![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Нанотехнология
..pdf![](/html/65386/197/html_tpKB4qNmhP.j1j1/htmlconvd-smVUtl511x1.jpg)
![](/html/65386/197/html_tpKB4qNmhP.j1j1/htmlconvd-smVUtl512x1.jpg)
![](/html/65386/197/html_tpKB4qNmhP.j1j1/htmlconvd-smVUtl514x1.jpg)
15.2. Электропроводимость наноструктур |
515 |
комбинацию электропроводящих и теплопроводящих свойств для полу чения высокой эффективности устройства весьма трудно достичь в одном материале, как в области создания термоэлектрических генераторов, так и в области тепловых эффектов.
Схема термоэлектрического ге |
|
|
|
|
ч |
|
|
|
|
||
нератора приведена на рис. 15.23. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
После создания |
температурно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
го градиента на термоэлектрическом |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
материале носители заряда будут дви |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
гаться от горячего к холодному кон |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
цу, индуцируя появление напряжения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
на нагрузке (эффект Зеебека). Знак |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
коэффициента S зависит от знака |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
носителей заряда. Следовательно, па |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ра п- и p -типа модулей, помещенная |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
параллельно температурному гради |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
енту, но наполовину развернутая от |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
носительно потока электронов, будет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
генерировать ток с учетом сложения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
вкладов от обоих модулей. Подоб |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
но этому принципу |
действуют тер |
Р и с . 15.23. |
С хем а |
т е р м о э л е к т р и ч е с к о го |
|||||||
моэлектронные устройства, рассчи |
|||||||||||
генератора: |
|
Т Е — |
т е р м о э л е к т р и ч е с к и й |
||||||||
танные на нагрев или охлаждение. |
э л ем ен т п - |
|
и |
р - т и п а ; 1, |
2 |
— эл е к т р о д |
|||||
Термоэлектронные материалы долж |
с о п р я ж е н и я |
и |
к о н е ч н ы й |
эл ек тр о д , 3 |
— |
||||||
ны не только обладать высокой вели |
н агрузочн ое |
с о п р о т и в л е н и е , I |
— |
н а |
|||||||
чиной Z T в широком температурном |
п р ав л ен и е |
эл е к т р и ч е с к о го |
т о к а , |
Q |
— |
||||||
интервале, но и быть согласованны |
н а п р а в л е н и е п о то к а |
теп л а |
|
|
|||||||
ми по степени п- и р-допирования. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кроме того, материалы п - и p -модулей должны быть согласованы по тем пературному расширению, изменению температурной и электропроводи мости с температурой и т.д.
Необходимо отметить преимущества термоэлектронных устройств по сравнению с традиционными источниками охлаждения или эдс. Эти источники мобильны, высоконадежны, например они работали на кос мических аппаратах Вояджер, запущенных в 1977 г.
Размер и вес таких устройств может быть весьма мал, работа их не за висит от ориентации, что делает их притягательными в космических иссле дованиях и самолетостроении. Охлаждение с помощью таких устройств ло кально и может поддерживаться с точностью до 0,1° С. Кроме того, такое охлаждение не требует вредных для окружающей среды хлор- и фторсодер жащих углеводородов. В области генерации тока термоэлектронные моду ли могут преобразовывать расходуемое впустую тепло, например при взры вах, в автомобильных моторах внутреннего сгорания и т.д., что может ре шить энергетические проблемы при нехватке энергии. Несмотря на боль шие преимущества термоэлектрических модулей эффективность их недо статочна и для массивных материалов величина Z T не превышает 1 [28].
516 |
Глава 15. Оптические наноустройства |
Эти материалы включают композиции полупроводников с оптималь ной концентрацией носителей, большой эффективной массой, высокой подвижностью носителей, узкой запрещенной зоной и низкой решеточ ной теплопроводностью [29].
Вкачестве примера приведем материалы В12 Тез, PbTe, Sio,8 Geo,2,
Zn4Sb3.
Вотличие от других материалов для электроники, требующих про
стоты структуры, а иногда и монокристалличности, в термоэлектри ках используется эффект соединения материалов и структур, например, в халькогенидах, интерметаллидах, оксидах и т. д. В этом отношении весь ма перспективны наноматериалы. Теоретические рассмотрения позволяют предположить, что в связи с квантовыми ограничениями в нанокласте рах может возникать ситуация, когда возрастает плотность электронных состояний на уровне Ферми, что ведет к увеличению Z T . Другой путь лежит в уменьшении теплопроводности также за счет квантового ограни чения, но уже длинноволновых фононов. С этой целью на поверхности синтезируются сверхрешетки нанометровых размеров. Такая сверхрешет
ка |
на |
основе Bi2Te3 /S b 2Te3 дала существенное возрастание величины |
Z T |
= |
2,4 при комнатной температуре [27], что подтверждает перспектив |
ность использования наноструктур для термоэлектрических модулей.
Аккумуляторные батареи
Аккумуляторные батареи напрямую преобразуют химическую энер гию в электрическую . Возможность иметь небольшие размеры и вес таких батарей позволяют использовать их во многих переносных и компакт ных устройствах, например, таких как мобильный телефон или перенос ной компьютер — ноутбук. Среди заряжаемых аккумуляторов, напри мер свинцово-кислотных, никель-кадмиевых, никель-металлогидридных, наиболее эффективны литиевые батареи, обладающие высокой энерге тической плотностью. Более высокая емкость в них достигается из-за использования более высокого напряжения на ячейку — 4 В, — характер ного для неводных растворителей, в то время как в водных растворителях достигается всего 1 ч- 2 В на ячейку. Практически используются литиевые
ячейки, содержащие |
многослойные катоды из лития и оксида кобальта |
и углеродные аноды |
[30]. |
Недостатком такой системы является тот факт, что только 50 % теоре тической емкости оксида кобальта может быть практически использовано, кроме того, кобальт дорог и токсичен. С другой стороны, углеродный анод обладает невосстанавливаемой емкостью. Основным ограничением плот ности энергии в литиевых аккумуляторах и недостатком в конструкции литиевых катодов является их химическая и структурная нестабильность, возникающ ая в процессах разрядки — зарядки аккумулятора. Химическая нестабильность связана с взаимодействием между поверхностью электрода и электролитом и возникновением большого числа дырок в кислородном слое. Структурная нестабильность возникает в результате тенденции кати
![](/html/65386/197/html_tpKB4qNmhP.j1j1/htmlconvd-smVUtl517x1.jpg)
518 |
1лава 15. Оптические наноустройства |
электрод (справа) балансируется по заряду интерфейсным слоем адсорби рованных анионов. Величина избытка заряда на поверхности электродов контролируется приложенным электрическим напряжением. Так же как
идля идеального диэлектрического конденсатора, суммарная энергия, за пасаемая на электрохимическом конденсаторе, прямо пропорциональна емкости конденсатора, которая, в свою очередь, пропорциональна площа ди межграничного слоя под действием электрического поля. Сумма заряда, которая может быть накоплена на двойном электрическом слое, изменя ется от 10 до 40 м Ф /см 2. Для получения достаточной емкости площадь межфазной границы должна быть больше 100 м2. Электрохимические кон денсаторы, которые сохраняют электростатическую энергию при такой развитой поверхности электродов, носят название суперконденсаторов.
Требования к разработке таких устройств сводятся к следующему: высокая удельная поверхность и легкость электродов для достижения вы сокой плотности энергии, высокая электронная проводимость твердых ма териалов для предотвращения нагрева, высокая химическая стабильность
идоступность пор для поступления электролита к межфазной границе. Хотя металлы и оксиды металлов используются как суперконденсаторы, все же коммерческое значение имеют конденсаторы на основе пористого
углерода, имеющего нанопоры с удельной поверхностью более 1 0 0 0 м 2/г и отличающиеся большой стабильностью. Такие конденсаторы достигают емкости до 100 Ф/г. Однако использование тонких пленок, имеющих вы сокоразвитую поверхность из проводящих оксидов, приводит к значениям емкости на порядок больше. Дополнительный заряд на единицу поверхно сти возникает из-за диффузии электронов и ионов внутрь структуры мате риала пластин, что приводит к возникновению дополнительной псевдоем кости. М атериалы с псевдоемкостью позволяют увеличить емкость суперкондесаторов более чем в десять раз и носят название ультраемкости [32].
Очень большую величину псевдоемкости имеет материал основе оксигидроксида рутения, который сохраняет 720 Ф /г R u 0 2 и обладает металлической проводимостью. Если сравнивать кристаллические формы с нанокристаллическими, то рекордные величины псевдоемкости возни кают для нанокомпозиций R u 0 2 • жН 2 0 , где нанообласти оксида чере дуются с нанообластями структурированной воды. Другой возможностью является создание поверхности конденсаторов с нанотрубками, которые могут иметь большую удельную поверхность и металлическую проводи мость. Основное требование здесь сводится к созданию наноструктуры, включающей поры от 2 до 50 нм (мезопоры и макропоры), поскольку меньшие по диаметру поры (микропоры) не пропускают электролит.
15.2.3. Интеграции наноструктур в электронные устройства
Цель этого пункта, главным образом, охарактеризовать направления и проблемы, которые лежат в конструировании и технологии наномате риалов и наноустройств.
Ранее приводились примеры конструирования одномерных, двумер ных и трехмерных наноструктур и материалов. В частности, рассмат
15.2. Электропроводимость наноструктур |
519 |
ривались наноустройства, собранные из световых диодов на основе полупроводниковых кластеров, которые будучи введены в подходящую матрицу, проявляют электролюминесцентные свойства, наноустройства на основании вертикально упорядоченных полупроводниковых класте ров узкозонных полупроводников, которые генерируют стимулированное электрическим полем лазерное излучение в инфракрасной области спек тра, или нанопроволоки широкозонных полупроводников, которые могут генерировать фотостимулированное лазерное излучение в ульрафиолетовой области спектра. Известны наноустройства на основе углеродных нанотрубок в виде диода, полевого транзистора и люминесцентного хо лодного катода (эмиттера). Все эти или иные наноустройства требуют разработки стратегии синтеза и дизайна наноматерилов и наноустройств. При этом необходимо учитывать иерархию построения сложных схем, которые могут включать отдельные нанокластеры, матричную среду, от дельные наноустройства, состоящие из нескольких кластеров одного или разного сорта и, наконец, сложную наноструктуру — схему, включающую перечисленные отдельные элементы.
Наиболее разработан литографический процесс, при котором точная позиция данного элемента или наноустройства является частью процесса. Между тем точная фиксация наноблока в нужное место с правильной конфигурацией и необходимой плотностью не только позволит создавать планированные наноустройства, но и создавать наноматериалы с новыми свойствами. Возможность манипулирования строительными наноблоками является неотъемлемой задачей нанотехнологии. Такие манипуляторы уже доступны с использованием туннельных, силовых микроскопов и, в част ности, были продемонстрированы при манипулировании с нанотрубками.
Другим аспектом нанотехнологии является поверхность нанокласте ров. Структура электронных состояний на поверхности определяет многие свойства, и в частности такие, как электропроводность, оптические, ката литические свойства. Это требует, в свою очередь, дальнейшего развития и совершенствования пространственного разреш ения электронной мик роскопии и фотонной спектроскопии.
В наносистемах и наноустройствах большое значение приобретает процесс прохождения электрона через пограничные между кластером и матрицей или между кластерами интерфейсные слои. Это уже важно для современных полевых транзисторов на кремнии. Здесь электрон туннелирует между управляющим электродом и кремниевым каналом через нанометровый слой диэлектрика, что лимитирует эффективность устройства. В будущих подобных устройствах канал проводимости и слой диэлектрика можно будет заменить на эквивалентные слои, составленные из отдельных молекул и обеспечивающие туннельный ток, что приведет к созданию миниатюрных и хорошо воспроизводимых наноустройств.
Такая регулировка туннельного тока между электродами и активны ми элементами дает возможность получить оптимальное значение сиг нала при минимальном времени переключения и энергопотребления.
52 0 Глава 15. Оптические наноустройства
В качестве примера параметров такого туннельного тока через молекулу приведем данные [32].
Определялся туннельный ток между золотыми электродами, соеди ненными мостиками из олигомеров фениленвенилена. Величина барьера составила 0,8 эВ при скорости туннелирования Ю10 с - 1 на расстоя ние 2,8 нм. Такие наноустройства, действие которых основано на про водимости отдельных молекул, слу жат для создания излучающих дио дов, биосенсоров и других электрон ных устройств. Одним из необходи мых условий для обеспечения рабо ты таких устройств является созда ние технологии синтеза нанопрово дов соединений и наноэлектродов.
|
Одна из возможных схем показана |
|
Р и с . 15.25 . С х ем а н ан о у стр о й ства . И зо б |
на рис. 15.25 [33]. |
|
Такая схема предполагает нали |
||
р аж ен ы 3 п ер есек а ю щ и х ся н ан о п р о в о д а, |
чие двух нанопроволок, иммобили |
|
с о е д и н е н н ы е м о ле к у ло й о л и го м ер а |
||
зованных на диэлектрической мат |
||
|
||
|
рице, к которой подводится третий |
электрод, обеспечивающий поступление жидкой фазы в точке пересе чения, так что электрохимическое травление и электрофорез позволяют создать прочное и воспроизводимое наноустройство.
В заключение целесообразно подчеркнуть основные применяемые в этой главе моменты наноконструирования. Это, прежде всего, контроль размера и формы нанокластеров. Особенно важно синтезировать монодисперсные наноблоки для построения более сложных систем. Далее создание наносистем из разных нанокомпонент приведет к расширению ожидаемых и появлению новых свойств наноматериалов и наноустройств. Проведение синтеза из наноблоков с контролируемыми размерами, формой, положе нием, ориентацией и охарактеризованной поверхностью открывает новые возможности изменения химических, оптических, электрических, а также магнитных свойств, о чем пойдет речь в следующей главе.
Литература к главе 15
1. |
Kreibig i/., Vollmer М. O p tic a l |
P ro p e rtie s o f M e ta l C lu sters . B erlin: S pringer-V erlag, |
|||||
|
1995. |
|
|
|
|
|
|
2. |
Greigton J. A., |
Eaton D. G. J. / / |
J . C h e m . S o c . F arad ay T ras. 2. 1991. |
Vol. 87. P. 3881. |
|||
3. |
Kreibig U. / / |
H a n d b o o k |
o f O p tic a l P ro p e rtie s . Vol. 2. O p tics |
o f |
S m all |
P articles, |
|
|
In te rfa c e a n d |
S u rfa c e / |
E ds. |
R. H u m m e l, P. W ib m a n n . B oca |
R a to n , |
F L .: C R C |
|
|
P re ss, 1997. P. |
145. |
|
|
|
|
|
4. |
Taleb A., Petit C , Pileni M. P |
/ / J. Phys. C h e m . 1998. Vol. 102. P. 2214. |
|
||||
5. |
Помогайло А .Д ., Розенберг A. G, Уфлянд И. E. Н а н о ч а с т и ц ы |
м ета л л о в в п о л и |
|||||
|
м ер ах . М .: Х и м и я , 2000 . |
|
|
|
|
|
|
6. |
Olsen А. IV., Kafafi Z. N. // J .A m . C h e m . S oc. 1991. Vol. 113. |
P .7758 . |
|