- •Введение
- •Глава 1. Основные физические свойства жидкостей и силы, действующие в них
- •1.1. Основные физические свойства жидкостей
- •1.2. Силы, действующие в жидкости Понятие об идеальной жидкости
- •Глава 2. Гидростатика
- •2.1. Гидростатическое давление
- •2.2. Свойства гидростатического давления
- •2.3. Дифференциальные уравнения равновесия Эйлера
- •2.4. Основное уравнение гидростатики
- •2.5. Приборы для измерения давления и вакуума
- •2.6. Сила гидростатического давления на плоскую фигуру
- •2.7. Эпюры гидростатического давления
- •2.8. Гидростатический парадокс
- •2.9. Поверхность уровня и ее свойства
- •2.10. Относительное равновесие жидкости во вращающемся сосуде
- •2.11. Сила давления жидкости на криволинейные поверхности
- •2.12. Закон Архимеда
- •Глава 3. Гидродинамика
- •3.1. Основные характеристики движения жидкостей
- •3.2. Уравнение сплошности (неразрывности) потока
- •3.3. Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера)
- •3.4. Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса)
- •3.5. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •3.6. Уравнение Бернулли для реальной (вязкой) жидкости
- •3.7. Некоторые практические приложения уравнения Бернулли
- •3.7.1. Классификация отверстий и насадков,
- •3.7.2. Истечение при постоянном напоре
- •3.7.3. Истечение при переменном напоре
- •3.7.4. Принципы измерения скорости и расхода жидкостей
- •3.8. Режимы движения жидкостей
- •3.9. Основное уравнение равномерного движения
- •3.10. Виды гидравлических сопротивлений
- •3.11. Профиль скорости в живом сечении и потери напора по длине круглого трубопровода при ламинарном режиме движения жидкости
- •3.12. Некоторые характеристики турбулентного потока
- •3.13. Профиль скорости в живом сечении потока при турбулентном режиме движения
- •3.14. Потери напора по длине трубопровода при переходном и турбулентном режимах движения жидкости
- •3.15. Местные потери напора
- •3.16. Коэффициент гидравлического сопротивления системы
- •3.17. Гидравлический расчет трубопроводов
- •Расчет длинных трубопроводов
- •Расчет коротких трубопроводов
- •3.18. Гидравлический удар в трубах
- •3.19. Гидродинамическая теория смазки
- •Глава 4. Насосы
- •4.1. Определение и классификация насосов
- •4.2. Основные параметры работы насосов
- •4.3. Напор насоса и высота всасывания
- •4.3.1. Напор насоса
- •4.3.2. Высота всасывания
- •4.4. Центробежные насосы
- •4.4.1. Основное уравнение центробежного насоса Эйлера
- •4.4.2. Основы теории подобия центробежных насосов
- •4.4.3. Характеристики центробежных насосов
- •4.4.4. Работа центробежных насосов на сеть
- •4.4.5. Регулирование работы центробежных насосов
- •4.4.6. Расширение области применения центробежных насосов
- •4.4.7. Основные вопросы эксплуатации центробежных насосов
- •4.5. Осевые (пропеллерные) насосы
- •4.6. Струйные насосы
- •4.7. Эрлифты (воздушные подъемники)
- •4.8. Поршневые насосы
- •4.8.1.Средняя производительность поршневых насосов
- •4.8.2. Характеристика поршневых насосов
- •4.8.3. Неравномерность подачи поршневых насосов
- •4.8.4. Индикаторная диаграмма
- •4.8.5. Регулирование работы поршневых насосов
- •4.8.6. Основные вопросы эксплуатации поршневых насосов
- •4.9. Пневматические насосы (монтежю)
- •4.10. Роторно-пластинчатые (шиберные) насосы
- •4.11. Шестеренчатые насосы
- •4.12. Винтовые насосы
- •4.13. Краткие сведения о насосах предприятий пищевых производств
- •Глава 5. Гидравлический привод
- •5.1. Назначение и классификация гидравлических приводов
- •5.2. Рабочие жидкости гидроприводов
- •5.3. Объёмный гидропривод
- •5.3.1. Гидравлический расчёт некоторых
- •5.3.2. Вспомогательные устройства
- •5.3.3. Схемы устройства и регулирования гидроприводов
- •5.4. Гидродинамический привод (гидродинамические передачи)
- •Список литературы
- •Содержание
- •Основы гидравлики, гидравлическИх машин и гидропривода
3.3. Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера)
Какая зависимость существует между составляющими скоростей и давлений при трехмерном движении идеальной жидкости? Прежде чем искать ответ на вопрос, нужно уяснить, какие силы действуют в движущейся идеальной жидкости. Очевидно, что это – силы инерции, силы давления и сила тяжести. Рассмотрим установившийся поток идеальной жидкости. Выделим в нем элементарный параллелепипед объемом (рис. 2.4). Как было показано при выводе дифференциальных уравнений равновесия Эйлера, проекции на оси координат сил тяжести и сил давления составляют: для оси х: ; для оси у: ; для оси z: . Согласно основному принципу динамики, сумма проекций сил, действующих на движущийся элементарный объем жидкости, равна произведению массы жидкости на ее ускорение. Масса параллелепипеда равна . Если жидкость движется со скоростью W, то ее ускорение равно , а проеции ускорения на координатные оси равны , и , где , , – составляющие скоростей вдоль осей х, у, z. При этом производные , и отвечают изменению значений , , только во времени (наблюдатель связан с движущейся частицей потока). В соответствии с основным принципом динамики
;
;
,
или
;
;
. (3.10)
Система уравнений (3.10) называется дифференциальными уравнениями движения Эйлера для установившегося потока идеальной жидкости. Производные в левой части (3.10) называются субстанциональными; для установившегося движения они равны
;
;
.
При неустановившемся движении скорость жидкости изменяется не только при перемещении частицы потока из одной точки пространства в другую, но и с течением времени в каждой точке, поэтому при неустановившемся движении в правую часть субстанциональных производных , и дополнительно вводят члены соответственно , и .
3.4. Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса)
Установим уравнения, описывающие движение вязкий (реальной) капельной жидкости. При движении такой жидкости в ней, помимо сил давления, тяжести и инерции, действуют также силы трения. Выделим в потоке вязкой жидкости элементарный параллелепипед со сторонами dx, dу, d z (рис 3.5).
Сначала рассмотрим случай одномерного плоского потока жидкости в направлении оси х. В этих условиях касательные напряжения возникают лишь на верхней и нижней гранях элементарного параллелепипеда. Если на нижней грани касательное напряжение равно τ, то на верхней равно , где производная выражает изменение касательного напряжения вдоль оси z в точках, лежащих на нижней грани параллелепипеда, а – есть изменение этого напряжения вдоль всей длины dz ребра параллелепипеда. Направления сил трения на рис. 3.5 обусловлены тем, что, например, вышележащие над параллелепипедом слои затормаживают его, а слои, лежащие под ним, разгоняют параллелепипед. Проекция равнодействующей сил трения на ось х равна
Подставим в это выражение значение касательного напряжения τ по закону Ньютона внутреннего трения (1.8) . Тогда получим
При трехмерном движении жидкости составляющая скорости Wх будет изменяться не только в направлении z, но и в направлении осей координат x и y. Тогда проекция равнодействующей сил трения на ось х примет вид
.
Сумму вторых производных по осям координат называют оператором Лапласа и обозначают
.
Тогда проекция равнодействующей сил трения на ось х запишется По аналогии, проекция равнодействующей сил трения на ось у равна на ось z – Тогда сумма проекций на оси координат давления, тяжести и трения, действующих на элементарный объем, равна: на ось х: ; на ось у: ; на ось z: . В соответствии с основным принципом динамики данные суммы проекций сил равны произведению массы жидкости на проекции ускорения на соответствующие координатные оси. Масса объема составляет Подставляя это выражение в предыдущие формулы и сокращая на dxdydz, получим
;
;
. (3.11)
Уравнения (3.11) называются уравнениями движения Навье-Стокса. В левой части этих уравнений содержится субстанциональная производная, расшифровка которой дана в предыдущем napаграфе. Для идеальной жидкости динамический коэффициент вязкости , и тогда уравнения (3.11) совпадают с уравнениями Эйлера (3.10). Исчерпывающее описание движения вязкой жидкости возможно путем решения уравнений Навье-Стокса (3.11) совместно с уравнением сплошности потока (3.6). Однако современными средствами математики уравнения Навье-Стокса неразрешимы в самом общем виде (уравнения (3.11) – в частных производных, нелинейные, второго порядка), поэтому пока удалось получить точное решение данных уравнений только для простейших случаев движения. В большинстве случаев, при невозможности точного решения уравнений Навье-Стокса, делают упрощающие допущения или преобразуют указанные уравнения методами теории подобия с последующим экспериментированием, что позволяет получать расчетные зависимости полуэмпирического характера.