- •Навчальний посібник Частина друга
- •1. Домішкова фотопровідність
- •1.1. Особливості домішкової фотопровідності
- •1.2. Домішкова фотопровідність при наявності
- •1.3. Індукована домішкова фотопровідність
- •1.4. Кінетика індукованої домішкової фотопровідності
- •1.5. Оптична перезарядка домішкових центрів
- •2. Термостимульована релаксація електропровідності
- •2.1. Термостимульована провідність
- •2.2. Визначення параметрів рівнів прилипання
- •2.3. Термостимульоване розрядження конденсатора
- •2.4. Визначення параметрів центрів захоплення
- •2.5. Результати експериментальних досліджень
- •3. Рекомбінація нерівноважних носіїв заряду
- •3.1. Основні типи рекомбінаційних центрів
- •3.2. Міжзонна випромінювальна рекомбінація
- •3.3. Міжзонна ударна рекомбінація
- •3.4. Рекомбінація через прості локальні центри
- •3.5. Залежність часу життя носіїв заряду від
- •3.6. Залежність часу життя від інтенсивності
- •3.7. Поверхнева рекомбінація
- •3.8. Вплив поверхневої рекомбінації на
- •Список літератури
2.5. Результати експериментальних досліджень
локальних рівнів термостимульованими
методами
Дослідження локальних рівнів методами ТСП і ТРК є порівняно нескладним, і в той же час ефективним способом визначення основних параметрів центрів захоплення нерівноважних носіїв заряду у широкозонних напівпровідниках. Особливо успішним є використання комбінованого заповнення центрів нерівноважними носіями за допомогою ефекту поля та оптичного збудження при освітленні напівпровідника світлом з
- 42 -
області власного або домішкового поглинання. При цьому спочатку освітленням заповнюють носіями заряду глибокі центри захоплення, а потім за допомогою ефекту поля – мілкіші. У випадку використання комбінованого заповнення центрів захоплення при аналізі спектрів ТРК необхідно враховувати ступінь компенсації глибоких акцепторних рівнів (для матеріалу р-типу) та розташування рівноважного рівня Фермі у забороненій зоні напівпровідника (для матеріалу n-типу), а також тип нерівноважних носіїв заряду, які збуджуються при освітленні напівпровідника світлом з області домішкового поглинання.
Типові криві ТРК, отримані для кристалів CdTe, легованих германієм, за допомогою комбінованого заповнення центрів захоплення, наведені на рис.2.8 і 2.9. Із зображених на рис.2.8 кривих ТРК при виконанні умови незначного повторного захоплення електронів центрами прилипання розраховані значення параметрів Еt i Stn, які дорівнювали 0,21; 0,30 і 0,41 еВ та 110-17; 110-16 і 510-16 см2 для кривих 1, 2 і 3 відповідно. Методом ТСП для перших двох рівнів прилипання визначені їх концентрації Nt, які дорівнювали 11015 та 51014 см-3 відповідно. У методі ТСП дані рівні проявлялися як рівні -типу, тоді як у методі ТРК вони проявлялися як рівні -типу.
Рис.2.8. Криві ТРК зразків CdTe:Ge
при неґативній полярності на зразку й збудженні
світлом з області власного поглинання.
- 43 -
Для максимумів 5...2 (рис.2.9) значення параметрів Et i Stp відповідно дорівнюють: 0,15; 0,19; 0,29; 0,46 еВ та 510-20; 110-20; 510-18; 510-15 см2. Визначені параметри характеризують рівні прилипання для дірок, оскільки наведені на рис.2.9 криві ТРК виміряні при введенні у зразок від зовнішнього джерела надлишкових дірок та оптичному збудженні нерівноважних дірок при опроміненні його світлом з енергією фотонів h 1 еВ. Тип фотозбуджених носіїв заряду в цьому випадку визначали за знаком окремо виміряної фотохоллівської електрорушної сили.
Рис.2.9. Криві ТРК зразків CdTe:Ge при позитивній полярності
на зразку і збудженні світлом з області домішкового поглинання.
Важливою перевагою дослідження центрів захоплення методом ТСП і ТРК у порівнянні з іншими методами є не лише можливість визначення основних параметрів (Et, Nt, Stn, Stp), але й дослідження структури локальних енергетичних рівнів у забороненій зоні напівпровідника та їх ролі у фотоелектричних процесах (прилипання, рекомбінація), що протікають у досліджуваному матеріалі. Крім цього, за величиною загальної концентрації центрів захоплення можна оцінювати ступінь чистоти та досконалості кристалічної структури напів-провідникових кристалів, отриманих різними методами. Наприклад, на основі результатів досліджень високоомних кристалів CdTe, легованих різними домішками (Ge, Sn, S, Se), встановлена наявність дискретної структури домішкових
- 44 -
енергетичних рівнів, розташованих в областях забороненої зони від Ес – 0,10 до Ес – 0,60 та від Ev + 0,10 до Ev + 0,60 еВ. Дискретним є й рівень повільної рекомбінації електронів Ev + (0,63 0,02) еВ у фоточутливих кристалах CdTe:Ge.
Даними методами можна досліджувати центри захоплення й у кристалах з не дуже великим питомим опором ( 105 Ом.см), створюючи для цього p-n-переходи або бар’єри Шотткі. Метод термостимульованої релаксації електропровідності можна успішно використовувати й для дослідження поверхневих центрів захоплення, що дозволяє вивчати процеси адсорбції та десорбції атомів і молекул різних речовин на поверхні напівпровідникових кристалів.
КОНТРОЛЬНІ ЗАПИТАННЯ
У чому полягає зміст методу термостимульованої провідності?
Чому процес квазірівноважного заповнення центрів захоплення носіями заряду провадять при низьких температурах?
Поясніть, чому на кривій ТСП спостерігається один або декілька максимумів.
У чому полягає різниця фізичних властивостей швидких та повільних рівнів прилипання?
Поясніть, чому при наявності повільних рівнів прилипання збільшення швидкості нагрівання напівпровідника призводить до зміщення максимуму ТСП у бік вищих температур.
Поясніть основні переваги та недоліки методу ТСП.
Поясніть зміст методу термостимульованого розрядження конденсатора.
У чому полягає основна перевага методу ТРК у порівнянні з методом ТСП?
Поясніть можливість визначення трьох основних параметрів (Et, St, Nt) при використанні комплексного дослідження ТСП і ТРК центрів захоплення.
- 45 -