книги из ГПНТБ / Папков, С. П. Студнеобразное состояние полимеров
.pdfXj, а до Т2— значительно большую величину, а именно *о—* 2 . Соответственно возрастает скорость кристаллиза ции и сокращается время до появления в системе упру гих свойств (до застудневания).
Рассмотрим это на конкретном примере, заимствован ном из работы Бисшопса [1] и относящемся к застуд неванию 20%-ного раствора полиакрилонитрила в диметилформамиде. На рис. IV.2 представлено изменение
Рис. |
IV. 1. Диаграмма |
фазово |
го |
равновесия для |
системы |
кристаллизующийся полимер— растворитель. Пояснения в тек сте.
Рис. IV.2. Изменение модуля упругости студней полиакрило нитрила в диметилформамиде во времени при различных температурах (числа у кри вых) .
во времени модуля упругости для студней, образующих ся при различной температуре. Линейная зависимость между модулем и продолжительностью старения студня позволяет экстраполировать кривые на нулевой модуль, который отвечает появлению начальных признаков студ необразного состояния и определяет момент застуднева ния. В данном примере он равен 60 ч при —0,4°С, 32 ч при —5,8°С и 10 ч при —9,5°С. Вероятно, можно условно принять за температуру застудневания этого раствора 0°С.
Таким образом, при выборе практически приемлемо го времени ожидания можно установить более или менее строго температуру застудневания. Что касается темпе ратуры плавления, то она возрастает во времени в связи с продолжающимся процессом кристаллизации и совершенствованием первоначально образовавшихся кристаллитов. Поэтому между температурой застуднева
160
ния и температурой плавления в студнях типа 1Б су ществует гистерезис, и плавление правильнее характе ризовать некоторым интервалом температур. В гл. II уже отмечался тот факт, что температура плавления по добных студней сильно зависит от их предыстории. В частности, могут наблюдаться случаи, когда после вы держки студней при очень низких температурах точка плавления образовавшихся кристаллических узлов ока зывается выше температуры кипения растворителя.
Более определенными являются температуры застуд невания и плавления студней второго типа. Хотя нахож дение температуры застудневания также связано с условно выбранным временем ожидания, процессы раз деления системы на аморфные фазы протекают обычно быстрее из-за более легкого образования зародышей новой фазы, чем при кристаллическом равновесии, ког да зародышеобразование связано с возникновением строгого трехмерного порядка. Правда, при распаде си стемы, находящейся в области, близкой к бинодали, когда система мало пересыщена, скорость зародышеобразования может оказаться также очень малой.
Температура плавления в двухфазных системах
обычно более близка |
к температуре застудневания, чем |
в случае систем типа |
/Б, и гистерезис этих температур |
очень мал, если, конечно, в результате застудневания (разделения системы на фазы) в концентрированной фазе, пересыщенной одновременно и в отношении кри сталлического равновесия, не произойдет частичная кристаллизация, как это имеет место, например, для по ливинилового спирта.
Следовало бы в целях более точной классификации студней типа II разделить их на группы Л и Б. К груп пе А относятся все студни, о которых говорилось выше. Эти студни образуются в результате охлаждения раство ров, нагретых выше верхней критической температуры смешения, или нагревания растворов, охлажденных ниже нижней критической температуры смешения.
Кгруппе Б следовало бы отнести студни, образующиеся
врезультате добавления к однофазному раствору поли мера в изотермических условиях такого количества осадителя, которое смещает систему в область, лежащую ниже верхней критической температуры смешения (для систем с НКТС — выше этой температуры).
11—2523 |
161 |
Возможны случаи, когда вновь возникшая система будет иметь критическую температуру (и следователь но, температуру плавления студия) в пределах интерва
ла температур |
кипения и замерзания растворителя |
или |
||||
|
|
за пределами этого интерва |
||||
|
|
ла. Таким образом, эти студ |
||||
|
|
ии могут проявлять или не |
||||
|
|
проявлять |
обратимость |
|||
|
|
плавления, как это видно из |
||||
|
|
схематической |
диаграммы |
|||
|
|
фазового равновесия, при |
||||
|
|
веденной на рис. IV.3. Здесь |
||||
|
|
дана |
система |
с ВКТС, |
но |
|
|
|
аналогичная |
схема |
может |
||
|
|
быть |
легко представлена и |
|||
|
|
для систем с НКТС. |
рисунка, |
|||
х0 |
х1 хг |
Как видно |
из |
|||
обе системы, которым соот |
||||||
Рис. IV.3. Схема, иллюстриру |
ветствуют на диаграмме би- |
|||||
ющая температурную необра |
нодали / и //, при темпера |
|||||
тимость студня, образованного |
туре Т0 являются студнями |
|||||
при резком смещении критиче |
(концентрации их |
матрич |
||||
ской температуры смешения в |
ной фазы при этой темпера |
|||||
системе полимер — раствори |
||||||
тель. Пояснения |
в тексте. |
туре равна х\ и Хч). При по |
||||
|
|
вышении температуры |
пер |
вая система переходит в состояние однофазного раство ра, когда состав матричной фазы достигает значения х0, что отвечает температуре плавления студня Т'пл■ Эта точка лежит ниже температуры кипения растворителя (или смеси растворителя и осадителя), поэтому такой студень будет термообратимым. Для системы, представ ленной бинодалью II, плавление, т. е. переход в одно фазное состояние, может наступить только при темпе ратуре Т\„л, которая лежит выше точки кипения раство рителя. Этот студень термически необратим, хотя в прин ципе он отличается по своей структуре от студней типа IA, не плавящихся из-за высокой энергии химической связи.
Здесь следует наряду с понятием термообратимости, которое часто встречается в литературе, посвященной полимерным студням, ввести понятие обратимости при добавлении растворителей. Действительно, прибавление растворителя к студням типа IA и 1Б не переводит их в
162
состояние раствора. Во всяком случае в студни типа 1Б следовало бы для этого ввести очень большое количе ство растворителя (если иметь в виду характер кривой равновесия, а именно очень низкие концентрации рас твора полимера, находящегося в равновесии с кристал лической фазой). В то же время в студнях тина ПБ возврат к тому составу растворяющей среды, который был в системе до студнеобразования, переводит ее вновь в состояние однофазного раствора. Заметим попутно, что при добавлении избытка растворителя к студням типа НА в принципе может наблюдаться переход студня в однофазный раствор вследствие разбавления системы, но при этом следует учесть, что концентрация полимера в низкоконцентрированной фазе очень мала (на рис. IV.3 она обозначена xt), и поэтому растворение студня в из бытке растворителя практически не достигается.
Описанные свойства студней различных типов важ ны для их идентификации. Только правильное отнесение конкретного студня к определенному типу позволяет более глубоко изучить его структуру и свойства, а так же поведение в различных условиях. Вызывает удив ление тот факт, что часто пытаются найти общий меха низм образования и единую схему структурного строе ния различных студней. Поэтому возникают различного рода гипотезы, содержащие искусственные построения, вроде, например, предположения о существовании «чи стого студнеобразования», независимого от конкретных процессов фазовых превращений [2].
Оптические свойства студней первого типа с химиче скими связями между макромолекулами не отличаются в принципе от оптических свойств растворов несшитого полимера соответствующих концентраций. При связыва нии макромолекул в результате локальной кристалли зации проявляется более интенсивное светорассеяние за счет рассеяния от поверхностей образующихся кристал литов. Светорассеяние может возрастать во времени в результате дополнительной кристаллизации.
Студни второго типа обладают значительно большей мутностью, как любые гетерогенные системы, однако эта мутность изменяется в зависимости от концентрации полимера и условий образования студней. Особенно вы сокое светорассеяние у студней второго типа наблюда ется в тех случаях и в тех областях концентраций
163
полимера, когда наиболее интенсивно протекают процес сы частичного разрушения остова в результате возник новения внутренних напряжений при фазовом распаде раствора. Это отвечает отчетливому проявлению синеретических процессов. Подобное явление наблюдается и при приложении механических нагрузок к этим студ ням, что вызывает дополнительное разрушение матрич ных элементов и соответственно дополнительный («вы нужденный») синерезис.
Наиболее отчетливо различие между студнями пер вого и второго типов проявляется при рассмотрении их механических свойств. Студни первого типа могут быть обратимо деформированы до высоких степеней растя жения, превышающих двукратные относительно исход ных размеров. Это объясняется развертыванием клуб кообразных участков макромолекул. Студни второго типа имеют предел обратимой деформации, не превы шающий теоретически двукратной величины от исход ной длины образца, причем с повышением концентра ции полимера в студне максимально возможная де формация значительно снижается. Следует, однако, заметить, что в студнях типа 1Б при образовании отно сительно большого числа кристаллических узлов средние размеры отрезков макромолекул между узлами могут оказаться небольшими и предельная обратимая дефор мация резко снизится. Кроме того, максимально дости жимая обратимая деформация этих систем ограничи вается малой механической прочностью студней, обусловленной тем, что в отличие от студней типа IA здесь внешним силам противостоят несовершенные кри сталлиты, а не прочные химические связи.
Несмотря на то что студни первого и второго типов согласно определению студнеобразного состояния обла дают высокой обратимой деформацией, значительно пре вышающей упругую деформацию твердых тел, при очень высоких напряжениях и продолжительном дей ствии нагрузок они все же проявляют также и замет ную необратимую деформацию, причем у студней типа JA она значительно меньше, чем у студней второго типа. Это объясняется тем, что для разрушения связей в студнях типа IA необходимо преодолеть высокий энер гетический барьер (энергия активации разрыва хими ческих связей, которые затем рекомбинируют при меха
164
нохимическом течении), а в случае студней второго типа необратимое течение имеет характер обычного вяз кого течения полимеров с энергией активации значи тельно меньшей, чем энергия активация разрыва хими ческих связей. Правда, констатация этих различий в ползучести студней большей частью очень сложна из-за невозможности приложить к студням большие нагрузки вследствие низкого предела прочности их и вследствие большой продолжительности процесса течения, за время которого студни второго типа как неравновесные могут претерпеть значительные структурные изменения.
Наиболее существенным различием в механических свойствах студней первого и второго типов следует счи тать различие в характере изменения модуля упругости
стемпературой. В студнях первого типа в соответствии
смеханизмом высокой эластичности сетчатых полиме ров модуль упругости возрастает пропорционально абсо лютной температуре вплоть до точки кипения раствори
теля или химического распада полимера. В студнях вто рого типа повышение температуры приводит к пониже
нию модуля упругости, который, естественно, падает до нуля в точке плавления студня.
Несколько сложнее обстоит дело со студнями пер вого типа, образованными в результате локальной кри сталлизации макромолекул. Их обратимая деформация носит энтропийный характер, как и в студнях с химиче ски сшитыми макромолекулами. Поэтому модуль упру гости у этих студней должен возрастать с повышением температуры. Но при достижении тех температурных ин тервалов, в пределах которых происходит плавление ло кальных кристаллитов, модуль упругости падает, а не возрастает. Таким образом, изменение модуля протекает
здесь по сложной кривой, о чем уже говорилось подроб нее в предыдущей главе.
Не |
касаясь других |
частных |
различий |
между с т у д |
н я м и |
первого и второго |
типов, |
представим |
рассмотрен |
ные особенности этих студней и одновременно студней смешанного типа в виде таблицы (табл. IV.1).
Знание приведенных выше свойств позволяет не толь ко отнести конкретный образец студня к определенному структурному типу, но и частично оценить достоверность отдельных гипотез о строении студней. Как уже говори лось в первой главе, одним из относительно распростра-
165
Т а б л и ц а IV . 1. Свойства различны х |
типов |
студней |
|
С ту д н и п е р в о г о т и п а |
С ту д н и в т о р о г о ти п а |
||
С в о й с т в о |
|
С ту д н и |
|
|
с м е ш а н н о г о ти п а |
||
Б |
А |
||
Б |
Светорассеяние |
Типичное для экви- |
|
|
концентрирован |
|
|
ных |
растворов |
|
несшитых поли |
|
|
меров |
|
Максимальная |
степень |
> 2 |
растяжения |
деформа |
Очень малая |
Необратимая |
||
ция при больших и |
|
|
продолжительных |
|
|
нагрузках |
модуля |
Возрастание |
Изменение |
упругости с повыше нием температуры
Термообратимость и Необратимы гистерезис темпера тур застудневания и плавления
Обратимость при до Необратимы бавлении растворш теля
Значительное, |
увели- |
Значительное, |
особенно в |
Как у студней |
ти- |
|||
чивающееся |
во вре |
области умеренных кон |
пов 1Б и |
// |
|
|||
мени |
|
|
центраций |
|
|
|
|
|
Обычно <^2, |
но иногда |
< 2 |
|
< 2 |
|
|
||
и > 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Малая |
|
|
Значительно большая, чем |
Как у студней |
ти |
|||
|
|
|
у студней |
типа / |
пов I A и 1Б |
|
||
Возрастание |
|
до интер |
Непрерывное уменьшение |
Первоначально |
да |
|||
вала |
температур |
|
|
уменьшение, |
||||
плавления |
|
кристал |
|
|
лее—как у студ |
|||
литов, далее—умень |
|
|
ней типов I А |
и / Б |
||||
шение |
|
|
|
|
|
|
|
|
Обратимы, |
значитель |
Обратимы, |
Могут быть |
Как |
студни |
типов |
||
ный гистерезис |
небольшой |
термически |
I A |
и 1Б |
|
|
||
|
|
|
гистерезис |
необратимы |
|
|
|
|
Практически |
необрати |
Практически |
Обратимы |
Как |
студни |
типов |
||
мы |
|
|
необратимы |
|
I A |
и 1Б |
|
|
неиных представлений о структуре студней является представление о пространственной сетке, образованной контактами между макромолекулами за счет ван-дер- ваальсовских сил или водородных связей. К студням это го типа иногда относят студни желатины, ацетата цел люлозы и других полимеров, образующиеся при охлаж дении растворов.
Если принять эту точку зрения, то следовало бы ожи дать, что деформация таких студней скорее подчиняется законам вязкого течения, чем закономерностям, харак терным для студнеобразных систем. Несомненно, когда раствор полимера попадает в область несовместимости полимера с растворителем, то одним из первичных про цессов оказывается увеличение контактов между мак ромолекулами и усиление связи между ними в резуль тате ослабления экранирующего действия молекул рас творителя на активные группы полимерной цепи. Но эта начальная стадия возникновения зародышей новых фаз не' может являться конечным состоянием системы и сме няется разделением раствора на сосуществующие фазы. Следствием незавершенности слияния отдельных участ ков фаз и является возникновение особого состояния та кой системы, т. е. студня с матрицей из концентриро ванной фазы. Если же параметры системы таковы, что фазовые превращения не наступают, то любое увеличе ние и усиление межмолекулярных контактов приведет лишь к некоторому количественному изменению реоло гических свойств раствора, а не к появлению принци пиально новых соотношений между обратимой и необра тимой деформациями.
Выделение новой фазы, образующей матрицу студня, не означает отделения фракций полимера, нераствори мых в данных термодинамических условиях, как это утверждается в работах Еликмана и сотр. [3, 4]. Распад неравновесного раствора на фазы представляет собой, как известно, образование равновесных фаз, каждая из которых является раствором полимера в растворителе, и тот факт, что одна из этих фаз имеет, как правило, высокую концентрацию полимера, не означает, однако, что происходит выделение чистого полимера.
Это естественное следствие из представлений о фа зовом равновесии в аморфных системах. Только в случае образования кристаллической фазы в большинстве си
167
стем выделяется чистый полимер или кристалЛосоЛьват. Правда, при широком молекулярно-весовом распределе нии полимера в низкоконцентрированной фазе при аморфном равновесии оказывается большая доля низко молекулярных фракций, чем в концентрированной фазе (на этом основано фракционирование полимеров). Тем не менее концентрированная по полимеру остовообра зующая фаза представляет собой не «нерастворимую» в данных термодинамических условиях фракцию [4], а раствор.
Для того чтобы возникла студнеобразная система, эта фаза должна по своему поведению приближаться к твердому телу и соответственно образованные ею про странственные структурные элементы должны обладать упругими свойствами. В противном случае, если кон центрация полимера в этой фазе невелика и она под вергается за конечные сроки высокой необратимой деформации, происходит полное расслоение фаз с обра зованием минимальной поверхности раздела.
Таким образом, анализ свойств студней второго типа показывает, что наиболее вероятным механизмом их образования является обычный распад раствора полиме ра на равновесные фазы, а наиболее вероятной струк турой— пространственный остов, образованный концент рированной «твердообразной» фазой и заключающий в себе изолированные участки низкоконцентрированной фазы.
В приведенной выше общей схеме идентификации ти пов студней указаны лишь принципиальные различи тельные признаки, которые не отражают многих дета лей в свойствах и поведении конкретных студней. В от дельных случаях возникают неясности в установлении того или иного свойства и в отнесении студня по этому свойству к определенному типу. В последующих разде лах этой главы будет сделана попытка анализа некото рых видов студней с точки зрения их принадлежности к группам IA, 1Б и II. Из этих примеров следует, что еще очень многие вопросы структуры студней остаются неясными, а экспериментальные данные — недостаточны ми. Это особенно относится к одному из студней, наи более продолжительное время исследуемых и наименееизученных,— студню желатины, который рассматрива ется в заключительной части настоящей главы.
168
Некоторые примеры идентификации типа студня
Студни полиакрилонитрила в диметилформамиде
Растворы полиакрилонитрила в диметилформами де неоднократно исследовались как студнеобразующие системы ввиду их практического значения. Из этих рас творов производится формование шерстеподобного искусственного волокна, известного под названиями «ни трон» (СССР), «вольприла» (ГДР), «акрилан» (США).
Как жесткоцепной полимер, полиакрилонитрил (ПАН) растворяется в ограниченном числе раствори телей. Его растворы в диметилформамиде (ДМФ) нахо дятся у предела стабильности. Поэтому даже небольшие изменения в условиях полимеризации (в регулярности присоединения звеньев), в количестве и типе сомономе ра (обычно при полимеризации в технический ПАН вво дят небольшое количество другого мономера винилового ряда для улучшения растворимости и некоторых других свойств материала), а также в количестве б о д ы в ДМФ приводят к резкому изменению растворимости и ста бильности растворов ПАН.
Бисшопс [5] описал следующие особенности поведе ния растворов ПАН в ДМФ. Полученный при нагрева нии до 50°С 20%-ный раствор устойчиво сохраняется при 25°С. При охлаждении этого раствора до 0°С вяз кость его повышается, и через некоторое время обра зуется студень. После нагревания образовавшегося студ ня до 25 °С происходит плавление и затем новое застуд невание. Отсюда Бисшопс сделал вывод, что раствор ПАН в ДМФ термодинамически нестабилен при 25 °С.
Согласно экспериментам Лабудзинской и Зябицкого [2], 17%-ный раствор ПАН в ДМФ, охлажденный до
0°С и нагретый затем до 25 °С, |
не застудневает в тече |
|
ние двух лет, но после охлаждения до —78 °С |
и после |
|
дующего нагревания до 25 °С |
через сутки |
образует |
студень.
Скорость застудневания резко изменяется при введе нии в ДМФ небольших количеств воды. Так, введение 3% воды вызывает застудневание 17%-ного раствора через 4 суток, а 5% воды — через 30 мин [2]. Раствор
ссодержанием 3% воды после выдерживания при 0°С
ипоследующего нагревания до 25 °С застудневает через
169