- •1. Статика
- •1.1. Равновесие сходящихся сил
- •1.2. Равновесие плоской системы сил
- •1.3. Приведение произвольной системы сил к простейшему виду
- •1.4. Равновесие пространственной системы сил
- •1.5. Центр тяжести
- •2. Кинематика
- •2.1. Траектория и уравнение движения точки
- •2.2. Скорость и ускорение точки
- •2.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.4. Скорость точек твердого тела в плоском движении. Мгновенный центр скоростей
- •2.5. Сложное движение точки
- •3. Динамика материальной точки
- •3.1. Дифференциальные уравнения движения. Две задачи динамики
- •3.1.1. Прямая задача
- •3.1.2. Обратная задача
- •3.2. Колебательное движение
- •3.2.1. Свободные колебания материальной точки
- •3.2.2. Вынужденные колебания
- •3.3. Теоремы об изменении количества движения и момента количества движения точки
- •3.4. Работа и мощность силы
- •3.5. Теорема об изменении кинетической энергии точки
- •3.6. Метод кинетостатики для материальной точки
- •4. Динамика системы материальных точек
- •4.1. Геометрия масс и теорема о движении центра масс
- •4.2. Теорема об изменении кинетического момента системы
- •4.3. Дифференциальное уравнение вращения тела вокруг неподвижной оси
- •4.4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •4.5. Метод кинетостатики для системы (принцип Даламбера)
- •5. Аналитическая динамика
- •5.1. Принцип возможных перемещений
- •5.2. Основное уравнение аналитической динамики
- •5.3. Уравнения Лагранжа 2-го рода
- •Рекомендательный Библиографический список
- •Оглавление
2.4. Скорость точек твердого тела в плоском движении. Мгновенный центр скоростей
Плоским называется движение твердого тела, при котором траектории всех его точек лежат в плоскостях, параллельных некоторой неподвижной плоскости.
Всякое перемещение плоской фигуры можно разложить на поступательное движение вместе с произвольно выбранной точкой О1, называемой полюсом, и на вращение фигуры вокруг этой точки (рис.2.13). Уравнения движения произвольной точки М плоской фигуры имеют вид
x
(2.4)
(2.5)
y = yO1 + x1sin + y1cos,
где x и y – координаты точки М в неподвижной системе координат; xO1 и yO1 – координаты полюса О1; x1 и y1 – координаты точки М в системе координат, жестко связанной с плоской фигурой; – угол поворота подвижной системы координат относительно неподвижной.
Проекции скорости точки М на неподвижные оси координат
vx = vO1x – (y – yO1); (2.5)
vy = vO1y + (x – xO1),
где vO1x и vO1y – проекции скорости полюса (начала подвижной системы координат) на неподвижные оси координат; = – проекция угловой скорости на ось z, перпендикулярную к плоскости движения.
Подставив в (2.5) значения координат x и y точки М из выражения (2.4), получим проекции скорости точки М на подвижные оси координат x1 и y1:
vx1 = vO1xcos + vO1ysin – y1;
vy1 = – vO1xsin + vO1ycos + x1.
Скорость точки М по известным проекциям
Скорости точек плоской фигуры могут быть найдены и графоаналитическим методом, основанным на использовании мгновенного центра скоростей этой фигуры. При плоском движении фигуры в каждый данный момент времени существует точка, скорость которой равна нулю, – мгновенный центр скоростей Р (рис.2.14). Скорость любой точки М плоской фигуры связана с вращением ее вокруг мгновенного центра скоростей. Ее величина равна произведению угловой скорости плоской фигуры на расстояние от точки М до мгновенного центра скоростей.
Рассмотрим способы нахождения мгновенного центра скоростей плоской фигуры:
Если известна скорость vO точки О и угловая скорость плоской фигуры (рис.2.14, а), то мгновенный центр скоростей находится на перпендикуляре, восстановленном к направлению скорости точки О, на расстоянии ОР = vO/.
Если известны скорости двух точек А и В плоской фигуры (рис.2.14, б), то мгновенный центр скоростей находится в точке пересечения перпендикуляров, восстановленных в точках А и В к векторам скоростей этих точек.
Если векторы скорости двух точек А и В плоской фигуры (рис.2.14, в) параллельны друг другу, перпендикулярны к отрезку АВ, направлены в одну сторону и не равны по величине, то мгновенный центр скоростей находится на продолжении АВ со стороны той точки, скорость которой меньше; расстояния от точек А и В до мгновенного центра скоростей пропорциональны скоростям точек. Если же скорости параллельны и равны друг другу, то мгновенный центр скоростей в данный момент не существует (находится в бесконечности), угловая скорость плоской фигуры в данный момент равна нулю (мгновенно-поступательное движение).
Если плоская фигура катится без скольжения по неподвижной кривой (рис.2.14, г), то мгновенный центр скоростей находится в точке соприкосновения фигуры с кривой.
В неподвижной системе координат положение мгновенного центра скоростей определяется формулами
.
В подвижной системе осей координат, жестко связанной с плоской фигурой, координаты мгновенного центра скоростей
.
A
B
а
Пример 2.4. Кривошипно-шатунный механизм состоит из кривошипа ОА, шатуна АВ и ползуна В (рис.2.15, а). Кривошип вращается вокруг точки О согласно уравнению = 3t. Ползун В движется по горизонтальным направляющим, проходящим через точку О. Определить скорость ползуна В, когда ОАВ = 90, положение мгновенного центра скоростей шатуна АВ и его угловую скорость, если ОА = r = 2 м, АВ = l = 3,46 м. Найти в этом положении скорость точки D, делящей шатун пополам.
Решение. Решим задачу с использованием мгновенного центра скоростей. Угловая скорость кривошипа
= 3 с-1.
Скорость точки А
vА = r = 23 = 6 м/с.
Вектор перпендикулярен к кривошипу ОА. Скорость шатуна В направлена по горизонтали ОВ. Построив перпендикуляры к направлениям скоростей точек А и В шатуна, находим в их пересечении мгновенный центр скоростей Р (рис.2.15, б).
В треугольнике ОАВ сторона ОВ =, следовательно, угол = 60, угол АВО = = 30. Угол АВР = как образованный сторонами треугольника АВР, перпендикулярными ОА и ОВ. Аналогично угол АРВ = ; из треугольника АВР следует, что
;
Мгновенную угловую скорость шатуна найдем из условия
vA = r = АРмг,
откуда
.
Скорость точки В определяется как произведение расстояния от этой точки до мгновенного центра скоростей на мг:
vB = ВРмг = 6,92 м/с.
Аналогично скорость точки D
vD = DРмг =6,25 м/с.
Вектор скорости точки D перпендикулярен к DP.
Ответ: vB = 8,65 м/с, = 5 рад, vD = 5 м/с.
Задача 2.19. Катушка радиусом R катится по горизонтальной плоскости без скольжения (рис.2.16). На средней цилиндрической части катушки радиусом r намотана нить, конец которой В обладает при этом движении скоростью u в горизонтальном направлении. Определить скорость перемещения оси катушки.
Ответ: .
Задача 2.20. Колесо радиусом R = 0,5 м катится без скольжения по прямолинейному участку пути; скорость его центра v0 постоянна и равна 10 м/с. Найти скорости концов М1, М2, М3, М4 вертикального и горизонтального диаметров колеса. Определить угловую скорость колеса.
Ответ: = 20 с-1; vM1 = 0; vM2 = 10 м/с; vM3 = 20 м/с; vM4 = 10 м/с.
Ответ: ; ; .
Задача 2.22. В планетарном механизме (рис.2.18) кривошип ОА вращается с угловой скоростью 0 и приводит в движение шестерню I радиусом , которая находится во внутреннем зацеплении с шестерней II радиусом R. Определить скорости точек M1 и M2 шестерни I, находящихся на концах ее диаметра, перпендикулярного кривошипу, если шестерня II вращается с угловой скоростью 2 = 30.
Задача 2.23. Определить величину скорости точки D шатуна NK в положении механизма, изображенном на рис.2.19, когда коромысло O1N перпендикулярно к шатуну NK и параллельно направляющим ползуна В, а скорость ползуна В равна v. Принять DK = NK/3.
Ответ: .