книги из ГПНТБ / Ширман, Я. Д. Разрешение и сжатие сигналов
.pdfваются фильтры, |
оптимизирующие обнаружение |
радиоимпульсов |
без искусственного |
расширения спектра частот |
на фоне шумов |
и мешающих отражений (в отсутствие допплеровских различий). Гл. 1.4 посвящена проблеме использования широкополосных радио импульсов в радиолокации и их оптимальной фильтрации.
Шнрокополосность понимается в смысле большой величины про изведения ширины спектра и длительности радиоимпульса. При этом удается повысить разрешающую способность по дальности без потери энергии импульса и перехода к многоканальным схемам приема. Показывается, что широкополосный радиоимпульс укорачи вается (сжимается) после прохождения оптимального для него филь тра. Разбираются принципы построения подобных фильтров. В гл. 1.5 исследуется формирование заданных импульсных характеристик фильтров с учетом дисперсии и затухания систем задержки. В гл. 1.6 рассматривается влияние формы амплитудно-частотного спектра на характер выходного сигнала и уровень остатков при укорочении ши рокополосных радиоимпульсов. В гл. 1.7 описываются результаты первых экспериментов по сжатию широкополосных радиоимпульсов.
В дополнительных § 1.7.5 и гл. |
1.8, 1.9 рассматривается совре |
||
менное состояние техники сжатия |
радиоимпульсов |
и ее п р и л о- |
|
ж е и и е к с п е к т р а л ь н о м |
у |
а н а л и з у. |
Последний воп |
рос ближе к разрешению по частоте, а не по временному положению. Однако он включен в ч. 1 как непосредственное развитие техники сжатия. Для рассматриваемого метода спектрального анализа разре шение по частоте сводится к разрешению сжатых импульсов по вре менному положению.
Дополнения касаются только аналоговой фильтрации. Вопросы цифровой фильтрации не включены — они требуют специального рассмотрения.
Г лава 1.1
ВЕРОЯТНОСТНАЯ ТРАКТОВКА РАЗРЕШАЮЩЕЙ с п о с о б н о с т и
Каждый, кто изучал физическую оптику или технику радиолока ции, имеет определенные представления о разрешающей способности. Тем не менее, приступая к подробному анализу, нельзя не начать с об суждения имеющегося ее определения, выделения наиболее сущест
венных |
в и д о в |
р а з р е ш е н и я |
и введения для них |
статисти |
||
ческих |
п о к а з а т е л е й |
к а ч е с т в а . |
Указанные |
вопросы |
||
и рассматриваются ниже в |
§ 1.1.1. |
Оптимизируя а л г о р и т м ы |
||||
п р и н я т и я |
р е ш е н и й |
относительно |
разрешаемых |
сигналов, |
можно достичь потенциально наилучших показателей, соответствующих современной статистической теории решений (§ 1.1.2—1.1.3). Решения принимаются на основе поступающих колебаний, обычно представля-
ющпх собой наложение шума и разрешаемых сигналов; искомые сиг налы могут при этом присутствовать или отсутствовать. Исходными
для построения алгоритмов являются поэтому с п о с о б ы |
м а т е |
|||||
м а т и ч е с к о г о |
о п и с а н и я |
с и г н а л о в |
и |
ш у м а , |
||
а также с п о с о б ы |
н а х о ж д е н и я |
о п т и м а л ь и ы х |
||||
р е ш е н и й и |
п о к а з а т е л е й |
и х |
к а ч е с т в а ; |
простей |
шим является при этом случай д в у х а л ь т е р н а т и в н ы х р е- ш е II и й, когда решение относительно каждого полезного сигнала дается в форме: «да» или «нет». Вся эта совокупность вопросов рас сматривается, в частности, в §1.1.2. Дальнейшее упрощение анализа достигается, если амплитуды мешающих сигналов — независимые, распределенные по релеевскому закону случайные величины, а их начальные фазы равновероятны и также независимы. Расчеты в этих предположениях проведены в § 1.1.3. Результаты гл. 1.1 использу ются в последующих главах книги 1.2, 1.3, 2.1, 2.2, 3.1 и др., а обще теоретические вопросы разрешения развиваются в гл. 3.1.
§ 1.1.1. ВИДЫ РАЗРЕШАЮЩЕЙ СПОСОБНОСТИ И ХАРАКТЕРИСТИКИ КАЧЕСТВА РАЗРЕШЕНИЯ
Разрешающей способностью (разрешающей силой) принято назы вать способность приборов различать очень близкие в пространстве, во времени или по физическим свойствам объекты или процессы [21]. Понятие разрешающей способности в смысле способности различать близко расположенные друг к другу объекты широко используется в радиолокации, в оптике, радиоастрономии н т. д.
Характерным для радиолокации является наблюдение сигналов на фоне помех, что существенно ограничивает возможности разре шения сигналов, отраженных от различных объектов. Поскольку по мехи описываются вероятностными законами, возможности разреше ния следует оценивать статистически. Такое статистическое рассмот рение может быть полезно не только для радиолокации, по представ ляет более общий интерес.
Тем не менее, к 1957—58 гг. нам была известна всего одна работа [25], связанная со статистическим анализом разрешения. В ней, одна ко, не рассматривались вопросы разрешения в обычном для радио локации понимании этого слова, а обсуждался выбор одного из двух возможных когерентных сигналов. В другой работе [12], непосред ственно не связанной со статистическим анализом, разрешение отож дествлялось с выбором одного из двух возможных значений параметра.
Непривычное для инженера по радиолокации использование по нятия разрешающей способности [12, 25] в принципе не противоре чит ее общему определению [21]. Согласно последнему и обычное об наружение сигнала на фоне шума можно рассматривать как разреше ние двух шумовых процессов, одни из которых содержит, а другой не содержит этот сигнал.
С практических же позиций все это н е т и п и ч и ы е случаи раз решения. Поэтому статистическому анализу разрешающей способ ности должно быть предпослано уточнение этого понятия с учетом
8 |
§ 1-1.1. |
потребностей практики, выделение наиболее существенных разновид ностей разрешения.
Полным разрешением группы из т объектов (или процессов) при наличии помех назовем выработку решения об осуществлении одного из
2т возможных несовместных событий в виде различных комбинаций наличия или отсутствия каждого из объектов (процессов). В частно сти, полным разрешением группы из двух объектов или процессов А и В при наличии помехи в виде процесса С следует назвать выработ ку решения о наличии одного из четырех возможных несовместных событий:
0)А отсутствует, В отсутствует;
1)А отсутствует, В имеется;
2)А имеется, В отсутствует;
3)А имеется, В имеется.
Предусматривается, что процессы А, В, С могут характеризо
ваться |
определенным числом случайных параметров. |
|
|
Качество полного разрешения при произвольном |
решающем пра |
||
виле можно описать |
м а т р и ц е й у с л о в н ы х |
в е р о я т н о е - |
|
т е й, |
содержащей |
(2"!)2 = 22"1 матричных элементов. В частности, |
для т = 2 имеем матрицу:
“о о о
Р01 Рог Роз
Ріо |
Рп |
Ріг |
Рі3 |
Ріо |
РіХ |
Р22 |
Роз |
Poo |
Р3І |
Рог |
Р33 |
где каждый матричный элемент Р і;- представляет собой вероятность принятия решения о событии і при условии, что в действительности имеет место событие / (г, / = 0, 1, 2, 3). Матричные элементы с равны ми индексами і = / характеризуют условные вероятности принятия истинных решений, а с неравными индексами і ф / — ложных реше ний.
Полагаем, что при осуществлении любого из событий какое-то ре шение, истинное или ложное, должно быть принято, поэтому должны выполняться 2т условий
|
|
2т |
|
|
|
|
|
|
Д я у = 1 . |
(/ = |
1 ,2 ,..., 2-), |
(2) |
|
при этом |
ч и с л о |
н е з а в и с и м ы х |
м а т р и ч н ы х |
э л е |
||
м е н т о в |
составит |
22т—2т. |
Так, |
шестнадцатиэлементная |
матрица |
(1)содержит 16 — 4 — 12 независимых элементов.
Всвернутой форме качество полного разрешения характеризует ся величиной среднего риска решений
е - % « ,,р ,Р и - |
о . |
§ 1.1.L
частным случаем полного разрешения, определяемым надлежащим вы бором стоимостей решений а (-;. Пояснение этого обстоятельства, как
и |
рассмотрение |
с подобной позиции других случаев |
разрешения |
|
и |
в том числе |
разрешения — измерения, отнесено в |
гл. 3.1—3.2. |
|
Говоря же о |
разрешении в пределах двух первых частей книги, бу |
|||
дем иметь в |
виду квазиполное разрешение — обнаружение*'. |
§ 1.1.2. ИСХОДНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ К АНАЛИЗУ КВАЗИПОЛНОГО РАЗРЕШЕНИЯ — ОБНАРУЖЕНИЯ
Рассмотрим обнаружение некоторого объекта А из группы т объек тов (процессов). Совокупность подобных /1 элементов группы назовем объектом (процессом) В ; последний может подразделяться на Въ В2 и т. д. Мешающий приему шум будем называть процессом С. Воздей ствующие (при наличии этих процессов) на приемник колебания бу
дем пока |
описывать |
ф у н к ц и я м и о д н о й п е р е |
м е н н о й |
(времени) |
иА (t), иВі |
(t), ив^ (t), ..., uc (0- Спектр частот / |
этих функ |
ций ограничиваем конечной полосой О <С / < Я , имея в виду, что зна чение П можно взять затем как угодно большим.
Функции и (t) |
с о г р а н и ч е й н ы м |
с п е к т р о м |
характери |
|
зуются согласно |
теореме Котельникова |
своими значениями |
а (/г) |
|
для дискретных |
аргументов /г, взятых с |
интервалом |
А/£ = |
1/2/7. |
Совокупность значений ггг = и (/г) ~\г А /г также полностью определя ет функцию и (/)• Эти значения считаем к о о р д и н а т и ы м и с о- с т а в л я ю щ и м и некоторого многомерного вектора и. Одинаковым функциям времени соответствуют тогда одинаковые многомерные векторы, и обратно.
Скалярное произведение многомерных векторов определяется подоб но скалярному произведению трехмерных или двумерных:
|
uv = ^ u i vi = 'Z u (ti)v (ti) M i. |
( 1) |
|
Скалярное произведение вектора самого на себя uu = |
и3 будем назы |
||
вать к в а д р а т о м |
вектора и, квадратный корень |
из этого произ |
|
ведения — м о д у л е м вектора и. |
|
||
Полагая в |
(1) Д /г->-0, в пределе получаем |
|
|
|
|
со |
|
|
|
— со |
(2) |
|
|
|
|
Функции и (/), |
V (/), |
для которых скалярное произведение обращает |
|
ся в нуль, называют |
ортогональными. |
|
*> Нелишне уже здесь, в первой части, заметить, что граница между квази полным разрешением и различением становится не очень жесткой, когда разли чаются не только взаимоисключающие процессы, но и их наложения. Квази полное разрешение — обнаружение процесса А сводится к различению процесса ВС и наложения процессов А и ВС (обозначения §1.1.2; см. также [183]).
12 |
§ 1.1.2. |
Предельный переход к (2) условимся проводить только в оконча тельных результатах. В начале расчета число координат ѵ многомер ных векторов считаем к о н е ч н ы Nt. Это позволяет вводить плотнос ти вероятности случайных реализаций ѵ-мерных векторов р(и):
р (щ, и2, ..., иѵ) dui du2 ...duv = p (и) du.
Обозначение du используется здесь для э л е м е н т а о б ъ е м а ѵ-мерного пространства. При условиях, что действуют один процесс
С, два процесса В, |
С, |
три |
процесса |
А, В, |
С, |
будут вводиться |
|||
соответствующие у с л о в н ы е |
п л о т н о с т и |
в е р о я т н о с т и |
|||||||
рс (и), |
рве (и), Равс (и), |
используемые |
при оценке качества |
стати |
|||||
стических решений. |
|
|
|
|
|
|
т о л ь |
||
В соответствии с § 1.1.1 считаем, что принимаются решения |
|||||||||
к о |
о |
н а л и ч и и |
и л и о т с у т с т в и и |
сигнала, а вид реше |
|||||
ния |
о д н о з н а ч н о |
определяется принимаемым |
колебанием и (t) |
||||||
(ідвухальтернативные детерминированные решения). |
|
|
Работу решающей системы опишем решающей функцией системы Ми), равной е д и н и ц е, если принимается решение об обнаруже нии объекта, и н у л ю, если его считают необнаруженным.
Вероятность обнаружения объекта (правильного или ложного) определяется как интеграл от произведения вида h (и) р (и) по все му ѵ-мерному пространству и. Условная вероятность правильного обнаружения процесса (объекта) А вычисляется в предположении, что действуют процессы А, В, С:
D a = 5 h (и) р а в с (u) du. |
(3) |
(й ) |
|
Условная вероятность лооіеного обнаружения |
(ложной тревоги) опре |
деляется в предположении, что действуют процессы В и С без А: |
|
Fa = $ !г (и) рве (и) du. |
(4) |
(») |
|
Для произвольной решающей функции системы h (и) можно най ти средний риск решений [(3), § 1.1.1]. Полагая ущерб из-за приня тия правильных решений равным нулю а н = 0 и заменяя Р 10 = FA, Ро1 = 1 — Da , получаем
Q = “ ю роFa + «ох Pi (1 —Da)-
Минимум среднего риска Q соответствует максимуму
Dy |
-10Fa = J |
M u) Р а в с |
( и) -Z„ |
р ве (и)du, |
|
(u> |
Рве (“) |
|
|
|
|
|
|
|
где l0 = сцоРо/OoiPi. Этот |
максимум |
можно |
обеспечить, распре |
|
деляя значения 1 |
и 0 функции /г (и) таким образом, чтобы |
§ U.2. |
13 |
Jl (и) ^опт |
1, |
если / ( u ) > /0, |
(5) |
|
О, |
если /( u ) < /0. |
|||
|
|
|||
Здесь |
|
|
|
|
1{u) = Pa b c {u)IPbc (u) |
( 6) |
— так называемое отношение правдоподобия.
Следовательно, критерий Da — IqFa = max будет выполнен, если: 1) решение о наличии сигнала принимается, когда отношение правдо
подобия I (и) ^ |
/0; |
2) |
в противном случае принимается |
решение об |
||||
отсутствии сигнала. |
|
|
|
|
зависит от ф у и к ц и и |
и (/), т. е. |
||
Отношение |
правдоподобия |
|||||||
является функционалом. |
В рассматриваемых далее случаях |
|||||||
|
|
|
|
|
I (и) |
= L (2), |
(7) |
|
где L (2) — м о н о т о н н о |
н а р а с т а ю щ а я функция величины |
|||||||
|
|
|
|
|
|
2 = |
2 (н), |
(8) |
которая является более простым, чем I (и) функционалом (частным |
||||||||
функционалом |
правдоподобия). |
так, чтобы L (г0) = /0- |
|
|||||
Введем з н а ч е н и е |
2 = |
20 |
Как и /0, оно |
|||||
характеризует |
порог, |
превышение которого ведет к решению о на |
||||||
личии сигнала. Условие (5) |
заменяется тогда эквивалентным |
|||||||
|
|
|
|
|
|
fl, |
если z (u )> z 0t |
|
|
|
Лопт(ч) (о, |
если 2 ( и ) < 20. |
(9) |
||||
Для величины z можно ввести плотность вероятности р (гф В силу |
||||||||
детерминированной монотонной зависимости (8) имеем |
|
|||||||
|
|
р (2) dz — р (u) du. |
(10) |
|||||
Далее, согласно (6), |
(7) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L (г) = равс (и)/рвс (и), |
(11) |
||||
поэтому в соответствии с (10) |
|
|
|
|||||
|
|
|
L{z) |
|
Ѵ'авс |
(12) |
||
Заменяя в силу |
(10) |
|
и (12) |
|
|
|
||
|
|
Равс (u) du = L (г) pßC(г) dz |
|
|||||
и используя (3) |
и (9), |
получаем |
|
|
||||
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
Д4 = $ L(2)pßc(2)d2. |
(13) |
|||||
|
|
|
|
|
Zo |
|
|
|
14 |
§ 1. 12. |
Аналогично, из (4), (9), (10) находим
со
р л = $ Н с (z) dz- |
(14) |
Zo |
|
Выражения (13), (14), сводящиеся к интегралам по одной скаляр ной переменной, проще аналогичных (3), (4). Чем меньше входящая в них величина z0, тем больше каждая из условных вероятностей Da и Fa - Величину z0 обычно выбирают так, чтобы условная вероят ность ложной тревоги н е п р е в ы ш а л а м а к с и м а л ь н о д о п у с т и м о й .
Общие алгоритмы оптимального обнаружения (5) или (9) и выра жения (13), (14) для показателей его качества будут применяться далее в предположении, что шум С — стационарный нормальный случайный процесс с равномерной спектральной плотностью — белый гауссов шум. На него налагаются процессы А, В, соответствующие разреша емым сигналам.
При любой конечной полосе частот Я шумового процесса С дискре ты Котельникова и (^) этого процесса независимы и имеют нормаль ное распределение с нулевым математическим ожиданием (средним
значением) М [ц(^)] = и (/,) = 0. Плотности вероятности многомер
ного вектора и и его координатных составляющих щ = и (A) Y АЧ опи сываются выражениями
рс (и) = П jo, (uf), |
(15) |
;= 1 |
|
Pi{Ui) — {2nuf)~0,5 exp ( —uj/2ut), |
(16) |
где uj — дисперсия координатной составляющей |
|
u f =йҢТ[)/2П. |
(17) |
В силу стационарности и эргодичности шумового процесса дисперсии (17) одинаковы. Все они пропорциональны спектральной плотности мощности шума, т. е. его средней мощности, приходящейся на единич ную полосу частот спектрального распределения в области / > 0, выделяемой на единичном сопротивлении,
|
Я 0 = ^ ) / Я . |
|
(18) |
|
Выражение плотности вероятности многомерного вектора и |
||
шумового процесса С в соответствии с (1) и (15)—(18) |
приводится к виду |
||
|
рс (и) = (лЯ 0)-° ■5v exp (—и2/Я о). |
(19) |
|
|
Плотность вероятности с у м м ы д в у х |
п р о ц е с с о в |
В |
и |
С |
|
|
|
u = Ub + Uc |
|
(20) |
§ |
1.1.2. |
|
15 |
определяется как композиция законов распределения
Рвс(и)=Д |
pc(u — uß)dP{uB). |
(21) |
‘ ( " в ) |
|
|
Здесь dP (iiß) —элемент вероятности реализации вектора ив |
в эле |
менте объема ѵ-мерного пространства, (iiß) — область, в которой реа
лизуются значения Uß. Аналогично, при наличии т р е х |
аддитивных |
|
процессов А, В, С |
|
|
Равс (и) = |
\ р в с { и — «л) dP (ил). |
(22) |
|
(илг |
|
Входящие в (19), а значит в (21), (22), скалярные произведения мно гомерных векторов используем далее в предельной форме (2). При этом
ограничимся рассмотрением |
высокочастотных колебаний |
|
||
|
u(0 = Re[J7(0e,2"M l> |
(23) |
||
комплексные амплитуды которых U (/) медленно меняются во времени |
||||
по сравнению с е'2л?°*. Используем очевидное тождество для |
комп |
|||
лексных чисел а |
= R ea + |
/'Im а, |
b — Re b + j\mb: |
|
|
[Re(a6*) + Re(aö)] = Re a-Re 6. |
(24) |
||
Сводя в соответствии с (23) |
подынтегральное выражение (2) |
к пра |
||
вой части равенства (24), преобразуем (2) в: |
|
|||
|
03 |
|
со |
|
uv = ——Re |
\ ü ( t ) V*(t)dt-\~ — |
Re § U(t) V(t)ei^°<dt. |
(25) |
|
2 |
|
2 |
_ !X3 |
|
В найденном выражении (25) можно пренебречь вторым интегра лом в силу быстрых осцилляций = cos (4nf0f) ф- /'sin (4nf0t) по сравнению с произведением U (t) V (t). Тогда получаем выраже ние для скалярного произведения
|
uv « — |
Re |
Г U(t) И* (0 dt. |
(26) |
|
|
2 |
|
J |
|
|
|
|
— со |
|
|
|
Приближенное равенство (26) |
при |
f0-> оо становится точным. В этом |
|||
смысле оно широко используется в 1-й и 2-й частях книги. |
ф а з ы на |
||||
Для |
учета п р о и з в о л ь н о й |
н а ч а л ь н о й |
|||
ряду с |
каким-нибудь колебанием |
(23), принимаемым за |
исходное, |
достаточно ввести сдвинутое по фазе на 90° колебание uj_ (t), называ емое квадратурным исходному. Для этого колебания введем комплек сную амплитуду
|
Ux (l) = U ( t ) z - M 2 |
|
(27) |
и многомерный вектор |
их . С к а л я р н о е |
п р о и з в е д е н и е |
|
многомерных векторов |
д в у х к в а д р а т у р н ы х |
к о л е б а - |
|
16 |
|
|
§ 1.1.2. |
н и й |
тождественно о б р а щ а е т с я |
в |
н у л ь . Действительно, |
||||||||
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
замечая, |
что величина Н — \ \U(t)\2 dt |
является |
вещественной, |
||||||||
из |
(26), |
(27) |
получаем |
—со |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
uu_l = |
Re (/Я)/2 = |
0. |
|
(28) |
||
для |
Из |
(26), |
(27) |
следуют |
и |
другие алгебраические |
соотношения |
||||
многомерных векторов: |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
Uj_ V_l = UV, |
|
|
(29) |
||
|
|
|
|
|
|
|
Ui = |
u2, |
|
|
(30) |
|
|
|
|
|
|
UVX = —Ux V. |
|
|
(31) |
||
|
Из |
(26), (27) |
далее следует |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
СО |
|
|
|
|
|
|
|
|
uv—/uvj_« |
|
Г U{t) V* (t) dt. |
(32) |
|||
|
Если |
ввести |
комплексную |
амплитуду вида |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
W (0 = — V{t) |
$ U(s) V*(s)ds, |
(33) |
||||
то в соответствии с (32) определяемое ею колебание |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
w(t) = Re[V(/) (uv—/uvj_)e'2lt^ ' ] == |
|
|||||
|
|
|
|
|
= (uv)y(0 + ( u v jö x (0 |
(34) |
|||||
описывается |
многомерным |
вектором |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
w = V (uv) + Vj_(uvx ). |
(35) |
Векторной записи (35), в свою очередь, соответствует равносильная
ей комплексная (33). |
с о с л у ч а й н о й |
н а ч а л ь н о й |
ф а |
К о л е б а н и е |
з о й ф |
и а м п л и т у д н ы м м н о ж и т е л е м Ь, неслучайным |
||||
или случайным, может быть описано функцией времени |
|
||||
yit) — b Re [U(i) &і (2л?° /-'Ф)] = |
ь [и (t) cos ф -f- wx (t) этф ]. |
(36) |
|||
Ему соответствует также многомерный вектор |
|
||||
|
|
у = b [исоэф + ихзіпф]. |
(37) |
||
Энергия |
колебания |
(36), (37) в соответствии с (2), (28)—(30) |
равна |
||
|
5 = 5 |
у- (t) dt — b~ u2 (cos2 ф + |
sin2 Ф) = 62 u2 |
(38) |
|
§ 1.1.2. |
|
(, |
т с. |
nv |
17 |
|
|
1 |
о«.бл>іОТй;ч2. С , |
|
|
|
|
5 |
|
•V.VJ'О СГгR?. |
|
и не зсизисит от начальной фазы ф. Ее среднее значение составит
З ср = Ь2 и2. |
(39) |
Для произвольной пары детерминированных |
в ы с о к о ч а с |
т о т н ы х колебаний их (/), іи (/) введем их |
коэффициент корреляции |
p£0= i!1u2/yruiu5. |
(40) |
Коэффициент (40) при этом является многомерным аналогом направ ляющего косинуса угла между двумя векторами на плоскости или
втрехмерном пространстве.
Всилу (2)
|
|
Рш= \ ах {t) «2 (i) dt |
/ "J/ |
j) u\{t)dt |
iâ{t)dt. |
(41) |
||
В силу же (26) выражение (40) можно свести к виду |
|
|||||||
где |
|
|
|
P a = Re р, |
|
(42) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
со |
Ux(t)Ul(t)dt |
|
|
|
|
|
|
|
\ |
|
|
||
|
|
Р |
|
-----СО |
|
|
|
(43) |
|
|
|
СО |
|
СО |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
1 |
J |
|
I \uü(t)?dt |
|
|
|
|
|
— СО |
|
-----СО |
|
|
|
По |
аналогии с (41)-величину р можно рассматривать как коэффици |
|||||||
ент корреляции комплексных амплитуд колебаний. |
|
|||||||
|
Особенностью всех введенных коэффициентов корреляции являет |
|||||||
ся |
их независимость |
от постоянных |
амплитудных |
множителей |
сигна |
|||
лов |
Ь. |
Величина |
р = |
| р | |
не |
зависит от постоянного |
сдвига |
начальных фаз колебаний фх—ф2, в то время как величина рш суще ственно зависит от этого сдвига.
§ 1.1.3. АНАЛИЗ ОБНАРУЖЕНИЯ НА ФОНЕ БЕЛОГО ГАУССОВА ШУМА И т МЕШАЮЩИХ СИГНАЛОВ СО СЛУЧАЙНЫМИ АМПЛИТУДАМИ И НАЧАЛЬНЫМИ ФАЗАМИ [40]
Начнем с отыскания а л г о р и т м а о п т и м а л ь н о г о о б н а р у ж е н и я . Пусть на фоне белого гауссова шума и т мешаю щих сигналов иві (t) со случайными амплитудами и начальными фа зами требуется обнаружить сигнал ил{і)- Мешающие сигналы опишем многомерными векторами
Иві = bi (u£cos ф£ Н~ Мы. sin Фі)> |
(1) |
где bi и фг — случайные параметры; иг и и£і_ — базисные векторы і-го сигнала, имеющего произвольную энергию. Сигнал ua (t), подлежа щий обнаружению, опишем аналогичным вектором
иА = а (um+1 cos ф + u(m+ о ± sin ф). |
(2) |
18 |
§ 1.1.3. |