- •1. Статика
- •1.1. Равновесие сходящихся сил
- •1.2. Равновесие плоской системы сил
- •1.3. Приведение произвольной системы сил к простейшему виду
- •1.4. Равновесие пространственной системы сил
- •1.5. Центр тяжести
- •2. Кинематика
- •2.1. Траектория и уравнение движения точки
- •2.2. Скорость и ускорение точки
- •2.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.4. Скорость точек твердого тела в плоском движении. Мгновенный центр скоростей
- •2.5. Сложное движение точки
- •3. Динамика материальной точки
- •3.1. Дифференциальные уравнения движения. Две задачи динамики
- •3.1.1. Прямая задача
- •3.1.2. Обратная задача
- •3.2. Колебательное движение
- •3.2.1. Свободные колебания материальной точки
- •3.2.2. Вынужденные колебания
- •3.3. Теоремы об изменении количества движения и момента количества движения точки
- •3.4. Работа и мощность силы
- •3.5. Теорема об изменении кинетической энергии точки
- •3.6. Метод кинетостатики для материальной точки
- •4. Динамика системы материальных точек
- •4.1. Геометрия масс и теорема о движении центра масс
- •4.2. Теорема об изменении кинетического момента системы
- •4.3. Дифференциальное уравнение вращения тела вокруг неподвижной оси
- •4.4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •4.5. Метод кинетостатики для системы (принцип Даламбера)
- •5. Аналитическая динамика
- •5.1. Принцип возможных перемещений
- •5.2. Основное уравнение аналитической динамики
- •5.3. Уравнения Лагранжа 2-го рода
- •Рекомендательный Библиографический список
- •Оглавление
5.2. Основное уравнение аналитической динамики
Движение материальных систем с идеальными связями подчиняется следующему основополагающему правилу: сумма элементарных работ всех действующих на систему активных сил, включая силы инерции, на возможных перемещениях равна нулю:
где – элементарная работа силы инерции i-й точки ; – масса точки; – вектор ускорения.
Существенно, что выполнение этого общего уравнения аналитической динамики необходимо и достаточно для полного описания движения системы.
Напомним, что момент сил инерции тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, М(J) = I, где I – момент инерции относительно оси; – угловое ускорение; знаки минус и плюс соответствуют ускоренному и замедленному вращению.
Решение. Вследствие нерастяжимости нити модуль ускорения тел w одинаков. Угловое ускорение блока = /r. Аналогично возможный поворот блока , где s – перемещение системы; Р1 – вес первого тела, . Поэтому основное уравнение динамики имеет вид
.
Сократим это уравнение на s, решим его относительно w:
.
Натяжение нити в сечении ab
.
Задача 5.10. Два груза с массами и подвешены на невесомых нерастяжимых нитях, которые навернуты на внутренний и внешний радиусы бицилиндра, вращающегося вокруг неподвижной оси (рис.5.12). Определить угловое ускорение бицилиндра.
Ответ: .
Задача 5.11. К системе блоков (рис.5.13) подвешены два груза (= 10 кг, = 8 кг). Пренебрегая массами блоков, определить ускорение второго груза и натяжение нити.
Ответ: w2 = 2,8 м/с2; Т = 56,1 Н.
Ответ:
5.3. Уравнения Лагранжа 2-го рода
Для составления уравнений Лагранжа необходимо следующее:
1) правильно выбрать обобщенные координаты q1, q2, …, qn, которые должны быть взаимно независимы и полностью определять положение системы в пространстве;
2) определить обобщенные силы Q1, Q2, …, Qn, по всем обобщенным координатам. Если действующие активные силы носят потенциальный характер, то , где – потенциальная энергия системы;
3) представить кинетическую энергию системы как функцию обобщенных координат и скоростей ;
4) осуществить операции частного и полного дифференцирования в соответствии с видом уравнений Лагранжа
n ().
Таким образом, движение системы с n обобщенными координатами полностью описывается n уравнениями Лагранжа. Они образуют систему n дифференциальных уравнений второго порядка с n неизвестными.
Решение. Система имеет одну степень свободы и одну обобщенную координату – угловое отклонение кривошипа от горизонтали. Момент инерции кривошипа относительно оси его вращения , а центральный момент инерции . Кинетическая энергия кривошипа .
Бегающая шестеренка находится в режиме чистого качения, причем мгновенный центр скоростей расположен в точке касания Р. Поэтому ее угловая скорость где – скорость точки , по модулю Следовательно, кинетическая энергия этой шестеренки , причем, согласно теореме Штейнера, момент инерции относительно мгновенной оси вращения
.
После подстановки получим
.
Общая кинетическая энергия
Сообщим кривошипу возможный поворот . Возможные повороты связаны между собой точно так же, как соответствующие угловые скорости. Поэтому возможный поворот бегающей шестеренки . Элементарная работа активных сил
.
Таким образом, обобщенная сила
.
Единственное уравнение Лагранжа имеет вид
.
Учтем, что
; ; ,
поэтому окончательно получим
.
Задача 5.13. Передача вращения между двумя валами осуществляется двумя зубчатыми колесами, имеющими соответственно z1 и z2 зубцов (рис.5.16). Моменты инерции валов вместе с колесами и . На ведущий вал действует вращающий момент а на ведомый – момент сопротивления . Составить уравнение вращения ведущего вала.
Ответ: , где i = z1 / z2.
Ответ:
Ответ:
Задача 5.16. Составить уравнение движения математического маятника массы , длина которого меняется по заданному закону .
Ответ: , где – угол отклонения нити от вертикали.
Ответ: .
Задача 5.18. Призма массой скользит по гладкой боковой грани призмы массой , образующей угол с горизонтом (рис.5.20). Определить ускорение призмы B. Силами трения пренебречь.
Ответ: .
Задача 5.19. Составить уравнение движения однородного прямолинейного стержня длиной который своим левым концом опирается о гладкую вертикальную стену, а в промежуточной точке на неподвижный гвоздь О, отстоящий от стенки на расстояние а (рис.5.21). Угол задан.
Ответ: .
Ответ: ; , где с1, с2 и с3 – жесткость пружин.
Ответ: ;