- •Введение
- •Кинематика сплошной среды
- •Основные гипотезы механики сплошной среды
- •Эйлерово и лагранжево описания движения сплошной среды
- •Вычисление скорости материальной частицы
- •Материальная производная
- •Переход от эйлерова описания к лагранжевому и обратно
- •Траектории и линии тока. Установившиеся и неустановившиеся, потенциальные движения сплошной среды
- •Траектории и линии тока
- •Установившиеся и неустановившиеся движения сплошной среды
- •Потенциальное и вихревое движения
- •Операции над тензорами. Главные оси и главные значения тензора 2-го ранга
- •Ортогональное преобразование координат
- •Операции над тензорами
- •Главные оси и главные значения тензора 2-го ранга
- •Тензорная функция и тензорная поверхность
- •Оператор Гамильтона и его применение к скалярным, векторным и тензорным величинам
- •Тензор деформаций
- •Эйлеров и лагранжев тензоры деформаций
- •Тензор малых деформаций
- •Механический смысл тензора малых деформаций
- •Условия совместности деформаций
- •Тензор скоростей деформаций
- •Механический смысл тензора скоростей деформаций
- •Теорема Коши-Гельмгольца
- •Закон сохранения массы
- •Три теоремы об интегралах
- •Закон сохранения массы
- •Уравнение неразрывности при лагранжевом описании
- •Динамика сплошной среды
- •Массовые и поверхностные силы. Вектор напряжений
- •Тензор напряжений
- •Закон сохранения количества движения
- •Закон сохранения момента количества движения
- •Закон сохранения момента количества движения
- •Главные оси и главные напряжения
- •Поверхность напряжений Коши
- •Закон сохранения энергии
- •Закон сохранения энергии
- •Уравнение кинетической энергии
- •Уравнение внутренней энергии
- •Уравнение теплопроводности для неподвижной среды
- •Уравнение теплопроводности для подвижной среды
- •Некоторые модели и теории механики сплошной среды
- •Идеальная, вязкая, ньютоновская жидкости
- •Идеальная жидкость
- •Потенциальное течение идеальной несжимаемой жидкости
- •Потенциальное течение идеальной несжимаемой жидкости в поле внешних потенциальных сил
- •Интеграл Бернулли
- •Ньютоновская жидкость
- •1. Поверхность твердого тела
- •2. Поверхность раздела двух жидкостей
- •Уравнения Навье-Стокса
- •Течение Куэтта
- •Течение Пуазейля
- •Турбулентное течение
- •Упругое и линейно упругое изотропное тело
- •2. Всестороннее сжатие
- •3. Сдвиг
- •Уравнения акустики
- •Уравнения акустики
- •Волновое уравнение. Общее решение. Задача Коши и ее решение. Смешанная задача и ее решение
- •Решение уравнений акустики
- •Условия на поверхности сильного разрыва. Ударная адиабата
- •Соотношения на разрыве в системе координат, связанной с разрывом
- •1. Закон сохранения массы
- •2. Закон сохранения импульса
- •3. Закон сохранения энергии
- •Соотношения на сильном разрыве в неподвижной системе координат
- •Соотношения на разрыве в системе координат, связанной с покоящимся газом
- •Адиабата. Ударная адиабата
- •Сверхзвуковые течения
- •Подобие и моделирование явлений
Уравнение неразрывности при лагранжевом описании
Рис. 1.7.3 |
Рассмотрим материальную частицу в форме прямоугольного параллелепипеда (Рис. 1.7.3) с ребрами
,.
Объем материальной частицы в момент
.
В момент времени эта частица деформируется и станет косоугольным параллелепипедом с ребрами, его объем будет равен
,.
Так как деформации малы, то отрезок переходит в отрезок, но возможно другой длины, углы между ребрами параллелепипеда изменяются. Но длина ребер параллелепипеда в материальных координатах не изменяется!
Вычислим смешанное произведение векторов
.
Перепишем выражение для объема:
.
Вычислим отношение объемов
.
Масса параллелепипеда не изменилась
.
Отсюда получим
,
, .
Отсюда ясен механический смысл якобиана : якобиан, вычисленный в некоторый момент времени, равен отношению плотности частицы в текущий момент времени к плотности частицы в начальный момент времени.
Уравнение неразрывности при лагранжевом описаниив дифференциальной форме следует из и имеет вид
Для одномерного случая
,
,
.
Таким образом, уравнение неразрывности в лагранжевых переменных для одномерного движения имеет вид
.
Данное уравнение можно получить и непосредственно из уравнения неразрывности в эйлеровых переменных
,
которое в одномерном случае выглядит так
.
Заменим на, тогда производнаязаменится на производную:
.
– это материальная производная, при лагранжевом описании она вычисляется как частная производная. Получим
.
Динамика сплошной среды
Массовые и поверхностные силы. Вектор напряжений
В механике сплошной среды различают два типа внешних сил, действующих на элемент объема сплошной среды, – массовые и поверхностные силы.
Массовой силойназывается сила, действие которой не зависит от присутствия других частей сплошной среды, кроме рассматриваемого элемента, а численное значение пропорционально массе этого элемента.
Примером массовой силы могут служить сила тяжести (гравитационные силы), электромагнитные силы, силы инерции.
Напряженностьюилимассовой плотностьюполя массовой силыназывается массовая сила, отнесенная к единице массы сплошной среды.
Например, напряженность силы тяжести равна ускорению свободного падения . Для тела, движущегося в инерциальной системе отсчета с ускорением, напряженность даламберовой силы инерции равна.
Поверхностными силаминазываются силы, приложенные к элементу сплошной среды со стороны прилегающих к нему частиц остальной части сплошной среды. Эти силы действуют на поверхность рассматриваемого элемента. Поверхностная сила, отнесенная к единице площади поверхности, на которую она действует, называетсянапряжением.
Обозначим через главный вектор поверхностных сил, действующих на площадкус нормалью.
Напряжение– это удельная поверхностная сила(Рис. 2.1.1).
Рис. 2.1.1 |
Вектор напряжений зависит от ориентации площадки . Индекс показывает, что напряжение вычислено на площадке с нормалью(это не проекция на). |
Обратим внимание, что , т.е.– нечетная функция. Размерность:.
Рис. 2.1.2 |
Вектор напряжений на площадке с нормалью в каждой точке сплошной среды можно разложить на две составляющие – в направлении нормали(– нормальное напряжение) и касательной(– касательное или сдвиговое напряжение) к площадке(Рис. 2.1.2). |
Совокупность всевозможных векторов напряжений в точкеопределяет напряженное состояние в этой точке. Задача состоит в том, чтобы научиться определять напряжение на площадке с нормалью.