вначальной точне равны астрономичесним и высота геоида над эллипсоидом
вэтой точне равна нулю, т. е.
В0 =cp0 H~)-0,171"sin2B0
L 0 ='A0 |
Н0 =Н0 • |
(84.1) |
Ао=ао |
|
|
Рассмотрим геометричесний смысл таного ориентирования референц-эл
.липсоида. Равенство геодезических и астрономических координат в исходном
р
р, Р,
Рис-. 159 Рис. 160
пункте означает, что в этом случае направление нормали к поверхности рефе
ренц-эллипсоида совпадает с направлением отвесной линии; эллипсоид в данной
точке касается геоида.
Пусть на рис. 159 представлено тело Земли: жирной кривой показано се чение геоида плосностью астрономичесного меридиана точки А; линия РР 1 -
ось вращения Земли; |
Аап - направление |
отвесной линии. Угол между Ап |
|
и РР1 равен 90° - <р0• |
Точка а - проекция точки А на поверхность геоида. |
||
Угол между плоскостью астрономического |
меридиана АРР1 и |
вертикальной |
|
плоскостью, проходящей через точни А и |
В, - астрономический азимут а0• |
||
Найдем на поверхности выбранного эллипсоида (рис. 160) точну, в ноторой |
|||
нормаль к поверхности составляет с малой осью РР 1 угол 90° - |
срO и нормаль |
ное сечение а1Ь 1, имеющее азимут а0• Теперь ориентирование эллипсоида в теле Земли можно представить себе следующим образом: расположим эллипсоид тан, чтобы точка а 1 совпала с точкой а, а нормаль а1п1 - с отвесной линией ап. После этого эллипсоид может еще вращаться вокруг линии ап. Для того чтобы окончательно определить его положение в теле Земли, совмещаем плоскость нормального сечения а1Ь 1 с плосностью вертикального сечения аЬ, после чего
п.лоскость геодезического меридиана а 1рр1 совместится с плоскостью астроно
мического меридиана арр1 , и положение эллипсоида будет вполне определено. Это положение эллипсоида показано на рис. 159 пуннтиром. При этом малая есь эллипсоида будет параллельна оси вращения Земли, и энватор эллипсоида
займет положение, параллельное земному экватору.
380
'
Указанный прием ориентирования эллипсоида носит название о р и е н -
тир о ван и я по одном у а стр он омическом у пункт у.
Тан нан унлонения отвесных линий различны в разных точнах земной
поверхности и размеры референц-эллипсоида не равны размерам общего зем
ного эллипсоида, то эллипсоид, ориентированный по разным астрономичесним
пуннтам, будет занимать различное положение в теле Земли. В силу того, что
местные уклонения отвесных линий могут быть весьма значительны, можно, ориентируя эллипсоид по одному случайно выбранному астропуннту, придать
ему грубо неверное положение в теле Земли.
При неправильной ориентировне эллипсоида получаются систематичесние
отступления эллипсоида от геоида, притом все возрастающие по мере удаления
от исходного пуннта. Это в свою очередь вызовет систематичесние относитель
ные унлонения отвесных линий, выводимые астрономо-геодезичесним путем.
Таной харантер отступлений поверхности референц-эллипсоида от геоида при
водит н увеличению значений редунций длин и углов, вследствие чего увели чатся несовпадения значений элементов, измеренных непосредственно и вычис
ленных на поверхности референц-эллипсоида. При нестрогой обработне триан
гуляции (например, при методе развертывания) неправильная ориентировна
эллипсоида вызывает дополнительные иснажения уравненных элементов триан
гуляции.
Если в одном районе вычислить триангуляцию с ориентировной эллип соида по одному астрономичесному пуннту, а в другом районе - с использо
ванием тех же размеров эллипсоида, но ориентированного по другому астроно
мичесному пуннту, то на соединении этих двух триангуляций могут получиться грубые расхождения в значениях ноординат одних и тех же пуннтов, ноторые
повленут за собой недопустимые разрывы (или перенрытия) в топографичесних
материалах. Бывали случаи, ногда эти расхождения в ноординатах достигали
порядка 900 м.
Причиной ненадежности ориентирования эллипсоида по одной астрономи- чесной точне являются местные унлонения отвесных линий. Ошибни собственна астрономичесних наблюдений могут быть сведены н величинам, меньшим
+О,5 ", в то время нан унлонения отвесных линий достигают 4-5" и более.
Для небольших стран вопрос о выборе исходных rеодезичесних дат не имеет прантичесного значения, так нан неправильный выбор этих дат начинает сна зываться при известном удалении от исходного пункта. Для таной огромной территории, нан СССР, вопрос правильного установления исходных геодези чесних дат имеет важнейшее практичесное значение.
Задача установления исходных геодезичесних дат В0 , L 0 и А O сводится
н определf.Jнию слагающих уклонения отвесной линии в исходном пуннте.
Для э1'оrо могут быть применены два способа. |
s и 11 из обра |
П е р в ы й с п о с о б занлючается в выводе уклонений |
ботки градусных измерений (§ 82); из решения уравнений градусных измере ний определяют слагающие уклонений отнесных линий s1 и 11 1 для начальной
точки одной из дуг градусного измерения или астрономо-геодезичесной сети.
Тан кан уравнения градусных измерений решают под условием~ ( s2 +11 2) =
= min, то, выводя из этого условия для исходного пункта значения |
so и 11 0 , |
|
тем самым ориентируем эллипсоид не по |
одному пункту, а п о |
в с е м |
8. с т р о н о м и ч е с н и м п у н н т а м, |
участвующим в обработке |
градус |
ных измерений.
381
г
Благодаря этому ослабляется влияние местных случайных уклонений от
весных линий в отдельных астрономических пунктах на вывод ; 0 При таком выводе исходных геодезических дат обеспечивается более близкое распо ложение референц-эллипсоида к геоиду в пределах той территории, которая
охвачена данными градусными измерениями.
В т о р о й с п о с о б основан на использовании гравиметрических дан ных. Пусть на пункте, принимаемом за исходный, определены с возможно боль шей точностью астрономические координаты q> 0 , л 0, а. 0• Пользуясь формулами,
выражающими уклонения отвесных линий в функции аномалий силы тяжести, ~получаем для исходного пункта гравиметрические уклонения отвесной линии
~~Р и 11?. Тогда исходные геодезические даты вычисляют по формулам:
B0 =<:p0 -s~-0,171•sin2BH0 |
1 |
|
L 0 = л0- 11~ sec <:р0 |
. |
(84.2) |
Ao=a.o-fl~Ptg<:po |
1 |
|
J |
|
Точность такого вывода исходных геодезических дат зависит от ошибок
.астрономических определений на исходном пункте и от ошибок вывода грави-
метрических уклонений sгр и 11 ~Р. Поэтому для применения этого способа не
обходимо знать аномалии для всей Земли и во всяком случае в зоне радиуса
больше 1000 км. Поскольку гравиметрическая съемка проведена не во всем
мире, то влияние дальних зон не может быть учтено. Rак указывалось в главе Х. на значения уклонений отвесных линий большое влияние оказывают аномалии силы тяжести в зоне радиуса от О до 30-40 км; поэтому необходимость точного
учета аномалий в'этой зоне требует постановки вокруг данного пункта cne-
D · |
циальной съемки |
для |
надежного |
|||
------Е |
вывода |
горизонтального |
градиента |
|||
|
силы тюкесrи. |
|
|
|
||
|
Таким образом, применение этого |
|||||
|
способа для установления геодези |
|||||
|
ческих |
координат |
исходного пункта |
|||
|
в настоящее время наталкивается на |
|||||
|
затруднения |
в |
связи с незаверmен- |
|||
Рис. 161 |
ностью |
мировой |
гравиметрической |
|||
|
съемки. Тем |
не |
менее этот способ |
заслуживает серьезного внимания, поскольку влияние дальних зон незначи
тельно, а развитие гравиметрических работ в большинстве стран происходит
весьма интенсивно.
Rроме того, результаты, полученные этим способом в сочетании с исход
ными геодезическими датами, выведенными из градусных измерений, позволят
иметь независимый контроль.
Однако установление для исходного пункта величин so и 11 0 , а следова тельно, и В0 , L 0 , А O еще не определяет положения референц-эллипсоида по высоте. Определение высоты ~о геоида (квазигеоида) над эллипсоидом в началь
ной точке производится также под условием их максимальной близости. Если
-обозначить через ~ высоты геоида (квазигеоида) над референц-эллипсоидом в от
дельных пунктах градусных измерений, то условие их близости обычно пишут в форме
(84.3)
382
Пусть на рис. 161 А, В, ... , G - точки дуг градусных измерений, для
которых определены уклонения отвесных линий относительно выбранного ре
ференц-эллипсоида.
Применяя метод астрономо-гравиметрического нивелирования, вычисляем
превышения поверхности геоида (квазигеоида) относительно поверхности ре
ференц-эллипсоида для каждой пары смежных точек дуги А, . . ., G. Полагая: высоту поверхности геоида в точке А равной ~0 , получаем следующие выраже ния для высот поверхности геоида (квазигеоида) в точках А, В, С, . . . G:
~А= ~О |
) |
|
~в=~о+hлв |
1 |
|
~с= ~о+ [hлв + hвс] |
• |
(84.4} |
~G=~o+[hAв +hвс+ ... +ha] |
|
|
Решая уравнения (84.4) под условием !i~ = О, находим искомое |
~0 • |
|
Кроме метода раздельного определения величин В |
0 , L 0 , А O и ~0 , возможно |
их совместное определение (§ 87).
§ 85. Уравнения градусных измерений
при применении метода проектирования
Допустим, что для обработки триангуляции принят некоторый референц- эллипсоид с размерами а0, а 0 и ориентировкой, определяемой координатами
L 0 , А 0, ~~- Эти параметры референц-эллипсоида можно
получить по одному из рассмотренных выше методов *. Пусть все геодезически& измерения, выполненные до и после вывода референц-эллипсоида, редуцированы на поверхность референц-эллипсоида и последующая обработка измерений про изводилась по методу проектирования. Предположим, что встала задача опре
деления новых размеров и ориентировки эллипсоида, наилучшим образом под
ходящего к территории, на которой выполнены астрономо-геодезические игра
виметрические измерения. Эту задачу можно сформулировать как определе
ние поправок к параметрам первоначально установленного референц-эллиnсо
ида - а0, а0, В0 , L 0 , А 0 , ~~-
Координаты начальной точки астрономо-геодезической сети на поверх-
ности искомого эллипсоида определятся выражениями:
В0+ бВ0I= ср0 --s0 -0, 171" sin 2В0НO 1
L 0 +OL 0 = л0-110:sес ср0 |
(85.1), |
|
Ао +оАо = СХо --110 tg ({)о |
||
' |
||
~~+ 0~о= ~о |
|
rде s0 , 11 0 - составляющие уклонений отвеса относительно нормали к поверх
ности наиболее подходящего эллипсоида;
* Таним образом, в начальной стадии изучения фигуры Земли применение метода раз вертывания неизбежно для определения в первом приближении параметров земного эллип
соида.
383
~о - высота геоида (квазигеоида) по отношению к той же поверхности.
Для произвольного астрономо-геодезического пункта сети будем иметь:
В+ оВ= ep-s- 0,171'sin2BH 1
L+ oL = л--УJ sec ер
А +оА = а - 'YJ tg ер |
(85.2) |
' |
''+о'='
rде В, L, А, ~, - геодезические координаты, отнесенные к первоначально уста
новленному референц-эллипсоиду;
оВ, бL, бА, {j~ - поправки, обусловленные переходом к искомому эллип
соиду.
Иначе говоря, левые части уравнений (85.2) представляют координаты
взятого астрономо-геодезического пункта, отнесенные к поверхности искомого
наилучше подходящего эллипсоида.
Поставим целью составить уравнения градусных измерений таким образом, чтобы поправки за изменение ориентирования эллипсоида выразить через
разность прямоугольных пространственных координат центра наилучше под
ходящего эллипсоида и первоначально установленного референц-эллипсоида. За начало прямоугольной пространственной системы координат примем центр
референц-эллипсоида с размерами а0 и а 0; оси координат расположим так, как
указано в § 3. Тогда указанная разность определится координатами Ох0,
оу0, бz0 центра искомого эллипсоида (предполагается, что выполнено условие
параллельности оси вращения Земли и малых осей обоих эллипсоидов).
Положение некоторой точки геоида (квазигеоида) в этой системе коорди нат может быть определено через геодезические координаты относительно ре
ференц-эллипсоида соотношениями:
х= (N + ~~) cos Bcos L |
) |
|
У= (N + ~')cosBsin L |
~, |
(85.3) |
z =N (1-е2)sin в+~,siнB J |
|
rде В, L, ~, - координаты этой точки геоида относительно первоначально установленного референц-эллипсо:1:J;а;
N - радиус сечения первого вертикала на этом же эллипсоиде. Пусть для той же точки геоида, но относительно искомого эллипсоида
прямоугольными координатами будут: х + ох, у+ оу, z + бz; изменения ко ординат ох, бу, oz вызваны изменениями геодезических координат, большой
полуоси и сжатия.
Поэтому можем написать:
|
|
|
дх |
дх |
дх |
|
дх |
~ |
|
|
дх ~ |
|
|
||
ОХ= дВ оВ + дLOL + д[ o~+fia ua+ fiaua |
|
||||||||||||||
о |
у |
= .!JLoв + .!JL oL +.!1!_ о" +.!1!_ о |
а |
+ !J!.... о |
а |
(85.4) |
|||||||||
|
|
дВ |
дL |
д~ |
':> |
да |
|
|
да. |
|
|||||
о |
|
- |
_!!!__ ов +-23_ oL ·+ !!_ 01- +.!:_о |
а |
+ .!!__ б |
а |
|
||||||||
|
z - |
дВ |
дL |
д~ |
\, |
да |
|
да. |
|
|
Напомним, что при условии параллельности оси вращения Земли :малой
оси эллипсоида, обеспечиваемой соблюдением уравнения Лапласа на астроно
мо-геодезических пунктах, третье уравнение в системах (85.1) и (85.2) является
384
1
•
следствием второго. Поэтому в правой части полученных выражений (85.4)
члены с cSA. отсутствуют.
Вычисляя частные производные из выражений (85.3) и обозначая 6а' =
ба |
~ , |
ба |
|
|
|
|
= а' ua |
= 1-а' получаем: |
|
|
|||
|
бх = N cos В cos Lба' + М cos В cos L sin2 Вба" - |
|
|
|||
|
|
-(М+ |
~)sin Вcos LбB-(N + ~) cos В sin LбL + |
cos В cos Lб~ |
||
|
бу=N cosBsin Lба' + М cosBsin L sin2 Вба' - |
|
(85.5) |
|||
|
|
|
~) sin В sin LбВ +(N + ~) cos В cos LбL + |
|
||
|
|
- (М + |
cos Вsin Lб~ |
|||
|
бz = N (1 - |
е2) sin Вба: - М (1 + cos2 В- е2 sin2 В) sin Вба' + |
|
|||
|
|
+ (М+ |
~) cos ВбВ + sin Вб~ |
|
|
|
Решим эти уравнения относительно изменений геодезических координат |
||||||
f,B, бL, cS~, тогда |
|
|
|
|||
|
|
б~ = cos В cos Lбх + cos В sin Lбу + sin Вбz - |
|
) |
||
|
|
-N (1- е2 sin2 В) ба"+ М (1 -е2 sin2 В) sin2 Вба' |
|
|||
|
|
8В= - |
.i1- sinBcosLбx- .i1- sinBsinLбy+ ~ cosBбz+ |
|||
|
|
+ Z. е2 sin Вcos Вба" + (2 - е2 sin2 В)sin Вcos Вба" |
r· (85.6) |
|||
|
|
8L = - |
t sec Вsin L8x+ t sec Вcos Lбу |
|
J |
|
При этом были опущены члены, выражающие влияние отступлений геоида |
||||||
от эллипсоида, т. е. члены с~- |
|
|
||||
Применяя уравнения (85.5), для исходного пункта будем иметь: |
||||||
8х = ох0 = N O cos В0 cos L0ба' +М0 cos В0 cos L 0 sin2 В08а' - |
|
|||||
|
-M0 sin В0 cos L 08B0 - NO cos B0 sin L0бL0+cos B 0 cos L 08~0 |
|||||
бу = бу0:::::8 N O cos В0sin L 08a' + МO cos В0 sin L 0 sin2 В0ба' - |
, (85.7) |
|||||
|
- |
.МO sin В0 sin L0бВ0+ N O cos В0 cos L0бL0 + cos В0 sin L 08~ |
||||
|
|
|||||
бz = 8z 0 = N O (1-е2) sin Воfю' - |
|
|
||||
|
--МO (1 +cos2 В0 - е2 sin2 В0) sin В0ба' +МO cos В |
0бВ0 + sin В08~0 |
||||
Величины бх0, |
6у0, 6z 0 , выражаемые зависимостями (85.7), |
представляют |
||||
собой |
координаты |
центра наиболее подходящего эллипсоида в |
системе про |
странственных прямоугольных координат, отнесенных к центру и осям рефе
ренц-эллиnсоида.
Из (85.2) легко получить:
~ = ~бВ +(ср-В)-0,171" sin:2вн }
11 = -бL + (л-L)cosBJ |
. |
(8.5.8) |
~ = ~ю + О~ |
|
|
25 п. с закатов |
|
385 |
Подставляя в (85.8) выражения для изменений геодезических координат
бВ, бL, б' согласно (85.6), находим искомые уравнения градусных измерений:-
;" = ~; sin Вcos L8x0 + ' sin Вsin Lбу0 -- ' cos Вбz0- р"е2 sin Вcos Вба' - |
|
-р" (2-е2 sin2 В) sinB соsВба} + (ср-В)-0,171" sin 2ВН, |
(85.9) |
У/"= ~ sin Lбх0- ~ cos Lбу0+ (л- L)" cos ер, |
(85.10) |
~ = cos В cos L8x0 +cos В sin Lбу0+ sin Вбz0- |
|
- N (1-е2 sin2 В) ба' +М (1--е2 sin2 В) sin2 Воа./ + ~,,. |
(85.11) |
Отметим, что уравнения градусных измерений (85.9)-(85.11) соответ
ствуют случаю, когда для редуцирования результатов измерений на поверх
ность референц-эллипсоида применен метод проектирования. |
~ ( s2 + 112) |
Решая уравнения (85.9) и (85.10) под условием минимума |
|
или уравнение (85.11) под условием минимума ~ , 2 , или все три |
уравнения |
совместно, получаем параметры эллипсоида, наилучшим образом подходящего
Р, 11 = _
-----~- 'JJ(r~. /,J. z;
t-'------ |
,1-Н;..,.._;.-2:..::Л:-:!!:..-\---4 Е, |
Р'
Рис. 162
Заметим, что из уравнения
к фигуре геоида в окрестности расположе-
ния данной астрономо-геодезическо}i сети.
Вывод полученных уравнении градус
ных измерений был сделан по Изотову [27,
стр. 64-68].
Нетрудно видеть, что уравнения (85.9) и (85.10) соответствуют уравнениям (82.16) и (82.19), полученным ранее. ,
Выражение (85.11), как уравнение гра
дусных измерений, играет важную роль.
Из него наиболее точно определяется по
правка к большой полуоси ба, т. е. линей
ный параметр эллипсоида. Из уравнения
(85.9) этот параметр определится с меньшей
точностью вследствие малой величины коэф-
фициента, стоящего при ба'.
(85.11) путем образования ~ - ,, легко полу
чается выражение влияния ошибок параметров эллипсоида на отступления от
него геоида (квазигеоида).
Как отмечалось, из материалов астрономо-геодезических сетей сжатие а
определяется со значительно меньшей точностью, чем из результатов наблю
дений искусственных спутников Земли или гравиметрических данных.
Если в первую очередь определить из этих наблюдений сжатие а, то, по лагая его известным (ба = О), уравнение (85.11) примет вид
~ - ~,, = [cos В cos Lбх0+ cos В sin Lбу0+ sin Bбz0] - N (1-е2 sin2 В) ба". (85.12)
Первые три члена_в правой части уравнения (85.12) суммарно выражают
изменения аномалии высоты,i~ вследствие изменения элементов ориентировки
эллипсоида: второй член - то же, но вследствие изменения большой полу
оси а.
Учитывая большую роль, Rоторую играет уравнение (85.12), укажем при
ближенный, но простой геометрический путь e:ro вывода.
386
Пусть РЕР'Р - эллипсоид с центром О и размерами а0 и а0 (рис. 16~).
Возьмем второй эллипсоид Р 1Е 1Р~Р1 с размерами а + ба и а0, центр ноторого
смещен относительно первого эллипсоида, а оси параллельны. Начало системы
ноординат возьмем в точне О. - центре первого эллипсоида. Координаты центра второго эллипсоида (точни О') пусть будут бх0, бу0, бz0; они будут выражать
{вместе с условием параллельности соответствующих осей обоих эллипсоидов)
ориентировну второго эллипсоида относительно первого.
Возьмем на втором эллипсоиде неноторую точну М1 с ноординатами х, у, z и соединим ее с центром начала ноординат, т. е. точной О. Обозначим ОМ1 через р, а радиус-вентор ОМ через р 0• Пренебрегая различием в направлениях
радиуса-вентора и нормали (равным мансимально 11,8' |
согласно |
§ 4), можно |
|||||
е достаточной точностью положить, что (~ - |
~') равно Лр = р - |
р 0• |
|||||
Для определения Лр напишем уравнение второго эллипсоида |
|
||||||
(х-бх0)2+(у-бу0)2 ~ |
(z-бzo)2 |
= 1. |
|
(85.13) |
|||
(а0 +ба)2 |
|
[(а0 +ба)2 (1-2а0)] |
|
|
|
||
Преобразуя это уравнение и принимая во внимание, что |
|
||||||
|
|
р2 =х2 +Y2+z2, |
|
|
(85.14) |
||
получаем |
+ ба |
. бх0х + бу0у |
+ бz0z |
|
|
|
|
р_ [t |
az2 ] |
• |
|
||||
-+-- |
-- |
----- |
(85.15) |
||||
-ао |
ао |
а~ |
а~ |
а~ |
а~ |
|
|
|
|
|
|||||
Далее, имея в виду, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
х = р cos В cos L } |
|
|
|
|||
|
у = р cos В sin L |
, |
|
|
(85.16) |
z=psinB
ипренебрегая различием между р и а0, в ноэффициентах при поправнах полу
чаем
р = а0 +ба+ cos В cos Lбх0+cos В sin L8y0 +sin B8z0 - аа0 sin2 В. |
(85.17) |
Напишем на основании (59.15) уравнение первого эллипсоида в виде |
|
Ро - ao-(Шosin2 B. |
(85.18) |
Сравнивая последние два выражения, находим |
|
Лр = ~ - ~' 8а +cos В cos L8x0 +cos В sin L8y0 + sin B8z0 , |
(85.19) |
~. е. уравнение (85.12), если положить, что
N (1-- е2 sin2 В) 8а' = V1 - е2 sin2 В 8а ~ ба.
Полученные в настоящем параграфе уравнения могут быть использованы
Rан дифференциальные формулы для вычисления поправон в ноординаты гео
дезичесних пунктов за переход от одного референц-эллипсоида н другому или,
иначе, за переход от одной системы ноординат н другой. Таная задача, в част ности, может возниннуть при следующих обстоятельствах: имеются две изоли рованные триангуляционные сети, ноторые были вычислены с применением различных параметров эллипсоидов. Требуется вычислить поправки н ноорди натам одной системы за переход к другой. Для решения этой задачи необходимо
25* |
387 |
знат:ь разности параметров обоих референц-эллипсоидов, т. е. ба, ба, бВ0 ,
oL 0 , |
8~ 0 • |
Тогда, переходя |
от этих разностей |
к поправкам ориентирования |
бх0, |
бу0, |
бz0, посредством |
выражений (85.6) |
находим искомые поправки |
координат за переход от одной системы к другой.
Обычно разности ба и ба всегда известны; для вычисления разностей
бВ0 , бL0, б~ необходимо наличие геодезической связи между исходными
пунктами обеих триангуляций; эта связь может быть осуществлена путем опре деления хотя бы одного пункта одной системы в другой. Тогда задача решается
соответствующим применением тех же формул. Если ба и ба известны, а бх0, бу0 и бz0 неизвестны, тогда поправки бВ, oL и б~ можно вычислить только за влияние разностей ба и ба.
В этом случае неучтенное влияние различия параметров ориентирования обоих референц-эллипсоидов войдет в результаты вычислений (например, при
решении прямой или обратной задачи) как ошибки определения вычисленных величин. Но тогда по формулам (85.7) и (85.6) можно приближенно рассчитать
величину этих ошибок путем использования при вычислениях некоторых воз можных предельных различий в элементах ориентирования. Так как в среднем
уклонения отвеса характеризуются величиной ± 4 ", а колебания высоты геоида относительно эллипсоида лежат в пределах 100-150 м, то максимальное раз личие бВ0, бL0 обеих систем координат может быть принято ±6-8" и б~ 0
= ±100 м (это различие может быть большим, если ориентирование одного из
референц-эллипсоидов выполнено по одному астрономическому пункту, распо
ложенному в районе со значительными или большими уклонениями отвеса). Рассчитанные по формулам (85.6) и (85.7) значения оВ и oL с принятием на званных числовых значений оВ0, OL0 и 0~0 будут характеризовать возможные
ошибки результатов вычислений, вызванные неучетом различия в параметрах ориентирования обоих эллипсоидов.
Если геодезическая связь между триангуляционными сетями, вычислен
ными с принятием различных местных референц-эллипсоидов, по каким-либо
причинам не может быть осуществлена, |
то п р и |
н а л и ч и и м и р о в о й |
г р а в и м е т р и ч е с к о й с ъ е м к и |
переход |
к одной системе координат |
может быть осуществлен следующим образом.
Для одного астрономо-геодезического пункта в каждой триангуляции на
основе материалов гравиметрической съемки вычисляют по формулам типа
формул Венинг-Мейнеса <<абсолютные>> уклонения отвесной линии, после чего
переходят по известным формулам (63.1) к геодезическим координатам обоих
пунктов. Если при выводе уклонений отвеса использованы материалы мировой
гравиметрической съемки, то вычисленные указанным образом геодезические координаты этих пунктов, относящиеся к разным триангуляциям, б у д у т о т н е с е н ы к е д и н о м у э л л и п с о и д у - к общему земному эллип соиду. Тем самым будет осуществлена связь между обеими системами координат.
Далее, в зависимости от условий поставленной задачи, нетрудно получить поправки к той или другой системе координат. Точность решения задачи изло
женным методом будет определяться ошибками астрономических определений
и ошибками вывода уклонений отвеса, зависящими главным образом от полноты использованных гравиметрических данных. Если при выводе уклонений отвеса
будут использованы гравиметрические данные не для всей поверхности Земли,
то ошибка в осуществлении такой связи будет зависеть от различия влияния аномалий силы тяжести неучтенных зон. Эта ошибка может быть и весьма ма лой - практически пренебрегаемой и весьма заметной - в зависимости от взаимного расположения обеих триангуляционных сетей, полноты использова-
388
ния гравиметрических данных, расположения зон, аномалии которых не были
учтены при выводе уклонений отвеса относительно обоих астропунктов, и т. п. Ожидаемое значение этой ошибки в общем: виде не может быть определено, но оно может быть с достаточной точностью рассчитано в к а ж д о м к о н -
к р е т н о :м: с л у ч а е.
Изложенный путь решения задачи возможен при использовании грави метрических данных на весьма значительной части земной поверхности, охва тывающей, в частности, расположение обеих триангуляционных сетей; исполь зование только местных гравиметрических съемок (вокруг взятых астрономи
ческих пунктов) не может привести к решению поставленной задачи и с этой
точки зрения бесполезно.
Изложенные соображения в части решения частной задачи позволяют сде
лать один важный вывод общего характера: по за вершении :м: и ров ой гравиметрической съемки создается возможность
с о е д и н е н и я в е д и н у ю с и с т е м у в с е х т р и а н г у л я ц и й, р а с n о л о ж е н н ы х н а р а з л и ч н ы х к он т и н е н т а х, б е з
непосредственных геодезических связей между
н и :м: и.
Однако непосредственные геодезические связи необходимы для наиболее
точного вывода параметров общего земного эллипсоида; чем обширнее триан
гуляция, использованная для составления уравнений градусных измерений
(85.9), (85.10) и (85.11), тем надежнее определены параметры а (или W0 - и0), бх0, бу0, бz0•
§ 86. Общие сведения о выводе параметров земного эллипсоида
из астрономо-геодезических и гравиметрических данных
Решение задачи по выводу параметров земного эллипсоида и элементов
гравитационного поля Земли рассматриваемым методом должно основываться
на совместном: использовании астроно:м:о-геодезических и гравиметрических из
мерений; эти измерения, конечно, должны быть выполнены на значительной
территории; при этом возможно использование измерений, выполненных на раз
ных континентах и без непосредственной связи между собой.
Резкое различие в возможности выполнения астрономо-геодезических се
тей и гравиметрических работ на поверхности Земли (возможность развития геодезических сетей только на суше, а гравиметрических работ на всей земной
поверхности) приводит к тому, что влияние астроно:м:о-геодезических данных на
вывод параметра сжатия а, определяемого гравиметрическими измерениями,
становится весьма малым, практически неощутимым, а совместные определе
ния становятся формальными. При наличии гравиметрической съемки на всей поверхности Земли или на большей ее части значение сжатия и при совместном
использовании всех данных фактически определяется грави:м:етричесним:и дан
ными. Гравиметрические работы, получившие развитие значительно позже астро
номо-геодезических, в настоящее время далеко превзошли последние по охвату
земной поверхности.
Исследования В. Ф. Еремеева и М. И. Юркиной по этому вопросу показы
вают, что в то время как гравиметрическая съемка с той или иной плотностью покрывает значительную часть поверхности Земли, градусные измерения, уже
использованные для выводов местных эллипсоидов, покрывают малые доли
земной поверхности. Поэтому один из возможных путей решения рассматри ваемой задачи заключается в следующем.
389