- •А.В. Индейкин б1.Б.15 «теоретическая механика»
- •23.05.06 «Строительство железных дорог, мостов и транспортных тоннелей»
- •Раздел 1 «статика»
- •Основные понятия теоретической механики
- •Статика. Аксиомы статики. Реакции связей Аксиомы статики
- •Лекция 2
- •Система сходящихся сил
- •2.1. Определение. Сложение сил геометрическим способом. Условие равновесия сил
- •3.2. Проекции силы на ось и на плоскость. Определение равнодействующей аналитическим способом. Уравнения равновесия сил
- •2.3. Теорема о равновесии трех сил
- •Лекция 3 Произвольная система сил в пространстве и на плоскости
- •Система сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Лекция 4
- •Лекция 5 Статический расчет плоских ферм
- •Расчет усилий в стержнях фермы
- •7.1. «Способ вырезания узлов»
- •Лекция 6 Трение скольжения и трение качения
- •Сухое трение
- •Лекция 7
- •Центр параллельных сил. Центр тяжести
- •Лекция 8. Рычаг. Устойчивость против опрокидывания.
- •Лекция 9
- •Кинематика. Задачи кинематики. Кинематика точки
- •Лекция 10
- •Лекция 11
- •Лекция 12
- •Лекция 13
- •Определение ускорений точек плоской фигуры
- •Лекция 14
- •Лекция 15
- •Лекция 16
- •Абсолютное, переносное и относительное движения точки
- •Семестр 3
- •Раздел 3 динамика лекция 1
- •Лекция 2 Динамика механической системы
- •Лекция 3 Моменты инерции твердых тел
- •Лекция 4 Динамика механической системы
- •Лекция 5 Количество движения механической точки и механической системы
- •Лекция 6 Динамика вращательного и плоского движения твердого тела
- •Лекция 7
- •Лекция 8
- •Лекция 9
- •Лекция 10
- •Лекция 11 Принцип возможных перемещений
- •Лекция 12 общее уравнение динамики
- •Лекция 13
- •Лекция 14
- •Уравнения Лагранжа II рода
- •Лекция 15
- •Лекция 16 Свободные и вынужденные колебания механической системы с одной степенью свободы.
Лекция 13
Плоское движение тела. Определение скорости точки плоской фигуры. Мгновенный центр скоростей
Плоское движение тела
Плоским (или плоско-параллельным) называется такое движение тела, при котором все точки тела остаются в плоскостях, параллельных одной и той же неподвижной плоскости (рис.11.1).
Рис.11.1
Отсюда следует, что любой отрезок прямой, связанной с телом, перпендикулярный к плоскости Н (например, отрезок ), движется поступательно. Следовательно, траектории точек , А и одинаковы, скорости этих точек геометрически равны в любой момент времени, ускорения точек также геометрически равны. То же самое можно сказать о точках , В и отрезка . Делаем вывод: изучать плоское движение объемного тела можно, исследуя движение плоской фигуры S, связанной с телом, в ее плоскости.
Так как положение плоской фигуры в ее плоскости (в плоскости ) однозначно определяется положением отрезка АВ, принадлежащего плоской фигуре, то можно положение плоской фигуры задавать, задавая координаты точек А и В.
Рассмотрим два положения плоской фигуры (I и II) в моменты времени и (два положения отрезка ). Отрезок из первого положения во второе ( ) можно перевести (рис.11.2), если сначала поступательно переместить отрезок, взяв за полюс точку А, а затем повернуть отрезок вокруг точки на угол (получим отрезок ).
(t)
(t +
t)
B0
B
2
I
II
1
A0
A
Рис.11.2
То же самое получим, если взять за ориентир (за полюс) точку В: поступательно переместим отрезок , а затем повернем его на угол вокруг точки . Замечаем, что (угол поворота от выбора полюса не зависит).
Устремляя к нулю, получим следующий результат: плоское движение можно рассматривать как два одновременно происходящих движения: поступательное вместе с полюсом и вращательное вокруг полюса (вокруг оси, проходящей через полюс и перпендикулярной к плоскости ), при этом и от выбора полюса не зависят.
Следовательно, можно задавать положение отрезка на плоскости тремя координатами: линейными - и и угловой - (рис.11.3). Отсюда получаем три уравнения плоского движения тела:
; ; ,
к оторые позволяют определять скорость и ускорение полюса А и угловую скорость и угловое ускорение плоской фигуры, используя уже известные формулы.
Рис.11.3
Но чтобы определить скорость любой точки другой точки плоской фигуры, необходимо знать теорему о скоростях точек плоской фигуры.
Т еорема: скорость любой точки плоской фигуры равна геометрической сумме двух скоростей: скорости полюса и скорости этой точки во вращательном движении плоской фигуры вокруг полюса , т.е. (обозначение полюса принято ставить на первое место в индексе второго слагаемого).
Приведем доказательство, задавая скорость , угловую скорость плоской фигуры и длину отрезка АВ (рис.11.4).
Рис.11.4
Так как , а , то, дифференцируя по времени ( зависит от при движении плоской фигуры), получим: , что дает , где - скорость точки во вращательном движении плоской фигуры вокруг полюса А (при этом ). Теорема доказана.
При решении задач используются следствия этой теоремы.
Первое следствие: при движении плоской фигуры проекции скоростей точек одного и того же отрезка прямой на ось, проходящую по этому отрезку, равны.
Действительно, , но , поэтому , отсюда и получаем .
Второе следствие: концы векторов скоростей точек одного и того же отрезка прямой лежат на одной прямой линии и делят отрезок этой прямой на части, пропорциональные отрезкам на исходной прямой (рис.11.5).
Рис.11.5
Так как скорости точек В и С определяются с учетом скоростей этих точек во вращательном движении плоской фигуры вокруг полюса А, а эти скорости пропорциональны расстояниям от точек В и С до полюса, то и получаем сформулированный выше результат .
При определении скоростей точек плоской фигуры часто пользуются понятием мгновенного центра скоростей. Это такая точка плоской фигуры, скорость которой в данный момент времени равна нулю.
Если такую точку Р принять за полюс, то скорость любой другой точки плоской фигуры В определяется как скорость точки В во вращательном движении плоской фигуры вокруг полюса Р: , но , следовательно, , а , при этом .
В этом практическая ценность мгновенного центра скоростей.
Итак, скорости точек плоской фигуры легко определить с помощью мгновенного центра скоростей: , , , откуда следует, что скорости точек пропорциональны их расстояниям до полюса и векторы скоростей перпендикулярны к соответствующим отрезкам ВР, СР или DР (рис.11.6).
Рис.11.6
Как же определить положение мгновенного центра скоростей? Есть различные способы. Рассмотрим их.
Если даны скорость полюса и угловая скорость плоской фигуры , то расстояние от полюса до мгновенного центра скоростей определяется по формуле
. (*)
Мгновенный центр скоростей находится на отрезке прямой, перпендикулярной к скорости полюса, на расстоянии от полюса, определяемом по формуле (*).
Д ействительно, в этом случае и лежат на одной прямой и направлены в противоположные стороны (см.рис.11.7), причем (отрезок АР надо, естественно, отложить под углом 900 к вектору , откладывая угол в направлении угловой скорости ) (см.круговую стрелку ).
Если угловая скорость плоской фигуры неизвестна, но дана скорость одной точки и известно направление скорости другой точки, то мгновенный центр скоростей можно найти как точку пересечения перпендикуляров к скоростям точек А и В (рис.11.7).
Рис.11.7
Если известны скорости и двух точек одного отрезка и они параллельны и перпендикулярны отрезку АВ, то мгновенный центр скоростей находится на пересечении линии, соединяющей концы векторов скоростей и прямой, проведенной вдоль отрезка АВ (рис.11.8) или находится в бесконечности (не существует), если (угловая скорость плоской фигуры в последнем случае равна нулю).
Рис.11.8
Если скорости произвольно выбранных точек плоской фигуры геометрически равны в данный момент времени, то мгновенный центр скоростей не существует и угловая скорость плоской фигуры в этот момент времени равна нулю.
Если известно, что плоская фигура катится без скольжения по неподвижной кривой или прямой линии, то мгновенный центр скоростей находится в точке соприкосновения двух тел (рис.11.9).
Рис.11.9
Определение ускорений точек плоской фигуры