- •А.В. Индейкин б1.Б.15 «теоретическая механика»
- •23.05.06 «Строительство железных дорог, мостов и транспортных тоннелей»
- •Раздел 1 «статика»
- •Основные понятия теоретической механики
- •Статика. Аксиомы статики. Реакции связей Аксиомы статики
- •Лекция 2
- •Система сходящихся сил
- •2.1. Определение. Сложение сил геометрическим способом. Условие равновесия сил
- •3.2. Проекции силы на ось и на плоскость. Определение равнодействующей аналитическим способом. Уравнения равновесия сил
- •2.3. Теорема о равновесии трех сил
- •Лекция 3 Произвольная система сил в пространстве и на плоскости
- •Система сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Лекция 4
- •Лекция 5 Статический расчет плоских ферм
- •Расчет усилий в стержнях фермы
- •7.1. «Способ вырезания узлов»
- •Лекция 6 Трение скольжения и трение качения
- •Сухое трение
- •Лекция 7
- •Центр параллельных сил. Центр тяжести
- •Лекция 8. Рычаг. Устойчивость против опрокидывания.
- •Лекция 9
- •Кинематика. Задачи кинематики. Кинематика точки
- •Лекция 10
- •Лекция 11
- •Лекция 12
- •Лекция 13
- •Определение ускорений точек плоской фигуры
- •Лекция 14
- •Лекция 15
- •Лекция 16
- •Абсолютное, переносное и относительное движения точки
- •Семестр 3
- •Раздел 3 динамика лекция 1
- •Лекция 2 Динамика механической системы
- •Лекция 3 Моменты инерции твердых тел
- •Лекция 4 Динамика механической системы
- •Лекция 5 Количество движения механической точки и механической системы
- •Лекция 6 Динамика вращательного и плоского движения твердого тела
- •Лекция 7
- •Лекция 8
- •Лекция 9
- •Лекция 10
- •Лекция 11 Принцип возможных перемещений
- •Лекция 12 общее уравнение динамики
- •Лекция 13
- •Лекция 14
- •Уравнения Лагранжа II рода
- •Лекция 15
- •Лекция 16 Свободные и вынужденные колебания механической системы с одной степенью свободы.
Лекция 7
Центр параллельных сил. Центр тяжести. Рычаг. Устойчивость против опрокидывания.
Центр параллельных сил. Центр тяжести
П араллельные силы, приложенные к телу, можно складывать последовательно – т.е. вначале первые две силы (см. рис.7.1), получив их равнодействующую (точка ее приложения определяется из соотношения ), затем силы и и т.д.
Рис. 7.1
Сложив, таким образом, все силы, получим их равнодействующую , модуль которой равен алгебраической сумме параллельных сил: (если все силы направлены в одну сторону, то величина равнодействующей равна арифметической сумме сил и направлена в ту же сторону). Точка приложения равнодействующей параллельных сил называется центром параллельных сил. Она обладает особым свойством: при повороте параллельных сил вокруг точек их приложения в одну и ту же сторону и на один и тот же угол, равнодействующая этих сил повернется на тот же угол в ту же сторону вокруг точки С (силу можно переносить по линии ее действия, приложив ее к любой точке на этой линии (например, к точке С), но только одна единственная точка на этой линии (точка С) обладает свойством – через нее всегда проходит линия действия равнодействующей параллельных сил при их повороте.
Определить положение центра параллельных сил можно, применяя теорему о моменте равнодействующей (см. рис.7.2).
Рис7.2
Момент равнодействующей параллельных сил относительно оси x равен алгебраической сумме моментов всех n сил относительно той же оси:
, где ,
отсюда получим формулу: .
Аналогично, , откуда .
Повернув все силы вокруг точек их приложения на 900 в одну и ту же сторону, получим возможность определить момент равнодействующей параллельных сил относительно оси x:
, откуда .
Таким образом, получены формулы, определяющие координаты центра параллельных сил (положение центра параллельных сил определено).
С понятием центра параллельных сил связано понятие центра тяжести.
Центр тяжести твердого тела – это центр параллельных сил тяжести отдельных частиц тела. При этом сила тяжести тела равна арифметической сумме сил тяжести всех частиц тела (они направлены в одну сторону), как их равнодействующая: .
Координаты центра тяжести тела:
; ; .
В задачах механики приходится определять положение центра тяжести объема, площади плоской фигуры и участка кривой линии.
Центр тяжести объема – это центр тяжести сплошного однородного тела, заполняющего данный объем.
В этом случае , где - удельный вес тела, а - объем тела.
Рассматривая тело как множество элементарных частиц, объем каждой из которых , а вес , получим:
,
где - координата центра тяжести объема, а (i=1, 2, …, n) - координаты центра тяжести частиц тела, объемы которых . Аналогично определяются координаты и .
Центр тяжести площади плоской фигуры – центр тяжести тонкой сплошной однородной пластины, очертание которой совпадает с очертанием плоской фигуры. В этом случае объем пластины
, а ,
где V и - объем пластины, площадь которой F, и элементарный объем частицы этой пластины, площадь которой , а h - толщина пластины.
Тогда, используя формулы, определяющие положение центра тяжести объема, получим:
;
(плоская фигура находится в плоскости xy).
В формулах величины, стоящие в числителе, получили особое название: статический момент площади относительно оси y - (в первой формуле) и относительно оси x - (во второй формуле): ; .
Статические моменты площади можно определить, зная и :
Центр тяжести линии – центр тяжести тонкой однородной проволоки, ось которой совпадает с линией. В этом случае объем проволоки ,
а объем элементарного участка проволоки ,
где и - длина проволоки, площадь поперечного сечения которой F, и длина элементарного участка проволоки.
Используя формулы, определяющие положение центра тяжести объема, получим:
;
;
(в случае плоской кривой линии , если линия находится в плоскости xy).
Определяя положение центра тяжести тела, целесообразно пользоваться хорошо известными правилами: центр тяжести симметричного твердого тела находится на оси симметрии; центр тяжести тела, имеющего плоскость симметрии, находится в этой плоскости.
При определении центра тяжести тела, имеющего полость (незаполненную часть тела), объем полости при расчетах учитывается как отрицательная величина. Если плоская пластина имеет отверстия (незаполненные материалом части), то в расчетах учитывается площадь отверстия, как отрицательная величина.