- •А.В. Индейкин б1.Б.15 «теоретическая механика»
- •23.05.06 «Строительство железных дорог, мостов и транспортных тоннелей»
- •Раздел 1 «статика»
- •Основные понятия теоретической механики
- •Статика. Аксиомы статики. Реакции связей Аксиомы статики
- •Лекция 2
- •Система сходящихся сил
- •2.1. Определение. Сложение сил геометрическим способом. Условие равновесия сил
- •3.2. Проекции силы на ось и на плоскость. Определение равнодействующей аналитическим способом. Уравнения равновесия сил
- •2.3. Теорема о равновесии трех сил
- •Лекция 3 Произвольная система сил в пространстве и на плоскости
- •Система сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Лекция 4
- •Лекция 5 Статический расчет плоских ферм
- •Расчет усилий в стержнях фермы
- •7.1. «Способ вырезания узлов»
- •Лекция 6 Трение скольжения и трение качения
- •Сухое трение
- •Лекция 7
- •Центр параллельных сил. Центр тяжести
- •Лекция 8. Рычаг. Устойчивость против опрокидывания.
- •Лекция 9
- •Кинематика. Задачи кинематики. Кинематика точки
- •Лекция 10
- •Лекция 11
- •Лекция 12
- •Лекция 13
- •Определение ускорений точек плоской фигуры
- •Лекция 14
- •Лекция 15
- •Лекция 16
- •Абсолютное, переносное и относительное движения точки
- •Семестр 3
- •Раздел 3 динамика лекция 1
- •Лекция 2 Динамика механической системы
- •Лекция 3 Моменты инерции твердых тел
- •Лекция 4 Динамика механической системы
- •Лекция 5 Количество движения механической точки и механической системы
- •Лекция 6 Динамика вращательного и плоского движения твердого тела
- •Лекция 7
- •Лекция 8
- •Лекция 9
- •Лекция 10
- •Лекция 11 Принцип возможных перемещений
- •Лекция 12 общее уравнение динамики
- •Лекция 13
- •Лекция 14
- •Уравнения Лагранжа II рода
- •Лекция 15
- •Лекция 16 Свободные и вынужденные колебания механической системы с одной степенью свободы.
Лекция 10
Способы задания движения точки
Координатный способ
Определение скорости и ускорения точки при задании ее движения в декартовых координатах производится по формулам, получаемым при рассмотрении векторного уравнения движения точки , где ( и - орты координатных осей, а и - координаты точки М) (рис.5).
Рис..5
Если заданы уравнения движения точки , и , то
,
отсюда получаем проекции скорости на оси координат: ; , , что позволяет найти величину скорости
и направление скорости , , ,
(направляющие косинусы углов, которые вектор составляет с осями координат, их направления задают орты , и ; обозначение производной по времени в виде точки над дифференцируемой функцией введено Ньютоном).
Ускорение точки определяется аналогичным образом:
, откуда и
, , .
Естественный способ
П ри естественном способе задания движения точки вводятся естественные оси (касательная Т, главная нормаль N и бинормаль В) – оси подвижной прямоугольной системы координат с началом, совпадающим с движущейся точкой М (рис.6).
Рис.10.6
Касательная (с единичным вектором ) направлена по касательной к заданной траектории в положительном направлении отсчета дуговой координаты S.
Главная нормаль (с ортом ) направляется перпендикулярно к касательной в сторону центра кривизны траектории (проходит через этот центр), а бинормаль (с ортом ) перпендикулярна к касательной и главной нормали и направляется так, чтобы орты , и образовывали правую систему координат. Через касательную и главную нормаль проходит соприкасающаяся плоскость F, через главную нормаль и бинормаль проходит нормальная плоскость Q, а через касательную и бинормаль проходит спрямляющая плоскость P. Эти три плоскости образуют естественный трехгранник, который перемещается в пространстве вместе с точкой М как одно целое твердое тело (его движение определяется заданной траекторией и заданным уравнением движения ).
Скорость точки определяем следующим образом:
,
где (из дифференциальной геометрии), а - проекция скорости на касательную. Итак, , а - модуль вектора . Знак производной определяет направление вектора .
Ускорение точки .
Определяем
,
где - вектор кривизны траектории, - радиус кривизны траектории в данной точке.
Теперь получим , где - нормальное ускорение, - касательное ускорение, - проекция ускорения точки М на касательную; знак этой производной определяет направление касательного ускорения.
Так как , .
Нормальное ускорение точки, направленное по главной нормали к центру кривизны траектории, характеризует изменение направления скорости , а касательное ускорение – изменение величины скорости.
Вектор всегда лежит в соприкасающейся плоскости, поэтому проекция ускорения на бинормаль равна нулю. Если знаки и совпадают, то движение точки считается ускоренным, в противном случае – замедленным.
Если , а (в течение заданного промежутка времени), то движение точки называется равномерным (величина скорости постоянна).
Если (в течение заданного промежутка времени), то движение точки называется равнопеременным (равноускоренным, если и одного знака и равнозамедленным, если и разных знаков).
Уравнение равномерного движения точки по любой траектории: , где - значение дуговой координаты при .
Уравнение равнопеременного движения точки по любой траектории: , где и - значения дуговой координаты и скорости точки при (эти уравнения известны еще из школьного курса физики).
Из последнего уравнения можно получить уравнение, характеризующее изменение величины скорости точки при равнопеременном ее движении:
, или
(величина касательного ускорения берется с плюсом при равноускоренном движении и с минусом – при равнозамедленном движении).