Статы Экзамен / Статы / statukr
.pdfневідомих:
n r 1 2 r n 1 .
Звідси одержуємо |
|
r n 2. |
(9.20) |
Ця нерівність називається правилом фаз Гіббса. З нього випливає, що максимальне число фаз, які співіснують у n - компонентному розчині, дорівнює rm n 2. Зокрема, при
n 1 одержуємо rm 3, як і слід було чекати.
Якщо r n 2, число рівнянь у системі (9.19) дорівнює
числу невідомих. Усі вони можуть бути визначені з цієї системи. Якщо ж r n 2, деякі невідомі можуть бути за-
дані довільно без порушення рівноваги. Їхнє число дорів-
нює |
|
f n 2 r. |
(9.21) |
Ця різниця називається числом термодинамічних ступенів свободи системи. Інші невідомі величини (їх число дорівнює n r 1 ) можуть бути визначені із системи (9.19).
Проілюструємо правило фаз на прикладі розчину солі у воді. Цей розчин бінарний, тобто n 2. Виходить, rm 4,
f 4 r. Якщо r 1, розчин гомогенний. Тоді f 3 і можна незалежно змінювати P,T , c, де c – концентрація роз-
чину. При цьому в деякій області значень цих величин розчин буде залишатися гомогенним.
Нехай r 2. У рівновазі можуть знаходитися: 1) водяна пара і рідкий розчин, 2) розчин і кристали льоду, 3) розчин і кристали солі і т. д. Число термодинамічних ступенів свободи кожної з перерахованих систем дорівнює 2. У першому випадку невідомими є P , T і концентрація c рідкого розчину. Концентрація солі в парі дорівнює нулю. За неза-
350
лежні можна вибрати, наприклад, T і c . Тоді з умов рівноваги (9.19) ми можемо визначити залежність тиску пари над розчином від його концентрації і температури. Як уже відзначалося в підрозділі 8.3, пара, яка знаходиться у рівновазі з рідиною, називається насиченою. У другому випадку за незалежні змінні виберемо P і c . Тоді температура плавлення льоду – функція P і c . У третьому випадку незалежними величинами будемо вважати P і T . Тоді концентрація насиченого рідкого розчину буде функцією температури і тиску. Насиченим називають розчин, який знаходиться у рівновазі з розчиненою речовиною. Подальше розчинення при даних P і T неможливе.
Розглянемо рівновагу трьох фаз бінарного розчину. Ними можуть бути 1) водяна пара, рідкий розчин і кристали солі, 2) розчин, кристали льоду і кристали солі, 3) пара, розчин і кристали льоду і т. д. У першому випадку невідомими є P , T і концентрація рідкого розчину. Концентрація солі в парі і у твердій фазі дорівнює 0 і 1 відповідно. Число термодинамічних ступенів свободи системи дорівнює 1. Вибираючи температуру за незалежну змінну, тиск насиченої пари P0 і концентрацію c0 насиченого рідкого
розчину одержимо з умов рівноваги.
Максимальне число співіснуючих фаз бінарного розчину дорівнює чотирьом. Ними можуть бути, наприклад, водяна пара, рідкий розчин, кристали льоду, кристали солі.
У цьому прикладі із шести змінних P , T , c i i 1,..., 4 невідомі P , T і концентрація c розчину. Оскільки f 0, рівновага можлива лише при фіксованих значеннях невідомих P0 ,T0 , c0.
9.5. Вплив розчиненої речовини на фазову рівновагу
Тут ми з'ясуємо, що відбувається з кривою рівноваги
351
двох фаз чистого розчинника, показаною на рис. 8.1, при додаванні до системи невеликої кількості розчиненої речо-
вини. Розчини |
будемо вважати слабкими, тобто c1 1 |
і c2 1. Тут c1 |
і c2 – концентрації розчиненої речовини |
у першій і другій фазах.
Якщо фази 1 і 2 чистого розчинника знаходяться у рів-
новазі при температурі T0 |
|
і тиску P0 , |
то умова рівноваги |
||||
має вигляд |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 P ,T |
2 P ,T , |
(9.22) |
||||
|
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
|
де i i 1, 2 |
– хімпотенціал i -ї фази чистого розчинни- |
||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
ка. З рівняння (9.22) ми можемо знайти криву рівноваги фаз P0 P0 T0 чистого розчинника, показану на рис. 8.1.
За наявності розчиненої речовини у першій і другій фазах умова рівноваги відносно обміну частинками розчин-
ника така: |
|
|
|
|
1 P,T c kT 2 P,T c kT. |
(9.23) |
|||
0 |
1 |
0 |
2 |
|
Звідси можна одержати криву рівноваги P P T двох фаз розчину. Оскільки c1 1 і c2 1 , ця крива трохи зсунута
відносно кривої рівноваги фаз чистого розчинника (рис.
9.1).
Рис. 9.1. Криві рівноваги фаз чистої речовини і розчину
Зсуви P і T для двох точок на цих кривих невеликі. Це дозволяє виконати розклад величин у рівнянні (9.23) в ряд
352
за степенями P |
і T і обмежитися лінійними членами. |
Вважаючи P P0 |
P, T T0 T і виконуючи розклад, |
одержуємо |
|
1 2 P s2 s1 T kT0 c1 c2 ,
де i і si – питомі об’єм і ентропія i -ї фази чистого
розчинника. З урахуванням виразу (8.5) для питомої теплоти переходу розчинника знаходимо
|
|
|
P |
q |
T kT |
|
c |
c |
. |
(9.24) |
|||
2 |
|
|
|
||||||||||
1 |
|
|
T0 |
0 |
|
|
1 |
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Якщо тиск P P0 фіксований (горизонтальний відрізок |
|||||||||||||
на рис. 9.1), з формули (9.24) одержуємо |
|
|
|||||||||||
|
|
|
T |
kT02 |
c c |
|
. |
|
|
(9.25) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
q |
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ця формула дає зміну температури переходу при розчиненні, якщо тиск незмінний.
Наприклад, розглянемо вимерзання чистої твердої фази 2 з рідкого розчину 1. Тут c2 0, а q q 0 , тому що
при замерзанні тепло виділяється (див. підрозділ 8.1). Тоді з формули (9.25) випливає
kT 2
T q0 c1.
Таким чином, температура замерзання розчину нижча за температуру кристалізації чистого розчинника.
Застосуємо співвідношення (9.25) до процесу кипіння рідкого розчину 1. Нехай розчинена речовина не потрапляє в газоподібну фазу 2. Вона називається нелетучою. Тоді c2 0. З (9.25) знаходимо
353
|
kT |
2 |
|
T |
0 |
c 0. |
|
|
|||
|
q |
1 |
|
|
|
|
Температура кипіння розчину вища за температуру кипіння чистого розчинника.
Якщо фіксувати температуру T T0 (вертикаль на рис. 9.1), з рівняння (9.24) випливає
P kT |
c1 |
c2 |
. |
(9.26) |
|
|
|
||||
0 |
|
2 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
Застосуємо цю формулу до рівноваги чистої пари (фаза 2)
над рідким розчином (фаза 1). Оскільки c2 0, |
2 1, |
||
з формули (9.26) знаходимо |
|
||
P kT |
c1 |
. |
(9.27) |
|
|||
0 |
|
||
2 |
|
|
Якщо пару вважати ідеальним газом, рівняння стану якого має вигляд P0 2 kT0 , формула (9.27) спрощується:
P c1.
P0
Отже, відносне зниження тиску насиченої пари над розчином у порівнянні з тиском над чистим розчинником дорівнює концентрації розчину (закон Рауля).
9.6. Рівновага відносно розчиненої речовини
Раніше ми використовували умову рівноваги стосовно обміну частинками розчинника між фазами. Але у рівновазі хімічні потенціали розчиненої речовини у фазах також однакові. Щоб одержати наслідок з цієї умови, припустимо, що обмін частинками розчинника між двома фазами неможливий, а частинки розчиненої речовини
354
вільно переходять з однієї фази в іншу. Прикладом є система, що складається з двох рідин, які не змішуються, у яких розчинена невелика кількість сторонньої речовини. Її концентрації в рідинах позначимо c1 і c2. Як і вище,
вважаємо c1 1, c2 1. Тоді, використовуючи формулу
(9.16), одержуємо умову рівноваги відносно обміну частинками розчиненої речовини між двома розчинами:
kT ln c1 1 P,T kT ln c2 2 P,T . |
(9.28) |
Тут T і P – однакові в розчинах температура і тиск, індексами 1 і 2 відзначені величини, які відносяться до розчинів 1 і 2. З (9.28) знаходимо
|
c1 |
exp |
2 1 . |
|
|
|
|||
|
c2 |
|
kT |
|
Отже, відношення концентрацій c1 |
залежить лише від P |
|||
|
|
|
|
c2 |
іT . Це відношення не залежить від повного числа частинок розчиненої речовини і чисел частинок розчинників.
Розглянемо рівновагу між класичним ідеальним газом
ійого розчином у конденсованому розчиннику. Прирівнюючи хімпотенціал газу (4.21) його потенціалу (9.16) у слабкому розчині, одержуємо
kT ln P T kT ln c P,T , |
(9.29) |
||||
де c – концентрація газу в розчині, |
|
|
|
||
|
|
2 2 |
32 |
|
|
|
|
|
|
|
|
T kT ln |
|
|
m |
. |
|
|
|
|
|
||
|
|
kT 5 2 |
|
Якщо можна знехтувати залежністю від P , з цієї рівно-
355
сті знаходимо c P . Таким чином, концентрація слабкого розчину газу в конденсованому розчиннику пропорційна тиску газу над розчинником (закон Генрі).
9.7. Розчин у полі тяжіння
Розглянемо слабкий розчин в однорідному полі тяжіння поблизу поверхні Землі. Припустимо, що він знаходиться у стані рівноваги. Одержимо розподіл концентрації за висотою.
Умови рівноваги однокомпонентної системи в зовнішньому полі отримані в підрозділі 2.13. Вони легко узагальнюються на випадок розчину. У рівновазі температура розчину однакова у всіх точках, хімічний потенціал кожної компоненти також постійний. З урахуванням (2.106) і (9.16) ця умова для розчиненої речовини має вигляд
kT ln c P,T mgz const,
де m – маса молекули розчиненої речовини. Продиференціюємо цю рівність за висотою z :
kT dc |
|
|
dP |
|
||
|
|
|
|
|
|
mg 0. |
|
|
|
|
|||
c dz |
|
P T |
dz |
|
З формул (2.43) і (9.14) випливає, що об’єм розчину дорівнює
|
Ф |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
N |
|
|
n |
. |
|
|
P |
|
P |
|
P |
||
|
T |
|
|
|
T |
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Звідси видно, що похідна |
|
|
P |
має сенс питомого |
||||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
об’єму розчиненої речовини. Отже, |
|
|
||||||||
|
kT dc |
|
dP |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
mg 0. |
(9.30) |
|||
|
c |
dz |
dz |
Залежність P z одержимо з умови рівноваги для роз-
356
чинника:
|
|
0 P,T ckT Mgz const. |
|||||||||||||||
Тут M – |
маса молекули розчинника. Диференціюючи це |
||||||||||||||||
співвідношення, одержуємо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
dp |
Mg 0. |
(9.31) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
P |
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Тут |
|
– питомий об’єм розчинника. Виключа- |
|||||||||||||||
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ючи з рівнянь (9.30) і (9.31) |
dP |
|
, |
знаходимо |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
|
dc |
Mg |
mg 0. |
(9.32) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
c |
|
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Будемо вважати розчин нестисливим, |
тобто і постій- |
||||||||||||||||
ними. Тоді розв’язок рівняння (9.32) має вигляд |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
gz |
|
|
|
c z c 0 exp m |
|
M |
|
. |
|||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
Це звичайна барометрична формула (2.108), у якій врахований закон Архімеда.
9.8. Виділення тепла і зміна об’єму при розчиненні
Процес розчинення супроводжується виділенням або поглинанням тепла, а також зміною об’єму системи. Обчислимо ці величини.
Визначимо максимальну роботу, яка може бути отримана за рахунок процесу розчинення. Нехай у процесі розчинення температура T і тиск P залишаються незмінними. Тоді з підрозділу 2.6 випливає, що максимальна робота дорівнює зміні потенціалу Гіббса Ф. Обчислимо цю зміну для процесу, при якому в розчині концентрації c додатково розчинюється мале число n молекул сторонньої ре-
357
човини. Зміна Ф всієї системи складається зі зміни потенціалу розчину Фp і чистої речовини, яка розчинюється,
Ф . Зміна термодинамічного потенціалу розчину при до-
0
даванні до нього n молекул розчиненої речовини дорівнює
Фp Фp n n,n
де – хімічний потенціал розчиненої речовини в розчині.
Зміну потенціалу чистої речовини, що розчинюється, запишемо у вигляді
|
|
|
|
|
Ф0 |
||
Ф0 |
n |
n 0 n. |
|
|
|
|
Тут – хімпотенціал чистої речовини, яка розчинюється,
0
а мінус з'явився тому, що число молекул речовини, яка розчинюється, зменшується на n . Повна зміна потенціалу Гіббса системи дорівнює
Ф n.
0
Якщо розчин слабкий, хімпотенціал дається форму-
лою (9.16). Тоді |
|
c0 P,T |
|
|
|
|||
Ф kT n ln |
|
, |
(9.33) |
|||||
|
||||||||
|
|
|
|
c |
|
|
||
де |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
c0 |
0 |
|
(9.34) |
|||||
P,T exp |
|
. |
||||||
|
|
kT |
|
|
Тут c0 – концентрація насиченого розчину (див. підрозділ
9.4). Дійсно, у рівновазі потенціал Ф при фіксованих T і P має мінімум, тобто Ф 0 при c c0. Величина c0
називається розчинністю. Вона залежить від температури і тиску. Розчинність (9.34) може бути отримана з умови
358
рівноваги
kT ln c P,T
0 0
відносно обміну частинками розчиненої речовини між слабким розчином і чистою речовиною, яка розчинюється.
Величина Ф дорівнює максимальній роботі, яка може
бути отримана при розчиненні n молекул сторонньої речовини в розчині. Вона ж дорівнює мінімальній роботі, яку необхідно виконати, щоб з розчину концентрації c виділити n молекул розчиненої речовини.
Позначимо через QP тепло, що поглинається у процесі розчинення при постійному тиску (якщо QP 0, то тепло
виділяється). Оскільки тиск постійний, то тепло, яке поглинається, дорівнює зміні теплової функції W. У підрозділі
2.3 показано, що |
|
|
|
|
|
Q |
W T 2 |
|
Ф . |
(9.35) |
|
|
|
||||
P |
|
T |
|
|
|
|
|
|
T P |
|
Підставляючи сюди (9.33), одержуємо теплоту розчинення в слабкому розчині:
|
|
|
|
|
QP kT 2 n |
|
ln c0 . |
(9.36) |
|
T |
||||
|
P |
|
Ця формула відповідає принципу Ле-Шательє. Дійсно, припустимо, що QP 0, тобто при розчиненні тепло виділя-
ється. Тоді з (9.36) випливає, що з ростом температури розчинність зменшується. Іншими словами, система протидіє процесу нагрівання, який виводить її з рівноваги.
Визначимо різницю V між об’ємом розчину і сумою об’ємів чистої речовини, яка розчинюється, і розчинника. З (2.43) випливає, що ця зміна дорівнює
359