книги из ГПНТБ / Гениев Г.А. Теория пластичности бетона и железобетона
.pdfвид условия зависит от величины угла, составляемого на правлением (Xi с направлением армирования. В этом про является свойство анизотропии железобетона в области пластических деформаций.
В общем случае при |
Л |
и |р|=И= — условие |
(1.83) представляет собой в системе координат 0102 па раболу, главная ось которой не проходит через начало
координат и составляет с направлениями о углы |
|
. При |
||||
Р= ± — |
главная |
ось параболы проходит через |
начало |
|||
4 |
|
|
|
|
|
|
координат системы 0102. |
|
|
|
|
||
Рассмотрим некоторые частные случаи плоской де |
||||||
формации. |
|
|
|
0. |
02= 0, |
|
Одноосное сжатие и растяжение. Имеем: (5 = |
||||||
ру = 0. Из условия (1.83) |
находим |
|
|
|||
|
°i ~ 2 [(У - Яр) + ^ ° т ] ai + v l al + |
|
|
|||
|
+ 2(RC- |
Rp) р, 0Т — |
(Rc + R p)2= 0. |
(1.84) |
||
В случае одноосного сжатия |
при рл= р > 0 |
из |
(1.84) |
|||
следует |
|
|
|
|
|
|
Of = |
Уз V K |
- K K |
+ K |
+ ( p >c - R , ) + |
№ |
С -85) |
в случае одноосного растяжения при p* = —р
of = ----- (1.86)
Уз
где р — абсолютная величина коэффициента армирова ния.
Условие (1.59) выполняется. Напряжение 0z = oz = 03
определяется по (1.80), где ох— о\, ау— а2 — 0.
Чистый сдвиг с рационально расположенной армату
рой. Имеем: (5=0, |
01 = —02=Ts, |
р * = —ру= р . Из усло |
|
вия (1.83) находим |
|
|
|
•4 - 21*0, |
+ 8’ 'of - - jj |
(R. + Rp)! = 0, |
(1.87) |
71
откуда
t s = |
— — (Rc -f R p) + fxoT. |
(1.88) |
|
2 V 3 |
|
Условие (1.59) |
выполняется. |
|
Напряжение o2 = oz = a3 определяется по |
(1.80), где |
|
СТх — (Jj = ТУ, Оу = СУ2~ |
T-s* |
|
Чистый сдвиг с нерационально расположенной арма-
д
турой. Имеем: 6= — , aj = —о2 = т5.
4
В рассматриваемом случае ax = ay = 0, и условие (1.59) будет выполняться при ржат= (Туат= 0. Тогда из условия (1.83) находим
|
|
- — |
(Rc + Rp). |
|
(1.89) |
||||||
|
|
2 У з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Напряжение oz= oz = oз определяется по |
(1.80), |
где |
|||||||||
Ох — Оу = 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ai = |
a2, |
Двухосное равномерное растяжение. Имеем: |
|||||||||||
Цх— ^ у ~ |
Р- |
|
(1.83) |
|
обращается |
в линейное |
|||||
При 0i = a2 условие |
|
||||||||||
уравнение, |
определяющее |
значение |
предела |
прочности |
|||||||
при двухосном равномерном растяжении: |
|
|
|
||||||||
|
ор = |
( f l c + |
f l p ) 2 |
|
ВО |
|
(1.90) |
||||
|
|
|
Rp) |
|
|||||||
|
|
12 (Rc - |
|
|
|
|
|
||||
Условие (1.59) |
выполняется. |
|
|
|
|
|
|
||||
Чистый сдвиг при армировании в одном направлении. |
|||||||||||
Имеем: р= 0, 0]= —02=TS, рж= 0, ру= |
—р. |
|
|
|
|||||||
Из условия (1.83) находим |
|
|
|
|
|
|
|
||||
- |
BOT xs + — |
р2о?----- -- (Rc - |
Rp) paT |
|
|
||||||
|
|
- ± ( R c + R P)2 = 0, |
|
|
(1.91) |
||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ъ = — 7 ^ ViRc+RvT + b i R c - R p ) ^ + Н т. |
(1.92) |
||||||||||
2УЗ |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
Легко показать, что условие (1.59) выполняется при |
|||||||||||
|
~ = / |
r i - |
r cr , + r i + ( R c- R |
p). |
(1.93) |
72
Заметим, что правая часть (1.93) представляет собой предел прочности неармированного бетона при одноосном сжатии в условиях плоской деформации.
Напряжение о2 = ог= а3 определяется по (1.80), где
Ох — (Д —'Ts, Оу = 02 ~ Ts. |
|
|
Rc = |
Рассмотрим числовой пример. Имеем: |
|
100 кгс/см2 (9,8 МПа); /?р= |
13 кгс/см2; |
|
От = |
5000 кгс/см2 (490 МПа); pi= |
0,02. |
Требуется определить значения предельных напряжений при чистом сдвиге 0*= 0i= —0У= —-02 при армировании только в на правлении главных растягивающих напряжений.
Условие (1.59) выполняется вследствие выполнения условия (1.93). Действительно,
р о х = 100 кгс/см2 < - ^ Т Л О О 2— 100-13+ 132 +
/3
+(100— 13) = 196 кгс/см2 (19,2 МПа).
На основании (1.92) имеем
|
т5= |
1 |
|
г --------------------------------- |
13)2 + |
6 ( 100— 13) 100-) |
|
100 |
||
|
|
У (100+ |
|
= |
||||||
|
2 / з |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
= 124 кгс/см2(12,1 |
МПа). |
|
|
|||
Таким образом: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0* = 01 = |
т „= 124 кгс/см2; |
|
|
|
|
|
|
|||
о_у —о2= —Та= —124 кгс/см2; |
|
|
|
|
|
|||||
ох = ох~ Ц х 0 т = |
124—0=124 кгс/см2; |
|
|
|
|
|||||
Оу= оу—Цг,0т = —124+100 = —24 кгс/см2. |
предел |
прочности при |
||||||||
При |
отсутствии |
армирования |
(р = 0) |
|||||||
чистом сдвиге |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т5 = |
1 |
, |
|
|
1 |
|
13) = 33 кгс/см2(3,2 МПа). |
|||
(Rc + |
Rp) = ----- — (100 + |
|||||||||
2 / з |
|
|
2 / |
з |
|
|
|
|
|
|
Если |
положить |
в нашем |
примере (я = |
0,0392, то |
условие (1.93) |
|||||
обратится в равенство: |
|
|
|
|
|
|
||||
Р |
2 |
,у гRl-------------------_ R^Rp + R2 + |
|
_ Rp)= 196 КГС/СМ2. |
||||||
На основании (1.92) имеем |
|
|
|
|
|
|||||
|
т5 = |
1 |
|
г ------------------------------------------ |
13)2 + |
|
|
196 |
||
|
|
V (100 + |
6 (100 — 13) 196 -1------ |
= |
||||||
|
2 |
/ з |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
= |
196 кгс/см2 (19,2 |
МПа). |
|
|
|||
Таким образом: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ох—01 = |
Та= 196 кгс/см2; |
|
|
|
|
|
|
|||
оу= 02——Ts= —196 кгс/см2; |
|
|
|
|
|
|
73
ах= Ох—ц.х0т = 196—0=196 кгс/см2;
(Гц=х0у—цуОт——196+196 = 0.
В равенство обращается и условие (1.59):
1°г/1 = 1^1°'т.
В последнем случае (ц = 0,0392) арматура полностью восприни мает растягивающие напряжения в направлении оси у, а бетон ра ботает на одноосное сжатие (в условиях плоской деформации) в направлении оси х.
Полученные выше уравнения (1.65) и (1.83) следует рассматривать как условия прочности железобетона с ортогональной арматурой, соответственно, при плоском напряженном состоянии и плоской деформации. В случае всестороннего неравномерного сжатия условие прочности железобетона можно рассматривать как условие пластич ности. Не исключена возможность использования усло вия (1.65) (случай плоского напряженного состояния) в качестве условия пластичности при отсутствии растяги вающих напряжений.
При выводе условия прочности железобетона предпо лагалось одновременное достижение предельных значе ний напряжений в бетоне и арматуре. При растяжении, когда бетон достигает предела прочности, напряжения в арматуре еще далеки от предела текучести.
Таким образом, при использовании полученных выше условий в случае существования растягивающих напря жений следует либо вводить пониженный предел текуче сти арматуры (когда трещины недопустимы), либо пола гать предел прочности бетона на растяжение Rv равным нулю.
При указанных ограничениях уравнения (1.65) и (1.83) могут быть использованы при применении извест ных точных методов теории пластичности для определе ния предельной несущей способности массивных и плос ких железобетонных конструкций.
Так, например в работе А. В. Некрутмана [80] рас сматриваемое условие пластичности использовано приме нительно к задаче оптимизации оболочек вращения.
Г Л А В А В Т О Р А Я
ВАРИАНТ ДЕФОРМАЦИОННОЙ ТЕОРИИ ПЛАСТИЧНОСТИ БЕТОНА И ЖЕЛЕЗОБЕТОНА
6. ОБЗОР ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ ДЕФОРМАЦИОННЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ ДЛЯ БЕТОНА
Помимо несущей способности часто важно знать на пряженно-деформированное состояние конструкции в ста дии эксплуатации (вторая группа предельных состоя ний) . Существующая до сих пор методика определения напряжений и деформаций бетонных и железобетонных конструкций, как правило, опирается на теорию сопро тивления материалов и классическую теорию упругости. Поэтому представляется важным построение такой тео рии, которая, с одной стороны, учитывала бы наиболее характерные особенности бетона как физически нелиней ного материала, а с другой стороны, была бы удобной для практического использования при решении конкрет ных задач.
Рассматриваемая ниже деформационная теория пла стичности [38] устанавливает зависимости между инва риантами напряженного и деформированного состояния бетона при кратковременном действии нагрузки, прило женной в условиях «простого нагружения». При построе нии ее были использованы следующие предпосылки.
1.Физическая нелинейность диаграмм работы мате риала при нагружении.
2.Влияние первого инварианта тензора напряжений (среднего напряжения) на вид зависимости между вторы ми инвариантами девиаторов н»пряжений и деформаций.
3.Требование возможности непосредственного перехо да зависимостей напряжения-деформации к условию прочности бетона.
4.Зависимость предельной деформации бетона от ви
да напряженного состояния.
5. Сжимаемость бетона и эффект дилатации в области разрушения.
Эти предпосылки являются необходимым минимумом условий, которым должна удовлетворять деформацион ная теория пластичности бетона. Экспериментальных ис следований деформативности бетона при сложном напря женном состоянии сравнительно мало, поэтому в настоя
75
щее время трудно построить феноменологическую теорию, достоверно описывающую двухосное и трехосное напряженно-деформированное состояние бетона. Боль шинство проведенных экспериментальных исследований
Относительное осевое укорочение
Рис. 29.
относится к случаю, когда два из трех главных напряже ний равны между собой. Подобные эксперименты прово дились Ф. Рихардом, А. Брантцегом и Р. Брауном [157, 158], А. А. Гвоздевым [25], А. Ф. Липатовым [66], В. А. Росновским [88] и другими исследователями.
В [157, 158] приведены результаты эксперименталь ных исследований бетонных цилиндров, подверженных одновременно действию осевой сжимающей силы и боко вого гидростатического давления. Наибольшее сжимаю щее напряжение при наличии бокового давления больше предела прочности бетона при простом сжатии и возрас тает с увеличением бокового давления (см. рис. 6). Се мейство кривых а—е при разных величинах бокового дав ления (рис. 29) имеет ярко выраженный криволинейный характер и может быть аппроксимировано однопарамет рической зависимостью. В той же работе [157] при испы тании цилиндров на простое сжатие измеряли не только продольные, но и поперечные деформации и обнаружили интересную зависимость между ними. Из графика на
76
рис. 30 следует, что при напряжениях, превышающих по ловину предела прочности, поперечные деформации на чинают быстро расти. На рис. 31 для тех же цилиндров показано изменение объемной деформации 0 в зависимо-
Отношение поперечной деформации к продольной с2/е,
Рис. 30.
сти от величины нагрузки. Сначала объем сжимаемого цилиндра уменьшается, но при нагрузке, равной пример но 75—85% разрушающей, начинает возрастать, и к кон цу опыта видимый объ
ем образца уже превы |
|
|||
шает его первоначаль |
|
|||
ный. Изменение объем |
|
|||
ной |
деформации |
для |
|
|
цилиндров в обойме из |
|
|||
спиральной |
арматуры |
|
||
показано на рис. 32. |
|
|||
Как и для неармиро- |
|
|||
ванных цилиндров, с |
|
|||
увеличением |
продоль |
|
||
ной |
сжимающей |
силы |
|
|
с некоторого |
момента |
|
||
нагружения |
уменьше |
|
||
ние |
объема |
сменяется |
|
|
увеличением. |
Аналоги- |
Рис. 31. |
77
чные результаты были получены А. А. Гвоздевым [25] при испытании круглых и овальных бетонных образ цов в обойме из стальной трубы (рис. 33, 34). Для всех образцов объемная деформация в начале опыта умень-
Рис. 32.
шалась, а в конце увеличивалась, так что объем образца перед разрушением превышал первоначальный.
Увеличение объемной деформации при напряжениях, близких к предельным, А. А. Гвоздев [25] объясняет по явлением микротрещин отрыва, которые нарушают струк
78
туру бетона. При одноосном или двухосном сжатии про цесс нарушения структуры довольно быстро заканчивает ся тем, что микроскопические трещины соединяются, об разуя видимые трещины с шероховатой поверхностью, общее направление которых имеет слабый наклон по от ношению к направлению действия сжимающих сил; за тем происходит разрушение. При всестороннем сжатии гидростатическое давление не только задерживает воз никновение трещин отрыва, но и способствует их закры тию. Поэтому процесс деформации без нарушения связ ности тела может идти далеко, хотя возникновение мик ротрещин продолжается и видимый объем бетона растет. При этом величины деформаций становятся настолько значительными (в зависимости от вида напряженного со стояния наибольшее удлинение, которое способен выдер жать бетон, меняется в сотни раз), что поведение бетона напоминает течение металла в пластической стадии.
Приведенные выше минимальные требования, кото рым должна удовлетворять деформационная теория пла стичности бетона, были сформулированы в результате анализа экспериментальных данных. Кривые о — е на рис. 29 нельзя аппроксимировать прямыми линиями. По добные кривые другими исследователями были получены много раз при отсутствии бокового давления или его на личии, поэтому первая предпосылка о нелинейности диа граммы а—е для бетона является необходимой.
Приведенные на рис. 29 кривые а—е при разных зна чениях бокового давления дают качественную картину зависимости между интенсивностями напряжений Т и деформаций Г. Последняя будет зависеть также от вели чины бокового давления, а следовательно, и среднего на пряжения о. Таким образом, вторая предпосылка явля ется обобщением этого экспериментального результата на общий случай трехосного напряженного состояния и также представляется необходимой.
Третья предпосылка необходима для любой деформа ционной теории пластичности. Она позволяет получать непрерывные значения напряжений и деформаций при пе реходе материала в предельное состояние.
Как следует из рис. 29, предельная деформация бето на зависит от величины бокового обжатия цилиндриче ских образцов. Экспериментальные точки кривых а—е, соответствующие предельному осевому сжатию, с неко торой погрешностью можно соединить прямой (пунктир
79
ная линия). Зависимость предельной деформации от вида напряженного состояния была обнаружена во многих ис следованиях, в частности при одноосном сжатии и растя жении; значения ее имеют порядок соответственно 10~3
Пятое условие (учет сжимаемости и эффект дилата ции) также является специфическим только для бетона. Анализ кривых на рис. 31—34 показывает, что объемная деформация значительна по своей величине, и ею нельзя пренебречь по сравнению с единицей. Аппроксимация этих экспериментальных зависимостей квадратной пара болой (что соответствует двум членам разложения в ряд) достаточно точно отражает результаты опытов и позво ляет получить сравнительно простые зависимости между напряжениями и деформациями.
7. ДЕФОРМАЦИОННАЯ ТЕОРИЯ ПЛАСТИЧНОСТИ БЕТОНА
Приведенные выше предпосылки используем для по лучения физических зависимостей между напряжениями и деформациями [38]. В качестве условия прочности бе тона примем выражение (1.51), сформулированное в гла ве первой. Условие (1.51) представим в виде
Ts = Tck(X,8), |
(2.1) |
где Ts — предельное значение интенсивности касатель ных напряжений для рассматриваемого вида напряжен ного состояния; k(K, б) определяется формулой (1.57).
Так как для бетона отношение R J R P равно примерно 10, а значения предельных деформаций при одноосном сжатии и растяжении, как сказано выше, — соответствен но 10_3 и 10~4, логично сделать допущение, что предель ная интенсивность деформаций сдвига
определяется соотношением, аналогичным соотношению
(2.1), т. е. |
|
Ts — Гс k(k, б), |
(2.2) |
где Гс — предельная интенсивность |
деформаций сдвига |
при чистом сдвиге. |
|
При конкретизации основной физической зависимости деформационной теории
80