- •Введение
- •Глава 1. Основные физические свойства жидкостей и силы, действующие в них
- •1.1. Основные физические свойства жидкостей
- •1.2. Силы, действующие в жидкости Понятие об идеальной жидкости
- •Глава 2. Гидростатика
- •2.1. Гидростатическое давление
- •2.2. Свойства гидростатического давления
- •2.3. Дифференциальные уравнения равновесия Эйлера
- •2.4. Основное уравнение гидростатики
- •2.5. Приборы для измерения давления и вакуума
- •2.6. Сила гидростатического давления на плоскую фигуру
- •2.7. Эпюры гидростатического давления
- •2.8. Гидростатический парадокс
- •2.9. Поверхность уровня и ее свойства
- •2.10. Относительное равновесие жидкости во вращающемся сосуде
- •2.11. Сила давления жидкости на криволинейные поверхности
- •2.12. Закон Архимеда
- •Глава 3. Гидродинамика
- •3.1. Основные характеристики движения жидкостей
- •3.2. Уравнение сплошности (неразрывности) потока
- •3.3. Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера)
- •3.4. Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса)
- •3.5. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •3.6. Уравнение Бернулли для реальной (вязкой) жидкости
- •3.7. Некоторые практические приложения уравнения Бернулли
- •3.7.1. Классификация отверстий и насадков,
- •3.7.2. Истечение при постоянном напоре
- •3.7.3. Истечение при переменном напоре
- •3.7.4. Принципы измерения скорости и расхода жидкостей
- •3.8. Режимы движения жидкостей
- •3.9. Основное уравнение равномерного движения
- •3.10. Виды гидравлических сопротивлений
- •3.11. Профиль скорости в живом сечении и потери напора по длине круглого трубопровода при ламинарном режиме движения жидкости
- •3.12. Некоторые характеристики турбулентного потока
- •3.13. Профиль скорости в живом сечении потока при турбулентном режиме движения
- •3.14. Потери напора по длине трубопровода при переходном и турбулентном режимах движения жидкости
- •3.15. Местные потери напора
- •3.16. Коэффициент гидравлического сопротивления системы
- •3.17. Гидравлический расчет трубопроводов
- •Расчет длинных трубопроводов
- •Расчет коротких трубопроводов
- •3.18. Гидравлический удар в трубах
- •3.19. Гидродинамическая теория смазки
- •Глава 4. Насосы
- •4.1. Определение и классификация насосов
- •4.2. Основные параметры работы насосов
- •4.3. Напор насоса и высота всасывания
- •4.3.1. Напор насоса
- •4.3.2. Высота всасывания
- •4.4. Центробежные насосы
- •4.4.1. Основное уравнение центробежного насоса Эйлера
- •4.4.2. Основы теории подобия центробежных насосов
- •4.4.3. Характеристики центробежных насосов
- •4.4.4. Работа центробежных насосов на сеть
- •4.4.5. Регулирование работы центробежных насосов
- •4.4.6. Расширение области применения центробежных насосов
- •4.4.7. Основные вопросы эксплуатации центробежных насосов
- •4.5. Осевые (пропеллерные) насосы
- •4.6. Струйные насосы
- •4.7. Эрлифты (воздушные подъемники)
- •4.8. Поршневые насосы
- •4.8.1.Средняя производительность поршневых насосов
- •4.8.2. Характеристика поршневых насосов
- •4.8.3. Неравномерность подачи поршневых насосов
- •4.8.4. Индикаторная диаграмма
- •4.8.5. Регулирование работы поршневых насосов
- •4.8.6. Основные вопросы эксплуатации поршневых насосов
- •4.9. Пневматические насосы (монтежю)
- •4.10. Роторно-пластинчатые (шиберные) насосы
- •4.11. Шестеренчатые насосы
- •4.12. Винтовые насосы
- •4.13. Краткие сведения о насосах предприятий пищевых производств
- •Глава 5. Гидравлический привод
- •5.1. Назначение и классификация гидравлических приводов
- •5.2. Рабочие жидкости гидроприводов
- •5.3. Объёмный гидропривод
- •5.3.1. Гидравлический расчёт некоторых
- •5.3.2. Вспомогательные устройства
- •5.3.3. Схемы устройства и регулирования гидроприводов
- •5.4. Гидродинамический привод (гидродинамические передачи)
- •Список литературы
- •Содержание
- •Основы гидравлики, гидравлическИх машин и гидропривода
5.2. Рабочие жидкости гидроприводов
В гидроприводах обычно используют рабочие жидкости минерального происхождения, обладающие высокой вязкостью (от 40 до 60 сСт при температуре 50 °С): нефтяные масла и спирто-глицериновые смеси. Такие жидкости работоспособны до температуры примерно 150 °С, а при более высоких температурах они вступают в реакцию с кислородом воздуха и разлагаются с выделением твёрдых плёнок и смолистых осадков, способных нарушить работу гидропривода. Кроме того, повышение температуры сопровождается увеличением давления насыщенных паров жидкости, что способствует возникновению кавитации. Ввиду этого в условиях высоких температур (150 °С и выше) применяют высокотемпературные жидкости, наиболее распространенными из которых являются синтетические жидкости, в частности полисилоксановые и кремнийорганические. Данные жидкости обладают хорошими высокотемпературными и низкотемпературными свойствами: в контакте с воздухом они допускают длительное нагревание при температурах до 250 °С, в закрытых системах (без доступа воздуха) их можно длительно использовать при температуре до 370 °С; одновременно эти жидкости допускают работу гидросистемы при температурах – 60 °С и ниже. Однако данные жидкости имеют значительный недостаток, заключающийся в том, что они растворяют пластификаторы синтетических каучуков; поэтому уплотнительные кольца, изготовленные из этих каучуков, становятся через некоторое время хрупкими и растрескиваются, и гидросистема теряет герметичность. Другой недостаток данных жидкостей состоит в том, что они уступают минеральным маслам по противоизносным и смазывающим свойствам.
В отдельных случаях температура гидросистемы достигает столь высоких значений, что исключается возможность применения не только минеральных, но и существующих синтетических жидкостей. Для таких условий перспективным считаются жидкие металлы с низкой температурой плавления: сплав, состоящий из 77 % натрия и 23 % калия, который представляет собой серебристый металл, напоминающий ртуть. Температура его плавления равна °С, а температура кипения при атмосферном давлении составляет 850 °С.
Итак, рабочие жидкости гидроприводов должны обладать следующими свойствами: хорошая смазывающая способность, низкая летучесть, высокая термостойкость.
5.3. Объёмный гидропривод
В данном разделе рассмотрены гидравлические расчеты элементов гидропривода, конструкции вспомогательных устройств, схемы устройства и регулирования гидропривода.
5.3.1. Гидравлический расчёт некоторых
элементов гидропривода
Известно, что принцип действия объёмных гидромашин основан на вытеснении несжимаемой жидкости из замкнутого объёма. Поскольку между движущимися и неподвижными узлами существуют зазоры, то действительная производительность Q объёмных гидромашин всегда ниже теоретической Qт на величину перетечек Qп жидкости из рабочих полстей в нерабочие. Это свойства гидромашин характеризует объёмный КПД
.
Отсюда следует, что для определения величины необходимо знать величину перетечек жидкости Qп . Найдём величину Qп, например, в поршневой гидромашине.
z
0
W0
х
p1
p2
l
Рис. 5.1
На рис. 5.1 показана схема поршневой машины с диаметром поршня D, длиной l и зазором между поршнем и цилиндром . Предположим, что, и поршень движется слева направо со скоростью W0. Для нахождения перетечек требуется знать поле скоростей жидкости в зазоре между поршнем и цилиндром. В свою очередь эта задача может быть разрешена на основании уравнения Навье–Стокса (3.11) и уравнения сплошности потока (3.6). Выберем оси координат x0z, как на рис. 5.1. Для данного случая уравнения (3.11) и (3.6) упростятся и примут вид
.
Градиент давления можно считать линейной величиной: , поэтому получается . Интегрирование даёт .
После повторного интегрирования имеем
.
Постоянные с1 и с2 находятся из условий:
1. При z = 0 (на поверхности поршня) имеет место Wx = W0 (вследствие прилипания жидкости к поверхности поршня). Отсюда получается с2 = W0.
2. При z = (на стенке цилиндра) имеет место Wx = 0. Поэтому . Тогда поле скоростей принимает вид . Величина перетечек определяется по закону сплошности потока , где – элементарная площадь, через которую происходят перетечки (см. рис. 5.1). Далее получается
= ,
или окончательно
(5.1)
В поршневых гидромашинах скорость W0 невелика, поэтому из формулы (5.1) можно сделать вывод, что перетечки Qп пропорциональны кубу зазора .
Другой важной задачей является определение гидравлического сопротивления трубопроводов гидропривода. При течении жидкостей в трубопроводах гидропривода возникают также дополнительные сопротивления, обусловленные сужением и прочими искажениями цилиндрического сечения трубы, а также тем, что у стенок трубы температура жидкости ниже в следствие ее охлаждения, а в центральной части трубы – выше. Поэтому коэффициент гидравлического трения при ламинарном режиме движения жидкости по трубопроводам гидропривода несколько больше и равен . Для гидравлически гладких труб гидропривода в диапазоне справедливой остаётся формула Блазиуса (3.53) . В автомодельной зоне сопротивления (при ) коэффициент гидравлического трения не зависит от числа Рейнольдса и определяется по зависимости Прандля – Никурадзе: . Местные потери напора при ламинарном режиме движения зависят от режима движения жидкости, поэтому, где А – постоянный коэффициент, зависящий от вида местного сопротивления. Опыты показывают, что коэффициент зависит от числа Re только при Re < 100. При Re > 1000 коэффициенты местных сопротивлений практически не зависят от числа Рейнольдса.