![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Гениев Г.А. Теория пластичности бетона и железобетона
.pdf![](/html/65386/283/html_8ROGqsKA8a.WfZq/htmlconvd-vjsTQ2101x1.jpg)
Pli |
>3 f_3_lpa£_ I |
_Pi_ /f УЛ _ |
Ф а . |
1 |
1 v (i—'Фаг)! |
1\ n Пег |
2h [v^ 0 ii+1 |
rtHe |
i - l j |
1 +«ЯЦлл / |
(pi = pi+i^; h — шаг сетки).
Так как на контурах аг задано, то краевые значения F известны. Найдем законтурное значение F_b которое требуется для определения а0 на контуре (рис. 40). За
пишем
d n = J _ ( _ F |
8F2— 8F0 + F—±) + 0 (h4), |
|
||
dp |
12/г |
3 |
|
|
откуда |
|
|
|
|
|
F-i ~ |
12h |
) + F3+ 8F0- 8Ft. |
(2.57) |
Аппроксимируем |
(---- 1 с |
точностью, используемой |
при |
|
решении |
задачи |
\ dp j |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
<2-58> |
Подставив (2.58) в (2.57), получим
F- 1 = Fs — 2F2 + 2F0.
Система нелинейных разностных уравнений (2.56) решается последовательными приближениями. В первом приближении полагаем, что трещины отсутствуют, и вме сто -фаг в (2.56) подставляем предельное значение
"Pet
Фа£=
1 + пН i *
Решив систему уравнений (2.55), найдем Fi и напря жения
°0£ |
Fi+i — Ft-- |
2.2 n2. |
||
2h |
- + |
СОТ; |
P t > |
|
|
Оri |
£t_' |
|
(2.59) |
|
|
Pi |
|
Подставив найденные значения напряжений в уравне ние (2.53), найдем фагВычисленные значения фаг снова подставим в разностное уравнение (2.56), учитывая, что
должно выполняться неравенство фаг^3=----------. После
1 + прв1
101
<Ра
6в, кгс/см2
Рис, 42.
6г,кгс/шг
Рис. 43.
этого снова решаем систему уравнений, вычисляем на пряжения и проводим эти операции до тех пор, пока не выполнится условие
l(^ /)(fc>- ( ^ . i ) tfc_,,l< e . |
(2.60) |
Индекс k в (2.60) указывает на ^-приближение; е — заданная точность вычислений.
На рис. 41, 42, 43 приведены графики функций фа, ов, ог и их первого приближения, построенные для сле
дующих расчетных характеристик:
to, 1/сек а, 1/град |
к, |
V, кг/см 3 V |
£ б |
0,7 Д р |
п [I г Г, СМ |
град/см |
|
10 я
idl 1 О
0,65 |
2,5-10—3 0,17 3-10® |
10 |
0,06 |
90 |
В каждом приближении за вершину трещины можно принять точку, где пересекаются две кривые: фа и фат =
= ---------- (точка А, рис. 41). Фактическая длина тре-
1 +«Ре щины значительно больше полученной из первого приб
лижения. Эпюры напряжений существенно сглаживают ся. В эпюре ае пика напряжений в действительной эпю
ре снизилась почти в два раза по сравнению с первым приближением, когда трещины не учитывались. Очевид но, что учет трещины в расчетной схеме дает более пра вильное представление о напряженном состоянии. Ис пользуя условие равенства деформаций в бетоне и арма туре, можно разложить найденные напряжения на напряжения в арматуре и бетоне.
10. О ДЕФОРМАЦИОННЫХ ЗАВИСИМОСТЯХ ДЛЯ БЕТОНА ПРИ ДОЛГОВРЕМЕННОМ ДЕЙСТВИИ НАГРУЗКИ
В разделе 7 были сформулированы основные физиче ские зависимости деформационной теории пластичности бетона при кратковременном действии нагрузки (без учета фактора времени). В настоящем разделе эти ре зультаты обобщаются на случай долговременного дей ствия нагрузки при использовании простейших физиче ских законов ползучести [43].
Будем исходить из модели, описываемой линейными зависимостями между скоростями инвариантов тензо
103
ров напряжений и деформаций, и нелинейными зависи мостями между этими инвариантами, соответствую щими деформационной теории пластичности бетона. Последние отвечают, таким образом, случаю стабили зированных напряженно-деформированных состояний, когда скорости процессов в среде равны нулю.
На основании сделанных выше предположений запи шем основные физические зависимости для неустановившихся процессов формоизменения и объемной дефор мации при простом нагружении в виде
(2.61)
где Т — скорость интенсивности касательных напряже ний; а — скорость среднего напряжения; Г — скорость
интенсивности деформаций сдвига; 0 — скорость объем ной деформации; G(T) и /С(Г) — долговременные моду ли сдвига и объемной деформации; G0 и К0— соответст вующие мгновенные модули; тр и тр—соответствующие коэффициенты вязкости.
|
|
О (Г) |
... К (Г) |
j ___ Г_ |
|
(2.63) |
|
|
|
0(0) |
К( 0) |
2Г5 ’ |
|
||
|
|
|
|
|
|||
где G(0) и К(0) —долговременные модули |
сдвига |
и |
|||||
объемной деформации при Г= 0. |
|
|
|
||||
При г|1= г)2= |
0 или равенстве нулю скоростей процес |
||||||
сов из (2.61) и (2.62) следуют физические |
зависимости |
||||||
деформационной теории пластичности бетона. |
уравнений |
||||||
Рассмотрим |
решения дифференциальных |
||||||
(2.61) |
и (2.62) |
для |
случаев |
ползучести (при |
Т = 0, о = |
||
= 0) |
и релаксации напряжений (при Г = 0 , |
0= 0). Оста |
|||||
новимся вначале на уравнении (2.61). При |
|
постоянном |
|||||
уровне нагружения |
(7 —0) |
последнее в соответствии |
с |
||||
(2.63) |
можно представить в безразмерной |
форме: |
|
||||
|
|
|
|
|
|
(2.64) |
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
104
|
|
|
dg |
g = ^ * . |
|
|
|
|
|
|
т)i |
|
|
Дифференциальное |
уравнение |
(2.64) |
представляет |
|||
собой |
уравнение |
Риккати, которое подстановкой у — |
||||
= --------- |
сводится |
к |
линейному |
дифференциальному |
||
уравнению второго порядка: |
|
|
||||
|
|
|
|
■и = 0. |
(2.65) |
|
Общее решение (2.65) имеет вид |
|
|||||
|
|
и = С / А + С / А, |
(2.66) |
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
*,.!=-ф (‘ + ГТ |
|
||||
Таким образом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сфгек^ -\-СгКекА |
(2.67) |
||
|
|
|
|
C-J1^ + СгекА |
||
|
|
|
|
|
||
Пусть т = т 0= |
|
уровень |
нагружения. Тогда со |
отношение между постоянными С\ и С2 может быть
найдено из начального условия: |
|
|
|
|||
при | = |
0 |
|
|
|
|
|
|
7 = То |
Т0 |
|
( 2. 68) |
||
|
G°r, |
|
||||
|
|
|
|
|
||
где |
— значение мгновенной интенсивности деформа |
|||||
ций сдвига. |
|
|
|
|
|
|
На основании (2.67) и (2.68) имеем |
|
|
||||
|
С = — С |
2kl + Уо |
|
(2.69) |
||
|
2 |
1 |
2/г2 |
+ у0 |
|
|
Подставляя (2.69) в (2.67), найдем |
|
|
||||
|
, *1 (2*2 + |
То) е61 |
- /г2 (2^ + |
у,,) - |
(2.70) |
|
|
у = 2 - |
|
|
(2^ + To)efel1 |
||
|
(2^ + |
То) ek*Б. |
|
Имея в виду, что
£2— К = — ]Л — т0, £ A = t -.
4
105
можно представить (2.70) в форме
У = |
У (Ч, Ю= |
Ч |
|
(2.71) |
|||
|
ч , ю |
’ |
|||||
|
|
|
М ( |
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
Af(T0,S )= 1 |
+ 1 / 1 - т |
0 Фо + |
■/1-Т.5 |
|
|||
|
|
||||||
|
|
|
|
Фо- |
|
|
|
Фо |
|
Гр — Уо (1 — V |
1 — То ) |
|
|||
|
г0— Yo(l + l / l — т0) |
|
|||||
|
|
|
|||||
Величина М (to, £) представляет собой переменный |
|||||||
во времени секущий |
модуль |
диаграммы зависимости |
|||||
у от т. |
|
|
|
|
_____ |
|
|
При |
|
|
|
|
|
||
£->оо М (т0, оо) =г 1 4 - У ]_— т0, |
|
||||||
У = |
У (то, оо) = 1 — | / 1 — т0, |
(2.72) |
|||||
что соответствует |
зависимости, |
определимой |
деформа |
||||
ционной теорией пластичности бетона. |
|
|
|||||
При £—0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
•М ( т 0, 0 ) = |
— |
; |
|
|
|
|
|
|
|
То |
|
|
|
|
|
У = |
т(т0,0) = |
уо- |
|
(2.73) |
|
В том случае, |
когда |
мгновенный |
модуль |
G°=oo |
(у0= 0), ф0= 1 - При этом соотношение (2.70) имеет вид
|
ek‘l — ek2% |
(2.74) |
|
у = 2&А |
|||
|
— k2eh'1 |
|
|
Следует также особо выделить случай |
То == 1 (пре |
||
дельная нагрузка); |
при этом k\ — k2 — k — ---- и общее |
||
решение уравнения (2.65) имеет вид |
|
||
|
и = С / %+ C2ge*6. |
(2.75) |
|
На основании (2.68): |
|
||
|
С2 — С* |
(2.76) |
|
|
2 — (1 — То),(2 — |) |
(2.77) |
|
7 |
2 + (1 — Vo) I |
||
|
106
При |
G °=oо |
|
|
|
|
Y — 2 +5 |
Е' |
(2.78) |
|
При |
постоянной интенсивности деформаций |
сдвига |
||
(Г=Го, |
Г = 0 ) релаксация |
интенсивности касательных |
||
напряжений определяется |
линейным дифференциаль |
|||
ным уравнением с постоянными коэффициентами |
|
|||
|
по |
по |
|
(2.79) |
|
Т + ~ Т = — С(Г0)Г0. |
|||
|
Ш |
ill |
|
|
Общее решение (2.79) при начальном условии t — 0
Т =г. Т0 =■. G0Г„ |
(2.80) |
имеет вид |
|
<3° |
|
^ = С ( Г 0) + [ С о - 0 (Г0) ] е ~ ^ . |
(2.81) |
1 0 |
|
При t-y<x> Т— G(F0)ro, что соответствует зависимос ти, определяемой деформационной теорией пластичнос
ти бетона. |
|
|
|
|
|
При постоян |
||||
Обратимся теперь к уравнению (2.62). |
||||||||||
ном уровне нагружения ( о = 0) |
последнее в соответствии |
|||||||||
с (2.63) |
можно представить в безразмерной |
форме: |
||||||||
|
т0 г' |
+ (1 - |
- * - ) е |
JL - |
По ( l - |
- J - ) |
Ya, |
(2 .8 2 ) |
||
где |
|
|
|
т_ |
|
|
|
|
|
|
8 — |
е, |
|
|
4 - ^ ( 0) 0., e '= § . , |
||||||
|
|
тя |
||||||||
|
|
|
2 |
|
|
аt |
||||
6 (0) , |
как |
и ранее, т 0 = |
ri2 |
G (0) |
|
|
|
|
||
|
t, |
-И- • |
К (0) |
|
|
g° |
е," |
|||
|
•Hi |
|
|
|
1li |
|
|
|||
0s —- предельная объемная деформация, |
функция у опре |
|||||||||
делена соотношением (2.70) или (2.71). |
представляет со |
|||||||||
Таким образом, |
уравнение |
(2.82) |
||||||||
бой линейное дифференциальное уравнение с |
перемен |
|||||||||
ными коэффициентами. |
|
|
|
|
|
|
||||
Начальное условие для е имеет вид: |
|
|
|
|
||||||
при £= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е = е0 |
0Q |
|
|
|
(2.83) |
|
|
|
|
|
к % ’ |
|
|
|
|||
где Оо. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
значение |
мгновенной |
объемной |
деформации. |
|||||||
|
К0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
107
При m0— 1 и g0 = 0 уравнение (2.82) тождественно совпадает с уравнением (2.64).
В этом случае функция е= е(то, £) имеет вид, ана логичный у= у(то. I), т. е. соблюдаются условия подо бия между объемной деформацией и деформацией фор моизменения.
Приведем общее решение уравнения (2.82) для слу
чая К°=оо(е0= 0), g0 = O: |
|
|
|
г |
|
i_ |
/0 |
2Ма е т° J (V |
k&—kse *г1)т°dl |
||
' = “ Д -------------( v |
« - |
v * > -------- ' |
(2'84) |
При т 0= 1 (2.84) совпадаете (2.74). |
|
||
При постоянных 6 и Г (0 = |
0о, |
Г= Г0, 0= Г= |
О) ре |
лаксация среднего напряжения определяется линейным
дифференциальным уравнением с постоянными |
коэф |
|||
фициентами: |
|
|
|
|
° + Т - а ” v |
* (Г«) (е» + |
& ГД |
(2.85) |
|
Общее решение (2.85) |
при начальном условии |
|
||
а = о0 = /С°Э0 (при I — 0) |
|
(2 .86) |
||
имеет вид: |
|
|
|
|
- 2 - = / С ( Г 0) |
( 1 - г g"o' |
|
|
|
+ K ° - K ( T 0) \ l + g 0 |
- |
‘Sit |
(2.87) |
|
О |
42 |
%
При t >-оо а=7((Го) (0о+§оГц) > что соответствует за
висимости, определяемой деформационной теорией пла стичности бетона.
Полученные выше зависимости, основанные на эле ментарных представлениях линейной теории ползучести, достаточно просты, что позволяет надеяться на возмож ность их успешного применения при решении соответст вующих неодномерных задач.
Г л а в а т р е т ь я
ОБЪЕМНОЕ НАПРЯЖЕННОДЕФОРМИРОВАННОЕ СОСТОЯНИЕ БЕТОННЫХ И ЖЕЛЕЗОБЕТОННЫХ ЭЛЕМЕНТОВ
11. НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОЕ СОСТОЯНИЕ КРУЕЛЫХ БЕТОННЫХ И СПИРАЛЬНО АРМИРОВАННЫХ СТОЕК ПРИ РАЗЛИЧНЫХ РЕЖИМАХ НАЕРУЖЕНИЯ
На основании деформационной теории пластичности бетона, рассмотренной в предыдущей главе, проведем расчет бетонного цилиндра при неравномерном всесто роннем сжатии [2 ].
Рассмотрим три случая нагружения бетонного ци линдрического сердечника внешней нагрузкой.
1.Всестороннее неравномерное сжатие сердечника при простом нагружении.
2.Всестороннее неравномерное сжатие спирально армированного бетонного сердечника при непропорцио нальном нагружении.
3.Всестороннее неравномерное сжатие спирально ар мированного бетонного сердечника с предварительным напряжением арматуры.
Впервом случае нагружения примем осевое сжатие
бетонного |
цилиндра |
ог= р , |
поперечное |
сжатие |
ог= |
— a(t=q\ |
при этом |
в процессе нагружения остается |
|||
справедливым условие Я — ~1 |
Р- |
|
|
||
Определим величины деформаций |
цилиндра. |
Из |
(2.12), принимая v = — , получим следующие выражения
6
для поперечной и продольной деформаций
8е ~ |
---- ----------- - £0Г2; |
|
|
24Е (Г) |
3 |
|
|
е, = _П |
Е(Г) |
-£оГ2- |
(3.1) |
12 |
|
|
Модуль упругости бетона определяется выражением (2.15), которое перепишем в виде
109
Соотношение (2.5) можно представить в форме
Коэффициент k(K, б) в (3.2) и (3.3) определяется по (1.57). Так как величина б обычно мала по сравнению с единицей, то ею можно пренебречь и выражение (1.57) записать в виде
|
‘“ Т + У' + Т- |
|
|
(3'4) |
||||
При простом нагружении X является постоянной ве |
||||||||
личиной. В самом деле, имеем |
|
|
|
|
|
|||
Т = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
У з |
Р\ |
а -- |
Р_. |
|
|
|
|
|
4 |
|
л |
2 |
’ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.5) |
|
|
|
|
У з |
|
|
|
|
|
Из соотношений (3.2) — (3.5) |
вычисляем |
интенсив |
||||||
ность деформаций сдвига |
|
Г(р) |
и |
модуль |
упругости |
|||
£ [Г (р )]. |
Подставив последние в |
(3.1), |
определим |
про |
||||
дольную |
и поперечную деформации |
как |
функции |
вели |
||||
чины р. |
|
|
|
|
|
|
|
|
На рис. 44 построены графики продольной, попереч ной и объемной деформаций в зависимости от продоль ного напряжения р. Характеристики материала: Rc —
= 200 кгс/см2 (19,6 МПа); |
Rv=20 кгс/см2 (1,9 |
МПа); |
Тс— 35 кгс/см2 (3,4 МПа); |
£'о=280 000 кгс/см2 |
(27 440 |
МПа); go=300. |
|
|
Следует отметить, что изменение продольной дефор мации 1 незначительно отличается от линейной зависи мости, в то время как изменение поперечной 2 и особен но объемной 3 деформаций носят явно выраженный не линейный характер.
Объем бетонного цилиндра вначале нагружения уменьшается, но при напряжении, равном приблизитель но 2/3 предельного, начинает интенсивно возрастать.
Результат этих вычислений описывает в определенной степени последствия явления трещинообразования.
110