Таким образом, окончательное значение зенитного расстояния z, которое в дальнейшем используется при обработке наблюдений, по формулам практи ческой астрономии с учетом всех поправок вычисляется: при наблюдении звезд
|
z =Z' + Р, |
(100.15) |
при наблюдении Солнца |
(100.16) |
|
|
z=z~+p-p±Rc, |
|
где z' - |
непосредственно измеренное значение зенитного расстояния, |
испра |
р - |
вленное инструментальными поправками; |
|
поправка за рефракцию; |
|
|
р - |
поправка за параллакс; |
|
· Rc - |
поправка sa радиус Солнца (sa приведение наблюдений R |
центру |
|
Солнца). |
|
При определениях азимутов посредством наблюдений звезд никаких по
правок, кроме инструментальных, в измеренные значения направлений не
вводят; при наблюдениях Солнца вводится поправка за радиус Солнца по фор
муле (104.15).
4. П о n р а в R а |
з а |
а б е р р а ц и ю. |
В вычислении координат точен |
земной поверхности |
из |
астрономических |
наблюдений, кроме измеряемых |
величин, участвуют координаты звезд а и б.
В значения этих координат, даваемые в Астрономическом ежегоднике и в звездных каталогах, необходимо вводить некоторые поправки. Необходи мость введения этих поправон вызвана явлениями прецессии, нутации, в общих чертах описанными выше, а также явлением абер
рации.
Я в л е н и е а б е р р а ц и и заключается в том, что движущийся наблюдатель видит светило не по тому направлению, по которому он видел бы
его, находясь в покое. Так нан Земля движется
в пространстве вокруг Солнца со скоростью около
30 нм/с, т. е. со скоростью неnренебрегаемо малой
по сравнению со скоростью света, то влияние
аберрации должно учитываться.
Пусть наблюдатель движется по направлению |
|
||
от точки В R точке А |
(рис.176). Пустьлуч света, |
Рис. 176 |
|
идущий от светила cr, |
достигнет объектива О в мо |
||
|
мент Т1 и в момент Т2 достигнет окулярного |
конца |
N. Если бы |
наблюдатель |
был неподвижен, то луч от светила оказался |
бы на |
пересечении |
нитей трубы |
в момент Т2 и в точке N. Но за время, в течение которого луч света прошел путь
от О к N, окулярный конец трубы переместится из точки N в точку М, а вся труба переместится параллельно из положения NO в положение МО' и светило
сместится с креста нитей. Для того чтобы светило находилось на пересечении нитей, необходимо наклонить трубу в направлении точки А с таким расчетом, чтобы в момент Т1 объектив был в точке О, а в момент Т2 окуляр находился
в |
точке N. |
Иначе говоря, |
в момент Т1 труба должна занять положение LO, |
||
а |
в момент |
Т |
2 |
- положение NO'. Следовательно, труба будет на1шонена на |
|
угол, равный |
|
LONO', по |
направлению движения наблюдателя и видимое |
направление на светило сместится относительно истинного на угол а и будет
Изображение светила на небесной сфере также переместится по дуге большого Rруга на угол а в направлении движения R точке А, изображение
которой на небесной сфере называется |
а n е R с о :м. |
28 П, с. Занатов |
433 |