму интегралов по граням тетраэдра.
,
где
,
причем
.
Применив теорему о среднем к каждому интегралу, получим
Выразим объем V и площади,ичерези учтем нечетность функции. Получим
.
Так как , то поделим на него данное выражение. Устремимк нулю, при этом граньв пределе совпадет с рассматриваемой площадкой, т.е. в пределебудет искомым напряжением. Точки,,ипереходят в точку. Получим
или
.
Выражая через компоненты , получим
σ,
σ.
Итак, чтобы вычислить вектор напряжений на произвольной площадке с нормалью , содержащей точку, нужно найти проекцию тензора напряженийσ, вычисленного в точке, на направление нормали. Тензор напряженийσв точкеопределяет напряженное состояние сплошной среды в этой точке.
Докажем, что девять компонент образуют тензор 2-го ранга, т.е.
.
Для этого рассмотрим вектор напряжений на произвольной площадке с нормалью . Вектор является инвариантом, следовательно,
,
,
.
Тогда
,
или
,.
Так как , то
,.
Что и требовалось доказать.