- •Оглавление
- •Введение
- •1. Обыкновенные дифференциальные уравнения и системы
- •1.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения. Основные понятия
- •1.2. Системы оду. Основные понятия
- •1.3. Связь оду высших порядков и систем оду
- •2.1.2. Уравнения с разделяющимися переменными
- •2.1.3. Однородные уравнения 1-го порядка
- •2.1.4. Уравнения, приводящиеся к однородным
- •2.1.5. Линейные уравнения первого порядка
- •2.1.6. Уравнения Бернулли
- •2.1.7. Уравнения в полных дифференциалах
- •2.2. Обыкновенные дифференциальные уравнения првого порядка. Поведение решений
- •2.2.1. Теорема существования и единственности решения задачи Коши
- •2.2.2. Уравнения первого порядка. Поле направлений
- •2.2.3. Автономные уравнения первого порядка
- •2.2.4. Устойчивость решений обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка
- •2.2.5. Асимптотическая устойчивость решений обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка
- •2.3. Метод изоклин
- •3. Обыкновенные дифференциальные уравнения высших порядков
- •3.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения высших порядков. Понижение порядка
- •3.1.1. Понижение порядка обыкновенного дифференциального уравнения. Введение
- •3.1.2. Уравнения, не содержащие независимой переменной
- •3.1.3. Уравнения, не содержащие искомой функции
- •3.1.4. Уравнения с однородной правой частью
- •3.2. Линейные однородные дифференциальные уравнения n-го порядка
- •3.2.1. Линейные однородные дифференциальные уравнения n-го порядка. Введение
- •3.2.2. Свойства решений линейного уравнения. Принцип суперпозиции
- •3.2.3. Существование и единственность решения задачи Коши
- •3.2.4. Линейные уравнения второго порядка. Гармонические колебания
- •3.2.5. Линейные уравнения втрого порядка. Ангармонические колебания
- •3.2.6. Линейные уравнения второго порядка. Уравнение Ньютона
- •3.3. Линейная зависимость и линейная независимость системы функций
- •3.3.1. Линейная зависимость и линейная независимость системы функций
- •3.3.2. Определитель Вронского
- •3.3.3. Исследование линейной независимости системы функций
- •3.3.4. Линейная независимость решений линейного дифференциального уравнения
- •3.4. Структура решения линейного однородного дифференциального уравнения n-го порядка
- •3.4.1. Фундаментальная система решений однородного линейного дифференциального уравнения
- •3.4.2. Структура общего решения линейного однородного уравнения
- •3.4.3. Структура общего решения линейного неоднородного уравнения
- •3.4.4. Метод вариации произвольных постоянных отыскания частного решения
- •3.5. Линейные однородные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами
- •3.5.1. Решение однородного уравнения с постоянными коэффициентами
- •3.5.2. Метод подбора построения частного решения неоднородного уравнения
- •3.5.3. Уравнение Эйлера
- •4. Системы дифференциальных уравнений
- •4.1. Системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Основные понятия
- •4.2. Фазовое пространство. Фазовые траектории
- •4.3. Существование и единственность решения задачи Коши
- •4.4. Интегрирование систем дифференциальных уравнений методом исключения
- •4.4.1. Линейные системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Структура
- •4.4.1.1. Линейные системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Основные понятия
- •4.4.1.2. Фундаментальная матрица решений однородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.3. Структура общего решения однородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.4. Структура общего решения неоднородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.5. Построение фундаментальной матрицы решений однородной линейной системы дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами методом Эйлера
- •4.4.2. Системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Поведение решений
- •4.4.2.1. Устойчивость решений систем дифференциальных уравнений
- •4.4.2.2. Устойчивость и асимптотическая устойчивость по Ляпунову
- •4.4.2.3. Устойчивость положения равновесия линейных систем оду
- •4.4.2.4. Устойчивость точек покоя нелинейных систем по линейному приближению
- •4.4.2.5. Неустойчивость по линейному приближению точек покоя нелинейных систем
- •4.4.3. Автономные системы дифференциальных уравнений
- •4.4.3.1. Автономные системы. Основные понятия
- •4.4.3.2. Свойства фазовых траекторий
- •4.4.3.3. Фазовая плоскость, фазовые кривые, фазовый портрет автономной системы второго порядка
- •4.4.3.4. Векторное поле автономной системы второго порядка
- •4.4.3.5. Точки покоя линейной автономной системы второго порядка с постоянными коэффициентами
- •4.4.4. Численное интегрирование дифференциальных уравнений первого порядка
- •4.4.4.1. Задача Коши. Общие замечания. Постановка задачи
- •4.4.4.2. Метод Эйлера
- •4.4.4.3. Модифицированный метод Эйлера
- •4.4.4.4. Метод Рунге-Кутта
- •2. Решение уравнения модифицированным методом Эйлера:
- •3. Решение уравнения методом Рунге-Кутта:
- •4. Аналитическое решение заданного уравнения:
- •5. Сравнение точного решения и приближенных решений исходного дифференциального уравнения:
- •Библиографический список
- •Обыкновенные дифференциальные уравнения
1.2. Системы оду. Основные понятия
Система обыкновенных дифференциальных уравнений n-го порядка
может быть записана в канонической форме:
в нормальной форме
или в векторной форме
Здесь
При описании систем дифференциальных уравнений удобнее пользоваться векторной формой записи.
Решением системы обыкновенных дифференциальных уравнений Y' = F(x,Y) называется вектор-функция Y(x)=Φ(x), которая определена и непрерывно дифференцируема на промежутке (a;b) и удовлетворяет системе Y'=F(x,Y) на этом промежутке.
Задачей Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений называется следующая задача: найти решение Y(x) системы Y' = F(x,Y) такое, что Y(x0) = Y0 . Здесь
Частным решением системы дифференциальных уравнений называется решение какой-нибудь ее задачи Коши.
Вектор-функция Y = Y(x, C) = Y(x, C1,C2, … , Cn) , зависящая от n произвольных постоянных C1,C2, … , Cn называется общим решением системы дифференциальных уравнений на [a;b] , если:
– при любых допустимых значениях постоянных C1,C2, … , Cn функция Y(x, C) является решением системы на [a;b] ;
– какова бы ни была начальная точка (x0, Y0) из области определения правой части системы, существуют такие значения C*1,C*2, … , C*n постоянных C1, C2, … , Cn , что функция
Y(x, C*1,C*2, … , C*n) является решением задачи Коши Y(x0) = Y0 .
Пусть Y(x) = Φ(x) – решение системы, определенное на [a;b] . Тогда множество точек {Φ(x)}, x∈[a;b] – кривая в пространстве Rn .
Эту кривую называют фазовой траекторией или просто траекторией системы, а пространство Rn , в котором расположены фазовые траектории, фазовым пространством системы.
Пусть Y(x) = Φ(x) – решение системы Y' = F(x,Y) , определенное на [a,b] .
Интегральная кривая системы определяется уравнением Y = Φ(x) и изображается в (n + 1)-мерном пространстве Rn+1 .
Фазовая траектория – проекция интегральной кривой на пространство Rn.
Пример №1
Задача Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений 2-го порядка в нормальной форме
В векторной форме эта задача записывается следующим образом.
или
На рисунке изображены интегральная кривая (слева) и фазовая траектория (справа) задачи Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений 2-го порядка
1.3. Связь оду высших порядков и систем оду
Задача Коши для любого дифференциального уравнения n-го порядка, записанного в нормальной форме,
y(n)= F(x, y, y', y'', … , y(n−1) ) = 0,
y(x0) = y0,
y'(x0) = y1,
y''(x0) = y2,
.................… ,
y(n−1) (x0) = yn−1 ,
может быть сведена к задаче Коши для системы дифференциальных уравнений n– го порядка.
Обозначим
z1(x) = y(x), z2(x) = y'(x), z3 (x) = y''(x), … , zn( x) = y (n − 1)(x ).
Тогда
F(x, y, y', y'', … , y(n−1)) ≡ F(x, z1, z2, z3, … , zn)
и задача Коши для уравнения записывается в виде задачи Коши для системы
Эта задача в векторной форме записывается в виде:
Пример №1
Движение материальной точки массы m под действием силы F описывается вторым законом Ньютона ma = F.
Пусть точка движется по оси 0x и x(t) – ее абсцисса в момент времени t. Тогда функция x(t) является решением дифференциального уравнения 2-го порядка
Чтобы определить положения материальной точки, движущейся по некоторому закону во все моменты времени t, достаточно знать ее положение x0 и скорость v0 в некоторый начальный момент времени t0 . Иными словами, чтобы выделить единственное решение уравнения движения материальной точки, достаточно задать два начальных условия x(t0) = x0 , x'(t0) = v0.
В нормальной форме соответствующая задача Коши записывается в виде:
Сформулируем эквивалентную задачу Коши для системы дифференциальных уравнений второго порядка.
Будем использовать принятые в механике обозначения: x(t) – абсцисса точки в момент времени t, v(t) – скорость точки в момент времени t, x0 и v0 – абсцисса и скорость точки в момент времени t0. Тогда:
Имеем задачу Коши для системы дифференциальных уравнений второго порядка.
2. ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПЕРВОГО ПОРЯДКА
2.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения первого порядка.
Методы решения
2.1.1. Дифференциальные уравнения первого порядка. Основные понятия
Уравнение
F(x, y, y ') = 0,
где y = y(x) – неизвестная, непрерывно дифференцируема на (a,b) функция, называется обыкновенным дифференциальным уравнением первого порядка.
Функция y = y(x) называется решением дифференциального уравнения F(x, y, y ') = 0, если она непрерывно дифференцируема на (a,b) и F(x, y(x), y '(x)) ≡ 0 для всех x из (a,b) .
График решения дифференциального уравнения называют интегральной кривой дифференциального уравнения.
Дифференциальное уравнение 1-го порядка имеет бесконечно много решений. Для того чтобы выделить единственное решение, нужно задать дополнительные (начальные) условия.
Задача отыскания решения y = y(x) уравнения F(x, y, y ' ) = 0 , удовлетворяющего условию y(x0) = y0, называется задачей Коши (или начальной задачей).
Условие y(x0) = y0 – начальное условие.
Любое конкретное решение y = y(x) (решение задачи Коши) уравнения 1-го порядка, называется частным решением уравнения.
Общее решение уравнения, записанное в неявной форме Φ(x, y) = C, называется общим интегралом уравнения.
Частное решение уравнения, записанное в неявной форме Φ(x, y) = 0, называется частным интегралом уравнения.
Уравнение 1-го порядка, разрешенное относительно производной, называют уравнением, записанными в нормальной форме:
Уравнения первого порядка часто записывают в дифференциальной форме:
M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0.
Решение такого уравнения можно искать как в виде y = y(x) , так и в виде x = x(y).
Пример №1
Решением уравнения
при всех x ≠ 0 является функция
Действительно, подставив выражение для y(x) в левую
и в правую часть уравнения
получили тождественное равенство
справедливое при всех x ≠ 0 и при произвольных значениях константы C.
Пример №2
Решением задачи Коши
является функция
Действительно, подставив выражение для y(x) в левую и в правую часть уравнения, получим тождественное равенство:
Начальное условие тоже, очевидно, выполнено:
Пример №3
Равенство
определяет при всех x ≠ 1 общий интеграл уравнения
Действительно.
Продифференцировав равенство для общего интеграла по x и вычислив производную искомого решения y(x) по x, получим тождественное равенство, справедливое при всех x ≠ 1 и при произвольных значениях константы C:
Пример №4
Равенство
определяет при всех x ≠ 1 частный интеграл задачи Коши
Продифференцировав равенство для частного интеграла по x и вычислив производную искомого решения y(x) по x, получим тождественное равенство, справедливое при всех x ≠ 1:
Условия Коши тоже, очевидно, выполнены: