![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Гласкер, Дж. Анализ кристаллической структуры
.pdfтерсоновскоп карты.
и ее интерпретация (а2). Пики карты P{UV), соответствующие кольцу, обозначены буквами от А до Е и показаны как на (а 1) (
(б>(1)
(2)
О |
х |
1/4 |
|
Рис. 22 (продолжение).
(б) Карта P(UW) той же структуры, показывающая наклон кольца. Интервалы между контурами произвольны. Для сравне ния с паттерсоновской картой в (62) [как и на рис. 22(a)] пока зана одна молекула.
Дифракционные картины и пробные структуры |
113 |
некоторому расстоянию от начала и определенному направлению), означает, что по крайней мере одно положение этого вектора в соответствующей струк туре таково, что оба его конца находятся в положе ниях, занимаемых атомами. В общем случае, значе ние Р в каждой точке U, V, W соответствует сумме возможных положений конца одного такого вектора, как будто бы начало этого вектора последовательно укладывали в каоюдое возможное положение струк туры (напомним, что вектор характеризуется опреде ленной длиной и направлением, однако начало его может быть на любом атоме). Если такой вектор свя зывает множество пар положений атомов или если имеется немного пар, но в них участвуют атомы с большими атомными номерами, то функция Паттер
сона будет содержать высокий |
пик в положении |
U, |
V, W, соответствующем этому |
вектору. Если же |
в |
некотором положении значение функций Паттерсона мало, то, следовательно, не существует межатомного вектора, имеющего данную длину и направление.
Таким образом, в паттерсоновской карте представ лены ориентации и длины всех межатомных векторов структуры. Высоты пиков этой трехмерной карты
приблизительно пропорциональны значениям |
ZjZj, |
|||
где Zi |
и Zj — атомные номера атомов на разных кон |
|||
цах какого-либо межатомного вектора. |
карта |
|||
На |
рис. |
21(a) |
показана паттерсоновская |
|
одномерной |
структуры с одинаковыми атомами при |
|||
х = ± 7 з - Значения |
функции рассчитывают по урав |
|||
нению |
(31) |
и обозначают P(U), где U — положения |
на одномерной карте. Интересная особенность этой карты заключается в том, что точно такой же резуль тат получится и для структуры, в которой атомы на ходятся вточках д : = ± 7 б - Как показано на рис.21(6), эти две структуры отличаются только изменением на чала, относительные же положения атомов в обоих случаях одни и те же.
Анализ паттерсоновских карт представляет собой наиболее эффективный метод получения по крайней мере частичной информации о пробной структуре, дсобенно при наличии тяжелого атома. Теоретически
114 Часть 11
из паттерсоновского распределения всегда можно найти правильную пробную структуру. Однако в ряде случаев, в частности, когда химическая формула изу чаемого вещества неизвестна, разгадать эту карту бывает довольно сложно. Тем не менее некоторые ис следователи все-таки проводят такой анализ в каче стве своеобразной гимнастики ума. Если структура состоит из многих атомов примерно одного атомного номера, то польза от такой карты существенно умень шается. На рис. 22 приведена паттерсоновская карта структуры, содержащей всего лишь тринадцать ато мов в одной асимметрической единице; несмотря на малое число атомов, эта карта достаточно сложна. В данном примере одинаковая ориентация шести членных колец двух молекул, связанных преобразо ваниями пространственной симметрии, приводит к возникновению шести атомных векторов, в точности совпадающих как по величине, так и по направле нию. Поэтому на паттерсоновской карте появляется очень высокий пик (см. пик D). Трудность расшиф ровки паттерсоновских карт связана с тем, что эле ментарной ячейке, содержащей N атомов, соответ ствуют N2 пиков межатомных векторов. Поскольку N этих пиков лежат в начале координат и поскольку карта содержит центр симметрии * (вектор В-A имеет ту же величину, что и вектор A-В), но противопо ложное направление, то на карте имеется (N2— N)/2 независимых векторов. Если N становится достаточно большим (достигает, например, 20), то по крайней мере некоторые из (N2 — N)/2 пиков паттерсоновской карты непременно должны перекрываться, ибо они имеют примерно такую же ширину, как и атомные пики, и занимают такой же объем, как и N атомов структуры. Так, при N = 20 в элементарной ячейке того же объема, какой занимают 20 атомных пиков, должно умещаться 20X19/2 = 190 пиков паттерсо новской карты. Если же кристаллы состоят из очень больших молекул, например из молекул белков, то перекрывание пиков делает задачу разрешения пат-
* Наличие этого центра симметрии следует из рис. 20 (в) и 22 (а).
Дифракционные картины и пробные структуры |
115 |
терсоновской карты практически безнадежной, за исключением нескольких пиков, возникающих в ре зультате взаимодействия атомов с очень большими атомными номерами.
Иногда структура содержит какую-нибудь слож ную молекулу с большим числом векторов, однако она включает некоторую группу, все векторы которой известны (имеются в виду относительные положения векторов) с хорошей степенью точности, например бензольное кольцо в фенильном производном или а-спираль в белках. Тогда можно вычислить вектор ную карту этой группировки, а затем сравнить вычис ленное размещение векторов с действительным раз мещением пиков около начала паттерсоновской карты. В этой области паттерсоновской карты число пиков будет гораздо больше того числа, которое обус ловлено известной частью структуры. Однако по крайней мере в одной относительной ориентации двух карт все пики векторной карты группировки по падут в положительные области паттерсоновской кар ты (хотя, если паттерсоновские пики являются со ставными, каковыми они обычно и бывают, то не обя зательно все они будут лежат в максимумах). Это показано на рис. 23. Соответствие между вычислен ной и наблюдаемой паттерсоновскими картами можно улучшить (оптимизировать) при помощи ЭВМ, про ведя «ориентационный поиск». Для этого рассматри вают все возможные ориентации одной карты по от ношению к другой и исследуют степень перекрывания векторов в функции углов, на которые совершают повороты паттерсоновской карты. Чаще всего (если не считать экспериментальных погрешностей) макси мальное перекрывание возникает около определенных значений углов поворота, давая тем самым информа цию о приближенной ориентации группы. Затем при помощи паттерсоновской карты можно попытаться найти векторы между группами, находящимися в сим метрично связанных положениях, и, если это полу чится, то нетрудно будет определить точное положе ние этой группы в элементарной ячейке и. использо вать его как часть пробной структуры.
Структура,различные ориентации.
\3
'2
V
Рис. 23. Метод паттерсоновского поиска. Схематический пример. Если размеры молекулы или части
молекулы в кристалле известны, однако неизвестна ее ориентация (или положение) внутри элементарной ячейки, то ориентацию можно найти сравнением вычисленной и наблюдаемой векторных карт, построенных около начала. Положение молекул в этом слу чае находят каким-либо иным способом,
|
а |
|
|
|
|
О |
|
|
О |
ф |
+ |
Г \ |
+ |
+ О |
■Атом # 3 |
[ |
|||
(полож ение!) - у - |
w |
|
|
•ф-
А т о м # 3 |
р , |
(полож ение 2) |
^ |
„^ Ат ом # 2
9Атам #1
О
+
+ °
Фо
+ ♦
♦ + о
♦+
а
о
♦ |
+ |
|
|
ф |
+ |
° |
|
р-------- |
|
о |
к_____ |
♦ |
+ |
Рис. 24. Метод суперпозиции векторов.
Схема поиска положения третьего атома, если положения первых двух известны. Паттерсоновс'кая карта, приведенная на рис. 20, помещена так, что:
начало находится в положении атома # 1 (О ), начало находится в положении атома ф 2 (+ ).
Показаны четыре элементарные ячейки. Нетрудно заметить, что внутри каждой элементарной ячейки имеются два положения, в которых возникает перекрывание паттерсоновских пиков. Они-то и представляют собой возможные положения атома # 3 , т. е. на этой стадии векторная карта дает два решения. На практике, когда имеют дело с многими атомами, такие неоднозначности обычно не возникают, и этот метод дает четкую картину струк туры.
118 |
Часть II |
Существует несколько методов (примерно одина ково эффективных) нахождения структуры, соответ ствующей паттерсоновским картам. Практически все эти методы основаны на расшифровке P(UVW) с различными относительными началами, но непремен но с одними и теми же ориентациями. Один из про стейших методов анализа паттерсоновской карты соединения, содержащего какой-либо известный атом, заключается в построении (графическом или с по мощью ЭВМ) карты суперпозиции векторов. При этом за начало паттерсоновской карты поочередно принимают каждое симметрично связанное положе ние известного атома и во всех точках элементарной ячейки запоминают значения P(UVW). Далее для каждой точки различных йаложенных друг на друга паттерсоновских карт выбирают наименьшее значение Р и получающееся в результате распределение назы вают функцией минимализации. Такой подход позво ляет легко выявить вектор, описывающий взаимодей ствие известного атома с другими атомами структуры. Пики функции минимализации должны наблюдаться в точках, соответствующих положениям атомов, при чем, если не считать сдвига начала координат, то каждый пик построенной таким образом карты сов падает с пиком паттерсоновской карты в соответ ствующем положении. Схематический пример, иллю стрирующий сказанное выше, приведен на рис. 24. В некоторых картах в интересующем нас положении могут возникать и другие пики, соответствующие другим векторам структуры, однако если во всех на ложенных друг на друга картах выбрано минималь ное значение Р, то «случайные» наложения исклю чаются. Если при этом с самого начала известно положение не одного, а нескольких атомов, как это показано на схеме рис. 24, то эффективность этого метода возрастает.
Метод тяжелого атома
Метод тяжелого атома применяют в тех случаях, когда атомный номер одного или нескольких атомов структуры значительно больше атомных номеров дру
Дифракционные картины и пробные структуры |
119 |
гих атомов. Как видно из рис. 16(в), если фактор атомного рассеяния какого-либо атома много больше соответствующего фактора других атомов, то фазо вый угол для всей структуры будет примерно таким же, как и фазовый угол для одного тяжелого атома. Конечно, не исключено, что множество других ато мов неожиданно даст совпадение по фазе, однако та кое событие очень мало вероятно. Таким образом, тяжелые атомы, как это показано на рис. 16(в), до минируют при рассеянии. Если интересующая нас молекула не содержит такого атома, то химическим путем нередко получают ее производную, содержа щую, например, атом брома или иода; при этом рассчитывают, что • при такой модификации моле кул основные детали структуры останутся неиз менными.
Т я ж е л ы е |
ато м ы |
обы ч н о у д а е т с я |
л о к а л и з о в а т ь |
из |
||||||||||||||||
а н а л и з а п атте р со н о в ск о й |
к а р т ы . |
В |
|
п р и л о ж ен и и |
7 |
|||||||||||||||
п ри веден ы |
н екото р ы е э к сп ер и м ен т ал ьн ы е |
д ан н ы е , |
не |
|||||||||||||||||
о б х о д и м ы е д л я |
р а с ч е т а |
п атте р со н о в ск о й |
ф ун к ц и и |
о д |
||||||||||||||||
ного |
о р ган и ч еск ого |
|
соеди н ен и я , |
с о д е р ж а щ е г о |
ато м |
|||||||||||||||
к о б а л ь т а , |
а им енно п р о и зво д н о го |
в и там и н а |
B j 2 с |
|||||||||||||||||
ф о р м ул о й |
C45H 57O 14N 5C0CI. Д в е |
п атте р со н о в ск и е п р о |
||||||||||||||||||
екции |
д л я |
этого |
в е щ е с т в а |
п ри веден ы |
на |
рис. 25. Н е |
||||||||||||||
см о тр я |
на |
н али чи е м ногих |
п и ков, пики |
к о б а л ь т — к о |
||||||||||||||||
б а л ь т |
и м ею т |
зн ач и тел ьн о |
б о л ьш и й |
вес, |
чем |
пики, |
||||||||||||||
о б у сл о в л е н н ы е д р у ги м и |
в е к то р ам и , |
и |
не |
у д и ви тел ьн о , |
||||||||||||||||
что |
на |
к а р т е |
они д о м и н и р ую т . |
Т а к и м |
о б р а зо м , |
п о л о |
||||||||||||||
ж ен и е |
а т о м а |
к о б а л ь т а |
в |
эл ем ен тар н о й |
ячей ке |
л егк о |
||||||||||||||
о п р ед ел я етс я |
из |
п атте р со н о в ск о й |
к ар ты . |
[Н ап о м н и м , |
||||||||||||||||
что п р о стр а н с тв ен н у ю |
гр у п п у о п р е д е л я ю т |
по |
с и с т е м а |
|||||||||||||||||
ти ч ески м |
|
п о гаса н и я м д и ф р ак ц и о н н о й |
к ар ти н ы |
и |
что |
|||||||||||||||
си м м етр и ч еск и е |
соотн ош ен и я |
м е ж д у |
о б щ и м и |
п о л о |
||||||||||||||||
ж ен и я м и |
|
д л я |
л ю б ой |
п р о стр ан ствен н о й |
гр уп п ы |
п ер е |
||||||||||||||
чи слен ы |
в « И н т е р н а ц и о н а л ь н ы х |
т абли ц ах |
п о рент ге |
|||||||||||||||||
н о в с к о й |
к р и с т а л л о г р а ф и и »; п оэтом у |
св я зь |
м е ж д у |
к о |
||||||||||||||||
о р д и н а та м и п и ков |
(век то р о в ) |
в |
п атте р со н о в ск о й к а р |
|||||||||||||||||
т е и |
к о о р д и н а там и |
а то м о в |
в с т р у к т у р е |
м о ж н о о п р ед е |
||||||||||||||||
л и ть |
д л я |
л ю б о й п р о стр ан ствен н о й |
гр уп п ы |
п ри м ерн о |
||||||||||||||||
т а к , |
к а к |
это |
п о к а за н о |
в |
п р и л о ж ен и и |
7.] |
|
|
|
|
|
(а)
0,0 |
и -------- |
> |
0,5 |
Рис. 25. Паттерсоновские проекции одного из соединений ко бальта в пространственной группе P2i2i2i.
Пики, обусловленные взаимодействиями кобальт-кобальт, указаны стрелками. В приложении 7 дан подробный анализ этих карт.
(а) P(UV). Паттерсоновская проекция по оси с. Пики Со—Со возникают при 0,00, 0,00; 0,20, 0,30; 0,50, 0,18; 0,30, 0,50.
(б) P{VW). Паттерсоновская проекция вдоль оси Ь. Пики Ср-Co возникают при 0,00, 0,00; 0,30, 0,30; 0,50, 0,18; 0,20, 0,50.