- •Оглавление
- •Введение
- •1. Обыкновенные дифференциальные уравнения и системы
- •1.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения. Основные понятия
- •1.2. Системы оду. Основные понятия
- •1.3. Связь оду высших порядков и систем оду
- •2.1.2. Уравнения с разделяющимися переменными
- •2.1.3. Однородные уравнения 1-го порядка
- •2.1.4. Уравнения, приводящиеся к однородным
- •2.1.5. Линейные уравнения первого порядка
- •2.1.6. Уравнения Бернулли
- •2.1.7. Уравнения в полных дифференциалах
- •2.2. Обыкновенные дифференциальные уравнения првого порядка. Поведение решений
- •2.2.1. Теорема существования и единственности решения задачи Коши
- •2.2.2. Уравнения первого порядка. Поле направлений
- •2.2.3. Автономные уравнения первого порядка
- •2.2.4. Устойчивость решений обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка
- •2.2.5. Асимптотическая устойчивость решений обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка
- •2.3. Метод изоклин
- •3. Обыкновенные дифференциальные уравнения высших порядков
- •3.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения высших порядков. Понижение порядка
- •3.1.1. Понижение порядка обыкновенного дифференциального уравнения. Введение
- •3.1.2. Уравнения, не содержащие независимой переменной
- •3.1.3. Уравнения, не содержащие искомой функции
- •3.1.4. Уравнения с однородной правой частью
- •3.2. Линейные однородные дифференциальные уравнения n-го порядка
- •3.2.1. Линейные однородные дифференциальные уравнения n-го порядка. Введение
- •3.2.2. Свойства решений линейного уравнения. Принцип суперпозиции
- •3.2.3. Существование и единственность решения задачи Коши
- •3.2.4. Линейные уравнения второго порядка. Гармонические колебания
- •3.2.5. Линейные уравнения втрого порядка. Ангармонические колебания
- •3.2.6. Линейные уравнения второго порядка. Уравнение Ньютона
- •3.3. Линейная зависимость и линейная независимость системы функций
- •3.3.1. Линейная зависимость и линейная независимость системы функций
- •3.3.2. Определитель Вронского
- •3.3.3. Исследование линейной независимости системы функций
- •3.3.4. Линейная независимость решений линейного дифференциального уравнения
- •3.4. Структура решения линейного однородного дифференциального уравнения n-го порядка
- •3.4.1. Фундаментальная система решений однородного линейного дифференциального уравнения
- •3.4.2. Структура общего решения линейного однородного уравнения
- •3.4.3. Структура общего решения линейного неоднородного уравнения
- •3.4.4. Метод вариации произвольных постоянных отыскания частного решения
- •3.5. Линейные однородные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами
- •3.5.1. Решение однородного уравнения с постоянными коэффициентами
- •3.5.2. Метод подбора построения частного решения неоднородного уравнения
- •3.5.3. Уравнение Эйлера
- •4. Системы дифференциальных уравнений
- •4.1. Системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Основные понятия
- •4.2. Фазовое пространство. Фазовые траектории
- •4.3. Существование и единственность решения задачи Коши
- •4.4. Интегрирование систем дифференциальных уравнений методом исключения
- •4.4.1. Линейные системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Структура
- •4.4.1.1. Линейные системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Основные понятия
- •4.4.1.2. Фундаментальная матрица решений однородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.3. Структура общего решения однородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.4. Структура общего решения неоднородной линейной системы дифференциальных уравнений
- •4.4.1.5. Построение фундаментальной матрицы решений однородной линейной системы дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами методом Эйлера
- •4.4.2. Системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Поведение решений
- •4.4.2.1. Устойчивость решений систем дифференциальных уравнений
- •4.4.2.2. Устойчивость и асимптотическая устойчивость по Ляпунову
- •4.4.2.3. Устойчивость положения равновесия линейных систем оду
- •4.4.2.4. Устойчивость точек покоя нелинейных систем по линейному приближению
- •4.4.2.5. Неустойчивость по линейному приближению точек покоя нелинейных систем
- •4.4.3. Автономные системы дифференциальных уравнений
- •4.4.3.1. Автономные системы. Основные понятия
- •4.4.3.2. Свойства фазовых траекторий
- •4.4.3.3. Фазовая плоскость, фазовые кривые, фазовый портрет автономной системы второго порядка
- •4.4.3.4. Векторное поле автономной системы второго порядка
- •4.4.3.5. Точки покоя линейной автономной системы второго порядка с постоянными коэффициентами
- •4.4.4. Численное интегрирование дифференциальных уравнений первого порядка
- •4.4.4.1. Задача Коши. Общие замечания. Постановка задачи
- •4.4.4.2. Метод Эйлера
- •4.4.4.3. Модифицированный метод Эйлера
- •4.4.4.4. Метод Рунге-Кутта
- •2. Решение уравнения модифицированным методом Эйлера:
- •3. Решение уравнения методом Рунге-Кутта:
- •4. Аналитическое решение заданного уравнения:
- •5. Сравнение точного решения и приближенных решений исходного дифференциального уравнения:
- •Библиографический список
- •Обыкновенные дифференциальные уравнения
Введение
Обыкновенные дифференциальные уравнения применяются для описания многих процессов реальной действительности. Трудно представить себе область науки или производства, в которой не возникала необходимость использования дифференциальных уравнений. В частности, к ним относятся различного рода физические и химические процессы, процессы нефте- и газодобычи, геологии, экономики и т.д. Действительно, если некоторая физическая величина (перемещение тела, пластовое давление жидкости в фиксированной точке, концентрация вещества, объем продаж продукта) оказывается меняющейся современем под воздействием тех или иных факторов, то, как правило, закон ее изменения по времени описывается именно дифференциальным уравнением, т.е. уравнением, связывающим исходную переменную как функцию времени и производные этой функции. Независимой переменной в дифференциальных уравнениях может выступать не только время, но и другие физические величины: координата, цена продукта и т.д. Решение уравнения с анализом его зависимости от параметров задачи и начального состояния системы позволяет установить общие закономерности изменения исходной физической величины. В этой связи изучение обыкновенных дифференциальных уравнений в рамках курса высшей математики имеет принципиальное теоретическое и прикладное значения для подготовки современного специалиста.
1. Обыкновенные дифференциальные уравнения и системы
1.1. Обыкновенные дифференциальные уравнения. Основные понятия
Обыкновенным дифференциальным уравнением n-го порядка называется уравнение вида
,
где F – известная функция (n + 2)-х переменных, x – независимая переменная из интервала (a,b), y(x) – неизвестная функция. Число n называется порядком уравнения.
Функция y(x) называется решением (или интегралом) дифференциального уравнения на промежутке (a,b), если она n раз дифференцируема на (a,b) и при подстановке в уравнение обращает его в тождество.
Обыкновенные дифференциальные уравнения, разрешенные относительно старшей производной, называют уравнениями в нормальной форме:
Дифференциальное уравнение обычно имеет бесконечно много решений. Чтобы выделить нужное решение, используют дополнительные условия.
Чтобы выделить единственное решение уравнения n-го порядка обычно задают n начальных условий
y(x0) = y0, y'(x0) = y1, y''(x0) = y2, … , y(n − 1)(x0) = yn − 1.
Задачей Коши (или начальной задачей) называется задача отыскания решения y = y(x) уравнения
F(x, y(x), y'(x), y''(x),…, y(n )(x)) = 0, x > x0,
удовлетворяющего условиям
y(x0) = y0, y'(x0) = y1, y ''(x0) = y2,…, y(n − 1)(x0) = yn − 1.
Условия y(x0) = y0, y'(x0) = y1, y''(x0) = y2, …, y(n − 1)(x0) = yn −1 называются начальными данными, начальными условиями или данными Коши.
Любое конкретное решение y = φ(x) уравнения n –го порядка
F(x, y(x), y'(x), y''(x),…, y(n )(x)) = 0,
называется частным решением.
Общим решением дифференциального уравнения
F(x, y(x), y'(x), y''(x),…, y(n )(x)) = 0
называется функция
y = Ф(x, С1,С2,…,Сn),
содержащая некоторые постоянные (параметры) С1, С2,…, Сn, и обладающая следующими свойствами:
1. Ф(x, С1, С2,…, Сn) является решением уравнения при любых допустимых значениях С1,С2,…, Сm;
2. для любых начальных данных y(x0) = y0, y'(x0) = y1, y''(x0) = y2,…, y(n − 1)(x0) = =yn − 1, для которых задача Коши имеет единственное решение, существуют значения постоянных С1= A1, С2= A2,…, Сn= An, такие, что решение y = Ф(x, A1, A2,…, An) удовлетворяет заданным начальным условиям.
Иногда частное или общее решение уравнения удается найти только в неявной форме: f (x, y) = 0 или G(x, y,С1, С2,...,Сn) = 0.
Такие неявно заданные решения называются частным интегралом или общим интегралом уравнения.
Если задачу об отыскании всех решений дифференциального уравнения удается свести к алгебраическим операциям и к вычислению конечного числа интегралов и производных от известных функций, то уравнение называется интегрируемым в квадратурах. Класс таких уравнений относительно узок.
Для решения уравнений, которые не интегрируются в квадратурах, применяются приближенные или численные методы.
Задача теории обыкновенных дифференциальных уравнений – исследование общих свойств решений, развитие точных, асимптотических и численных методов интегрирования уравнений.
Пример №1
Пусть f(x) – непрерывная на (a;b) функция и y(x) – ее первообразная. Тогда
y '(x) = f(x)
т.е. для отыскания первообразной получено дифференциальное уравнение 1-го порядка.
Решения этого уравнения известны:
где С – произвольная постоянная, x ∈ (a;b), x0 – некоторая точка из (a;b).
Чтобы выделить какое-то решение в задаче о вычислении первообразной, достаточно задать значение y(x) в какой-нибудь точке (a;b), например, y(x0) = y0.
Тогда решением задачи y '(x) = f(x), y(x0) = y0 является функция
Пример №2
Движение материальной точки массы m под действием силы F описывается вторым законом Ньютона ma = F.
Пусть точка движется по оси 0x и x(t) – ее абсцисса в момент времени t. Тогда функция x(t) является решением дифференциального уравнения 2-го порядка
Чтобы записать одномерное уравнение движения материальной точки в нормальной форме, достаточно разделить обе его части на m:
Чтобы определить положения материальной точки, движущейся по некоторому закону во все моменты времени t, достаточно знать ее положение x0 и скорость v0 в некоторый начальный момент времени t0.
Иными словами, чтобы выделить единственное решение уравнения движения материальной точки, достаточно задать два начальных условия x(t0) = x0 , x'(t0) = v0.
Пример №3
На рисунке приведен график решения дифференциального уравнения 2-го порядка, описывающего изменение объема производства в некоторой замкнутой экономической системе:
y'' + 2ky' + ω2y = 0, k = 0.1, ω2 = 0.25,
Колебания решений около нуля соответствуют периодам спада и подъема в экономике.
На следующих рисунках приведены графики решений дифференциального уравнения 2-го порядка y '' + 0.2y ' + 0.25y = 0 (k = 0.2, ω2 = 0.25), для различных начальных условий, которые обозначены на рисунках:
Уравнения такого вида, вообще говоря, при различных значениях k ≥ 0 и ω описывают затухающие колебания.
Пример №4
Для уравнения (y '')2 = (1 + (y ')2)3
равенство ( x − C1)2 + (y − C2)2 − 1 = 0 определяет общий интеграл, а x2 + y2 − 1 = 0 определяет частный интеграл, соответствующий, начальным данным y(0) = 1, y '(0) = 0.
Пример №5
Уравнение движения материальной точки
не интегрируется в квадратурах при произвольной правой части. Оно интегрируется в квадратурах если сила F зависит только от одной переменной:
Для решения уравнений, которые не интегрируются в квадратурах, применяются приближенные и численные методы.