- •Содержание
- •Введение
- •Волновой процесс и его характеристики
- •Показатель преломления среды
- •Оптическая длина пути. Принцип Ферма
- •Оптические материалы
- •1.1. Основные законы
- •1.2. Предмет и изображение. Оптические детали. Оптическая система
- •1.3. Пространство предметов и пространство изображений
- •1.4. Правила обозначений и знаков
- •2. Теория идеальной оптической системы
- •2.1. Основные положения теории идеальной оптической системы
- •2.2. Кардинальные точки и элементы оптической системы
- •2.2.1. Кардинальные точки оптической системы
- •2.3. Типовые оптические детали
- •2.3.1. Линзы. Тонкая линза
- •2.3.3. Призмы
- •2.3.4. Оптический клин
- •2.3.5. Зеркала
- •2.5. Основные формулы для сопряженных точек и отрезков
- •2.6. Увеличения идеальной оптической системы
- •3.1. Виды диафрагм
- •3.1.1. Апертурная диафрагма
- •3.1.2. Полевая диафрагма
- •3.1.3. Определение световых диаметров элементов оптической системы
- •3.2. Типовые оптические системы. Ограничение пучков лучей
- •3.2.1. Глаз как оптическая система и приемник излучения
- •3.2.2. Телескопические системы
- •3.2.3. Телеобъектив
- •3.2.4. Зрительная труба с внутренней фокусировкой. Зрительная труба прямого изображения
- •3.2.5. Лупа (окуляр)
- •3.2.6. Микроскоп
- •3.2.7. Фотообъектив
- •3.2.8. Коллиматор
- •4. Оптика параксиальных лучей
- •4.1. Преломление лучей сферической поверхностью
- •4.2. Параксиальные лучи
- •4.3. Инварианты для параксиальной области
- •4.5. Вспомогательные лучи
- •5. Понятие об аберрациях
- •5.2. Изображение точки реальной оптической системой
- •5.3. Классификация аберраций
- •5.4. Хроматические аберрации
- •5.5. Монохроматические аберрации
- •5.5.1. Сферическая аберрация
- •5.5.2. Меридиональная Кома
- •5.5.3. Астигматизм и кривизна поля изображения
- •5.5.4. Дисторсия
- •6. Лабораторные работы
- •6.1. Погрешности измерений и их свойства
- •6.1.2. Абсолютные и относительные погрешности
- •6.1.4. Прямые и косвенные измерения
- •6.6. Контрольные вопросы к лабораторным работам
- •6.6.1. Вопросы для защиты лабораторной работы № 1
- •6.6.2. Вопросы для защиты лабораторной работы № 2
- •6.6.3. Вопросы для защиты лабораторной работы № 3
- •7. Типовые задачи по геометрической оптике
- •7.1. Построение хода луча, преломляющегося на отдельной поверхности
- •7.1.2. Построение хода луча через сферическую преломляющую поверхность
- •7.4. Задачи с решениями на построение изображений
- •7.5. Задачи с решениями на ограничение пучков лучей
- •7.6. Задание для расчетно-графической работы
- •7.8. Задачи для домашнего задания
- •Литература
оси, то после преломления на этой линзе он пойдет в задний фо кус линзы (т.F'z). В том месте (т.В'2), где эти два луча после вто рой линзы пересекутсят.(5'г), будет находиться изображение точ ки В. Положение и величину изображения А2'В2‘ = у2' предмета АВ = у получим, опустив из точки В2' перпендикуляр на оптиче скую ось. Для контроля построения проведем ход третьего луча — луча 2.
2.5. Основные формулы для сопряженных точек и отрезков
Положения сопряженных точек (т.А и т.А’) определяются либо отрезками z и z', которые отсчитываются от фокусов F, F соот ветственно, либо отрезками а, я'(ГОСТ 7427-76), которые отсчи тываются от главных точек Н, Я'тонкой линзы (или компонента) (рис.2.37). Для линзы в воздухе —/ = / ' .
Всоответствии с рис.2.37 из подобия треугольников ABF, FOD
итреугольников MOF', F'A'B запишем:
- У / У = |
(2.2) |
~У/ У = ИГ- |
(2.3) |
Приравняв правые части уравнений (2.2), (2.3), получим: f / z = z/ Г или
Рис. 2.37. Сопряженные точки и отрезки.
Выражение (2.4) называется формулой Ньютона. При —/ = / ' формула (2.4) примет вид: zz= —f ' 2-
В соответствии с рис.2.37 z —a—f, z' = a' —f , и тогда, подста вив значения г и г ' в формулу (2.4), имеем (а —f)(d —f ) = JT■
После преобразований получим:
f /а' + f/a =1 или, если —/ = / ' , то можно записать формулу в
виде: |
|
\ / a - \ / a ' = \ / f . |
(2.5) |
Формула (2.5) — формула Гаусса или формула в отрезках вдоль
оптической оси. |
|
Зная/ 'линзы и положение предмета — отрезок а, |
можно най |
ти по формуле Гаусса положение изображения |
|
а' = a f / {а + / ’)• |
(2.6) |
Умножив правую и левую часть равенства (2.5) на высоту А h /а ’ — h /а = h / f ’и учитывая, что tga = h/a\ tga= h/a,
получим формулу произвольных тангенсов (или формулу Гаусса в углах) для определения угловых координат преломленного луча
tga' - tga= h/f '. |
(2.7) |
Если оптическая система состоит из двух и более тонких линз (тонких компонентов), расположенных в воздухе на некоторых расстояниях dh d2... друг от друга, то, записывая последовательно формулу Гаусса (2.5), или формулу Ньютона (2.4), или формулу (2.7) произвольных тангенсов, можно всегда получить линейные или угловые координаты преломленных лучей.
Найдем по приведенным выше формулам положение изо бражения (отрезок а'2) в оптической системе (рис.2.38), со стоящей из двух тонких линз (компонентов) в воздухе с фо
кусными расстояниями / ,' = 50 мм, f 2' = |
30 мм. Расстояние |
||
между линзами (компонентами) d{ = |
90 мм. |
Предмет AtBx = у |
|
~ 10 мм расположен на расстоянии |
а, = |
—70 мм |
от первой |
тонкой линзы. |
|
|
|
Вычисления всегда сопровождаются |
графическим |
построени- |
Рис. 2.38. Построение изображения предмета A,Bt в системе из двух ком понентов.
ем. Результаты графических построений и вычислений должны совпадать.
Решим задачу с применением формулы Гаусса (2.5).
Запишем формулу Гаусса (2.5) для первого компонента (линзы):
l/iV - 1 /а х= \//'.
Найдем положение изображения точки А, (т.Л',) после первой линзы — отрезок а\
а.' = a j;• / (а, +/;•) = (-70)50/(-70 + 50) = 175 мм.
На расстоянии d = 90 мм расположен второй компонент с f 2 = 30 мм. Чтобы найти положение изображения точки А, через вто рой компонент (т.А'2), необходимо найти положение предмета (т.А2) для второго компонента. Так как точка А', — изображение точки А, через первый компонент, то точка А', является предме том для второго компонента и, в соответствии с рис.2.38, можно записать:
а2 = д/ —d = 175 —90 = 85 мм.
Тогда, используя формулу Гаусса для второй линзы, найдем:
02' = а/2 / («2 + / 2) = 85 • 30/ (30 + 85) = 22,17 мм,
т. е. изображение предмета находится на расстоянии а2 = 22,2 мм от второго компонента.
Решим задачу, используя формулу (2.7) произвольных танген сов, последовательно применяя ее для каждой тонкой линзы (рис.2.39) и формулу перехода для высот.
Для простоты расчетов символ tg в формуле (2.7) можно опус тить и угол а задавать не в градусах, а в отвлеченных единицах. Это намного упрощает расчет, а результат получаем тот же, как и при вычислении через tga, задавая угол в градусах.
Пусть <Х| = —1, тогда в соответствии с рис.2.39
И, = 0,0, = (—70)(—1) = 70.
Запишем формулу произвольных тангенсов для 1-го компо нента:
a', — а, = h,/f \ тогда
0.2 = a',= а,+ h,/fi= (-D +70/50 =0,4.
Из заштрихованного на рис.2.39 треугольника найдем
h2 = k , - da2= 70 - 90- (0,4) = 34
и вычислим по формулам произвольных тангенсов значение угла а 2после второго компонента (линзы)
о3 = а’, = а 2+ A/f2' = 0,4 + 34/30 =1,533(3).
По высоте h2 и углу а 3 = а'2 найдем отрезок а2\ определяющий положение изображения
а2’= h j а 2 = 34/1.533(3) =22,17 мм.
Решим эту же задачу с применением формулы (2.4) Ньютона (рис. 2.40).
Найдем отрезок Z\= d\ ~ / = —70 — (-50) = —20. Используя формулу Ньютона для первой линзы ц Z\ = - / ' 2, найдем отрезок Z\ = - / ' 2/ = —(50)2/(—20) = 125, определяющий положение изображения {у.А',) относительно заднего фокуса первой линзы (т. F,).
В соответствии с рис.2.40 запишем, что
Z 2 = Z , ’ + / ' - d + = 125 + 50 - 90 + 30 = 115.
Используя формулу Ньютона для второй линзы Zi z2' = — f i 2, найдем отрезок zi = -fi 2/ Z2 = —(30)2 /1 15 = —7,87, определяю-
64