книги из ГПНТБ / Богданов, Алексей Иванович. Интерпретация сейсмических годографов
.pdfСкорость же г>2 находим уверенно по формуле
где А / и AZ — разности параметров и расстояний между изохро нами в направлении, совпадающем с простиранием преломляй - щей плоскости и проходящем через начало координат (пункт взрыва).
Элементы залегания плоской преломляющей поверхности и скорости распространения волн в покрывающей и преломляющей средах могут быть определены принципиально также и по пара метрам аз, Ьз, Сз и хз проекции па плоскость хОу геометрического места начальных точек поверхностного годографа преломленных волн. Также элементы залегания можно определить по отрезкам, отсекаемым этой кривой (эллипсом) па осях координат Ох и Оу. Для таких вариантов можно вывести соответствующие формулы, аналогичные приведенным выше. Однако и здесь все параметры разреза, за исключением Vi и направления восстания границы раздела, определяются неточно.
Кроме того, в очень редких случаях с требуемой степенью точности удается определить по сейсмограммам положение коор динат I и t начальных точек преломленных волн, так как на
чальные точки годографов преломленных волн располагаются в той области сейсмограммы, где наблюдаются интенсивные ко лебания, вызванные приходом прямых волн.
Когда же удается определить координаты 1Ц и tH какой-либо начальной точки годографа преломленных волн и преломляющая
граница залегает не особенно круто, |
то |
по известному значе |
||
нию V2 достоверно находим щ из формулы |
|
|||
_ |
sin i |
_ |
г12 |
|
tH |
1 cosip — У2СОзф’ |
|||
положив в ней cos ф = 1. |
В этом случае |
п выражается так: |
||
|
= 1/_к г2 • |
(П. 83) |
||
|
V |
1н |
|
|
При углах ф до 10° ошибка в определении vi не превышает 1 %
и достигает 7% при углах ф около *.30
Погрешности определения vi по приведенной формуле в за висимости от погрешностей в определении положения начальном
точки |
годографа |
преломленных |
волн подробно |
исследованы |
А. М. |
Епинатьевой. |
|
|
|
Если скорость |
vi определена по значению г?2 и параметрам 1Н |
|||
и tH |
начальных |
точек годографов |
преломленных |
волн, или по |
годографам отраженных волн, или же, наконец, по данным изме
109
рения н скважпйах, то элементы, залегания преломляющей пло скости в пространстве могут быть найдены более точно и по про стым формулам.
Так, |
например, углы |
i, фх и ф> могут быть определены по от |
||
резкам, |
отсекаемым изохроной с параметром tn или Т |
tH — t(), |
||
на осях Ох и Оу, ио формулам |
|
|
||
|
i — фх = arc sin |
? п',-, |
I ф- фх = arc sin ? п<, |
|
|
|
*11 |
2|* |
|
|
• |
T’n2’! |
I — ф2 |
= arc sin |
—г- , |
|
|
IS/il |
-II |
• Тпг1 |
-. |
i -L- ф„ |
— arc sin -г-21-, |
|
' ™ |
I i/21 |
|
|
Зная углы I, фх и ф2. получим г2 |
и h. по формулам |
|||
|
|
2 |
= _£i_ |
л = _?Мо_ |
|
|
|
sin i |
’ |
2 cos i ’ |
|
а |
угол падения ф и азимут восстания а преломляющей: плоскости |
||||
в |
пространстве — по |
формулам (11.81) и (11.82). |
|||
|
Г1ри этом найденные значения величии i, фх, фг, ср, a, vz, h |
||||
будут достаточно |
точными. |
|
|
||
|
Если скорости |
ti |
и v-2 известны, |
то могут быть определены: |
|
1) |
элементы залегания преломляющей плоскости в пространстве |
||||
па основании параметров х, у, t, хх |
и ху любой одной точки Р |
||||
поверхностного годографа; 2) |
координаты х , у', z точки, лежа |
щей на плоской преломляющей поверхности, от которой после вторичного преломления сейсмический луч пришел в любую точку Р дневной поверхности с параметрами х, у, t, тх и ту; 3) глубина залегания плоской преломляющей поверхности по нормали (Лр) и по вертикали (z3/) под любой точкой Р дневной поверхности или изменение глубин залегания преломляющей плоскости под точками Р и Q дневной поверхности. Рассмотрим решение этих задач.
Координаты х , у', z точки, лежащей на преломляющей по верхности, от которой сейсмический луч после вторичного пре ломления пришел в точку Р, лежащую на дневной поверхности, могут быть определены как координаты точек пересечения пло ской преломляющей поверхности с лучом, пришедшим в точку Р.
Уравнение плоской преломляющей поверхности в простран стве, как было показано выше, можно записать в следующем виде:
хох уоу' + zo z — 2/г 2,
где х , у’ и z — текущие координаты точек плоской преломляю щей поверхности, а жо, г/о и zo — координаты точек зеркального изображения пункта взрыва в преломляющей поверхности, зале гающей на глубине h под пунктом взрыва.
Уравнение сейсмического луча в пространстве, пришедшего после вторичного преломления в точку Р дневной поверхности,
110
можно выразить через координаты х и у точки Р и через косинусы углов, образуемых этим лучом с прямыми, параллельными осям координат и проходящими через точку Р. Для плоской преломляю щей границы раздела преломленные сейсмические лучи, прихо дящие к любой точке линейного продольного профиля, проходя щего через точку Р и пункт взрыва О (рис. 38), будут параллельны друг другу в пространстве. Следовательно, преломленный сей смический луч, приходящий в точку Р, будет параллелен сейсми ческому лучу, приходящему в начальную точку Н годографа преломленных волн, расположенную па этом профиле.
Уравнение преломленного луча, приходящего в точку Р, можно выразить через ее координаты х и у, координаты хн и ylt
точки Н и координаты хо, у о и zo точки О" зеркального изобра жения пункта взрыва в преломляющей плоскости.
Косинусы углов, образуемых преломленным лучом с линиями.,
параллельными осям координат, |
можно записать так: |
|||
cos а' — |
|
Л’о' |
хн |
|
|
|
|
|
|
у (хо— хн)~~\~(уо |
?/n)2-bzo2 |
|||
cos р' — |
|
Уо—Ун |
|
|
|
|
|
|
|
| (х0—хц)г + (Уо ~ Ун)2 + го2 |
||||
cos у' = — |
|
z° |
|
. |
]/ (^о — |
+ (’/<> |
- </H)2 + V |
||
Следовательно, уравнение преломленного луча будет |
||||
X' X |
у'—у |
|
z' |
|
COS Cl' |
COS Р' |
cosy' ’ |
где х , у' и z — текущие координаты точек, лежащих па сейсми ческом луче, приходящем в точку Р, а х и у— координаты точки Р. После подстановки в последнее уравнение вместо косинусов углов а', Р' и у' их значений и сокращения радикалов уравнение луча, приходящего в точку Р, можно записать так:
х'—х _ у'—у = г'
хо—хн Уо—Уп z0
Из совместного решения уравнений плоскости и прямой в про странстве могут быть определены координаты х , у' и z точки их пересечения, являющейся точкой, из которой после вторичного преломления сейсмический луч пришел в точку Р.
Из последнего уравнения находим
у' = У + (//о - Уп) z0 •
ш
Заменяя полученные значения х' и у' в уравнении плоскости и решая его относительно z , получим
, __ |
2h2 — (xox + yoy) |
|
4/г2 —(»о»н+?/о?/н) °' |
Значение z' подставим в выражения для х' и у':
= г, (г _ г ч 2h2-(xux+yuy) _
°Н W- — (хохи-}-уоуп) '
2h2-(xox-\-yuy)
у' = У+ (Уо — Ун) 4Л2 — (хохн + т/оУн)
Входящие в уравнение для х', у' и z' координаты жо, уа и zo точки зеркального изображения пункта взрыва в преломляющей
плоскости могут быть выражены через |
координаты хц и у{[ и |
||||
время |
t |
прихода преломленной волны в точку Н. |
|||
Время прихода преломленной волны в точку Н равно |
|||||
|
|
tH 77 I |
(то ~ :гнУ + О/» — Уiif + z»2 |
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
= («О — хп)2 + (//о — ?/я)2 + ZO2. |
|||
Дифференцируя последнее уравнение сначала по хи, а затем |
|||||
по |
и |
обозначая |
|
|
|
|
|
1)1н _ |
д1Н _ |
|
|
|
|
дхн |
х’ |
дуп |
у' |
найдем, |
что |
|
|
|
|
|
|
Яо — = — vr4n Хх, |
х0 = Хи — v‘4H Хх, |
||
|
|
Уо~ Уп = —vftHxy, |
yo = yH — v12tHxv. |
После подстановки полученных значений же и уо в уравнение для времени t найдем следующее выражение для zo'-
Zo = j/ 1 — г?!2 тж2 — г?!2 Ту2.
Поскольку положение начальной точки годографа преломлен ных волн, как указывалось выше, не может быть определено с до статочной точностью, параметры х{1, уи и tJ{ этой точки необхо
димо выразить через параметры х, у и t точки Р. Тем самым через параметры точки Р будут выражены и координаты хо, уо и zo точки зеркального изображения пункта взрыва в преломляющей плоскости.
Выше было показано, что параметры тЛ и ту в точке Н и в в точке Р для плоской преломляющей поверхности будут одипа-
112
ковыми, так как лучи, приходящие в точки Н и Р, параллельны друг другу. Величины хх и ту будут обратными кажущимся ско ростям распространения фронта преломленных волн в направле ниях, параллельных осям координат. При равенстве скоростей в среде, залегающей под дневной поверхностью, эти величины определяются только направлением подхода преломленного луча или фронта волны.
Расстояние 1Н от пункта взрыва О до начальной точки линей
ного продольного годографа преломленных волн, наблюденного по профилю ОР, равно
. |
2/isini |
Н ~~ |
cos (i —if) * |
Следовательно, координаты хи и ун точки Н можно записать в виде
|
, |
„ cos |
о |
|
|
2h sin i |
х |
г , |
х„ = / |
|
р=---- г.—и------------- |
||||||
н |
н |
|
' |
|
cos(i—ф) |
у х2-\-у2 |
|
|
|
т |
|
а |
|
= |
2Л sin i |
у |
, |
я |
= I |
„ sin р |
г.—р- |
|
||||
Я |
|
r |
|
cos(i—ф) |
у х24-1/2 |
где Р по-прежнему угол между линией ОР и осью Ох.
Выражение для cos (г — ф) может быть получено из уравне ния (11.14) для поверхностного годографа преломленных волн. Из уравнения
t = t0 + |
- sin (i — ф) |
|
следует, что |
|
|
8щ(г-ф)= у.г°_-Л.. |
|
|
|
у x2-f-y2 |
|
Следовательно, |
|
|
/• |
V X2-\-y2—(t — ta)2V2 |
• |
cos (i - ф |
= 1■ |
|
|
У х2 + у2 |
|
Величину 2h выразим через to'. |
|
2h = cos i
Подставляя найденные значения cos (г — ф) и 2h в выражения для хн и ун, получим
хн = Vito tg t |
X |
(II. 84) |
|
У x2 + y2-(t-t0)2v12 |
|||
’ |
|||
Уд ~ ^1^0 t§ & |
У |
(11.85) |
|
Ух2+у2 — (t-t^2 |
|||
|
|||
8 Заказ 1947. |
|
113 |
|
|
|
Затем полученные значения хн и ун подставляем в выражения
для хо и |
уо'- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
хо — Мо* |
tS i |
1/212 |
|
н |
"/'"faTV |
2712 Тх^н’ |
|
|
||||
|
|
|
у х24-г/2 |
—(Z—/0) |
|
|
|
|
|||||
|
Уо = |
tg * |
1/ |
2 |
■ |
2 |
it |
'7^77 |
2712 Ху^Н' |
|
|
||
|
|
|
У |
ж24-з/2 — (t— «0)Ч2 |
|
|
|
||||||
Величину tH можно записать в виде (11.46): |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
sin (t — тр) |
|
|
2h sin i |
|
(t — ф). |
|||
4/ — to Ч- A t — |
+ |
|
|
|
|
|
|
— to |
У vr cos (i—ip) sin |
||||
Заменяя 2k, sin (i — ф) |
и |
cos (i — ip) |
полученными ранее зна- |
||||||||||
чениями, |
найдем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
_ . |
Гл |
, |
■ . |
|
(t — |
|
|
• |
|
(II. 86) |
|
|
t r I |
' |
L |
A |
I |
|
' |
|
|
|
|||
|
H |
|
|
|
v |
^+y2-(.t-t0y^2\ |
|
|
|||||
Затем tH подставляем в выражения для х0, у0 и z0, преобра- |
|||||||||||||
зовываем и будем иметь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
хо = |
2^T°tg2t77==T^ [Х ~ |
|
~ to) Тх] — |
Тх’ |
(И • 87) |
||||||||
|
ух2~Уу2 —Vj2 (t |
— Z0)2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
У° = У-.7х22 +. у2 — v-Уг 7(t7=7^— t0)2 |
\У ~ |
~ |
~v2t° Ху' (П- 88) |
||||||||||
z0 = У1<0/I — V12Тх2 — ^!2ТУ2[1 |
4- |
z-.-.z,1(z~<o)tg.L__-|. (11.89) |
|||||||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
' |
yrx2 |
+ y2 |
— (t — to)2v12] |
' |
||
Азимут а и угол падения ср преломляющей плоскости в про |
|||||||||||||
странстве могут быть определены из уравнений |
|
|
|||||||||||
|
tga = ^, |
tg Ф = |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
*-о |
|
|
|
|
zo |
|
|
|
после подстановки в них значений |
zo, |
уо |
и zo из |
предыдущих |
|||||||||
равенств. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В уравнениях (11.84) — (11.89) координаты хн и ун началь
ной |
точки Н годографа |
преломленных волн, координаты z0, |
yQ |
||
и zo |
мнимого пункта взрыва и величина |
tH выражены через |
па |
||
раметры х, у, t, |
хх и ху |
точки Р приема преломленной волны и |
|||
через величину |
to- |
хн, ун, хо, уо, |
zo в уравнения для |
х', |
|
Подставляя значения |
|||||
у' и |
z , найдем после соответствующих преобразований следую |
щие выражения для определения координат точки, лежащей на преломляющей плоскости, покрытой однородной средой, от кото
114
рой после вторичного преломления сейсмический луч |
пришел |
||
в точку Р дневной поверхности: |
|
|
|
х' = х — Vy хх [ |
(«—/0) -tg iV'x^ + у2—г?!2 (<—t0)2l, (П. 90) |
||
|
?/' = у-^т4^т + г;1(^_го)_ |
|
|
|
— tg i X ]/ х2 + у2 — v^(t — to)2 |
, |
(П.91) |
|
z' — У 1 — г?!2 тж2 — г?!2 Ту2 х |
|
|
X [+ М* - to) ~ tg i У ж2 + у2-V12 (/-/„)] . |
(II. 92) |
||
I £1 VV0 |
I |
I |
|
По известным координатам х , у', z точки |
вторичного прело |
||
мления, выраженным через координаты гг, у |
точки приема Р, |
нетрудно определить длину пробега L преломленной волны от точки приема Р до соответствующей ей точки вторичного прело мления, лежащей на преломляющей поверхности:
L = У(х — х')2 + (у — у')2 + (z')2 |
= |
|
||||
= -2^4- + |
to) - tg i V x2 + y2V12 (t - to)2 |
(11.93) |
||||
cud t |
|
|
|
|
|
|
но hp — L cos i, |
|
|
|
|
|
|
следовательно |
|
|
|
|
|
|
У = £ VUb I |
“ to)cos 1 ~ sin t У x2 + y2 — l?!2 (t — t0)2 = |
|||||
= h + г?! (t — t0) cos i — sin i У I2 — Vj2 (t — t0)2, |
(П. 94) |
|||||
где h — глубина |
залегания |
преломляющей |
поверхности под |
|||
пунктом взрыва, а |
I = У х2 + у2 . |
|
|
|
|
|
Глубину z'p залегания плоской |
преломляющей границы раз |
|||||
дела под пунктом приема можно определить по формуле |
|
|||||
|
vi (z—zo) |
• |
• |
• |
r? (Z —*o)2 |
|
|
■■■ —- |
cos i |
—sin i |
|
Z2 |
|
Zp — I 21 cos i |
|
|
M*—*о) |
(П.95) |
||
|
^i2(Z—Z0)2 . |
|
|
|||
|
|
Z2 |
|
Z |
|
|
после подстановки в уравнение преломляющей поверхности вместо
хо, уо и |
zo их значений из |
уравнений (11.87), (11.88) |
и (II. |
89) |
и при х |
= х и у' — у. |
t и to получим величины |
|
|
По заданным щ, гг, I, |
hp и |
Zp'. |
Если же Zo не задано, то можно приближенно найти разность глу
8* |
115 |
бин залегания преломляющей поверхности между двумя близ кими точками Р и Q дневной поверхности.
Для определения глубин в точках Р и Q можем написать сле дующие уравнения:
ftp = h 4- vr (tp — t0) cos i — sin i ]/ lp2 — vr2 (tp — t0)2,
hQ = h-}-v1(tQ —10)cosi — sin i У i^ — rx2(tQ — Z0)2 •
Разность этих двух уравнений дает
/гр — h = A h = vr (tp — tQ) cos i — sin i x
X [У ^-^-/o)2 -
Обозначая tp — tQ через AZ, имеем
A h = г?х A t cos i — sin i [Уlp2 — {tp — Zo)2 vr2 _ У — (tQ~ t0)2
HO
= sin {i — фр),
tp
a
---- ------- = sin(i- %), lQ-----------------v
где фр и — углы падения преломляющей плоскости в напра влениях ОР и OQ.
Следовательно, можно записать, что
A h = vt A t cos i — sin i [Z |
cos (i — фр) — lQ cos (i — ipQ)]. |
|
Заменяя cos (i — фр) и cos (z — %) |
через тригонометрические |
|
функции углов i, фр и ф^ и |
считая, |
что для малых углов фр |
иcos фр = cos ф0 = 1, получим
A h = ух A t cos i — sin2 i (lp sin фр — sin ф^) — sin i cos i A I.
Здесь
h.—h.o |
h— |
M = lp-lQ, 8тфр = -^—, |
sini|)Q = ^-. |
Таким образом,
А/г = vi А/ cos i sin2 i {hp — hQ) — sin i cos ZAZ =
— vi A t cos i -f- sin2 i\h — sin i cos i A I.
116
Группируя члены, содержащие |
Д/г, находим |
= |
(П.96) |
Для точек поверхностного годографа, равноудаленных от пункта взрыва, формула для определения Д/г принимает вид:
A h = |
г (при |
I — const), |
|
|
cost ' |
1 |
’ |
Для точек поверхностного годографа с одинаковыми значе ниями времен прихода преломленных волн формула для опреде
ления Д/г имеет вид: |
|
А/г — — AZ tg г (при t — const). |
(11.97) |
4Л
(it)' — - _ з
Рис. 47. Определение относительного характера залегания плоской прелом ляющей поверхности по участку карты изохрон при помощи нормального по верхностного годографа.
1 — изохроны поверхностного годографа; 2 — изохроны нормального поверхностного годографа; з — относительные глубины залегания преломляющей плоскости.
При помощи этих приближенных формул по карте изохрон поверхностного годографа преломленных волн можно построить относительный рельеф преломляющей поверхности в пределах той площади, на которой был наблюден поверхностный годограф. Для того чтобы ускорить процесс вычисления относительных глубин и построение структурной карты, поступают следующим образом. На наблюденной карте изохрон поверхностного годо графа берут произвольную точку Q, находящуюся на одной из изохрон, глубину залегания преломляющей поверхности под ко
117
торой принимают за относительный нуль (рис. 47), а глубину залегания преломляющей поверхности под другими точками карты изохрон вычисляют по отношению к. глубине ее залегания под точкой Q. Изменение глубины преломляющей поверхности под произвольной точкой Р поверхностного годографа по отношению к точке Q вычисляют по формуле
A/z = /f(A/)', |
(11.98) |
где |
|
4- = -^ . |
|
COS I |
|
Из равенства правых частей выражений |
(11.96) и (11.98) |
для Ah следует, что |
|
(A/)' = At — (Af)o, |
|
где |
|
(А0о = -^ = -. |
|
Величину (А/) о находят не аналитически, |
а графически. Для |
этого на карте изохрон поверхностного годографа строят линии равных значений (А/)о, которые представляют собой семейство окружностей с центром в начале координат. Это семейство окруж ностей равных значений (A t)o называют нормальным поверхностным годографом преломлен ных волн [21 ].
Если, например, изохроны поверхностного годографа прове дены с интервалом в 0,04 сек., то и нормальный годограф строят с тем же интервалом. Первую окружность проводят через выбран ную точку Q и за параметр (А/)о этой окружности принимают величину параметра tn изохроны, проходящей через точку Q. Разность в радиусах окружностей нормального годографа в рас сматриваемом случае будет равна 0,04 vz, а параметры (А/) о этих окружностей будут увеличиваться с увеличением их радиуса и уменьшаться по мере уменьшения радиуса на 0,04 сек.
Такие построения и оцифровка окружностей нормального го дографа позволяют очень быстро провести на карте линии рав ных значений (Ai)' и, следовательно, линии равных значений Л/г = /с (At)' путем соединения между собой точек пересечения изохрон и окружностей нормального годографа с равными разно стями их параметров (по величине и по знаку).
Тем самым от карты изохрон мы переходим к карте, характе ризующей относительный рельеф преломляющей поверхности площади исследования. Такая карта не будет абсолютно точной, так как линии равных относительных глубин построены с исполь-
118