![](/user_photo/73652_4F98s.jpg)
- •Предмет и место дисциплины «Механика жидкости и газа» в ряду общеинженерных дисциплин.
- •Этапы развития науки «Механика жидкости и газа». Вклад российских ученых в развитие данной науки.
- •Жидкость – второе агрегатное состояние вещества. Отличие физических свойств жидкости от свойств газов и твердых тел.
- •Реальные и идеальные жидкости. Основные свойства реальных жидкостей.
- •Понятие плотности жидкости и газов. Относительная плотность, удельный вес и удельный объем. Связь между этими величинами.
- •Изменение плотности подвижных сред при изменении давления и температуры.
- •Термическое расширение и сжимаемость жидкостей и газов. Коэффициенты сжатия и расширения.
- •8. Поверхностное натяжение жидкости. Коэффициент поверхностного натяжения. Смачивание и не смачивание поверхности.
- •9. Капиллярный эффект. Определение высоты подъема или опускания мениска в капилляре.
- •10. Понятие вязкости. Коэффициенты кинематической и динамической вязкости. Ньютоновские жидкости.
- •11. Неньютоновские жидкости. Их законы трения и кривые течения.
- •12. Изменение вязкости среды при изменении ее температуры и давления.
- •13. Испарение жидкости и явление кавитации. Парциальное давление насыщенных паров.
- •14. Неоднородные системы. Их классификация и краткая характеристика.
- •15. Объемная и массовая доля дисперсной фазы. Связь между этими величинами. Плотность суспензии, эмульсии и парожидкостной смеси.
- •16. Вязкость неоднородных систем. Ее изменение при изменении температуры, давления и состава смеси.
- •17. Парожидкостной поток. Структура горизонтального потока и его показатели (плотность, паросодержание и коэффициент скольжения).
- •18. Методы исследования процессов, протекающих в холодильных установках (аналитический и экспериментальный). Достоинства и недостатки этих методов.
- •19. Синтетический метод исследования. Подобные явления.
- •20. Теория подобия. Условия подобия явлений.
- •21. Теоремы подобия. Первая теорема Ньютона и ее доказательство. Вторая и третья теоремы подобия. Пи – теорема Бэкингема.
- •22. Теория подобия и ее применение к исследованию процессов перемещения жидкостей и газов.
- •23. Подобное преобразование дифференциальных уравнений. Критерии гидродинамического напора.
- •24. Классификация сил, действующих в жидкости. Поверхностные и объемные силы и их определение.
- •25. Поверхностные силы. Напряжения поверхностных сил (нормальные и касательные). Расчет напряжений.
- •26. Понятие гидростатического и атмосферного давлений. Единицы измерения связь между ними.
- •27. Относительное, абсолютное и другие виды давлений связь между ними. Пьезометрическая высота.
- •28. Свойства гидростатического давления. Доказательство независимости величины давления от ориентации площадки в пространстве.
- •29. Вывод обобщенного дифференциального уравнения равновесия покоящейся жидкости. Его анализ.
- •30. Поверхности равного давления при абсолютном и относительном покое. Относительный покой в жидкости, находящейся в сосуде движущимся горизонтально и равноускорено.
- •31. Поверхности равного давления в сосуде, равномерно вращающемся вокруг горизонтальной и вертикальной оси.
- •32. Вывод основного уравнения гидростатики и его анализ.
- •33. Эпюры гидростатического давления. Методика их построения.
- •34. Приборы для измерения давления. Манометры u – образный и диафрагменный. Устройство и принцип действия.
- •35. Закон сообщающихся сосудов. Гидравлический уровень.
- •36 Закон Паскаля. Гидравлический пресс.
- •37. Точка приложения силы гидростатического давления, действующей на плоскую стенку. Эксцентриситет давления.
- •38. Давление жидкости на цилиндрические поверхности. Расчет силы давления. Тело давления.
- •39. Расчет болтовых соединений фланцевых разъемов сосудов, работающих под внутренним давлением.
- •40. Закон Архимеда. Условие плавания тел. Определение величины выталкивающей силы действующей на поплавковый регулятор
- •41. Классификация видов движения подвижных сред и методы описания движения жидкости (методы Эйлера и Лагранжа).
- •42. Кинематика жидкости. Основные понятия (линия тока, элементарная струйка) и определения (живое сечение струйки, смоченный периметр).
- •43. Поток и его характеристики: геометрические, кинематические и режимные
- •44. Уравнение неразрывности для элементарной струйки и потока реальной жидкости. Понятия массового и объемного расходов.
- •45. Вывод дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости. (Уравнение л.Эйлера).
- •46. Вывод уравнения д.Бернулли для установившегося движения идеальной жидкости и анализ его составляющих.
- •47. Энергетический смысл и геометрическая интерпретация уравнения д. Бернулли для идеальной жидкости.
- •Энергетическое толкование уравнения
- •48. Уравнение д.Бернулли для потока реальной жидкости и его геометрическое и энергетическое представление. Корректив кинетической энергии потока. Коэффициент Кориолиса.
- •49 Дифференциальные уравнения движения реальных жидкостей (уравнения Навье-Стокса). Критерии гидродинамического подобия.
- •50 Опыты о. Рейнольдса. Критерий Рейнольдса. Ламинарный, турбулентный и переходной режимы движения жидкости.
- •52. Средняя, максимальная и местная скорость потока. Закон распределения скорости по сечению потока (закон Стоксa). Соотношение между максимальной и средней скоростями потока при ламинарном режиме.
- •53. Расчет расхода жидкости при ламинарном режиме движения (уравнение Пуазейля).
- •54. Течение жидкости в малом зазоре. Уравнение Петрова.
- •55. Турбулентный поток и его структура. Интенсивность пульсаций и турбулентная вязкость потока. Закон распределения скорости по сечению потока
- •10.2.1 Пульсация скоростей в турбулентном потоке
- •56. Гидравлические потери по длине трубопровода. Вывод уравнения Дарси –Вейсбаха. Коэффициент гидравлического трения.
- •11.1.1 Уравнение дарси-вейсбаха
- •57. Графики и. Никурадзе. Абсолютная и относительная шероховатости труб. Понятие гидравлически гладких и шероховатых труб.
- •58. Понятие местного сопротивления. Основные виды местных сопротивлений. Расчет потерь напора на их преодоление. Эквивалентная длина местных сопротивлений.
- •59. Внезапное расширение потока. Расчет потерь напора (уравнение Борда).
- •60. Классификация трубопроводов. Расчет диаметра трубопровода. Понятие экономичной скорости.
- •61. Простой трубопровод. Расчет потерь напора в трубопроводе. Кривые потребного напора простого трубопровода.
- •62. Последовательное и параллельное соединение простых трубопроводов. Построение результирующих линий потребного напора.
- •63. Понятие гидравлического удара. Формула Жуковского. Определение величины повышения давления при прямом полном и неполном гидравлическом ударе.
- •64. Истечение жидкости через отверстие в тонкой стенке при постоянном напоре.
- •65. Истечение жидкости через насадок. Определение глубины вакуума в насадке.
- •66. Истечение жидкости через отверстие в днище при переменном напоре. Время опорожнения емкости.
- •1. Предмет и место дисциплины «Механика жидкости и газа» в ряду общеинженерных дисциплин.
- •2. Этапы развития науки «Механика жидкости и газа». Вклад российских ученых в развитие данной науки.
42. Кинематика жидкости. Основные понятия (линия тока, элементарная струйка) и определения (живое сечение струйки, смоченный периметр).
Движением
жидкости характеризуется, прежде всего,
скоростями ее частиц. В каждый момент
времени каждая частица имеет определенную
по величине и направлению скорость.
Если проследить путь частицы (см.рисунок
7.2) за какой-то промежуток времени
(конечный и достаточно большой), то
можно получить некоторую линию, выражающую
геометрическое место этой точки М1
М2
…
Мn
в пространстве за время
. Это геометрическое место точек
называется траекторией движения частицы.
Рассмотрим некоторую часть пространства, заполненного движущейся жидкостью. В произвольной точке М (рисунок 7.2) пространства построим вектор скорости u1 изображающий скорость частицы жидкости в этой точке в момент времени . На этом векторе от точки 1 отложим элементарный отрезок u1 , ΔS1, конец которого располагается в точке 2. Положим, что в точке 2 скорость частицы М2 жидкости в тот же момент времени t равна u2 . На этом новом векторе от точки 2 отложим отрезок, равный u2 Δt =ΔS2, конец которого располагается в точке 3. В полученной точке 3 скорость частицы М3 в момент времени t1 равна u3 . На векторе u3 отложив от точки 3 отрезок, равный u3 Δt =ΔS3 , переходим к точке 4.
Равномерным движением потока жидкости называется прямолинейное движение при котором живое сечение сохраняет свою площадь (S=const вдоль потока), а эпюра скоростей для всех сечений имеет не только одинаковую площадь, но и совершенно одинаковую форму.
Равномерное движение является параллельно-струйным, поэтому живое сечение потока плоское, причем средняя скорость при таком движении всегда v=const (вдоль потока).
Неравномерное движение жидкости – такое движение, при котором не сохраняются одно из условий или оба условия равномерного движения.
Внутри неравномерного вида движения различают:
Плавно изменяющееся (живое сечение принимаются плоскими),
Резко изменяющееся.
Установившимся (стационарным) движением называется такое движение, при котором в каждой данной точке основные элементы движения жидкости – скорость движения v и гидродинамическое давление р не изменяются с течением времени , т.е. зависят только от координат точки. Аналитически это условие запишется так:
(7.3)
Неустановившимся (нестационарным ) движением жидкости называется такое движение, при котором в каждой точке основные элементы движения жидкости – скорость движения v и гидродинамическое давление р – постоянно изменяются, т.е. зависят не только от положения точки в пространстве, но и от времени ῐ. Аналитически это условие запишется так :
и
(7.4)
Примером установившегося движения может быть: движение жидкости в канале, в реке при неизменных глубинах, истечением жидкости из резервуара при постоянном уровне жидкости в нем и др. Неустановившееся движении – это движение жидкости в канале или реке при переменном уровне или при опорожнении резервуара, когда уровень жидкости в нем непрерывно изменяется.
В дальнейшем будет изучаться, главным образом , установившееся движение жидкости и в отдельных случаях будут разбираться примеры неустановившегося движения.
Таким образом, линии тока и траектории совпадают только при установившемся движении жидкости.
Выберем в жидкости замкнутый контур l (рисунок 7.4) и проведем через каждую его линию тока.
Получим трубчатую поверхность, которая называется трубкой тока.
Если контур l мал, то трубку тока называют элементарной. В пределах поперечного сечения элементарной трубки тока распределения скоростей жидких частиц принимают равномерным. Очевидно, трубки тока имеют то свойство, что через их боковую поверхность жидкость не протекает. Совокупность частиц, ограниченных поверхностью элементарной трубки тока, обычно называют элементарной струйкой, и поток конечных размеров рассматривают как совокупность элементарных струек. Таким образом мы пришли к струйной модели потока жидкости.
Рисунок 7.4 – Элементарная трубка тока.