- •Оглавление
- •Введение
- •1. Обыкновенные дифференциальные уравнения и системы
- •1.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения. Основные понятия
- •1.2. Системы оду. Основные понятия
- •1.3. Связь оду высших порядков и систем оду
- •2.1.2. Уравнения с разделяющимися переменными
- •2.1.3. Однородные уравнения 1-го порядка
- •2.1.4. Уравнения, приводящиеся к однородным
- •2.1.5. Линейные уравнения первого порядка
- •2.1.6. Уравнения Бернулли
- •2.1.7. Уравнения в полных дифференциалах
- •2.2. Обыкновенные дифференциальные уравнения првого порядка. Поведение решений
- •2.2.1. Теорема существования и единственности решения задачи Коши
- •2.2.2. Уравнения первого порядка. Поле направлений
- •2.2.3. Автономные уравнения первого порядка
- •2.2.4. Устойчивость решений обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка
- •2.2.5. Асимптотическая устойчивость решений обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка
- •2.3. Метод изоклин
- •3. Обыкновенные дифференциальные уравнения высших порядков
- •3.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения высших порядков. Понижение порядка
- •3.1.1. Понижение порядка обыкновенного дифференциального уравнения. Введение
- •3.1.2. Уравнения, не содержащие независимой переменной
- •3.1.3. Уравнения, не содержащие искомой функции
- •3.1.4. Уравнения с однородной правой частью
- •3.2. Линейные однородные дифференциальные уравнения n-го порядка
- •3.2.1. Линейные однородные дифференциальные уравнения n-го порядка. Введение
- •3.2.2. Свойства решений линейного уравнения. Принцип суперпозиции
- •3.2.3. Существование и единственность решения задачи Коши
- •3.2.4. Линейные уравнения второго порядка. Гармонические колебания
- •3.2.5. Линейные уравнения втрого порядка. Ангармонические колебания
- •3.2.6. Линейные уравнения второго порядка. Уравнение Ньютона
- •3.3. Линейная зависимость и линейная независимость системы функций
- •3.3.1. Линейная зависимость и линейная независимость системы функций
- •3.3.2. Определитель Вронского
- •3.3.3. Исследование линейной независимости системы функций
- •3.3.4. Линейная независимость решений линейного дифференциального уравнения
- •3.4. Структура решения линейного однородного дифференциального уравнения n-го порядка
- •3.4.1. Фундаментальная система решений однородного линейного дифференциального уравнения
- •3.4.2. Структура общего решения линейного однородного уравнения
- •3.4.3. Структура общего решения линейного неоднородного уравнения
- •3.4.4. Метод вариации произвольных постоянных отыскания частного решения
- •3.5. Линейные однородные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами
- •3.5.1. Решение однородного уравнения с постоянными коэффициентами
- •3.5.2. Метод подбора построения частного решения неоднородного уравнения
- •3.5.3. Уравнение Эйлера
- •4. Системы дифференциальных уравнений
- •4.1. Системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Основные понятия
- •4.2. Фазовое пространство. Фазовые траектории
- •4.3. Существование и единственность решения задачи Коши
- •4.4. Интегрирование систем дифференциальных уравнений методом исключения
- •4.4.1. Линейные системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Структура
- •4.4.1.1. Линейные системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Основные понятия
- •4.4.1.2. Фундаментальная матрица решений однородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.3. Структура общего решения однородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.4. Структура общего решения неоднородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.5. Построение фундаментальной матрицы решений однородной линейной системы дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами методом Эйлера
- •4.4.2. Системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Поведение решений
- •4.4.2.1. Устойчивость решений систем дифференциальных уравнений
- •4.4.2.2. Устойчивость и асимптотическая устойчивость по Ляпунову
- •4.4.2.3. Устойчивость положения равновесия линейных систем оду
- •4.4.2.4. Устойчивость точек покоя нелинейных систем по линейному приближению
- •4.4.2.5. Неустойчивость по линейному приближению точек покоя нелинейных систем
- •4.4.3. Автономные системы дифференциальных уравнений
- •4.4.3.1. Автономные системы. Основные понятия
- •4.4.3.2. Свойства фазовых траекторий
- •4.4.3.3. Фазовая плоскость, фазовые кривые, фазовый портрет автономной системы второго порядка
- •4.4.3.4. Векторное поле автономной системы второго порядка
- •4.4.3.5. Точки покоя линейной автономной системы второго порядка с постоянными коэффициентами
- •4.4.4. Численное интегрирование дифференциальных уравнений первого порядка
- •4.4.4.1. Задача Коши. Общие замечания. Постановка задачи
- •4.4.4.2. Метод Эйлера
- •4.4.4.3. Модифицированный метод Эйлера
- •4.4.4.4. Метод Рунге-Кутта
- •2. Решение уравнения модифицированным методом Эйлера:
- •3. Решение уравнения методом Рунге-Кутта:
- •4. Аналитическое решение заданного уравнения:
- •5. Сравнение точного решения и приближенных решений исходного дифференциального уравнения:
- •Библиографический список
- •Обыкновенные дифференциальные уравнения
2.1.7. Уравнения в полных дифференциалах
Уравнение
M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0
называется уравнением в полных дифференциалах, если выражение в левой части уравнения является дифференциалом некоторой функции двух переменных F(x, y), т.е. если
dF(x, y) = M(x, y)dx + N(x, y)dy.
Тогда F(x, y) = C – общий интеграл уравнения. Здесь C – произвольная постоянная.
Уравнение M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0 является уравнением в полных дифференциалах, тогда и только тогда, когда
Пусть выражение M(x, y)dx + N(x, y)dy в левой части уравнения M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0 является дифференциалом некоторой функции двух переменных F(x, y):
dF(x, y) = M(x, y)dx + N(x, y)dy.
Равенство dF(x, y) = M(x, y)dx + N(x, y)dy имеет место тогда и только тогда, когда функции M(x, y) и N(x, y) непрерывны вместе со своими частными производными первого порядка в некоторой односвязной области,
и
Отсюда следует, что уравнение M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0 является уравнением в полных дифференциалах тогда и только тогда, когда
Пример №1
Уравнение 2xydx +(x2 − y2)dy = 0 является уравнением в полных дифференциалах.
Действительно,
т.е. существует такая функция F(x, y), что
dF(x, y) = 2xydx +(x2 − y2)dy.
Тогда
где φ(y) − неизвестная функция. Эту неизвестную функцию можно найти следующим образом:
Тогда имеем
и можно записать общий интеграл уравнения:
2.2. Обыкновенные дифференциальные уравнения првого порядка. Поведение решений
2.2.1. Теорема существования и единственности решения задачи Коши
Рассмотрим обыкновенное дифференциальное уравнение 1-го порядка, записанное в нормальной форме:
Областью определения уравнения называется область D определения правой части уравнения f(x, y), D ⊂ R2 .
Функция y = y(x) является решением задачи Коши
если y = y(x) дифференцируема на [a, b] , (x, y(x)) ∈ D для всех x из [a, b] , y(x0) = y0 , x0∈[a, b], и при подстановке в уравнение обращает его в тождество:
Фундаментальным результатом теории обыкновенных дифференциальных уравнений является теорема существования и единственности решения задачи Коши:
Пусть функция f(x, y) и ее частная производная fy(x, y) непрерывны в некоторой области D плоскости x0y и точка (x0, y0) принадлежит области D.
Тогда :
– в некоторой окрестности (x0 − δ, x0 + δ) точки x0 существует решение задачи Коши
– если y = φ1(x) и y = φ2(x) два решения задачи Коши, то φ1(x) = φ2(x) на
(x0 − δ, x0 + δ) .
Геометрически это означает, что если условия теоремы выполнены, то через каждую точку (x0, y0) области D проходит единственная интегральная кривая уравнения.
Бесконечное множество решений уравнения
можно рассматривать как однопараметрическое семейство функций y = φ(x; x0) – семейство решений задачи Коши
элементы которого различны для разных значений x0 . Иными словами область D «расслаивается» на интегральные кривые y = φ(x; x0) .
Важно понимать, что результат теоремы имеет локальный характер – существование и единственность решения гарантированы, вообще говоря, только в малой окрестности точки x0 . Важно также понимать, что условия теоремы существования и единственности достаточные условия. Нарушение условий теоремы не означает, что решение задачи не существует либо что оно не единственно.
Пример №1
Рассмотрим задачу Коши
Условия теоремы существования и единственности задачи Коши выполнены на всей плоскости x0y: f(x, y) = y2 и fy(x, y) = 2y непрерывны всюду.
Общее решение уравнения имеет вид
Начальные условия y(x0) = 3 и y(x0) = − 2 определяют соответственно два решения
На рисунке изображено несколько интегральных кривых уравнения.
Пример №2
Рассмотрим задачу Коши
Здесь
Правая часть уравнения f(x, y) непрерывна на всей плоскости x0y , а производная fy(x, y) непрерывна при y ≠ 0 .
Начальное условие y(0) =0 определяет интегральную кривую y(x) = 0, а условие y(1) =1 − интегральную кривую y = x3 , т.е. через точку (0,0) проходят две интегральные кривые.
В то же время, через любую точку области D , не содержащую ось абсцисс (y ≠ 0) проходит единственная интегральная кривая.
На рисунке изображены интегральные кривые задачи Коши с начальными условиями y(0) =0 и y(1) =1: