![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Ден Г.Н. Механика потока в центробежных компрессорах
.pdf(рис. 3.8). Выделение потерь на входном участке диффузора в от дельную группу позволяет учесть в какой-то мере влияние кон струкции колеса на работу диффузора и объяснить количественные
различия в зависимостях £3_4 (а3), полученные при опытах с одним II тем же диффузором и различными колесами.
Коэффициент потерь на смешение и выравнивание потока во входном участке диффузора, боковые стенки которого спрофили рованы в соответствии с формулой
Ь= Ья(})т,
вработе [9] рекомендуется вычислять в зависимости от неравно мерности потока за колесом по формуле
IСМ — |
■ki |
К С1—і п + |
П |
+ т) |
20(1 |
— |
|
|
|
Ю |
13 |
|
k2) |
||
|
|
|
|
m -t-14 |
|||
|
|
1 |
ko 2 |
|
|
|
|
|
|
+ ———- cos a2.- |
|
|
1
Sin“ ССо +
(3.59)
Здесь k2— отношение радиальной составляющей количества дви жения в однородном потоке к радиальной составляющей количе ства движения действительного неоднородного потока за колесом при том же массовом расходе. Для определения /г2 необходимо рас полагать данными о потоке при выходе из колеса. Формула (3.59) рекомендуется при 0,7 < k2 < 1 и —3 «< т <С 2.
Правая возрастающая ветвь кривых £3_4 (а3), по-видимому, должна наблюдаться лишь при малых числах Мс3, так как, со гласно формуле (3.44), увеличение числа М перед безлопаточным диффузором равносильно уменьшению его относительной ширины
Ь3, а при малых Ь3 правая возрастающая ветвь у кривых £3_4 (а3) отсутствует. Формула (3.44) дает возможность использовать опыт ные характеристики безлопаточных диффузоров с различной отно
сительной шириной Ь3, полученные при малых числах Мс3, для оценки работы диффузоров при больших значениях М. В соответ
ствии с формулой (3.44) и рис. 3.7 при а3 ■< 30° увеличение Мс3 при неизменном а3вызывает возрастание потерь в диффузоре, а при а3 > 30° в относительно широком канале рост Мс3 в определенных
пределах может вызвать снижение £3_4. При k = 1,4, согласно формуле (3.45), увеличение Мс3 от 0,3 до 0,9 равносильно уменьше нию входной ширины диффузора в 1,5 раза, что соответствует
переходу от кривой 3 на рис. 3.7 (Ь3 ^ 0,05) к кривой 2 (Ь3 = = 0,033). Опытные данные работы [9] указывают на более резкое влияние числа Мс3 на потери во входном участке диффузора, чем это следует из формулы (3.45) и рис. 3.7.
В настоящее время отсутствует достаточно обоснованный и надежный метод определения коэффициента потерь безлопаточногО
110
![](/html/65386/283/html_lLhhaqj3x0.V90y/htmlconvd-loDodD112x1.jpg)
диффузора, поэтому при анализе работы диффузоров и оценке по терь в них целесообразно опираться прежде всего на эксперимен тальные данные.
Опытные зависимости коэффициентов восстановления безлопа-
точных диффузоров gg 4 (ctg), приведенные на рис. 3.7, показывают, что максимальное преобразование кинетической энергии в потен циальную осуществляется при тех же режимах работы диффузоров, при которых коэффициенты потерь минимальны. Однако величина
£ 3 _ 4 еще не позволяет судить о численном значении коэффициента восстановления £3_4. В более широких каналах максимальное значение 1з_4 оказывается меньшим, чем в более узких, несмотря
на одинаковые минимальные величины £3_4. Этот результат объяс няется большей неоднородностью потока за диффузором в широком канале, вследствие чего при таких же потерях полного напора среднее по расходу значение кинетической энергии в выходном
сечении qt широкого диффузора оказывается большим, чем в более узком, а преобразование энергии меньшим, т. е. коэффициент диф-
фузорности Кд при увеличении Ьа несколько уменьшается. Газодинамические характеристики безлопаточных диффузоров
позволяют объяснить причину пониженной экономичности ступе ней с малыми углами выхода лопаток колес и диффузорами этого типа. Для ступеней, имеющих ß2jI = 20-ь25° при лопатках колес, изогнутых по дуге круга, в качестве расчетных значений обычно
принимается срг2 = 0,11 -ь-0,16. В'этом случае углы выхода потока из колеса при расчетном режиме получаются небольшими и режим работы безлопаточного диффузора соответствует левой ветви кри
вой £з-4 (а) и располагается далеко от зоны минимальных коэффи циентов потерь в диффузоре.
В технической литературе по ц. к.м. обычно рекомендуется принимать ширину безлопаточного диффузора Ь3примерно равной
ширине колеса |
Ь2 независимо от величины Ь2 [39, 72]. Однако |
из работ [33 ] и |
[6] следует, что целесообразно увеличивать Ь3 по |
сравнению с Ь2при малых значениях Ь2. При Ь3 > Ь2 появляются дополнительные потери вследствие внезапного расширения струи за колесом. Работа диффузора при этом также ухудшается из-за увеличения неоднородности профиля скоростей по ширине канала
на входном участке. Но увеличение Ь3 ведет к снижению коэффи циента потерь при а 3 << 30° и увеличению коэффициента диффу-
зорностм кд, оцениваемого по параметрам потока при ширине Ь2 на диаметре D2 и Ь4 = Ь3 на диаметре П4.
Потери, вызванные расширением струи,-выходящей из колеса, тем сильнее влияют на к. п. д. ступени, чем больше коэффициент расхода (рг2. Потери напора вследствие расширения
ДЛр — 0,5 (с^ В-з) 1
.і Ш
изменение к. п. д. ступени, вызванное этими потерями,
аЛр = |
qva tg «2 |
Л |
__ м |
а |
(3.60) |
2(l + ßnp+ßxp) |
V |
b3 ) |
|
Согласно формуле (3.60), чем меньше срг2 и угол а 2, тем меньше сказывается внезапное расширение потока за колесом на к. п. д. ступени.
Характеристики диффузора, полученные при Ь3 = Ь2, несколько отличаются от характеристик при том же значении Ь3 и Ь2<С Ь3. Однако это различие не слишком существенно, поэтому опытные данные, полученные при 62 Ь3, можно использовать
для выяснения влияния отношения b3/b2 на | 3_4 при малых значе ниях Ь2. Из рис. 3.7 следует, что переход от Ь2 = 0,02 к большим значениям этого параметра при а3 >■ 25° вызывает уменьшение
коэффициента потерь £3_4, что может скомпенсировать в той или иной мере влияние потерь от внезапного расширения на к. п. д.
ступени. Кроме того, при больших значениях Ь3величина убудет ниже, поэтому потери напора во всех элементах ступени, следую щих за диффузором, уменьшатся.
Опыты, произведенные при Ь2 = 0,02 (ß2jI = 45°), показали, что увеличение Ь3 в пределах от Ь3 = Ь2 до Ьа = 1,67Ь2 не вызывает ухудшения газодинамических характеристик двухзвенной ступени (колесо и диффузор) и улучшает характеристики трехзвенной (с обратным направляющим аппаратом). Следовательно, при малой относительной ширине колеса безлопаточный диффузор целесооб разно выполнять более широким, чем колесо.
При больших значениях Ь2, согласно опытам А. Н. Шерстюка и А. И. Соколова [63 ] и более поздним данным А. С. Нуждина [9 ], следует заужать диффузор, т. е. делать Ь3 < Ь2(при обязательном плавном переходе от Ь2 к Ь3 на входном участке). В соответствии
с рис. 3.7 при а3 = 15ч-20° переход от Ь3 = 0,063 к Ь3 = 0,075
вызывает лишь небольшое снижение f3_4, которое вряд ли может скомпенсировать возрастание потерь от внезапного расширения
при увеличении 63от 62до 1.262. Уменьшение Ь3до примерно 0,8Ь3
позволяет увеличить угол а3 и снизить £3_4 за счет смещения ре жима работы диффузора в зону меньших коэффициентов потерь. Кроме того, и это главное, сужение диффузора ведет к уменьше нию потерь на входном участке сразу за колесом за счет снижения потерь смешения и вихревых потерь. Выигрыш в величине к. п. д. ступени при Ь3< Ь2 может быть достигнут лишь при условии, что
снижение потерь в диффузоре, сопровождаемое увеличением <у4, не поведет к еще большему проигрышу в к. п.д. из-за роста потерь
впоследующих элементах ступени.
Вбезлопаточном диффузоре интенсивность, роста давления вдоль радиуса по мере удаления от входного сечения уменьшается.
112
Нарастание давления практически прекращается при г — 1,6-=- -=-1,7. При дальнейшем увеличении г рост потерь не дает возмож
ности добиться возрастания коэффициента восстановления | 3_4. Поэтому с точки зрения работоспособности и экономичности соб ственно диффузора увеличение Z)4 сверх 1,6D2 нецелесообразно.
Однако дальнейшее увеличение D4 позволяет все-таки уменьшить кинетическую энергию за диффузором и за счет этого увеличить
коэффициент диффузорности кд, что дает возможность уменьшить потери в последующих элементах ступени. Поэтому, если по габа ритным соображениям возможно увеличить DJD3 сверх 1,6, уве личение П4 может привести к повышению к. п, д. ступени.
3.4. БЕЗЛОП АТОЧН Ы Е ДИФ Ф УЗОРЫ С Н ЕП АРАЛ Л ЕЛ ЬН Ы М И СТЕНКАМ И
Аэродинамическая схема безлопаточного диффузора с парал лельными стенками определяется лишь двумя конструктивными
параметрами: относительной шириной Ь3 и относительным диаме тром П4. Область минимальных коэффициентов потерь £3_4 соот
ветствует углам потока а 3, превышающим расчетные углы выхода потока из обычно применяемых рабочих колес, причем в диффузоре отсутствует параметр, позволяющий «подстраивать» такой диффу зор к колесу, обеспечивать минимальные потери в диффузоре на расчетном режиме работы колеса. Подстройка диффузора к колесу лишь в какой-то степени может быть произведена за счет соответ ствующего выбора отношения Ь3!Ъг.
В диффузорах с относительно большой шириной Ь3 одной из
причин, вызывающих увеличение потерь при малых углах а3, яв ляется отрыв пограничного слоя, приводящий к появлению обрат ных радиальных токов. Чем меньше угол потока а на внешней гра нице слоя, тем раньше возникает отрыв. Для предотвращения от рыва пограничного слоя следует добиваться увеличения угла потока в ядре течения, что может быть достигнуто за счет умень шения ширины канала Ь. Очевидно, что изменение ширины канала с целью увеличения угла потока в нем может осуществляться раз личными способами (один из таких способов — поджатие канала на входе). Если выполнить одну из стенок диффузора не плоской, а конической,- с углом наклона образующей стенки по отношению к радиальной плоскости #, то ширина канала будет изменяться
линейно
Ь= Ь3— (г— гз) tg G.
В сужающемся канале угол потока в ядре течения будет воз растать с увеличением радиуса г и возвратные радиальные токи
должны появляться при больших значениях г, чем при постоянной ширине.
8 г. II. Ден |
ИЗ |
Указание о целесообразности применения безлопаточных диф фузоров со сходящимися стенками, наклоненными под углом 3—6° одна по отношению к другой, для увеличения устойчивости потока в диффузоре имеется в работе [53].
Газодинамические характеристики диффузоров с относительной
шириной на входе Ь3 = 0,075 и различными углами конусности передней (со стороны покрывающего диска) стенки приведены на рис. 3.9. Эти характеристики полу чены тем же методом и на той же уста новке, что и характеристики, приведен
ные на рис. 3.7.
Увеличение наклона стенки вызывает смещение зоны минимальных потерь в диффузоре в область меньших углов
Рис. 3.9. Влияние конусности передней стенки диффузора на его характеристики при
Ь3 = 6 2 ; Ьъ = 0,075; А і =
=1,67:
/ — •&= 0°; 2 — Д = 3°; 3 — = 0 = 5°
ос3, а также уменьшение величины по терь при всех режимах работы диф фузора. Коэффициент восстановления
£з_4 при больших углах потока а3 при этом уменьшается, так как уменьше ние ширины диффузора на выходе при
водит к возрастанию у., и снижению коэффициента диффузорности /ед при постоянном выходном диаметре Д,. Среднее значение радиальной состав
ляющей скорости сг уже при Ф = 5° оказывается при малых значениях
а3 практически неизменным вдоль ра диуса.
Для одномерного течения без потерь при малых числах Мс3
Ь - * |
1 |
+ ( | - і ѵ М г в ) |
tg2 «3 cos- а3i |
= І-(тгП + |
поэтому теоретически достижимое при отсутствии потерь значение
£з- 4 УДиффузора со сходящимися стенками всегда меньше, чем при параллельных стенках. Различие в значениях g3_4 при этом тем
существеннее, чем больше углы "O' и а3. В действительности, увели чение потерь в диффузоре с параллельными стенками при малых
углах сс3 ведет к более сильному уменьшению | 3_4, чем при сходя щихся стенках. Например, для Ф = 3° и ft = 0 приа3 16°значе-
ния £3_4, согласно рис. 3.9, одинаковы. При а3 <С 12° наибольшие коэффициенты восстановления имеет диффузор с углом й = 5°. В диффузорах со сходящимися стенками отрывные явления вознш
114
кают при меньших углах а3, чем при параллельных стенках. Например, для іЭ1= 0 резкая переброска потока от стенки к стенке
наблюдалась при а3 = 17°, а при Ф = 3° такие же явления возни
кали лишь при а3 л* 10°. Распределения скоростей по ширине каналов со сходящимися стенками более равномерны, чем при
тех же углах а3 перед диффузором с постоянной шириной канала. Вывод об уменьшении потерь в безлопаточных диффузорах со
сходящимися стенками при малых значениях а 3, т. е.. при неболь ших коэффициентах расхода ц>г2 подтверждается суммарными газо динамическими характеристиками двухзвенных ступеней.
Сравнительно простой экспериментальный способ совершенство вания безлопаточных диффузоров за счет профилирования его стенок предложен в работе [63]. Для улучшения безлопаточного диффузора рекомендуется сначала произвести измерения давления на стенках при постоянной ширине канала и построить зависи мость р (г). В том месте, где градиент давления оказывается сни женным, следует произвести уменьшение ширины канала путем плавного перехода от одной ширины к другой. Если снижение градиента давления dp!dr свидетельствует о появлении обратного радиального тока, то поджатие сечения перед местом возникнове ния зоны обратного тока позволяет избежать ее появления. Такой метод доводки ступени позволил его авторам повысить к. п. д. ступени на 4%.
Для профилирования канала безлопаточного диффузора с целью обеспечить безотрывное течение в нем при расчетном ре жиме работы колеса можно использовать уравнения пограничного слоя на стенке (3.16) и (3.17) совместно с условием, что соответ ствующим образом выбранный формпараметр, характеризующий появление отрыва в пограничном слое, нигде не превзойдет неко торое наперед заданное предельное значение. До тех пор пока предельное значение формпараметра не достигнуто, справедливо решение, приведенное в п. 3.2, и ширина канала b сохраняется постоянной. После достижения принятого предельного значения формпараметра его постоянство поддерживается за счет уменьше ния ширины диффузора. Целесообразность такого метода профили рования безлопаточного диффузора исследовалась Т. Н. Скорохо довой [51 ], а затем В. Я. Поляковым.. В работе [51 ] профилиро вание диффузора производилось, исходя из условия постоянства формпараметра Бури Г, величина которого принималась равной —0,045. Если ввести условную ширину канал b', отличающуюся от действительной ширины канала b на удвоенную толщину вытесне
ния 6Г: |
, |
, |
|
|
|
Ъ = Ь — 26 , |
(3.61) |
||
то условие постоянства расхода можно записать в виде |
||||
|
||||
|
rb'cr = |
г3Ь3сг3. |
(3.62) |
8* |
115 |
Тогда вместо формулы (3.21) и уравнения (3.30) для определения б**, и У будем иметь следующие соотношения:
|
|
|
|
—іО,В |
|
|
|
|
(ctg ä3)0’6 |
1,25 |
(3.63) |
|
|
|
|
о |
|
dY |
то,25 |
У |
1 + Я + 4 ( 2 |
+ Я)(1+ і ) | ! ] |
+ |
1 Y ~ ° |
I" 1+ * |
||||
|
|
|
|
0,7 |
|
|
|
+ 1 -Н |
ß^2,875y/0,3 |
dx |
(3.64) |
|
|
TölT |
|||
где b |
b'/b3. |
|
|
|
|
К = |
|
|
необходимо добавить условие отсутствия |
||
уравнению (3.64) |
отрыва, которое дает дополнительную связь между b и. Y. Исполь зуя для оценки близости отрыва формпараметр Бури, имеем
Г = - £ ' 1 + |
L—0,25 |
1 + &2ctg2a3- |
— ) — Г |
(3.65) |
||||
|
|
|
dx |
|
|
|||
причем Г0 — заданное |
значение формпараметра, |
близкое |
к его |
|||||
|
I — 101 |
|
||||||
величине в точке |
отрыва. |
|
|
|
|
|
||
Совместное интегрирование уравнений (3.65) и (3.64) позволяет |
||||||||
найти зависимости |
У (г) и Ь (г) при заданном угле потока перед |
|||||||
диффузором а3 и |
Г = |
Г0. Действительная |
ширина диффузора |
|||||
определяется по формуле |
|
|
|
|
|
|||
-£- = 5 _|_?Д.Я£°'8У0'8 (і£™_у~0'2. |
|
|
(3.66) |
Приведенные соотношения справедливы до тех пор, пока не произошло смыкание пограничных слоев на стенках диффузора и существует потенциальное ядро потока. Условие существования ядра:
А > Ю|У0-8 |
. |
(3.67) |
Экспериментальные данные, полученные Т. Н. Скороходовой и В. Я- Поляковым, показали, что профилирование диффузора из ложенным методом позволяет повысить экономичность двухзвен ных ступеней при расчетном режиме работы и коэффициентах рас хода, меньших, чем расчетные. Т. Н. Скороходовой не удалось обна ружить обратные токи в безотрывном диффузоре с относительной
шириной Ь3 — 0,05, тогда как при постоянной ширине канала они наблюдались. Зона устойчивой работы ступени с безотрывным диффузором шире, чем при Ь3 — const.
116
Профилирование безлопаточного диффузора, приводящее к уменьшению потерь в нем, только тогда позволяет повысить к. п. д. трехзвенной ступени, когда в результате профилирования коэффициент диффузорности kRне снижается. Уменьшение к. п. д. ступени вследствие потерь в диффузоре и в последующем звене, например в 6. н. а., определяется соотношением
(3.68)
Если выигрыш в коэффициенте потерь диффузора достигнутза счет снижения кд, то улучшение экономичности диффузора мо жет и не повести к росту к. п. д. всей ступени. Более того, увели чение кд и снижение экономичности диффузора иногда позволяет повысить к. п. д. ступени за счет снижения потерь в ее третьем звене. А. Н. Шерстюк и В. М. Косьмин [65] показали, что приме нение диффузора с расходящимисяштенками и повышенным коэф фициентом потерь может привести к росту к. п. д. концевой сту пени, так как увеличение кд при большом коэффициенте потерь третьего звена резче сказывается на потерях в ступени, чем умень шение £з_ 4 -
В. Я. Поляков, сравнивавший ступени с различными типами диффузоров, имевшими одинаковый диаметр П4, также не получил выигрыша в к. п. д. ступени от применения безотрывного диффу зора с малым коэффициентом потерь и сниженным кд, тогда как диффузор с большим коэффициентом потерь и увеличенным кд (рас ходящиеся стенки) позволил повысить к..п. д. ступени.
Приведенные примеры показывают, что при совершенствовании диффузора необходимо учитывать его влияние на последующий элемент ступени. Нет смысла снижать потери в диффузоре за счет уменьшения кд, ради увеличения кд иногда полезно идти на увели чение потерь в диффузоре. При уменьшенной ширине диффузора на выходе может оказаться целесообразным увеличение радиальных габаритов ступени, так как это повысит кд. При обсуждении сравни тельных свойств диффузоров с разными коэффициентами потерь следует учитывать и величины кд, и значения коэффициентов потерь следующего элемента ступени.
Коэффициент диффузорности кд зависит не только от геометрии канала, но и от числа Мс3. При умеренных числах Маха увеличе ние коэффициента диффузорности может быть достигнуто только за счет увеличения й4 или £)4. При увеличении Мс3 коэффициент диффузорности /сд возрастает за счет более интенсивного изме нения плотности газа в диффузоре, поэтому чем больше Мс3, тем выше кд одного и того же безлопаточного диффузора. Для уменьшения коэффициента потерь о. н. а. следует стремиться к тому, чтобы средняя скорость потока при выходе из о. н. а. была бы несколько выше, чем за диффузором, т. е. чтобы о. н. а. был рассчитан с небольшим ускорением потока [44]. Это условие
117
Определяет величину коэффициента диффузорностй, причём длй ступени с безлопаточным диффузором с параллельными стен
ками /сд оказывается зависящим от Ь3: при увеличении Ь3 коэф фициент /Сд убывает. Простые оценочные расчеты показывают,
что при £)4 — 1,6-н1,7 безлопаточный диффузор может обеспе чить требуемые значения кд лишь при высоких значениях Мс3.
Впромежуточных ступенях с безлопаточными диффузорами при
£> 4 sc 1,7 и М„ < 1 неизбежен высокий уровень кинетической
энергии за диффузором, в результате чего каналы о. н. а. полу чаются расширяющимися (с4 > св), а к. п. д. ступени оказывается сниженным. Более перспективным кажется применение безлопаточных диффузоров при умеренных числах М в концевых ступенях.
Г л а в а 4_________________
Л о п а т о ч н ы е д и ф ф у з о р ы
В современных отечественных стационарных центро бежных компрессорных машинах, спроектированных для работы при умеренных числах М, лопаточный диффузор является наиболее распространенным типом выходного направляющего аппарата. Лопаточные диффузоры более трудоемки в изготовлении, чем безлопаточные, однако ступени с лопаточными диффузорами на расчетном режиме, как правило, имеют на 2—3% более высокий к. п. д., чем при использовании безлопаточного диффузора. При большой потребляемой мощности и высокой стоимости энергии в случае использования компрессора при режимах, близких к расчетному, применение лопаточных диффузоров вполне оправдано.
Аэродинамическая схема лопаточного диффузора (рис. 4.1) определяется большим числом параметров, чем у безлопаточного. Это обстоятельство облегчает согласование оптимальных режимов работы диффузора и колеса при расчете ступени. Изменение гео метрии лопаточного диффузора за счет поворота лопаток позво ляет смещать зону работы ступени в область меньших или больших расходов и сравнительно просто приспосабливать проточную часть к изменившимся условиям работы. Недостатком ступени с лопа точным диффузором, является резкое снижение к. п. д. при рас ходах, больших, чем расчетные, а также уменьшение надежности машины в результате появления динамических напряжений в ко лесе, вызванных шаговой неравномерностью потока перед ло патками диффузора..
Большие значения к. п. д. ступени с лопаточным диффузором при расчетном режиме обеспечиваются благодаря тому, что ло паточные диффузоры позволяют получить значительно более рез кое снижение кинетической энергии потока, чем это удается сде лать в безлопаточном диффузоре. Уменьшение кинетической энер гии за диффузором позволяет снизить потери в последующих элементах проточной части и за счет этого повысить к. п. д. ступени.
При любом типе диффузора коэффициент диффузорности участка 2—4 равен
/Сд2— 4 |
£§_ ^ |
рд |
Д А |
sin g4 |
(4.1) |
|
С4 |
Р2 |
-DgЬд |
Sin ctg |
|||
|
|
119