книги из ГПНТБ / Потеев М.И. Теоретическая механика. Динамика учеб. пособие для радиотехн. специальностей вузов
.pdf- 190-
скоростью, Для высоты 200 км над поверхностью Земли она равна 7 ,8 км/сек.
Для цвиаения космического аппарата по параболической траектории ( т , е . до траектория бесконечного удаления от Зем ли) необходимо, чтобы начальная скорость аппарата определя лась выражением
Эта скорость называется параболической или второй косми ческой скоростью» Для выооты 200 км над поверхностью Земли она равна I I км/сек.
Если космическому аппарату в начальный момент сообщается скорость, Mei-ьшая второй, но большая первой космический ско рости, то аппарат будет двигаться по эллиптической траектории. Если ке космическому аппарату сообщается скорость, большая второй космической скорости, то транкторией аппарата будет гипербола.
Задача 59, Космический корабль К (рис.101), предназначен
Рис.101
ный для полета с Земли к границе солнечной системы, выведен на промежуточную круговую орбиту, вокруг Солнца. Радиус круго-
|
|
|
|
191 - |
|
вой орбиты равен г~0 |
0 |
величина скорости корабля постоянна и . |
|||
равна |
v B |
. Затем на |
корабле включается плазменный.двигатель. |
||
Корабль непрерывно ориентируется в пространстве так, чтобы |
|
||||
тяга |
двигателя Р |
была перпендикулярна к радиусу-вектору |
|
||
корабля л |
и лекала |
в плоскости промежуточной орбиты. Тяга |
|||
плазменного двигателя равна произведению секундного расхода |
|||||
массы рабочего тела |
р |
и скорости истечения плазмы о |
, |
||
Пренебрегая изменением массы корабля и считая, Что помимо |
тяги, |
двигателя к кораблю приложена еще только сила тяготения Солнца, составить дифференциальные уравнения двикения космического ко
рабля в полярных координатах |
г |
, ^ |
и записать |
начальные |
||
условия. |
|
|
= |
, |
= pctn'ti*) |
|
О т в е т : |
|
|
||||
где Л - постоянная |
тяготения Солнца. |
|
||||
При i= 0 , |
г =г, , |
'f =0 , |
л |
=0, |
•? = Ч г'с‘ , о |
|
Задача 40. |
Космический корабль К |
(рис.102), |
прецназначен- |
Рис.102
ннй для полета с Земли в сторону Солнца, выведен на пронекуточвую круговую орбиту вокруг Солнца. Радиус круговой орбиты
- 192 -
равен г-в |
е величина скорости корабля постоянна |
и равна |
с |
|
Затем на корабле разворачивается солнечней парус» действие |
|
|||
которого основано на механическом давлении света. |
Корабль |
не- |
||
црерывно ориентируется в пространстве так, чтобы |
плоскость |
|
||
паруса была постоянно наклонена к радиусу-вектору корабля |
|
|||
под углом |
oL . |
Сила давления солнечного света на |
парус Р |
|
перпендикулярна |
плоскости паруса, а по величине - |
обратно |
|
пропорциональна квадрату расстояния до Солнца, коэффициент пропорциональности равен к » Считая, что помимо силы давле ния солнечного света на парус к кораблю приложена еще только сила тяготения Солнца, составить дифференциальные уравнения
движения космического |
корабля в |
полярных координатах г- » У |
||
и записать начальные условия, |
|
|||
О |
т в |
е т s |
=~Ал^+'К/’л г- |
|
„ |
|
-—г (г- lf ) - |
t |
|
где |
.» |
(л С |
тяготения Солнца» |
|
Л - |
постоянная |
|||
При |
Ь =0, |
л = г„ , v =0, г =0, |
$ = 1г, г'* » |
|
п.7» |
Задачи, связанные |
с работой реле времени |
Для автоматического замыкания и размыкания электрических цепей исполнительных органов (двигателей, нагревательных эле ментов и т .п .) пшроко используются реле времени различных конструкции. Одним из основных т.:пов реле являются такие, в которых при.подаче напряжения на обмотку реле образуется маг нитное поле, изменяющее положение подвижного рычага (якоря)» При изменении положения якоря происходит изменение положения контактов реле, в результате чего электрические цепи исполни тельных устройств замыкаются или размыкаются» Иногда требует ся» чтобы замыкание и размыкание этих цепей происходило не сразу после подачи на обмотку реле сигнала, а с некоторой за держкой во времени. Реле, которые позволяют осуществлять такую задержку» называются реле времени. Задержка исполнения коман ды в реж времени производится, например, о помощью механичес кого устройства, которому вследствие инертности требуетоя не которое время для перемещения»
Р
- 1ЭЗ -
Задача 41. На рисДОЗ показана схема реле времени, в ко тором для задержки испол нения команды используется центробедный тормоз. Управ ляющий сигнал поступает на
обмотку соленоида I» При протекании в обмотке тока создается магнитное поле, которое, действуя на якорь 2, втягивает его внутрь соленоида. Якорь снимает пружину 3 и через зубчатую рейку 4 вращает зубчатые, колеса редуктора 5 ,6 и 7 .
На оси колеса 7 располонен центробежный тормоз, состоящий из двух упругих пластин с грузами 8 на концах и кольца 9, При . вращении колеса 7 грузы, также вращаясь, прижимаются к кольцу и тормозят движение системы. При замыкании выступом рейки 4 контактов 10 механизм останавливается. После того, как обмот ка реле I обесточивается, пружина 3 возвращает якорь 2 в ис
ходное положение. |
|
|
Сила, с которой магнитное. поле соленоида действует на |
||
якорь, постоянна и равна F |
0 Еесткость пружины 3 равна |
с- „ |
в обесточенном состоянии реле |
пружина сжата на величину |
t |
Момент сил сопротивления центробежного тормоза пропорционален квадрату угловой скорости вращения грузов, коэффициент пропор
циональности равен S |
„ Масса якоря и зубчатой |
рейки равна |
|||
т , радиуоы начальных окружностей |
колес |
5 ,6 ,7 |
равны r-s |
, rt t |
|
ft соответственно, моменты инерции.колес |
5 и 6 |
относительно |
|||
их осей вращения равны |
7 , и 7в |
, момент инерции, колеса |
7 |
||
и подвижной части центробежного тормоза равен |
„ |
|
|||
Составить дифференциальное уравнение движения якоря при |
|||||
подаче на обмотку реле |
управляющего сигнала, Счита'ть, что |
якорь |
движется параллельно горизонтальной плоскости, а центробежный тормоз вращается вокруг вертикальной оои, Трепем в подшипниках пренебречь.
- 194 -
Р е ш е н и е » Рассмотрим систему, |
состоящую пз |
якоря 2 |
|
о зубчатой рейкой 4, |
зубчатых колес 5 ,6 ,7 и поцвикной |
части |
|
центробежного тормоза |
8. Для построения |
дифференциального |
уравнения движения якоря реле воспользуемся уравнениями Лагран жа»
Из схемы на рисо103 видно, что рассматриваемая система обладает одной степенью свободы» Следовательно» достаточно выбрать одну обобщенную координату» ■ Примем за обобщенную ко ординату абсциссу центра масс якоря» Обозначим эту координату,
через |
х |
о Будем считать, |
что |
в |
исходном положении якорях =0. |
|||||
Уравнение |
Лагранжа |
запишется в |
скорме |
|
|
|||||
|
|
|
j L j u . |
Э-* |
|
|
|
(169) |
||
|
|
|
dt |
Эх |
|
|
|
|
||
где Т |
- |
кинетическая |
энергия системы в |
произвольный |
момент |
|||||
времени, |
Qx - обобщенная сила» |
соответствующая обобщенной |
||||||||
координате |
х . |
|
|
|
|
|
|
|
||
Выразим кинетическую энергию системы через обобщенную ко |
||||||||||
ординату |
х |
» Имеем: |
|
|
|
|
|
= |
||
T = T x * T t * T , ' T t |
|
= |
|
|
|
± |
||||
Обозначая суш у» стоящую в |
этом выражении в квадратных |
|||||||||
скобках, через М» окончательно получим |
|
|
||||||||
Т-тгМ *1 , где |
М =т+(7с >7е)-+: * 7 , |
( * % ) * . |
|
|||||||
Вычислим производные от.кинетической энергии» стоящие в |
||||||||||
левой части |
уравнения (169)» Найдем: |
м .: |
|
|||||||
|
|
|
ЭТ . |
|
ЪТ |
м . |
|
Ы ЭТ |
|
|
|
|
|
э 7 ж0> |
dT = t1x |
,dTdZ = Mx |
WU |
||||
Теперь построим выражение.обобщенной силы, соответствую |
||||||||||
щей обобщенной координате |
х |
» |
Для определения G* |
дадим |
системе возможное перемещение и определим работу всех актив ных сил на этом перемещении» К указанным силам относятся: сила вэагмодействия якоря с.магнитным полем соленоида» сила
упругости пружины» веса тел» входящих в систему» и силы тре- . ния» приловеныые п грузикам 8 центробенного тормоза» Учитывая»
- 195
что работа сил тяжести в рассматриваемой системе на возмон-
ном перемещении равна нулю и считая все связи идеальными,,
имеем
£ A = F£x - F,<?x - M t S 'P T ,
где Sfl - работа воех активных сил на возможном перемещении; 8х - вариация координаты х на этом перемещении; (Г'й, - ва
риация угла поворота центробежного тормоза; Ft - величина силы упругости пружины; - момент сил трения, приложенных к грузикам центробежного тормоза, относительно оси вращения,
Так как
Fr . c ( x U ) , Mz -8u>; , * > , * ■ & *
то |
|
Следовательно, |
|
Сх = ^ - с ( х » 0 - ^ ( Д ) х 1 • |
(171) |
Подставляя выражения (170) и (171) в уравнение |
(IS 9 ), по |
лучим |
|
Мх *■8(■■£;) х 1*сх =F - сб .
Это уравнение и является дифференциальным уравнением дви жения якоря реле» Оно нелинейно, неоднородно, второго поряд ка, с постоянными коэффициентами,
0 |
е |
т Мх: |
, |
|
где |
М «nn-O s'-IJ-U |
* ^ ( - ф г У . |
Задача 42, На рис,104 показана схема реле времени, в ко тором для задержки исполнения команды используется воздушная . ветрянка. Управляющий сигнал поступает на обмотку соленоида I , При.протекании в обмотке.тока создается магнитное поле, кото рое, действуя на якорь 2, втягивает его внутрь соленоида. Якорь закручивает спиральную пружину 3 и через зубчатый сектор 4 вращает зубчатые колеса редуктора 5 ,6 ,7 , На оси колеса 7 рас положена воздушная ветрянка, состоящая из стержня с двумя ча шечками 8, При вращении ветрянки чашечки, взаимодействуя о воздухом, тормозят движение системы. При замыкании зубчатым
- 196 -
как обмотка реле I обесточиваетсяр прукина 3 возвращает якорь в исходное полокение»
Сила,, с которой магнитное поле соленоида действует на
якорь, |
постоянна по величине |
и равна |
F . |
Плечо.силы относи |
||||
тельно |
оси вращения зубчатого |
сектора |
равно |
|
„ жесткость |
|||
прукины 3 на кручение равна |
с. |
, |
в |
обесточенном |
состоянии ре |
|||
ле прукина закручена на угол |
|
</. |
„ |
Момент сил сопротивления,, |
||||
црилокенных к чашечкам ветрянки, |
пропорционален |
квадрату уг |
ловой скорости ветрянки, коэффициент пропорциональности равен
S „ Радиус начальной окрукности зубчатого сектора |
равен л; „ |
|||
колеса 5 - г-, |
, колеса 6 - гв |
„ колеса 7 - г, |
р |
момент инер |
ции якоря и зубчатого-оектора |
относительно оси вращения равен |
|||
7 р.колеса |
5 - 7У „ колеса |
6 - 76 р колеса |
7 с |
ветрянкой |
-Ъ о
Составить дифференциальное уравнение дзикения якоря при пода че на обмотку реле управляющего сигнала„ Считать, что якорь двинется параллельно горизонтальной плоскости, а ветрянка вра щается вокруг вертикальной оси» Трением в подшипниках дренеб-
речьо
О т в е т : 7 ^ r^ T -J У 1 + o'? - Frx - с*. t
тдв
- 197 -
Задача 43. На рисо105 доказана схема реле времени, в ко
Рисо105
тором для задержки исполнения команды используется магнитный тормоз. Управляющий сигнал поступает на обмотку электромагни та I . При протекании тока в обмотке электромагнит практически мгновенно пришилает к своему сердечнику легкий якорь 2. По следний, принимаясь к сердечнику электромагнита, растягивает пружину 3 на величину . -Пружина 3, будучи растянутой, по ворачивает основной якорь 4, замыкающий контакты реле 12. Вра щаясь, якорь 4 растягивает дружину 5 и через зубчатый сектор 6 вращает зубчатые колеса редуктора 7 ,8 ,9 , На оси колеса 9 расположен металлический диск 10, рядом с диском установлен подковообразный магнит I I . При вращении диска в нем возникают
вихревые токи. В результате взаимодействия этих токов о магнит ным полем магнита I I . происходит торможение движения диска
всей системы в делом. Возвращение якоря 4 в исходное положение производится дружиной 5, а якоря 2 - пружиной 3.
Сила сопротивления, прикладываемая к точкам диска 10, про порциональна скорооти движения точек, расположенных па ободе диска, коэффициент пропорциональности равен $ . Жесткости дру жин 3 и 5 равны с5 и соответственно, точка закрепления пружин на якоре 4 находится на расстоянии я- от оси 0 . Радиуо начальной окружности зубчатого сектора равен ге , колеоа 7 -
- 198 -
rt , |
колеса |
8 |
- гь |
, |
колеса |
9 |
- г~, |
, радиус |
диска |
равен |
„ |
Момент инерции якоря |
4 с зубчатым сектором.6 равен |
. коле |
|||||||||
са |
7 - 7, |
„ |
колеса |
8 |
- 7Ь |
, |
колеса |
9 - 7 , |
, диска |
- У1е . Для |
замыкания контактов реле якорь 4 должен повернуться на угол U. , малый по величине.
Определить величину первоначального растяжения пружины з£ „« обеспечивающую заданное время срабатывания реле Т . Под временем срабатывания реле понимается промежуток времени от
момента подачи управляющего сигнала.на обмотку |
электромагнита |
I до момента замыкания контактов 12. Считать, |
что якоря распо |
ложены горизонтально л что в обесточенном состоянии реле пру
жины не напряжены. |
Трением в подшипниках пренебречь. |
||
° Т В 6 Т : о |
а .*( с ,'С ') г ( |
Л S-T |
J > |
где |
с, |
j ^ A e |
|
б |
|
|
|
'
§ 10. МЕХАНИЧЕСКИЕ ВОЗДЕЙСТВИЯ НА РАДИОЭЛЕКТРОННУЮ АППАРАТУРУ
Радиоэлектронная аппаратура (РЭА) в процессе эксплуатация и транспортировки подвергается различным воздействиям со сто роны окружающей обстановки. К таким воздействиям, в частности, относятся: большие ускорения объектов, на которых работает или яерЕозится РЭА, вибрация корпусов этих объектов, удары.
Суть перечисленных воздействий понятна из их названий. По скольку эти воздействия связаны с перемещениями тел в прост ранстве, то они называются механическими.
Дадим определения механическим воздействиям, отметим их основные характеристики, рассмотрим один из наиболее часто ис пользуемых методов уменьшения влияния механических воздействии на РЭА (амортизацию), познакомимся с устройствами для испыта ний радиоаппаратуры в услозиях.мсханических воздействий. Пред варительно рассмотри:.; величины, которые характеризуют способ ность материальных тел сопротивляться нагрузкам, стремящимся
- 199 -
разрушить эти тела или хотя бы изменить их форму.
Материал данного параграфа не является разделом теорети ческой механики, но представляет собой весьма важный пример использования положений теоретической механики на практике.
п. 1„ Понятие о напряжениях
С точки зрения механики блок радиоаппаратуры представляет собой систему, состоящую из совокупности твердых и упругих тел. Например, трансформатор, укрепленный на шасои, можно рассмат ривать как груз, установленный на упругой пластине (рис.106а ) , контакт электромагнитного реле - как консольно закрепленную упругую пластину с грузиком на конце (рис.1066), резисторы,, конденсаторы, транзисторы, укрепленные, как показано на рис. 106в , - моано рассматривать как грузики, укрепленные на пружи нах, Таким образом, схему любого блока РЭА можно изобразить в форме, показанной на ри с.107. Дадим ряд определений, характе ризующих поведение упругих тел при наличии каких-либо внешних нагрузок на них.
Внешние нагрузки, приложенные к любому телу,-вызывают из менение его геометрической формы и размеров, или, как говорят, вызывают деформацию тела. Различают следующие основные вицы деформаций: растяжение, сжатие, изгиб, кручение, срез.
Тело называется у п р у ги м , если при удалении внешних нагру зок оно принимает свою первоначальную форму и размеры. Свойст во тела восстанавливать свои первоначальные размеры и форму называется у п р у г о с т ь ю . Деформации, полностью исчезающие при удалении внешних сил, называются у п р у ги м и дедормапями. Если при удалении внешних нагрузок тело не восстанавливает первона чальные размеры и форму, так что остается частичное их измене ние, то такое изменение формы тела и его размеров называют остаточной дето-манией. Одно и то же тело в зависимости от ве личины внешних нагрузок ш кет обладать и уцругими,.и остаточ ными деформациями.
В процессе деформации между частицами деформируемого тела возникают силы ззаимодействия. Другими словами, деформация какого-либо тела сопровождается появлением в нем внутренних