![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Ден Г.Н. Механика потока в центробежных компрессорах
.pdfИсключив ѵх и Ѵу из уравнения (2.36) с помощью формул (2.37), после интегрирования найдем Ч' на контуре лопатки /:
|
у |
П = ^ | |
(2.38) |
|
У1 |
Функция Ч' может быть представлена в виде суммы ¥ = Чгт +
+ Ч^, |
причем Ч^ соответствует |
невозмущенному |
лопатками |
|
потоку |
с составляющими скорости |
ѵх1 и ѵу1 перед |
решеткой. |
|
Для невозмущенного потока, |
направленного вдоль оси у: |
|||
|
Vyh = vyl; |
ѵх = ѵх1 = 0. |
(2.39) |
Для невозмущенного течения, направленного вдоль оси-х:
|
Ѵх = Ѵл, |
ѵи = 0. |
|
(2.40) |
|
Условия (2.39) и (2.40) |
и формулы (2.37) |
позволяют найти |
|||
|
|
|
h d y i+ C |
(2.41) |
|
|
У |
h |
V h J |
V h |
|
где С — постоянная, |
подлежащая определению. |
|
|||
Согласно формулам (2.38) и (2.41), на контуре лопатки |
|
||||
СОЛУ ( S ) |
пГ —«т ä-q — ѵх1 У (S)\ h dr| + |
vylx (/) + C |
(2.42) |
ѴЛ = П
Вработах [41, 42] указано интегральное соотношение, спра ведливое для области решетки, ограниченной контуром 1122 (рис. 2.2), которое применительно к функции ЧГ1 имеет вид
ЧЛх, У) = JJ АЪ Ц х , у, |
I, ’ti)dgdT] + |
\ д- ^ К ( х , у, |
I, |
y])d\ + |
||||
|
D' |
|
|
I |
|
|
|
|
+ |
1 lb L (x’-у’ |
^ |
+ " г |
эч^ |
+ dy |
+ |
||
Ш |
||||||||
|
|
|||||||
+ |
Ѵі(*.Уі) + Ті(*.У.) |
ду |
I |
Уъ |
(2.43) |
|||
|
|
|
|
|
|
где D' — область одного периода решетки (без площади, очер ченной контуром профиля); К— длина дуги профиля; п — нор маль к контуру профиля,
L(x, у, I, г]) = Іи 2 |
ch (т)—у) — cos -Щ- (£ — х)] ; |
|
|
th — (11 —у) |
|
К (X, у, ,£, ч) = |
— -2^г arct§- — я--------- • |
(2-44) |
|
tg — (S — X) |
' |
40
В работе [42] приведены соотношения, определяющие 'дХ
Qm |
на контуре лопатки, а также и |
Q\у |
и |
ПРИУ — Уі и У ~ Уг- |
После предельного перехода к контуру профиля, на котором выполняется условие (2.42), в работах [41, 42] получены инте гральные уравнения, позволяющие определить относительную скорость на лопатке в прямой решетке wv
Не расписывая подробно этих интегральных уравнений, отме тим только, что они могут быть представлены в виде:
J F(l, |
X, |
у, |
1]) wL{X)dX— С/Г0'5 ■= vylfy (/) — vxlfx(l) + |
||
I |
|
|
|
|
|
+ |
«H/co(0 - |
J J m (r|) [W, (g, 11) - Yi m |
L СІЫЧ |
||
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
wt (X)dX = Г— т х |
(2.45) |
|
|
|
|
I |
|
|
причем F, |
fx, |
fy |
и fa — известные функции; |
¥ — осредненное |
|
по шагу значение |
|
решения уравнения (2.45) необходимо |
|||
Формально |
для |
пользоваться методом последовательных приближений, так как неизвестная функция Ч7! входит в правую часть первого из урав нений (2.45). В работе [41] указано, что практически для опре деления wt (I) достаточно одного приближения, так как резуль таты последующих приближений отличаются от результатов первого приближения примерно на 0,5% от величины w перед решеткой. В исходном приближении следует принимать, что двойной интеграл, содержащий ягЧ7!, равен нулю. Замечания о численном решении уравнений (2.45) с помощью ЭВМ имеются в работе [42], где указано, что метод расчета запрограммирован для ЭВМ «Урал 2» и «Минск 22».
Уравнения (2.45) справедливы не только для вращающихся решеток, но и для неподвижных, когда ю = 0.
От величин ѵх1 и ѵу1 в уравнениях (2.45) можно перейти к па раметрам, характеризующим течение на осесимметричной поверх
ности тока s (г). |
Вводя угол |
закрутки |
потока перед решет |
кой Ѳх и угол потока перед |
решеткой |
ß lf определяемые фор |
|
мулами: |
|
|
|
& - |
Щ |
tgßi = arx — csl tg 0! |
41
уравнения (2.45) можно записать в ином виде:
]>(/; К у, ^ |
|
dx~C’Ti-°'5= |
~ i + tgß^tgöj |
+ |
|
|
Іі. |
(2.46) |
WI |
СОЛ |
|
СОГі dl: |
(ОГі |
Такая запись сразу показывает, что течение во вращающейся решетке зависит от двух параметров: углов Ѳх и ßx. При отсутствии закрутки потока перед колесом, т. е. при Ѳх = 0 обтекание ре шетки полностью определяется углом потока ß^ или углом атаки
гі — Ріл— ßI, однозначно связанным с углом ßx. Если вся об ласть течения не разбивается на ряд слоев (расчет.производится на одной средней для всего колеса поверхности, и угол ßx опреде ляется по средней расходной скорости csX или сг1), то при от сутствии закрутки потока перед колесом
tgßi |
Р2 Èi |
Фн2 — |
г2Г |
(2.47) |
Рі bi |
2яшГо |
|
Эти формулы позволяют построить зависимость ср„2 (фг2) по ре зультатам расчета потока в колесе.
Методытеории решеток позволяют рассчитать картину тече ния в колесе и найти зависимость ср„2 (срг2) с учетом всех геометри ческих соотношений. Так как при подобных расчетах в уравне ниях движения не учитываются вязкие члены и течение в колесе предполагается безотрывным, то о допустимости и целесообраз ности такого подхода к расчету течения можно судить только на основании сопоставления результатов расчетов с эксперименталь ными данными. Отметим, что имеющихся в настоящее время ре зультатов подобных сопоставлений пока недостаточно для окон чательного вывода о применимости изложенного метода для рас чета потока в колесах центробежных компрессорных ступеней.-
Результаты сопоставления расчетных распределений скоро стей по средней линии'лопаток, полученных методом Б. С. Раухмана, с величинами, найденными по измеренным давлениям на
лопатках с .помощью уравнения Бернулли |
(2.15), приведены |
||
на |
рис. 2.3 |
[17]. Рассмотрим сначала распределения скоростей |
|
по |
лопатке |
колес, полученные при расчете |
потенциального те |
чения. При ß i> ßifl, т. е. при отрицательных углах атаки ilt соответствующих большим коэффициентам расхода фг2, на ра бочей поверхности имеется пик скорости, за которым следует участок с плавным ее понижением. Протяженность этого участка
42
Рис. 2.3. Сопоставление расчетных и опытных распределений ско
ростей у |
нерабочей |
(Л) и |
рабочей |
(Б) |
|
поверхностей лопаток при |
|||
■ |
|
||||||||
ß2JI = |
45°; р1Л = |
32°; |
Ьг |
= 0,055; |
|
&= |
10ч 15'; £>і = 0,554; |
||
|
ЧѴ2 |
|
|||||||
|
Кривая |
|
|
|
|||||
|
а |
б |
|
|
в |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
1 (О) |
|
0,401 |
0,402 |
|
0,421 |
||
|
|
2 |
(Д) |
|
0,331 |
0.344 |
|
0,357 |
|
|
|
3 |
(X) |
|
0.288 |
0,287 |
|
0,302 |
|
|
|
4 |
(•) |
|
0,241 |
0,241 |
|
0,258 |
|
|
|
S (•) |
|
0,211 |
0.219 |
|
0,230 |
||
|
|
В (•) |
|
0,169 |
0,175 |
|
0,187 |
43
составляет около Двух третей Длины лопатки. Затем скорость W- у рабочей поверхности возрастает почти до конца лопатки. На нерабочей поверхности вначале имеется конфузорный участок, где относительная скорость w возрастает, затем начинается по степенное понижение скорости. В конце канала на нерабочей поверхности имеется небольшой участок конфузорного течения, за которым скорость резко снижается.
Уровень скоростей у рабочей поверхности на некотором удале нии от концов канала при всех режимах работы колеса ниже, чем около нерабочей стороны лопатки. Так как за исключением окрестностей концов канала относительная скорость w вдоль лопатки изменяется не очень сильно, то изменение давления вдоль лопатки определяется членом 0,5рсоѴ2 в уравнении (2.15) — давление вдоль радиуса возрастает по зависимости, близкой к ква дратичной. У рабочей поверхности давление выше, чем у нерабо чей, так как скорость у рабочей поверхности лопатки ниже, чем около противоположной стороны лопатки.
По мере уменьшения угла ßx и коэффициента фг2 пик скорости у рабочей поверхности вблизи входной кромки лопатки умень шается, одновременно с этим появляется пик скорости около нерабочей стороны.
При «безударном» входе потока в межлопаточный канал, т. е. при = 0, соответствовавшем в рассматриваемых случаях зна чению <рг2^ 0,33, пики скорости у рабочей и нерабочей поверх ностей примерно одинаковы. Характер расчетных распределений скоростей вдоль лопатки на некотором удалении от входной кромки при всех режимах работы колес примерно один и тот же. Умень
шение срг2 ведет |
к снижению уровня скоростей в канале. При |
<рг2 0,12 (z2 = |
18), согласно расчету, относительная скорость |
у рабочей поверхности снижается до нуля; при дальнейшем умень
шении фг2 около лопатки должно |
возникнуть возвратное тече |
|||
ние — образоваться |
зона обратного |
тока. Приведенные |
расчет |
|
ные распределения |
скоростей |
по лопатке типичны для |
колес |
|
с углом выхода лопаток р2л = |
45° и скелетной линией лопаток, |
изогнутой по дуге круга.
Величины, отмеченные на рис. 2.3 точками, подсчитаны по измеренным давлениям на поверхности лопаток. Дренажные от верстия располагались на средней линии лопаток, а также вблизи рабочего и покрывающего дисков. Дренажные каналы были вы ведены на наружную поверхность рабочего диска и подсоединены к переключателю конструкции Б. Л. Гунбина [8]. Переключа тель позволял последовательно присоединять каждое дренажное отверстие к одному из двух U-образных водяных манометров. В ходе одного опыта давления измерялись в 64 точках поверх ности. Около входной кромки лопаток, на участке протяжен ностью, равной ширине лопатки , Ьъ давления изменялись по ширине канала, однако затем давления по ширине лопаток прак тически оказывались постоянными. Скорости около лопаток под
44
считывались по формуле, следующей из уравнения (2.15),
W |
(2.48) |
|
(örj |
||
|
где р = (р— Роп)/ро« 2 — коэффициент давления; роп — полное давление, измеренное перед входом в колесо в ядре течения.
Подвод потока к колесу был осевым.
При рг 5* ß1л расчетные распределения скоростей для всех трех исследованных колес оказались близкими к полученным на
основании опытных данных. Однако по мере уменьшения угла рх, в области положительных углов атаки іъ т. е. малых значений срг2, согласование расчетных и опытных данных ухудшается. Уровень скоростей, полученных по опытным данным, оказывается более
высоким, чем по расчету. При |
< р1л, начиная с некоторого |
значения ß* или срг2, опытные величины w на небольшом удале нии от входной кромки перестают изменяться при изменении ре жима работы колеса. Уменьшение срг2 не вызывает уменьшения скоростей, полученных по измерениям давления на лопатках, и тенденция к появлению зоны возвратного тока у рабочей поверх ности, следующая из расчетных данных, не наблюдается.
Различия между расчетной картиной течения и результатами, полученными на основе измерений давлений, объясняются возник новением в колесе отрывных зон, загромождающих межлопаточ ные каналы и вызывающих увеличение скорости в активной зоне течения. Так как давление поперек застойной зоны изменяется мало, то расчет скорости по формуле (2.48) дает значения w на границе застойной зоны, а не у поверхности лопатки. Появле ние застойных зон может быть качественно объяснено в резуль тате анализа влияния вязкости на течение в канале колеса. Ин тенсивность застойных зон, их поперечная протяженность увели чивается по мере уменьшения коэффициента расхода фг2, поэтому скорости в активной зоне течения оказываются почти неизмен ными, несмотря на уменьшение расхода через колесо.
Площадь активного сечения канала Fa приближенно может быть оценена по формуле
2wCpF |
(2.49) |
|
Шр + ^н ’ |
||
|
||
где шср — средняя скорость потока, определенная по |
расходу |
|
через Колесо; wp и ws — скорости у рабочей и нерабочей |
поверх |
ностей, определенные по опытным данным; F — площадь попе речного сечения межлопаточного канала.
Исследования, выполненные на НЗЛ показали, что расчет безотрывного потенциального течения во вращающемся колесе позволяет получить картину течения, согласующуюся с данными
эксперимента лишь при ßіл, т. е. в области коэффициентов
45
расхода, соответствующих нулевому и отрицательным углам атаки і х. При положительных углах атаки картина течения, основанная на предположении о безотрывном обтекании лопаток потенциальным потоком, отличается от полученной в результате измерений давления на стенках межлопаточных каналов.
2.2. ВЛИЯНИЕ ВЯЗКОСТИ НА ДВИЖЕНИЕ ГАЗА В РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ
Методы теории пограничного слоя позволяют производить расчет течений вблизи твердых поверхностей и в следах за ло патками с учетом влияния вязкости на уравнения движения газа. В теории пограничного слоя принимается, что вблизи поверх ностей в тонком пограничном слое необходимо учитывать только часть вязких членов в уравнениях (1.1) — (1-3). Порядок отдель ных членов в уравнениях движения удается оценить, исходя из условия малости толщины пограничного слоя по сравнению с характерной длиной поверхности, отсчитываемой вдоль потока. Вывод уравнений пограничного слоя возможно произвести только для случая ламинарного движения. При рассмотрении турбулент ных течений принимается, что уравнения турбулентного погра ничного слоя «в напряжениях», содержащие касательные состав ляющие турбулентных напряжений, имеют такой же вид, как для соответствующего ламинарного пограничного слоя.
Если в плоском ламинарном пограничном слое на слабоизо гнутой стенке координату х отсчитывать вдоль поверхности в на правлении точения, а координату у — по нормали к стенке, то при малых числах М течение в пограничном слое у неподвижной
поверхности будет |
описываться уравнениями |
[31 ]: |
|||||
с. |
дсх |
дсх |
= С |
дС |
, |
дп-сх |
|
дх -- С„ |
d,j |
|
|
(2.50) |
|||
|
# -= 0 ; |
^ - + |
^ |
|
= 0, |
||
|
ду |
’ |
дх |
оу |
|
|
|
где V— кинематическая вязкость газа; С — скорость на внешней границе пограничного слоя, связанная с давлением уравнением Бернулли
d p = — pCdC. |
(2.51) |
Уравнения (2.50) получаются из полной системы уравнений для плоского ламинарного движения газа около прямолинейной стенки после оценки порядка всех членов уравнений и отбрасы вания членов порядка Re-1 как малых по сравнению с членами порядка единицы. Число Рейнольдса Re = С^Ыѵ (Сю— харак терная скорость, L — длина поверхности). Уравнения (2.50)
справедливы лишь при Re » 1-
Уравнения (2.50) всегда применяются также при рассмотре нии течений около криволинейных, не очень сильно изогнутых
46
поверхностей. В этом случае порядок отбрасываемых членов ока зывается иным, чем при течении у прямолинейной стенки. В точ ных уравнениях ламинарного движения приходится пренебре гать членами порядка xRe~0’5, где х = R- 1— кривизна поверх ности (R — радиус кривизны, зависящий от координаты х). Второе уравнение системы (2.50) в случае криволинейной стенки следовало бы записывать иначе:
Лишь в силу малости толщины пограничного слоя можно пре небрегать изменением давления поперек пограничного слоя и при нимать др/ду — 0. Уравнение неразрывности оказывается в си стеме (2.50) справедливым также с точностью до члена порядка
XRe-°’5.
Вслучае вращения поверхности, вдоль которой движется поток, вокруг оси г (перпендикулярной плоскости течения х, у)
с постоянной угловой скоростью со в уравнениях, описывающих движение газа относительно стенки, появляются добавочные члены, обусловленные переносным и кориолисовым ускорениями. В пределах ламинарного пограничного слоя эти члены имеют такой же порядок малости, как члены, связанные с кривизной стенки, и пренебрежение ими в той же степени правомерно, как пренебрежение влиянием кривизны поверхности на течение в по граничном слое. Поэтому уравнения пограничного слоя на вра щающейся слабоискривленной стенке с точностью до членов, отбрасываемых в теории пограничного слоя, имеют такой же вид, как для неподвижной стенки:
dwr |
, |
dwx |
|
|
д\Ѵ |
â2wx |
|
|
З Г = |
r |
äF |
w ; |
|||
dp |
p. |
âwx . |
dwy_ |
(2.52) |
|||
dy |
~ |
’ |
dx |
' |
du |
||
|
причем скорость относительно стенки на внешней границе слоя W связана с давлением уравнением Бернулли в относительном дви жении
dp = — pWdW Н- pcoVdr. |
(2.53) |
Этот вывод в одинаковой степени справедлив как для течения при малых числах М, так и для пограничного слоя в сжимаемом газе при больших числах М. В последнем случае давление в урав нениях движения и энергии также должно быть заменено на ско рость W с помощью уравнения (2.53).
Если выйти за рамки обычной теории пограничного слоя и сохранить в уравнениях, описывающих течение около вращаю щейся лопатки, члены порядка Re-°'5, то получается следующая
47
система:
wxwyy, (2.54)
(2.55)
(2.56)
в которую входят члены, связанные с кривизной поверхности пере носным. и кориолисовым ускорениями. Эта система значительно сложнее, чем уравнения пограничного слоя.
Экспериментальные исследования пограничного слоя на лопат ках вращающихся рабочих колес, типичных для стационарных ц. к. м., выполненные А. Н. Примаком [38], показали существен ное несоответствие между расчетными и опытными характерными толщинами в пограничных слоях на лопатке. Это несоответствие между расчетными величинами, полученными из уравнений пло ского пограничного слоя (2.52) и на основании опытных распре делений скоростей поперек слоя, по нашему мнению, в первую очередь вызвано влиянием поверхностей рабочего и покрываю щего дисков колеса, образующих торцевые стенки межлопаточ ных каналов, на течение. Согласно опытным данным, погранич
ный слой у нерабочей стенки лопатки толще, чем |
у рабочей. |
В канале имеются зоны отрыва пограничного слоя, |
не предска |
зываемые расчетными оценками отрыва.
Набухание пограничного слоя на нерабочей поверхности ло патки и возникновение отрыва и застойной зоны около этой по верхности связано с переносом газа из пограничного слоя на ра бочей поверхности к нерабочей по торцевым стенкам канала по перечными токами. В середине канала, за пределами пограничных слоев, на дисках градиент давления, направленный от рабочей поверхности одной лопатки к нерабочей поверхности соседней, уравновешивается силами инерции движущихся масс газа. Около поверхностей дисков относительные скорости в пограничных слоях ниже, чем в «ядре» потока, а градиент давления остается таким же, как за пределами пограничных слоев. Поэтому у по крывающего и рабочего диска возникает поперечное течение, переносящее газ в сторону нерабочей поверхности.
Поперечные токи, идущие вблизи торцевых стенок межлопа точных каналов, «отсасывают» пограничный слой от рабочей по верхности. Вместо масс, вынесенных из пограничного слоя вто ричными поперечными токами, движущимися около дисков ко леса, к рабочей поверхности подтекает «свежий» газ из ядра потока, обладающий большим запасом кинетической энергии.
Отсос подторможенного у рабочей поверхности газа вторич ными токами вызывает утонение пограничного слоя на рабочей
48
поверхности и набухание его на нерабочей [9]. Увеличение тол щины пограничного слоя на нерабочей поверхности приводит к его отрыву и образованию застойной зоны, наблюдаемой при опытах. В рамках теории невязкого газа или при рассмотрении пограничного слоя на лопатке без учета влияния торцевых стенок, образованных дисками колеса, эти явления обнаружить не удается.
Механизм появления вторичных токов в межлопаточных ка налах колеса аналогичен механизму возникновения поперечных токов в коленах с прямоугольным поперечным сечением, где при тормаживание потока в пограничных слоях на боковых стенках также приводит к перетеканиям по этим стенкам из области с ббль-
Рис. 2.4. Схема вторичных токов в поперечном сечении межлопа точного канала колеса (а) и в колене с прямоугольным поперечным сечением (б) ( + + + зона повышенного давления;----------- зона пони женного давления)
шим давлением — от вогнутой по отношению к потоку стенки колена — в область пониженного давления — к выпуклой стенке (рис. 2.4). Увеличение расстояния между боковыми стенками колена способствует уменьшению интенсивности поперечных то ков и приближению течения в среднем сечении канала к пло скому..
В рабочих колесах центробежных нагнетателей и компрессо ров расстояние между дисками, т. е. ширина канала b обычно меньше, чем расстояние между лопатками, т. е. их шаг t. Поэтому вторичные токи должны быть интенсивными. В относительно ши роких вентиляторных колесах, в особенности при больших зна
чениях D x и z2, характерных для колес с лопатками, загнутыми вперед (ß2jI > 90°), расстояние между дисками превышает шаг, т. е. лопатки имеют сравнительно большое удлинение bit. В этом случае влияние торцевых стенок канала на течение в среднем
4 |
Г. Н . Деи |
49 |