![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Гениев Г.А. Теория пластичности бетона и железобетона
.pdfРис. 120.
231
щие с осью х переменные углы |
(а — у) Характе- |
ристикн второго семейства и — const |
находят интегриро |
ванием дифференциального уравнения (6.103). Предель ное давление штампа определится по условию равнове сия в форме (6.105).
2. При постоянной силе трения на линий контакта штампа и основания решение в области ОАО' также ха рактеризуется равномерным полем напряжений (рис. 119). Граничное условие на ОА в области /// име ет вид (6.107) (рис. 120), а соотношение для определе
ния углов у в той же области — вид (6.108). Характери стики z==const — прямые линии, образующие с осью х
переменные углы |
- у — ( а + 6 —у) |
Характеристики и = |
= const находят |
интегрированием |
дифференциального |
уравнения (6.109).
Предельное давление штампа определится по усло вию равновесия в форме (6.111).
3. При силе трения между штампом и основанием, пропорциональной нормальному давлению, распределе ние напряжений такое же, как в задаче о штампе при постоянной силе трения (см. рис. 119). Граничное усло вие на ОА (см. рис. 120) записывается в форме (6.114).
Соотношение для определения угла у найдено выше в виде (6.115). Дальнейшее решение аналогично решению в задаче о штампе при постоянной силе трения. Пре дельное давление определится по условию равновесия в
виде (6.118). |
п л о с к о г о |
н а п р я ж е н н о г о |
|
В у с л о в и я х |
|||
с о с т о я н и я . 1. |
Случай идеально |
гладкого |
штампа |
(тп= 0). Решение в области ОАО' (см. рис. 117) |
харак |
теризуется равномерным полем напряжений. Предельное давление определится по условию равновесия в форме
(6.126).
2. При постоянной силе трения между штампом и ос нованием решение в области ОАО' также характеризу ется равномерным полем напряжений. Граничное усло вие на линии ОА (см. рис. 120) записывается в форме
(6.128). Соотношение для определения параметра 7 по лучено в виде (6.129). Предельное давление определяет ся в форме (6.131).
3. При силе трения, пропорциональной нормальному давлению, распределение напряжений такое же, как
232
в задаче о штампе при постоянной силе трения. Пре
дельное |
давление |
определяется |
по |
соотношению |
(6.137). |
|
|
|
|
Рассматриваемая |
задача и в условиях плоской дефор |
|||
мации, |
и в условиях плоского напряженного состояния |
|||
может |
быть обобщена на задачу о действии жесткого |
|||
штампа, ограниченного произвольной |
гладкой кривой |
|||
с переломом в нижней точке (см. рис. |
112), как принято |
при решении аналогичной |
задачи в постановке Хилла. |
|||
Решение в трактовке В. |
В. Соколовского |
|
||
Задача о действии жесткого углового штампа на бе |
||||
тонное |
основание. |
В у с л о в и я х п л о с к о й |
д е ф о р |
|
ма ции . |
1. Случай |
идеально гладкого штампа |
(т„ = 0). |
Решение совершенно аналогично рассмотренному выше решению задачи о действии идеально гладкого штампа на бетонное основание в постановке Хилла (см. рис. 104). В области III (OAD) имеется простейшее напряженное состояние. Используя граничные условия на прямой ОА (6.49) (см. рис. 105), получим трансцендентное уравне
ние (6.50) для определения значения у в области III. Соотношения (5.24) и (5.17) определяют значение пара
метра t и искомые значения oj и стг главных напряжений. Предельное значение давления штампа определится по соотношению (6.55).
2. Рассмотрим теперь ту же задачу о действии угло вого штампа на бетонное основание при условии возник
новения |
на линии |
контакта штампа и основания силы |
||||
трения, |
максимальная |
величина которой |
постоянна |
|||
(т„ = &). Как и ранее, введем в рассмотрение вспомога |
||||||
тельную величину 6 по соотношению (6.58). В зависимо |
||||||
сти от соотношения между величиной 6 и утлом а [6 = |
||||||
1 |
k |
~ |
т |
_ |
по |
(6.50) ] |
= — arc sin — |
, t |
= — 2=r , у определяется |
||||
2 |
t |
|
cos2y |
|
|
|
могут представиться два случая: |
|
|
||||
а) |
при 6 < а |
сила трения достигает максимальной ве |
||||
личины на всей линии контакта (см. рис. 106). |
В этом |
|||||
случае решение рассматриваемой задачи идентично со |
||||||
ответствующему решению в постановке Хилла. |
|
|||||
Значение угла у для области III (см. рис. 107) опре |
||||||
деляется |
соотношением |
(6.61). Параметр t |
и значения |
01 и 02 находим по соотношениям (5.24) и (5.17). Зависи
233
мость (6.62) определяет предельное давление штампа на основание;
б) при б > а сила трения нигде на линии контакта не достигает максимальной величины. В области III (под линией контакта штампа и основания) наблюдается простейшее напряженное состояние, причем скольжение на линии контакта отсутствует.
Траектории большего главного напряжения образу-
ТС
ют с осью х угол (3= — . Граничное условие на ОА:
0 = 0 = у, у = у. |
(6.142) |
Таким образом, приходим к решению в области III, аналогичному решению в соответствующей области для штампа с прямолинейной контактной линией.
Используя граничное условие (6.142) и соотношение (6.45), получим ^трансцендентное уравнение для опреде
ления значения у в данном случае:
tg 2 у — 2 у = (tg 2у0 — 2у„) + я. |
(6.143) |
Соотношения (5.24) и (5.17) определяют |
значение |
параметра t, искомые величины Oi и а2. |
когда по |
3. Перейдем к рассмотрению того случая, |
|
поверхности контакта штампа и основания |
действует |
сила трения, максимальная величина которой пропорци ональна нормальному давлению |т,г|= а „ tgp. Значения величин р и 6 определяются по (6.68) и (6.70). В зави
симости от соотношения между величиной б и углом а
[б определяется по (6.70) при t = f\ могут представить ся два случая:
а) при б<Са сила трения достигнет максимальной ве личины вдоль всей линии контакта. Распределение на пряжений такое же, как в задаче о штампе при постоян ной силе трения (см. рис. 106). В этом случае решение рассматриваемой задачи также идентично соответству ющему решению в постановке Хилла.
Значение угла у для области III (OAD) (см. рис. 107) определяется по (6.72). Соотношение (6.75) дает пре дельное давление штампа на основание;
б) при 6 > а сила трения нигде на линии контакта не достигает максимальной величины |тп| ^Ontgp. Под всей линией контакта образуется область равномерного
2 3 4
напряженного состояния (см. рис. 115). Этот случай был уже рассмотрен выше. Напряженное состояние опреде ляется соотношениями (6.143), (5.24) и (5.17).
В у с л о в и я х |
п л о с к о г о |
|
н а п р я ж е н н о г о |
||||
с о с т о я н и я . 1. |
Случай |
идеально |
гладкого |
штампа |
|||
(тп = 0). Решение |
рассматриваемой |
задачи |
идентично |
||||
соответствующему |
решению |
в |
постановке |
Хилла |
|||
(см. рис. 104). В области III (OAD) |
наблюдается про |
||||||
стейшее напряженное состояние. Используя |
граничное |
||||||
условие на линии ОА (см. |
рис. |
105), |
получим трансцен |
дентное уравнение (6.84) для определения значения t в юбласти III. Соотношения (5.128) и (5.129) определяют
искомые значения параметра р и а ь а2. Предельное зна чение давления штампа находится по соотношению
( 6.86).
2. При силе трения на линии контакта штампа и ос нования, максимальная величина которой постоянна (tn — k), введем в рассмотрение вспомогательную вели чину 6 по соотношению (6.58). В зависимости от соотно-
определяется по (6.84)] могут представиться два случая:
а) при 6 < а сила трения достигает максимальной ве личины k на всей линии контакта (см. рис. 107). Реше ние рассматриваемой задачи идентично соответствующе
му решению в постановке Хилла. Значения параметра t, величин главных напряжений ai и сг2 определяются но формулам соответственно (6.89), (5.129). Зависимость (6.90) дает предельное значение давления штампа на ос нование;
б) при 6 > а сила трения нигде на линии контакта не достигает максимальной величины. Под линией контакта образуется область равномерного напряженного состоя
ния. Зависимость для определения параметра t в этой области имеет то же выражение, что и в задаче о дейст вии прямолинейного штампа на бетонное основание:
arcsin |
( |
5_____2 |
|
||
3 |
3 |
J2 |
|||
|
|||||
|
|
2 3 5
+ |
1 |
2 К2 |
— я. |
(6.144) |
— arcsin |
3 |
|||
|
2 |
|
|
|
Соотношения (5.129) |
определяют искомые |
значения |
01и о2.
3.При силе трения между штампом и основанием,
максимальная величина которой пропорциональна нор мальному давлению |T n |= 0 ntgp, значения величин р и 6 определяются по (6.95) и (6.96). В зависимости от со
отношения между величиной 6 [6 определится по (6.96) при t — t] и углом а могут представиться два случая:
а) при 6 < а сила трения достигает максимальной ве личины вдоль всей линии контакта. Распределение на пряжений такое же, как в задаче о штампе при постоян ной силе трения (см. рис. 106). Решение задачи также идентично соответствующему решению в постановке Хилла. Соотношение (6.98) определяет предельное дав ление штампа на основание;
б) при 6 > а сила трения нигде на линии контакта не достигает максимального значения. Под линией контак та образуется область равномерного напряженного со стояния, которое определяется соотношениями (6.144) и (5.129).
Задача о действии жесткого кругового штампа на бе
тонное основание. |
В у с л о в и я х п л о с к о й д е ф о р м а |
|||
ции. |
1. Случай |
идеально-гладкого |
штампа |
(тп= 0) |
(рис. |
121, см. рис. |
108). Решение этой |
задачи |
вполне |
аналогично решению соответствующей задачи в поста новке Хилла.
2. При постоянной силе трения между штампом и ос нованием следует рассмотреть три характерных случая:
а) при 6 < а (6 определится аналогично задаче о дей ствии углового штампа) сила трения достигает макси мальной величины по всей линии контакта (рис. 122). Характер распределения напряжений такой же, как в за даче о штампе при отсутствии сил трения. И в этом слу чае решение совершенно аналогично соответствующему решению в постановке Хилла;
б) при сила трения достигает максималь ной величины х'п= к лишь на некоторых крайних участ ках линии контакта (до точки на линии контакта, для ко
торой j a j = 6 — точка О" на рис. 123). Распределение напряжений под этими крайними участками аналогично
2 3 6
237
случаю, рассмотренному в предыдущем параграфе
(рис. 124). На участке линии контакта, где |а |< 6 , име ется простейшее напряженное состояние. Сетка харак теристик в этой области образована двумя _системами
прямых линий, пересекающихся под углами 2у, а траек тории главных напряжений — прямые линии, образую
щие с осью х углы р =
Предельное давление определится по формуле
|
Р = 2 |
cos arda |
Jx 'sisin arda |
||||
|
|
|
И » |
|
|
|
|
|
|
|
|
a. |
sin arda |
(6.145) |
|
|
|
|
|
x |
|||
или в функции угла у: |
|
|
|
|
|||
Р = |
2# |
v(a«) |
(х + t cos 26) sin (г| + |
6) (w — Я) dy + |
|||
| |
|||||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
У(60") |
|
|
|
|
|
+ |
2# |
J t sin 2 (г) + |
6) sin (ri + |
6) (w — Я) dy + |
|||
|
|
oJ |
V(a.) |
|
|
|
|
|
|
+ |
|
|
|
(6.146) |
|
|
|
2kR j cos (г) + 6) (ш — Я)dy, |
|||||
|
|
|
V(4') |
|
|
|
|
где T'=^sin2a — на участке, для которого |
|a |< 6 ; х "= |
||||||
— t sin26o — на |
участке, |
для |
которого б ^ а ^ а о ; |
в) при 6 > а сила трения нигде на линии контакта не достигает максимальной величины. Следовательно, под
238
линией контакта образуется область равномерного на пряженного состояния, определяемая, как и в случае внедрения углового штампа (рис. 125). Предельная сила давления штампа будет
Р = |
ССа |
о» |
|
2 j опcos arda + 2 j т' sin arda, |
(6.147) |
||
|
о |
о |
|
где T/ = /sin2a или в функции угла у. |
|
||
V(a.) |
|
|
|
Р = 2R ^ |
(%+ t cos 26) sin (т] -f 6) (ш — к) dy + |
|
|
u |
|
|
|
V(a«) |
|
|
|
-f 2 R ( |
/ sin 2 (r) + |
6) sin (i} -f 6) (w — k) dy. |
(6.148) |
d |
|
|
|
3. По поверхности контакта штампа и основания дей ствует сила трения, максимальная величина которой пропорциональна нормальному давлению |т„| = 0ntgp. Значения величин (5 и 6 определяются соотношениями (6.112) и (6.113). В зависимости от соотношения между
величиной 6 и углом a [6 определится по (6.113) при ( = /] следует рассмотреть три случая:
а) при 6 < а сила трения имеет максимальное значе ние на всей линии контакта. Распределение напряжений такое же, как в задаче о штампе при постоянной силе трения (см. рис. 122). Решение рассматриваемой задачи аналогично соответствующему решению в постановке Хилла;
б) при О ^ б ^ а о сила трения достигает максималш ной величины только на некоторых крайних участках ли
нии контакта; |
для которых |а |= 6 . Распределение |
об |
|||||
ластей |
под |
этими |
крайними |
участками |
дано |
на |
|
рис. 123, |
124 и определяется так же, как в предыдущем |
||||||
параграфе. На |
участках линии контакта, где |
|а |< 6 , |
|||||
имеется |
простейшее |
напряженное |
состояние |
(см. |
рис. |
||
124) — область О"МО"'. |
|
|
|
|
|||
Предельное давление штампа: |
|
|
|
|
|||
а„ |
|
б0' |
а0 |
|
|
|
|
P —2 j*оп cos arda+ 2 |
j" %' sin arda + |
2 J x"sin arda |
(6.149) |
?39
или в функции у:
V(«o)
|
Р = 2R j* |
( / 4 ^ s i n d ) c o s |
— |
я — [— d -г Ц X |
|||||||
|
|
о |
|
|
|
|
4 |
|
1 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X | ------ да) dy — 2 R \ t cos (d 4 тф х |
|
||||||||
|
|
xsin |
' 3 |
/ l |
, . |
• |
|
да) |
dy |
|
|
|
|
---71—i — d + Ц |
lf- |
|
|||||||
|
|
|
L4 |
V2 |
|
|
уj\2x |
|
|
||
|
|
V(a0) |
4 t sin d) tg p |
sin |
|
|
|
|
X |
||
|
|
; j ( z |
т |
я |
|
||||||
|
|
v(v ) |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x(-*i— |
w) dy, |
|
|
(6.150) |
|||
|
|
|
|
\ 2x |
|
|
/ |
|
|
|
|
|
|
d (y) — d = p + |
arccos |
|
|
|
|
||||
где |
т" = <sin 260»— на |
участке, |
для |
которого 6 ^ |
|||||||
sS^a^ao; |
t'= 4 s in 2 a — на |
|
участке, |
для |
которого |
||||||
|а| < 6 ; |
_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в) |
при 6 > а |
сила |
трения |
нигде не достигает макси |
||||||
мального |
значения — под |
линией |
|
контакта |
образуется |
область равномерного напряженного состояния, анало гичная случаю углового штампа (см. рис. 125). Предель ная сила давления штампа определится по формуле
|
|
|
а» |
|
Со |
(6.151) |
|
|
Р ~ 2 J опcos arda+ 2 |
j1х' sin arda, |
|||
|
|
|
о |
|
о |
|
где r'— t sin2a, |
или в функции P = f(y): |
|
||||
v(a„) |
|
|
|
1 |
||
Р — 2 R |
i |
(%4 t sin d) cos |
Я - |
X |
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
X |
|
---- w jd y — 2R |
V (a 0) |
|
(6.152) |
|
|
j* tfcos(d+ri) X |
|||||
|
|
|||||
|
|
|
|
b |
|
|
X |
s i n |
— |
я — (— d + ц |
W] dy. |
|
|
|
|
I 4 |
\ 2 |
>2x |
|
2 4 0