- •Тепломассообмен м инск, бгпа 2001 о главление
- •3 Теплопроводность через плоскую стенку
- •3.5 Теплопроводность через плоскую стенку
- •7 Теплопроводность и теплопередача через
- •8 Теплопроводность при наличии внутренних
- •10 Приближённые методы решения задач
- •13 Подобие и моделирование процессов
- •Введение. Основные положения теории теплообмена
- •1. Теплопроводность при стационарном режиме
- •1.1 Температурное поле
- •1.2 Температурный градиент
- •1.3 Тепловой поток. Закон теплопроводности Фурье
- •1.4 Коэффициент теплопроводности
- •2 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •2.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •2.2 Условия однозначности
- •2.3 Связь между правой декартовой, прямоугольной,
- •3.1 Теплопроводность через однослойную
- •3.2 Теплопроводность через плоскую многослойную стенку
- •3.3 Теплопередача через плоскую однослойную стенку при граничных условиях III-рода
- •3.4 Теплопередача через многослойную плоскую стенку при граничных условиях III-рода
- •3.5 Теплопроводность через плоскую стенку при граничных условиях II, III-рода
- •Введём новую переменную
- •Решая уравнение (а) относительно и , получаем
- •4.2 Теплопередача через однослойную и многослойную цилиндрические стенки при граничных условиях III-рода
- •4.3 Критический диаметр изоляции
- •5.2 Теплопередача через одно- и многослойную шаровые стенки (гу III-рода)
- •6 Обобщённый метод решения задач стационарной теплопроводности
- •6.1 Обобщённый метод
- •6.2 Интенсификация процесса теплопередачи
- •Коэффициент теплопередачи для цилиндрической стенки
- •7 Теплопроводность и теплопередача через ребристую поверхность
- •7.1 Теплопроводность в ребре постоянного поперечного сечения
- •7.2 Теплоотдача через ребристую плоскую стенку
- •Для температуры в конце ребра:
- •Поправочный коэффициент определяется из графика:
- •8 Теплопроводность при наличии
- •8.1 Теплопроводность однородной пластины
- •Температура на оси симметрии пластины ( ):
- •8.2 Теплопроводность однородного цилиндрического стержня
- •Плотность теплового потока на поверхности цилиндра
- •8.3 Теплопроводность цилиндрической стенки
- •1. Теплота отводится только через наружную поверхность трубы.
- •9 Нестационарная теплопроводность
- •9.1 Общее решение уравнения одномерной теплопроводности
- •9.2 Охлаждение и нагревание неограниченной пластины
- •Для решения этого уравнения необходимо иметь краевые условия. Начальные условия.
- •В соответствии с (9.2) общее решение (9.4) будет иметь вид: . (9.5)
- •Решение (9.9) можно представить в обобщённых переменных:
- •9.3 Частные случаи охлаждения (нагрева) неограниченной пластины
- •9.4 Зависимость процесса охлаждения (нагрева) от формы и размера тела
- •Т.Е. Можно представить:
- •9.5 Регулярный режим нагревания (охлаждения) тел
- •10 ПриближЁнные методы решения задач теплопроводности. Методы аналогии
- •Метод аналогии:
- •11 Конвективный теплообмен
- •11.1 Основные положения
- •Кинематический коэффициент вязкости
- •11.2 Уравнение сплошности (или неразрывности) потока
- •11.3 Уравнение движения (уравнение Навье-Стокса)
- •11.4 Дифференциальное уравнение энергии
- •11.5 Условия однозначности (краевые условия). Уравнение теплообмена
- •12 Теория пограничного слоя
- •12.1 Основные положения. Ламинарный пограничный слой
- •12.2 Турбулентный перенос теплоты и количества движения в пограничном слое
- •12.3 Коэффициенты сопротивления и трения при движении жидкости в трубах
- •13 Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •13.1 Основы теории подобия
- •13.2 Гидромеханическое подобие
- •13.3 Тепловое подобие
- •13.4 Метод размерностей
- •Избыточная температура
- •13.5 Определение коэффициента теплоотдачи и температурного напора
- •13.6 Получение эмпирических формул или критериальных зависимостей
- •14 Гидродинамика и теплообмен при вынужденном движении жидкости в трубах
- •То режим течения будет переходным.
- •14.1 Теплообмен при ламинарном режиме течения
- •Вязкостный режим
- •Вязкостно-гравитационный режим.
- •Переходный режим.
- •14.3 Теплообмен в каналах произвольной формы
- •Теплоотдача в изогнутых трубах (спиральных теплообменниках)
- •15 Теплоотдача при поперечном обтекании труб
- •15.1 Гидродинамика и теплообмен при поперечном
- •Омывании одиночной круглой трубы
- •15.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
- •16 Теплоотдача при свободном движении жидкости
- •16.1 Теплоотдача при свободной конвекции в неограниченном пространстве
- •16.2 Теплоотдача при свободной конвекции в ограниченном пространстве
- •Ориентировочные значения коэффициентов теплоотдачи для различных видов теплообменов
- •Средние значения коэффициентов теплоотдачи
- •Ориентировочные значения коэффициентов
- •Теплоотдача жидких металлов
- •1. Теплообмен при конденсации чистого пара
- •1.1 Основные положения
- •1.2 Термическое сопротивление при конденсации
- •1.3 Теплообмен при конденсации чистого пара при вертикальной поверхности и при ламинарном режиме течения плёнки конденсата.
- •1.4 Теплообмен при плёночной конденсации неподвижного чистого пара на вертикальной поверхности и при ламинарном режиме течения плёнки конденсата
- •Среднее значение коэффициента теплоотдачи определяется как .
- •2. Теплообмен при кипении однокомпонентной жидкости
- •2.1 Механизм процесса кипения
- •2.2 … Теплообмена при пузырьковом кипении в большом объёме
- •3. Конвективный теплообмен
- •3.1 Основные положения кмо. Закон Фика
- •4. Теплообмен излучения
- •4.1 Основные положения
Средние значения коэффициентов теплоотдачи
для различных случаев теплообмена
Табл. 16.2.
Вид теплообмена |
|
Свободная конвекция в газах |
5 – 30 |
Свободная конвекция воды |
100 – 1000 |
Вынужденная конвекция газов |
50 – 500 |
Вынужденная конвекция воды |
500 – 20000 |
Плёночная конденсация водяного пара |
4000 – 10000 |
Капельная конденсация водяного пара |
40000 –100000 |
Жидкие металлы |
100 – 30000 |
Ориентировочные значения коэффициентов
теплопередачи К
Табл.16.3
Вид теплообмена |
Для вынужденной конвекции |
Для свободной конвекции |
От газа к газу |
10 – 40 |
4 – 12 |
От газа к жидкости |
10 – 60 |
6 – 20 |
От конденсирующегося пара к газу |
10 – 60 |
6 – 12 |
От жидкости к жидкости |
800 – 1600 |
140 – 340 |
От конденсирующегося водяного пара к воде |
800 – 3500 |
300 – 1200 |
От конденсирующегося водяного пара к кипящей воде |
800 – 3500 |
300 – 2500 |
Теплоотдача жидких металлов
Расплавленные металлы применяют в тех случаях, когда необходимо обеспечить интенсивный отвод теплоты от поверхности нагрева или когда при низком давлении требуется иметь высокую температуру рабочей жидкости.
Охлаждение жидкости металлами совмещает достоинства газового и водяного охлаждений. Жидкие металлы имеют высокую точку кипения, что позволяет повышать их температуру без применения высокого давления, им присущи большие коэффициенты теплоотдачи.
Наиболее приемлемыми теплоносителями этого типа являются щелочные и тяжёлые металлы и их сплавы. Физические свойства жидких металлов существенно отличаются от свойств обычных теплоносителей – воды, масла и др. У металлов больше удельный вес и коэффициент теплопроводности, значение же теплоёмкости ниже, особенно мало значение числа Прандтля.
.
Низкое значение числа Прандтля объясняется более высоким коэффициентом теплопроводности.
В ламинарном потоке теплота поперёк течения передаётся теплопроводностью, в турбулентном – теплопроводностью и конвекцией.
В результате основное изменение температуры жидкости в поперечном сечении сосредотачивается у стенки, в турбулентном ядре температура меняется сравнительно мало (рис. 1).
В жидких металлах теплопроводность велика и может конкурировать с процессом турбулентного переноса теплоты. В этом случае распределение температур будет существенно зависеть от теплопроводности.
Из рис. 1 следует, что жидкости с малыми числами Прандтля характеризуются более равномерным переносом теплоты по всему сечению трубы.
Рассмотрим турбулентное течение в прямой круглой трубе. Для расчёта теплоотдачи при гидродинамически и термически стабилизированном течении и постоянной плотностью теплового потока может быть использовано уравнение
(1)
Численное решение уравнения (1) при условии было получено Лайоном:
,
где .
При и справедлива следующая формула .
Михеевым для расчётов средних коэффициентов теплоотдачи при вынужденном турбулентном движении тяжёлых и щелочных металлов и их сплавов в стальных трубах была получена формула:
;
В качестве определяющих величин здесь приняты средняя температура жидкого металла и диаметр трубы.
При используется следующая зависимость
.