![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Заманский, М. Введение в современную алгебру и анализ
.pdf60 |
|
|
|
ГЛ. II. АЛГЕБРАИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ |
|||
|
С другой стороны, для умножения в Q+ (симметризованного |
||||||
из N относительно умножения) элементу х соответствует класс |
|||||||
пары (ху,у) |
по Ж. Но, |
как мы уже видели, если е — нейтраль |
|||||
ный |
элемент |
относительно сложения в |
кольце, то ex = хе = е |
||||
для |
любого |
X |
(раздел |
2, § 2, замечание). Следовательно, для |
|||
любого |
целого |
х ^ 0 |
имеем Ох = |
хО = |
0. Стало быть, пары |
||
(0,у), |
(0,у') |
связаны |
отношением |
Ж, |
которое для этих пар |
записывается Оу' = у0.
Итак, мы пришли к тому, чтобы представить 0 (определен ный отношением Я на N X N) классом пары (0, у) по Ж, после чего становится очевидным, что если z — положительное рацио нальное число, то z-f-0 = 0 + z = z. Таким образом, сложение, определенное в предыдущем параграфе на Q+, имеет 0 в каче стве нейтрального элемента.
Остается симметризовать закон сложения, определенный те перь уже на множестве неотрицательных рациональных чисел (положительных и нуля), причем этот закон ассоциативен, ком мутативен и обладает нейтральным элементом. Применим снова общую теорему, заметив, что вводимое отношение Я будет одно и то же, как для случая, когда пары положительных рациональ ных чисел являются парами целых чисел, так и в том случае, когда оно позволяет симметризовать сложение для натураль ных чисел. Следовательно, множество, симметризованное отно сительно сложения из множества неотрицательных рациональ ных чисел, содержит введенные прежде отрицательные целые
числа. Это множество обозначается Q. |
что |
если |
через |
Наконец, упростим обозначения, заметив, |
|||
^ о б о з н а ч е н элемент, симметричный к |
х/у |
( у ф |
0), то |
можно, обозначив его через (— - ) , производить сложение и
\У /
умножение на полученном таким путем множестве, применяя одно и то же правило знаков.
Это множество, наделенное законом сложения с нейтраль ным элементом 0 и законом умножения с нейтральным элемен
том 1, называется полем рациональных чисел. |
|
|||
б) О б щ а я т е о р е м а . |
Мы сопоставили дробям —, -^т(уФО, |
|||
|
I I |
/ |
У |
У |
у' Ф 0) выражение —— г— , которое тоже является |
дробью, |
|||
|
УУ |
|
|
|
так как уу' ф 0. |
|
|
|
|
Пусть теперь Е — кольцо, и 0 — его нейтральный элемент от |
||||
носительно |
сложения. Говорят, что Ь ^ Е |
есть делитель эле |
||
мента а ^ Е , |
если существует такое с е £ , |
что а = Ьс. |
(Мы для |
|
простоты предполагаем умножение коммутативным.) |
|
|||
Стало быть, если а = 0, то, взяв с — 0, |
мы должны были бы, |
|||
исходя из равенства Ь0 = |
0, говорить, что любой элемент b яв |
4. ВНЕШНИЕ ЗАКОНЫ. ВЕКТОРНЫЕ ПРОСТРАНСТВА |
61 |
ляется делителем нуля, включая нуль. Но здесь естественным образом выступают две возможности: либо из равенства 0 = Ьс вытекает, что по крайней мере один из элементов Ь, с есть нуль,
либо существуют такие Ь Ф 0 и с Ф 0, что Ьс = |
0. |
|||
Если |
равенство |
0 = Ьс всегда влечет 6 = |
0 |
или с — 0, или |
же Ь = |
с = 0, то |
принято говорить, что не |
имеется делителей |
нуля.
Посредством логического отрицания получается следующий результат: утверждение, что в кольце Е нет делителей нуля, равносильно утверждению, что если Ь Ф 0, с ф 0, то Ьс Ф 0. Это и есть то, что позволяет превратить кольцо в поле путем обра зования дробей.
Итак, сформулируем результат:
Построение поля рациональных чисел, исходя из кольца це лых рациональных чисел, позволяет построить поле, исходя из любого коммутативного кольца без делителей нуля. Это поле называется полем частных кольца.
Р А З Д Е Л 4
ВНЕШНИЕ ЗАКОНЫ. ВЕКТОРНЫЕ ПРОСТРАНСТВА
§ 1. Общие понятия
Мы выделим главные определения, которые позволят по дойти к понятию алгебраического векторного пространства.
Пусть имеются два множества Е и Я. Элементы множества Е будут обозначаться латинскими буквами х, ..., а, ..., а эле менты множества Н — греческими буквами а, ß, ... Мы будем рассматривать Е и Я как различные, но все последующее спра ведливо и для случая Н = Е.
Составить композицию элемента х е Е на элемент с і е Я, чтобы получить элемент из Е — значит определить отображение множества Н X Е во множество Е. Множество Я иногда назы вается областью операторов, или множеством операторов, а эле мент а е Я — оператором. Можно также рассматривать ото бражения множества Я X Е во множество Я. Тогда роль опера торов будут играть элементы из Е.
Определение. Внешний закон на Е (соответственно на Я) есть отображение множества Я X £ во множество Е (соответ ственно в Я).
Из соображений удобства в обозначении элемента из Е, являющегося композицией элементов а е Я и х е £ , оператор записывается впереди, так что при мультипликативной записи закона (а,х)-+ах выражение ах выглядит как произведение элемента х на а слева или элемента а на * справа.
62 ГЛ. II. АЛГЕБРАИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ
Важным является тот случай, когда сами множества £ и Я наделены одним или несколькими внутренними законами и ко гда предполагается существование некоторых соотношений ме жду этими законами и внешним законом.
Внешний |
закон будет обозначаться мультипликативно: |
(а,х) -+ах. |
Через □ будем обозначать внутренний закон на Е, |
а через Т —внутренний закон на Я. Теперь мы подошли к тому,
чтобы наложить условия на (aT ß)x и а( хПу ) . |
Если рассмат |
||
ривать а(х Пу), то |
естественно считать, что м |
е £ и а у ^ Е . |
|
Если |
рассматривать |
(aTß)*, то естественно считать либо ах и |
|
ßx е |
Е, либо a (ßx) е |
Е. |
|
Наиболее важными соотношениями являются следующие. |
|||
1) |
а (х Оу) — ах П а у. Это есть дистрибутивность внешнего |
||
закона относительно внутреннего закона на Е. |
|
2){а Т ß)* = ах □ ßx. Это есть дистрибутивность внешнего закона относительно внутреннего закона на Н.
3)(a Т ß)x = a(ßx). Это есть некоторого рода ассоциатив ность относительно внешнего закона и внутреннего закона на Я.
4)Если Я обладает нейтральным элементом е относительно внутреннего закона Т на Я, то этот элемент е может быть
также |
нейтральным и относительно внешнего закона, т. |
е. |
ex = X при любом г е £ . |
то |
|
5) |
Если на Я существуют два внутренних закона т и J., |
не представляет интереса рассмотрение случаев, когда внешний закон дистрибутивен относительно т и _L. Действительно, в обычных случаях в Е будут существовать элементы х, регуляр
ные относительно |
внешнего закона, т. е. такие, что если ах = |
||||||
= |
ßx, |
то |
а — ß. |
Если теперь предположить, |
что |
( a T ß ) x = |
|
= |
ах □ ßx |
и ( а -L ß)x = ах О ßx, то для |
некоторого регуляр |
||||
ного элемента х будет выполняться а Т ß = |
a |
i- ß, |
т. e. законы |
||||
T |
и 1 |
не будут |
различаться. Точно так же, |
если |
на Я суще |
ствуют два внутренних закона, то интерес будет представлять случай, когда внешний закон дистрибутивен относительно од ного и ассоциативен относительно другого закона.
Далее следует наиболее важная иллюстрация этого.
§2. Векторное пространство над телом (полем)
Вопределении, которое последует, сразу же встретятся эле ментарные свойства сложения векторов, называемых свобод
ными, и их умножение на действительные числа.
Определение. Пусть Е — множество, наделенное внутренним законом абелевой группы, а К — тело (поле), законы которого называются сложением (закон абелевой группы) и умножением (закон группы на К*). Предположим, что существует отображе ние множества КУ,Е в Е, которое определяет внешний закон
4. ВНЕШНИЕ ЗАКОНЫ. ВЕКТОРНЫЕ ПРОСТРАНСТВА |
63 |
на Е, обладающий следующими свойствами: 1) он дистрибути
вен |
относительно внутреннего закона на Е и сложения на К\ |
2) |
он ассоциативен относительно умножения на К', 3) он имеет |
в качестве нейтрального элемента нейтральный элемент относи тельно умножения на К. При выполнении этих условий множе ство Е называется векторным пространством над телом (по лем) К.
Будем обозначать внутренний закон на Е через Т , внутрен ние законы на К — посредством аддитивной и мультипликатив ной записи, принятой для чисел, а внешний закон будем обо значать точкой г. Тогда будут верны следующие свойства.
Для внутреннего закона на Е:
(\) { х Т у ) Т г = * х Т { у Т г ) \
(2) х Т Ѳ = Ѳ Т х = х (Ѳ — нейтральный элемент);
(3) X Т х' = Ѳ (x' — симметричный к х ) ;
(4)X Т У= У Т X.
Для внешнего закона:
(5)а • (х Т у) = а ■х Т а • у,
(6)(а + ß) ■X = а ■XТ ß • х;
(7)а • (ß • х) = (aß) • х;
(8)6 • х — х (е — нейтральный элемент относительно умноже ния на К)-
Все эти равенства предполагаются справедливыми для лю бых X, у, z е Е, а, ß <= К.
Прежде всего выведем из них другие равенства, которые позволят упростить принятые обозначения.
Как уже было замечено (раздел 2, § 3), если s' означает симметричный к е относительно закона + на К, имеющего ней тральный элемент е, то
as' = e'a = — a.
а) В силу (6) имеем
а-х = (а + е)х = а-х -f е-х.
Следовательно, е-х = Ѳ при любом х. б) Снова в силу (6) имеем
е • X + е' ■X = (е + е') • х = е ■х = Ѳ.
Стало быть, если |
х' |
симметричен |
к х в Е, то е'х = х', или, |
в обозначении е' = |
— е, (— е)-х==х'. |
Тогда согласно (7) имеем |
|
(а • х)' = (— е) • (а • х) = |
(— а) • х и а • х' = а • ((— е) • х)=(— а) • х. |
||
в) В силу (5) имеем |
|
|
а • Ѳ= а • (х Т х') = а ■х Т а-х' .
64 |
ГЛ. И. АЛГЕБРАИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ |
А в силу б),
а • Ѳ = а • х Т а • (e' • х).
В силу (7) имеем
а • Ѳ = а • х 7' (ае') • х — а ■х Т (— а) • х,
а в силу (6)
а • 0 = (а + (— а)) • х = е • х.
Следовательно, учитывая б), получаем
а - 0 = 0, |
— произвольно. |
г) Допустим теперь, что а - х = Ѳ. Если а = е, то это верно в силу б).
Если а ф е, то а-1 существует. Тогда согласно в)
а-1 • (а • х) = а -1 -0 = 0.
Учитывая |
(7) и (8), получаем |
|
а -1 • (а • х) — (а-1а) • х = г - х — х. |
Следовательно, х = 0. |
|
Таким |
образом, равенство а-х = Ѳ влечет а = е или х — |
— 0. Это важное свойство может быть сформулировано сле
дующим |
образом: |
если |
а ф е , |
то равенство а-л: = 0 |
влечет |
|||||
X = 0; при этом е-х = 0 |
для всех х е £ ; |
если х ф Ѳ, то равенство |
||||||||
а-х = |
0 влечет а = е. |
|
|
|
|
|
|
|||
д) |
Рассмотрим |
теперь равенство а-х — ß-x и обозначим че |
||||||||
рез x' |
элемент, |
симметричный к х в £; тогда |
|
|
||||||
|
|
|
|
а • X Т (ß • х)' = Ѳ. |
|
|
||||
Но в силу б) |
(ß-x)' = |
e'-(ß - л:), что в силу (7) |
равно |
(e'ß)-*. |
||||||
А так как e'ß = |
—-ß, то |
|
|
|
|
|
|
|||
Отсюда |
|
|
(ß • *)' = |
(— ß) • X. |
|
|
||||
а • X Т (— ß) • х = |
Ѳ, |
(а + |
(— ß)) • х = |
Ѳ, |
|
|||||
|
|
|
||||||||
и в силу г) |
|
а + (— ß) = |
e, |
если |
х Ф Ѳ. |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
Значит, |
элемент |
(— ß) |
симметричен к а относительно сложе |
|||||||
ния в К. |
Стало быть, ß — а (в силу единственности симметрич |
|||||||||
ного для элемента из К. |
См. раздел 1, § 6, теорема 1.). |
|
||||||||
Следовательно, любой элемент из Ё, отличный от 0, регуля |
||||||||||
рен относительно внешнего закона. |
|
|
|
|||||||
е) |
Рассмотрим теперь равенство а-х = a -у и предположим, |
|||||||||
что а ф е (если а — е, |
то а-х — а - г/ = Ѳ при любых х и у). |
4. ВНЕШНИЕ ЗАКОНЫ. ВЕКТОРНЫЕ ПРОСТРАНСТВА |
ßg |
|
Снова имеем: |
|
|
а • X Т (а • у)' — Ѳ, |
|
|
а • я Т а • г/' = Ѳ |
(в силу б)), |
|
а - ( * Т У') = ® |
(в силу (5)), |
|
и согласно г), х Т у' = Ѳ. |
и, стало быть, у = х. |
|
Значит, у' симметричен х в Е, |
влечет |
|
Следовательно, если а ф е, то |
равенство а-х — а-у |
X = у.
Итак, любой элемент из К, отличный от нейтрального эле мента е относительно сложения в К, регулярен относительно внешнего закона.
Эти свойства позволяют нам упростить обозначения и вле кут за собой хорошо известные правила вычислений.
Закон Т (внутренний закон абелевой группы на Е), как и закон + на К, будет обозначаться знаком + .
Внешний закон • будет обозначаться мультипликативно, как и закон на К.
Элемент е, а также Ѳ, заменяется на 0. Однако это согла шение хотя и весьма удобное, требует предосторожности в неко торых вычислениях.
Но в качестве нейтрального элемента умножения в К мы со
храним е. Имеем г -f- е = |
2е; еп — е ( п > 0 — целое) |
и было |
бы опасно заменять е на 1, |
даже приняв, что символ 1 |
не пред |
ставляет собой единицу в N относительно умножения. |
К обла |
|
Итак, векторное пространство Е над телом (полем) |
||
гает следующими свойствами: |
|
Определения:
(!) (* + У ) + г — х + (у + г)\
(2)X + 0 == 0 + X = х;
(3)х + (— х) = 0;
(4)х + у = у + х)
(5)а (х + у) = ах + ау\
(6)(а + ß) X = ах + ßx;
(7)a(ßx) = (aß)x;
(8) e x = X.
В ы в о д и м ы е с в о й с т в а :
(9) 0х = 0 при любом х 1У, (10) а0 = 0 при любом а;
') Здесь мы должны сделать предостережение: в записи 0л = 0 стоя щий слева 0 есть элемент из К, а стоящий справа— элемент из £,
3 М. Заманский
66 |
ГЛ. II. АЛГЕБРАИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ |
(11) равенство |
ах = 0 влечет х = 0, если ОФ а, и а = 0, |
если X Ф О, |
|
(12) любой элемент из К и из Е, отличный от 0, регулярен относительно этого внешнего закона.
§3. Построение векторных пространств. Примеры
1.Тело (поле). Тело (поле) К является векторным простран ством над К. Множеством операторов служит само К-
Это означает (что, впрочем, мы уже отмечали), что мульти пликативный закон на К рассматривается одновременно и как внутренний, и как внешний.
2. Векторное пространство — произведение векторных |
про |
|||
странств. Пусть Е и F — два векторных пространства над одним |
||||
и тем же телом |
(полем) К. Будем |
обозначать |
элементы |
из Е |
через X, х', х\, ... |
, а элементы из |
F — через у, |
у', у\, ... |
Ука |
жем, как произведение Е X Е пространства Е на F может быть превращено в векторное пространство над К. Речь идет о на хождении соглашений, которые удовлетворяли бы восьми свой ствам определения. Начнем с определения внутреннего закона на Е X F. Существенно прежде всего условиться, что если г =
==(х, у), z' — (x', у') , то z = z' означает х — х' п у = у'.
Пусть 2 = (х,у), z ' — {х ',у ')— два элемента из E y F . По
ложим
z + z' = {x + x', у + у'),
что является |
элементом из |
E y F , поскольку |
х Ц ^ х '^ Е , |
у + у' е F. Положим |
(0, 0). |
|
|
|
О= |
|
|
Следовательно, |
в силу соглашения, принятого для |
равенства, |
|
(х, у) = 0 влечет х = 0, у — 0. |
Положим еще |
|
(— z) = (— X, — у).
Свойство (1) очевидно. Свойство (2) удовлетворяется в силу того, что, по определению z + z', имеем
z + 0 = (х + 0, у + 0) = (х, у) = 2
и
|
о + 2 = (0 + X, О + у) — (х, у) = Z. |
||
Свойство |
(3) верно в силу того, что, по определению 2 + z ’, |
||
имеем |
г + |
(— г) = |
(х — X, у — у) = (0, 0) = 0. |
|
|||
Наконец, |
|
|
|
г' + 2 = |
(x', у') + |
(х, у) = |
(x' + X, у' + у) = |
|
|
|
= (х + х', у + У') = 2 + г'. |
4. ВНЕШНИЕ ЗАКОНЫ. ВЕКТОРНЫЕ ПРОСТРАНСТВА |
67 |
Определим на Е X Е внешний закон, положив |
|
|
||||||||||||
Тогда |
|
az = |
(си;, аг/) |
для |
а е і ( , |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
(5) |
а (г + |
г ') = |
(а (х + |
* '), а (г/ - f |
г/')) = |
(ах + |
а х ', аг/ + |
ау') = |
||||||
|
= |
(ах, |
аг/) + |
(а х ', |
аг/') = |
а (х, |
г/) + а (х ', |
г/') = |
а 2 + |
а z'; |
||||
(6) |
(а - f ß) 2 = |
((а + ß) -V. |
(а + |
ß) у) = |
(ах + |
ßx, |
а у + ß//) = |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
(ах , |
а у) + |
(ßx,ߣ/) = |
а г + |
ß2; |
||
(7) |
а (ß2) = |
а (ßx, |
ß//) = (aßx, |
aßy) = |
(aß) г ; |
|
|
|
|
|||||
(8) |
ег = (ex, гу) = |
(x, |
у) — z. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, наши соглашения превращают Е X F а век торное пространство над тем же телом (полем) К.
О б о б ще н и е . Расширение на произведение £i X £ 2 X •••
,.. X Еп векторных пространств над К очевидно.
1случай-. Е\ — Е2 = ... = Еп — К. Превратим Кп в вектор ное пространство над К, пользуясь предыдущим методом. Эле
мент г е Кп есть
г — (хи х2, .... х„), где хт <=К (т = 1, 2, ..., п).
Кроме того,
а г = (а х ,, а х 2........... |
а х п), 2 + z' = (х, + х(, . . . . хп + х'п). |
•
Но любой элемент х ^ К записывается в виде х= хе, где е — единица, т. е. нейтральный элемент относительно умножения. Следовательно, можно записать:
г — (хі>0, 0, |
... , |
0) -f- (0, |
х2, 0, . .. , |
0) + ... |
+ (0, 0, |
. . . , |
0, хп) — |
|||
= ( х 1е, 0, 0, |
. . . , |
0) -f- (О, |
х 2е, 0, |
. . •, |
0) |
-f- . . . |
-f- (0, 0 ........... О, |
xne) = |
||
= х {(е, 0, 0, |
. . . , |
0) + |
х2 (0, е, 0, |
. . . , |
0 |
) + . . . |
+ х „ ( 0 , |
0 ........... О, е), |
||
поскольку хтs |
К. |
|
|
|
|
|
|
из Кп, где |
||
Рассмотрим |
теперь п элементов eh е2, .... еп |
|||||||||
ет— элемент из Кт, |
у |
которого на |
всех |
местах, |
кроме т-го, |
|||||
с т о я т нули, |
а на т-м |
месте стоит е. |
|
|
|
|
||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 = |
х,е, + х2е2 + |
• • • + хпеп. |
|
|
Таким образом, векторное пространство К определяется по средством п элементов е\, е2, ..., еп из Кп. Такое представление элемента z единственно для каждого г е / ( п в силу определения,
з*
68 |
ГЛ. И. АЛГЕБРАИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ |
данного для |
равенства z = z'. При п = 3 эта запись есть раз |
ложение свободного вектора по единичным векторам коорди натных осей.
2 |
случай: |
а) Пусть z |
есть |
счетная последовательность |
Х\, |
|||
х2, ..., Хп., ... |
элементов |
из |
К\ |
обозначим ее |
(xn) = z . Поло |
|||
жим |
z + z' — (xn + x'), |
0 = |
(0) |
(xn= 0<=K |
при |
любом |
я), |
|
az з= |
(aXn); z = z' означает |
xn |
= x'n при любом n. |
Множество |
этих элементов z образует векторное пространство над К. Это именно то, что понимается под пространством последовательно стей (здесь имеется в виду последовательность в алгебраиче ском смысле).
б) Можно, в частности, рассматривать счетные последова тельности элементов из К, но такие, у которых все члены нули,
начиная с некоторого номера, зависящего от последовательно
сти-. z = (хи х2, ..., хп, 0, ...). Таким образом, каждый эле |
||
мент z составлен из конечного числа |
(или нуля) элементов, от |
|
личных от 0 ее К, но это |
число не |
ограничено для множества |
элементов z, тогда как в 1 |
случае оно было ^ п. |
|
Если принять те же соглашения, что и в предыдущем случае, |
||
то равенство z = z' будет означать, |
что хт = х'т при любом т |
и, значит, две последовательности, z и z', будут иметь одинако вое число отличных от 0 членов.
Множество этих последовательностей z образует векторное пространство над К.
Мы можем написать:
2 = (Мі 0, ... ) -(- (0, х2, 0, .. ,) + ...
... + (0, 0, . .. , хп........ О, ..
(что, вообще говоря, нельзя написать в а)). Отсюда следует, что если еп = (0, 0, ..., е, 0, . . . ) — последовательность, все члены которой нули, кроме п-ѵо, равного е, то снова имеет ме сто единственное представление
z = Х\ві + х2е2+ ... + хпеп.
Это векторное пространство определяется бесконечным счетным множеством элементов.
О б о з н а ч е н и е . Если рассматривается семейство элемен
тов |
(Хі) абелевой группы или векторного пространства, наде |
|
ленных индексами из некоторого семейства / |
индексов, так, |
|
что |
Х{ Ф 0 для конечного числа индексов і, то |
сумма этих х{ |
может, без опасности путаницы, обозначаться
і
3. Векторное подпространство. Пусть & — векторное про странство над телом (полем) К и Е — подмножество из <%. Рас смотрим на Е внутренний закон, индуцированный внутренним
4. ВНЕШНИЕ ЗАКОНЫ. ВЕКТОРНЫЕ ПРОСТРАНСТВА |
69 |
законом из <8, и внешний закон, индуцированный внешним за коном из <8, т. е. элементам х е Е, у е £ ставятся в соответ ствие элементы х + У и ах (когда они принадлежат £), полу ченные композицией элементов х, у из <8 по законам, введен ным в <8. Если эти законы превращают Е в векторное простран ство, над К, то Е называется векторным подпространством про странства <8.
Пр и м е р ы . 1) Для рассмотренных выше пространств Кр пространства Kq, при q ^ р, как легко видеть, являются под пространствами.
2)Рассмотрим п элементов Х\, х2, ..., хп пространства <8
над телом (полем) К и множество |
Е всех элементов из & |
вида |
|
х=аіХі-\-ач,х%-\- ... |
-\-апхп, |
где ат— произвольные элементы из К. Множество Е является подпространством пространства <8.
В самом деле, если
ПП
|
|
X = |
2 |
х' = 2 |
о.'хт |
|
|
|
|
— два элемента |
из Е, |
то |
П |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
* + *' = 2 К + а'т) хт |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тоже принадлежит Е, равно как и |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
П |
|
|
|
|
|
|
|
|
ах = 2 («am) хт. |
|
|
|
|||
Кроме того, |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(— х) = 2 (— ат) хт€= Е, |
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
О е ^ 1 является |
нейтральным элементом для Е (достаточно |
||||||||
взять все ат = 0) и легко видеть, |
что все свойства выполняются. |
||||||||
Отметим, однако, |
что элемент 0 может быть получен в £ |
и для |
|||||||
других значений ат, кроме как если все они равны нулю. |
|
||||||||
Говорят, что Е порождено элементами хт (т = |
1, 2, |
..., п). |
|||||||
Вообще, если А есть некоторое подмножество векторного |
|||||||||
пространства |
S , |
то |
множество |
всех |
элементов |
из |
& |
вида |
|
х = 2’ іа іхі, |
где |
|
а |
а%— числа |
из тела (поля), прини |
мающие лишь конечное число отличных от нуля значений, есть подпространство Е пространства S’; говорят, что Е порождено множеством А, или элементами этого множества.