- •1. Статика
- •1.1. Равновесие сходящихся сил
- •1.2. Равновесие плоской системы сил
- •1.3. Приведение произвольной системы сил к простейшему виду
- •1.4. Равновесие пространственной системы сил
- •1.5. Центр тяжести
- •2. Кинематика
- •2.1. Траектория и уравнение движения точки
- •2.2. Скорость и ускорение точки
- •2.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.4. Скорость точек твердого тела в плоском движении. Мгновенный центр скоростей
- •2.5. Сложное движение точки
- •3. Динамика материальной точки
- •3.1. Дифференциальные уравнения движения. Две задачи динамики
- •3.1.1. Прямая задача
- •3.1.2. Обратная задача
- •3.2. Колебательное движение
- •3.2.1. Свободные колебания материальной точки
- •3.2.2. Вынужденные колебания
- •3.3. Теоремы об изменении количества движения и момента количества движения точки
- •3.4. Работа и мощность силы
- •3.5. Теорема об изменении кинетической энергии точки
- •3.6. Метод кинетостатики для материальной точки
- •4. Динамика системы материальных точек
- •4.1. Геометрия масс и теорема о движении центра масс
- •4.2. Теорема об изменении кинетического момента системы
- •4.3. Дифференциальное уравнение вращения тела вокруг неподвижной оси
- •4.4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •4.5. Метод кинетостатики для системы (принцип Даламбера)
- •5. Аналитическая динамика
- •5.1. Принцип возможных перемещений
- •5.2. Основное уравнение аналитической динамики
- •5.3. Уравнения Лагранжа 2-го рода
- •Рекомендательный Библиографический список
- •Оглавление
1.3. Приведение произвольной системы сил к простейшему виду
Произвольная система сил может быть приведена к двум величинам: главному вектору , т.е. геометрической сумме сил системы, и главному моменту относительно некоторого центра , т.е. к геометрической сумме векторов моментов всех сил, составляющих систему. Последнее выражение может быть переписано в виде , где – радиус-вектор i-й силы относительно выбранного центра (точки О); n – число сил в системе.
Модуль главного вектора
,
где – сумма проекций всех сил системы соответственно на оси – проекции на оси координат i-й силы системы.
Модуль главного момента системы сил относительно некоторого центра
,
где – моменты всех сил системы относительно соответствующей оси координат.
Направления в пространстве главного вектора и главного момента определяются их направляющими косинусами:
для главного вектора
; ; ;
для главного момента
; ;
при соблюдении условия .
Рассмотрим возможности приведения различных произвольных систем сил к простейшему виду:
если , система приводится к одной равнодействующей силе, линия действия которой проходит через центр приведения;
если , система приводится к равнодействующей паре, момент которой является свободным вектором;
если , эта система приводится к одной равнодействующей силе, равной главному вектору и приложенной в точке, отстоящей от центра приведения на расстояние ;
если , система приводится к силовому винту (динаме), т.е. к совокупности силы и пары сил, плоскость действия которой перпендикулярна линии действия силы. Если угол между векторами и меньше , то силовой винт называется правым, при – левым. При этом момент пары сил в составе динамы равен ;
Пример 1.3. По ребрам призмы действуют силы Р1 = 40 Н, Р2 = Р5 = = 10 Н, Р3 = 15 Н, Р4 = 5 Н (рис.1.28). Кроме того, дано ОА = ОК = 20 см, = 30. Привести эту систему сил к простейшему виду.
Решение. Выберем систему координатных осей (рис.1.28) и найдем проекции главного вектора на координатные оси:
;
;
.
Модуль главного вектора Следовательно, главный вектор направлен по оси y и равен Н.
Приводя данную систему сил к началу координат, найдем проекции MОx, MОy, MОz на оси x, y, z главного момента относительно точки О.
Проекция на ось х . Так как силы , , пересекают ось x, а сила параллельна этой оси, то моменты этих сил относительно оси x равны нулю и, следовательно, . Сила лежит в плоскости zOy, причем наблюдатель, смотрящий со стороны положительного конца оси x, видит силу , действующую относительно точки О по часовой стрелке, поэтому
Нм.
Проекция главного момента на ось y . Силы , , пересекают ось y, поэтому их моменты относительно этой оси равны нулю. Следовательно, . Так как силы и лежат в плоскости zx, Нм и Нм. Таким образом,
.
Так как силы , , , пересекают ось z, сила параллельна этой оси, а потому момент каждой из этих сил относительно оси z равен нулю, то
.
Итак, главный момент направлен вдоль оси x, и модуль его
Нм.
Это означает, что данная система сил эквивалентна силе приложенной в точке О, и паре сил с моментом .
Остается теперь выяснить, к какому простейшему виду можно привести данную систему сил. Так как главный вектор перпендикулярен , то сила и пара сил (с моментом ) лежат в одной плоскости zOy и приводятся к одной равнодействующей силе равной и параллельной силе и приложенной в точке К, отстоящей от оси на расстояние
м.
Итак, данная система сил приводится к равнодействующей силе приложенной к точке К и направленной параллельно оси y, причем Н.
Ответ: а = 0; b = с.
Задача 1.29. К четырем вершинам A, H, B и D куба приложены четыре равные по модулю силы: Р1 = Р2 = = Р3 = Р4 = Р, причем сила Р1 направлена по АС, Р2 – по HF, Р3 – по BE и Р4 – по DG (рис.1.30). Привести эту систему к простейшему виду.
Ответ: равнодействующая , приложенная в точке В под углом 45 к осям x и z.
Ответ:
Ответ:
Задача 1.32. По ребрам куба, равным а, действуют двенадцать равных по модулю сил Р (рис.1.33). Привести эту систему сил к каноническому виду и определить координаты x и y точки пересечения центральной винтовой оси с плоскостью Оxy.
Ответ:
Ответ: F = 5,4 Н; MО = –47,3 Нм; cos = 0; cos = 0,37; cos = 0,93; x = –11,9 м; y = –10 м.