Однако даже для линейного однородного уравнения второго порядка с непрерывными и переменными на ин-
тервале (a; b) коэффициентами эта задача в общем виде не решается, то есть не удается получить ни одной фундаментальной системы решений на интервале (a; b).
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
2.12. Фундаментальная система решений линейного однородного дифференциального уравнения
второго порядка
Теорема 6. Пусть известно одно ненулевое решение y = y1 на интервале (a; b) уравнения
|
y00 + p1(x)y0 + p2(x)y = 0; |
(2.32) |
где функции p ; p |
: (a; b) - |
; (a; b) |
R |
; непрерыв- |
ны на (a; b). |
1 2 |
! R |
|
|
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Пусть, далее, y = y2 любое решение уравнения
y10 |
y0 |
= e |
- |
R |
1 |
: |
(2.33) |
|
y1 |
y |
|
|
|
p (x) dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда y1; y2 – фундаментальная система решений на интервале (a; b) уравнения (2.32).
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Доказательство. Введем новую неизвестную функ-
цию u, положив u(x) := y(x) ; x 2 (a; b). Тогда
y1(x)
y = uy1;
y0 = u0y1 + uy10;
y00 = u00y1 + 2u0y10 + uy100:
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Подставляя y, y0 и y00 в уравнение (2.32), получим:
u00y1 + 2u0y10 + uy100 + p1(x) u0y1 + uy10 + p2(x)uy1 =
=u00y1 + u0 2y10 + p1(x)y1 +
+u y100 + p1(x)y10 + p2(x)y1 = 0:
Так как y1 – решение уравнения (2.32), то
y100 + p1(x)y10 + p2(x)y1 0 на интервале (a; b);
а значит, уравнение (2.32) в новых переменных имеет вид:
u00y1 + u0 2y10 + p1(x)y1 = 0: |
(2.34) |
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Понижая порядок уравнения (2.34), положив u0 := z, где z – новая искомая функция, получим уравнение с разделяющимися переменными:
z0y1 + z 2y10 + p1(x)y1 = 0:
Разделяя переменные, получим:
z |
0 |
y0 |
|
|
|
1 |
- p1(x); z 6= 0; |
(2.35) |
|
= -2 |
|
z |
y1 |
|
|
|
|
z = 0: |
(2.36) |
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Находим, |
|
далее, |
совокупность |
решений |
уравне- |
ний (2.35), (2.36) в виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z y12 = Ce- R p1(x) dx: |
|
|
|
|
(2.37) |
Полагая C = 1 и возвращаясь в уравнении (2.37) к ста- |
рым переменным, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y12 = u0 |
|
|
y |
|
0 |
y12 = |
y0y1 - yy0 |
|
y12 = y0y1-yy10 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y1 |
|
|
y12 |
|
1 |
|
z |
|
y12 = |
|
|
y10 |
y0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
= e |
R |
1 |
|
: (2.38) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y1 |
y |
|
|
|
|
- |
p (x) dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Пусть y = y2 решение уравнения (2.38), а, следовательно, и уравнения (2.32), на интервале (a; b).
Так как определитель Вронского для этих решений
|
|
y10 |
y0 |
= e |
- |
R |
1 |
> 0 |
|
|
|
|
y1 |
y |
|
|
|
p (x) dx |
|
|
для всех x |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
(a; b), то, |
в силу теоремы 4, решения y |
; y |
линейно независимы на интервале (a; b).
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
2.13. Линейные однородные уравнения высшего порядка с постоянными коэффициентами
Уравнение вида
y(n) + a1y(n-1) + a2y(n-2) + + an-1y0 + any = 0;
(2.39)
где a1; a2; : : : ; an-1; an 2 R, называется линейным
однородным уравнением с действительными коэффициентами.
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit
Используя линейный дифференциальный оператор, уравнение (2.39) запишем в виде:
L[y] = 0;
где L[y] = y(n)+a1y(n-1)+a2y(n-2)+ +an-1y0+any.
First Prev Next Last Go Back Full Screen Close Quit