![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Гениев Г.А. Теория пластичности бетона и железобетона
.pdfоткуда
OB = r0
Длина границы области III на поверхности бетонно
го основания ОС= 2 r0cos у0= |
4,52 а. |
|
|
Полная длина поверхностной границы областей пре |
|||
дельного состояния бетона |
составляет |
СС' = 2 а + |
|
+ 2 О С = 11,04 а. |
|
(5.92) |
вместо |
Таким образом, использование условия |
|||
(5.9) дает уменьшение предельной нагрузки на |
штамп |
приблизительно на 20%. Длина областей пластического состояния почти не уменьшается и превышает примерно в 5,5 раза ширину штампа.
Аналогичное решение может быть получено |
и для |
случая плоского напряженного состояния. |
|
23. ЗАДАЧА О ДЕЙСТВИИ КРИВОЛИНЕЙНОГО |
ШТАМПА |
НА БЕТОННОЕ ОСНОВАНИЕ |
|
В УСЛОВИЯХ ПЛОСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ |
|
и п л о с к о г о н а п р я ж е н н о г о с о с т о я н и я |
|
Ниже приведены решения задач о действии выпукло го жесткого штампа на бетонное основание с прямоли нейной границей в условиях плоской деформации и пло
У
В |
в |
Рис. 99. |
Рис. 100. |
ского напряженного состояния [58, 60]. Рассматривают ся частные случаи углового и кругового штампов, а также штампа, ограниченного произвольной гладкой кри
вой, симметричной относительно |
вертикальной оси |
и имеющей перелом в нижней точке. |
|
Угловой штамп ограничен двумя прямыми линиями |
|
(рис. 99): |
|
У = (\x\ — a)iga. |
(6.39) |
201
Круговой штамп ограничен окружностью (рис. 100):
х2 + (y — R + d f = R \ |
(6.40) |
Штамп произвольного очертания ограничивается сим метричной относительно оси у кривой (рис. 10 1):
х = х (a); y = y{a) — d (г|з0 < а < г|>). |
(6.41) |
Граничные условия на поверхности контакта штампа и бетонного основания в зависимости от наличия или от
сутствия сил трения определяются следующими усло виями.
1.Трение по поверхности контакта отсутствует:
=0.
2.Между штампом и бетонным основанием возника ет сила трения, величина которой постоянна и принима ется равной k :
хп = к |
(6.42) |
3. Сила трения между штампом и бетонным основа нием принимается пропорциональной нормальному дав лению:
|T„| = a„tgp. |
(6.43) |
Отсутствие зон растяжения в рассматриваемых зада чах позволяет применить условие пластичности (1.18).
Целью решения является получение предельных дав лений штампа на бетонное основание в зависимости от значений двух основных механических характеристик бе тона — Rc и Rv. Решения данных задач могут иметь при ложения к проблеме расчета различных случаев местно го нагружения массивных бетонных и железобетонных конструкций.
Излагаемые ниже решения задач для непрямолиней ных штампов проведены в постановке Хилла и в поста
202
новке Прандтля [57]. Кроме того, |
аналогичные задачи |
|||||||
рассматриваются в трактовке В. В. |
Соколовского [100], |
|||||||
для которой |
характерны |
несколько |
иные ограничения, |
|||||
налагаемые |
на |
силы трения по поверхности контакта |
||||||
штампа и бетонного основания: |
|
|||||||
трение по новерхности контакта отсутствует; |
||||||||
между |
штампом |
и бетонным |
|
|||||
основанием |
|
возникает сила тре |
1У |
|||||
ния, максимальная величина ко |
||||||||
|
||||||||
торой |
постоянна и |
принимается |
|
|||||
равной к: тп = к\ |
и бетонным |
|
||||||
между |
штампом |
|
||||||
основанием может возникать си |
|
|||||||
ла трения, максимальная вели |
|
|||||||
чина |
которой |
пропорциональна |
|
|||||
нормальному |
давлению |
[тп| = |
|
|||||
= an tgp |
|
(р — максимальный |
|
|||||
угол трения). |
|
|
|
|
Силы трения препятствуют перемещению штампа; направление этих сил показано на рис. 102 и 103 и в со ответствии с ним принимаются знаки сил трения.
Решение в постановке Хилла Задача о действии жесткого углового штампа на бе
тонное основание. |
В у с л о в и я х |
п л о с к о й д е ф о р ; |
м а ц и и. Требуется |
определить |
значение предельного |
давления штампа — силы Р — на бетонное основание в условиях плоской деформации.
Решение поставленной задачи о предельном давлении будет складываться из решений в трех характерных об ластях напряженных состояний бетона (рис. 104). Рас смотрим последовательно эти решения.
203
Решение в области I (СОВ). В области существует простейшее напряженное состояние, отвечающее случаю свободной прямолинейной границы бетонного основания (а2—0). Таким образом, решение в области СОВ будет состоять в определении значения 0ь установлении очер тания области и определении граничных условий на ли нии ОВ, необходимых для решения в области ВОА.
Для области / значение 01 определяется формулами (5.66) , а значение парамет ра t — но (5.65). Уравнения характеристик в области оп ределяются соотношениями (5.67) . Характеристики в этой области — прямые ли нии, образующие с осью х углы уо, заданные соотноше нием (5.68).
Область / представляет собой равнобедренный тре угольник ( В С = О В ), длина основания которого СО по
ка неизвестна и будет установлена после получения ре шения в области II (ВОА).
Решение в области II (ВОА). В области II существу ет особое напряженное состояние. Характеристики пер вого семейства 2 = const представляют собой систему ра диальных прямых с центром в точке О. Решение в ВОА будет состоять в определении переменного в направле нии второго семейства характеристик и — const напря женного состояния, установлении очертаний области и определении граничных условий на линии ОА, необхо димых для решения в области III (ОАО). В области II зависимости между искомыми функциями t и (3 опреде ляются соотношениями (5.31) и (5.32). Используя гра ничные условия на прямой OB (z= const), вычислим значение параметра С2(и) (рис. 105). При 0= 0О=
==— — Yoj> Y —Yo> Р= Ро=л;—Yo- Подставляя эти зна чения в (5.32), найдем
С2 (и) = tg 2у0— 2yo— я. |
(6.44) |
Внося (6.44) в (5.32), получим окончательное выра |
|
жение условий на характеристиках u= const: |
|
tg 2у = 20 + (tg 2у0- 2у0) + я. |
(6.45) |
2 0 4
На основании (6.45) для заданного значения 0 мож но вычислить соответствующее значение у, которое, в свою очередь, определит с помощью (5.24) значение параметра t. Подставляя найденное значение t в (5.17), находим искомые значения главных напряжений в рас сматриваемой точке. Значения угла р определяются по
(5.70).
Таким образом, формулы (6.45) и (5.70) являются решениями задачи об определении напряженного состоя ния в области //.
Очевидно, что в области II у = у (0 ); t — t(Q); p==p(0). Для полного завершения решения в области II полу чим аналитическое выражение уравнений характеристик второго семейства u=const. Подставляя выражение для
Р из (5.70) в соотношение (5.28), найдем
d0 = — tg(n — 2у) = —— tg2y. |
(6.46) |
||
Г |
Г |
|
|
Внося в (6.46) условие (6.45) и произведя разделение |
|||
переменных, получим |
|
||
dr ______________ d0_________ |
(6.47) |
||
г |
20 + (tg2у0— 2у0) -]- л |
||
|
|||
Интегрируя (6.47) и определяя произвольную посто |
|||
янную из условия |
0= 0О= — ----Y„j, r = r 0, найдем ис |
||
комое уравнение характеристик второго семейства: |
|||
г |
_______ [о_______ |
(6.48) |
Л29 + я — 2у0\ т
I + |
tg2у0 ) |
Уравнение (6.48) будет использоваться в дальнейшем |
|
при определении границ |
распространения предельного |
состояния бетона (длина участков ОС и О'С') при задан ной ширине полосы приложения нагрузки.
Решение в области III (OAD). Для этой области рас смотрим последовательно все три указанных выше типа граничных условий.
1. Случай идеально гладкого штампа (тп= 0) (см. рис. 104). В области III (OAD) — простейшее напря женное состояние. Траектории большего главного напря жения Oi — прямые линии, нормальные к поверхности контакта штампа и бетонного основания.
2 0 5
Используя граничные условия на прямой ОД и соот
ношения (6.45), вычислим у — у на граничной линии ОА. По рис. 105 заключаем, что для характеристики z= const (ОД):
0 = у — а. |
(6.49) |
Подставляя (6.49) в (6.45), получим трансцендентное уравнение для определения значения у на граничной ли
нии ОА: |
|
tg 2у — 2у = — 2а + (tg 2у0— 2у0) + л. |
(6.50) |
Очевидно, значение у — у остается постоянным |
во всей |
области III.
Отметим, что зависимость (6.50) может быть получе на иным путем — по соотношениям (5.31), (5.32). Пара метр Сг(н) сохраняет постоянное значение в каждой из трех рассматриваемых областей (/, II, III), что вытекает из рассмотренных в третьей главе свойств характе
ристик. |
|
const для области I |
|
Условие на характеристиках « = |
|||
имеет вид |
|
(р = 0). |
|
tg 2у0— 2у0 = С2(и) |
(6.51) |
||
Для области III то же условие записывается в форме |
|||
tg 2у - 2у - 2 ( ± - ~ а U |
С2(и) 'р = f - |
а ] . (6.52) |
|
Поскольку параметр С2(«) сохраняет постоянное зна |
|||
чение в каждой из этих областей, имеем |
|
||
tg 2у — 2у = — 2а |
(tg 2у0— 2у0) + л, |
— (6.53) |
выражение, аналогичное (6.50). Далее, по значению у из (6.50) с помощью соотношений (5.24) определим значе
ние параметра t для области III, которое по (5.17) оп ределит искомые значения a s и а2.
Дифференциальные уравнения полей направлений характеристик принимают вид
tg (Р ± у) = tg |
ctg (v — а); (6.54) |
dy |
|
dx |
ctg (у + a). |
|
|
Сетка характеристик составлена двумя семействами |
|
прямых линий, образующих с осью х |
постоянные углы |
2 0 6
л |
и |
|
Предельное давление |
|
т ■(v+o) |
+ ( У— а) |
|||
|
|
|||
штампа определится по условию равновесия в виде |
||||
|
|
Р = вх 2а, |
(6.55) |
где 01 принимается по (5.17).
Характерные размеры определяются из простых гео метрических соображений. Из рис. 105 видно, что длина граничной линии ОА составляет
ОА = —2— , -1= .. |
(6.56) |
2 cos a sin у |
|
Рис. 106.
Длина линии ОВ определится по уравнению (6.48)
при условиях 0= " б = у —ос; r = r ; r0= ro aKC — ОВ. Длина отрезка ОС — границы области 1(СОВ) — составляет
ОС — 2/-”акс cos у0. |
(6.57) |
2. По поверхности контакта штампа и бетонного ос нования действует сила трения, величина которой посто янна и принимается равной k : xn— k.
В дальнейшем при решении последующих задач не рассматриваются напряженные состояния в областях 1{СОВ) и II{ВОА) (рис. 106), поскольку они разобраны выше, а исследуется только решение в области III, обра зующейся под линией контакта штампа и бетонного ос нования. Для случая постоянной величины силы трения по поверхности контакта введем в рассмотрение вспомо гательную величину б (рис. 106):
k = t sin 26; |
6 = — arcsin — . |
(6.58) |
|
’ |
2 |
t |
|
В области III(AOD) имеется простейшее напряжен ное состояние. Траектории большего главного нормаль ного напряжения 0j представляют собой прямые линиц
2 0 7
отклоняющиеся от нормали к линии контакта штампа и бетонного основания на угол б, и образуют с осью х угол
(5 = у — а — б. |
(6.59) |
Граничное условие на линии ОА (рис. |
107) |
0 = 0 —у — (a -f- 6), у = у. |
(6.60) |
Внося (6.60) в (6.45), получим уравнение для опреде ления значения у в области III:
tg 2у — 2у = (tg 2у0— 2у0) + |
л — 2 (а + 6). (6.61) |
|||
Параметр i и значения |
gi и сг2 определяются, как |
|||
и раньше, по (5.24) и (5.17). |
полей направлений |
|||
Дифференциальные уравнения |
||||
характеристик принимают вид |
|
|||
dy |
tg (Р ± у) = tg |
f - - ( « + 6) |
||
dx |
||||
|
|
|
||
|
J— ctg [у — ( a + |
6)]; |
||
|
1+Ctg [v + (a + |
S)I. |
Сетка характеристик образована двумя семействами прямых линий, составляющих с осью х постоянные уг
я |
|
(см. рис. 107). |
лы ~2 + Y ~ (а+б) |
~ ( у + а + б ) |
2 0 8
Предельное давление определится по условию равнове сия в форме
Р — (0„ — 6 tg a )2а, |
(6.62) |
||
где |
|
|
|
t8 |
t cos 2 (р -f а ) ----- - . |
(6.63) |
|
27’0 |
|
6Г0 |
|
Определение характерных |
геометрических |
размеров |
|
аналогично предыдущему. |
|
|
3. Рассмотрим теперь случай, когда по поверхности контакта штампа и бетонного основания действует сила трения, величина которой пропорциональна нормально му давлению: | тп | = сгп tg- р (р — максимальный угол трения).
Значение нормального напряжения по поверхности
контакта |
штампа и основания |
по (5.62) при ср= —— а |
|
определяется формулой |
|
|
|
t2 |
„9. |
С (о- -/cos2(|3+a), |
(6.64) |
— t cos 2(Р+а) ■ — = |
|||
2Г0 |
6Т0 |
|
|
где |
|
|
|
|
С (0 = |
|
|
Касательные напряжения по линии контакта |
|
||
|
т, = — t sin 2 (|3 -f a). |
(6.65) |
Для определения значения угла р на линии контакта имеем трансцендентное уравнение
— t sin 2 (р + а) = С (/) tg р — t cos 2 (Р + a) tg р. (6.66)
Решение этого уравнения имеет вид
|
|
2 (р + |
а) — arctg |
|
|
|
|
|
|
\ t g p |
|
arccos |
С (() t g р |
p — |
arccos C(t) sin p |
(6.67) |
|
|
t V i + |
tg2 P |
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
^ |
2 |
4 |
■a |
■arccos C(t) sm p |
(6.68) |
|
|
|
1 4 — 1 0 1 8 |
2 0 9 |
Введя в рассмотрение вспомогательную величину б по уравнению
|
|
тя — t sin 26, |
|
|
(6.69) |
получим |
|
|
|
|
|
р |
Л |
, I |
C(t) |
sin р |
(6.70) |
б = —— |
----- ----- arccos |
|
|||
2 |
4 |
2 |
|
|
|
Распределение напряжений в области III такое же, как в задаче о штампе при постоянной силе трения
(см. рис . 106).
Граничное условие на ОА определяет (см. рис. 107) 0= 0==у—(a-j-б), у — у. Находим
0 = |
arccos C(t) sin р |
(6.71) |
Подставляя в (6.45) условие (6.71), получим уравне ние для определения значения угла у;
tg 2у — 2у = ■— 2а — р 4- Ц- — |
|
|
arccos С {t) sin р + |
(tg 2у0— 2у0). |
(6.72) |
Дальнейшее решение аналогично решению в задаче |
||
о штампе при постоянной силе трения. |
|
|
Удобно преобразовать уравнение (6.72) к виду |
|
|
Л - Г р arccos С (О sin р |
||
t + |
T0 |
|
= _ 2 a - p + Y + |
tg2Y0- 2 v 0, |
(6.73) |
что позволит сразу определить параметр t для заданно го значения угла а.
Дифференциальные |
уравнения |
полей направлений |
||||
характеристик принимают вид |
|
|
||||
dy |
= tg (Р ± |
7) = |
tg |
л |
• а |
|
dx |
4 |
|||||
|
|
с (Оsmp |
|
|||
|
~|-----arccos |
|
|
|||
|
2 |
|
|
|
|
2 1 Q