- •Введение
- •Глава 1. Основные физические свойства жидкостей и силы, действующие в них
- •1.1. Основные физические свойства жидкостей
- •1.2. Силы, действующие в жидкости Понятие об идеальной жидкости
- •Глава 2. Гидростатика
- •2.1. Гидростатическое давление
- •2.2. Свойства гидростатического давления
- •2.3. Дифференциальные уравнения равновесия Эйлера
- •2.4. Основное уравнение гидростатики
- •2.5. Приборы для измерения давления и вакуума
- •2.6. Сила гидростатического давления на плоскую фигуру
- •2.7. Эпюры гидростатического давления
- •2.8. Гидростатический парадокс
- •2.9. Поверхность уровня и ее свойства
- •2.10. Относительное равновесие жидкости во вращающемся сосуде
- •2.11. Сила давления жидкости на криволинейные поверхности
- •2.12. Закон Архимеда
- •Глава 3. Гидродинамика
- •3.1. Основные характеристики движения жидкостей
- •3.2. Уравнение сплошности (неразрывности) потока
- •3.3. Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера)
- •3.4. Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса)
- •3.5. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •3.6. Уравнение Бернулли для реальной (вязкой) жидкости
- •3.7. Некоторые практические приложения уравнения Бернулли
- •3.7.1. Классификация отверстий и насадков,
- •3.7.2. Истечение при постоянном напоре
- •3.7.3. Истечение при переменном напоре
- •3.7.4. Принципы измерения скорости и расхода жидкостей
- •3.8. Режимы движения жидкостей
- •3.9. Основное уравнение равномерного движения
- •3.10. Виды гидравлических сопротивлений
- •3.11. Профиль скорости в живом сечении и потери напора по длине круглого трубопровода при ламинарном режиме движения жидкости
- •3.12. Некоторые характеристики турбулентного потока
- •3.13. Профиль скорости в живом сечении потока при турбулентном режиме движения
- •3.14. Потери напора по длине трубопровода при переходном и турбулентном режимах движения жидкости
- •3.15. Местные потери напора
- •3.16. Коэффициент гидравлического сопротивления системы
- •3.17. Гидравлический расчет трубопроводов
- •Расчет длинных трубопроводов
- •Расчет коротких трубопроводов
- •3.18. Гидравлический удар в трубах
- •3.19. Гидродинамическая теория смазки
- •Глава 4. Насосы
- •4.1. Определение и классификация насосов
- •4.2. Основные параметры работы насосов
- •4.3. Напор насоса и высота всасывания
- •4.3.1. Напор насоса
- •4.3.2. Высота всасывания
- •4.4. Центробежные насосы
- •4.4.1. Основное уравнение центробежного насоса Эйлера
- •4.4.2. Основы теории подобия центробежных насосов
- •4.4.3. Характеристики центробежных насосов
- •4.4.4. Работа центробежных насосов на сеть
- •4.4.5. Регулирование работы центробежных насосов
- •4.4.6. Расширение области применения центробежных насосов
- •4.4.7. Основные вопросы эксплуатации центробежных насосов
- •4.5. Осевые (пропеллерные) насосы
- •4.6. Струйные насосы
- •4.7. Эрлифты (воздушные подъемники)
- •4.8. Поршневые насосы
- •4.8.1.Средняя производительность поршневых насосов
- •4.8.2. Характеристика поршневых насосов
- •4.8.3. Неравномерность подачи поршневых насосов
- •4.8.4. Индикаторная диаграмма
- •4.8.5. Регулирование работы поршневых насосов
- •4.8.6. Основные вопросы эксплуатации поршневых насосов
- •4.9. Пневматические насосы (монтежю)
- •4.10. Роторно-пластинчатые (шиберные) насосы
- •4.11. Шестеренчатые насосы
- •4.12. Винтовые насосы
- •4.13. Краткие сведения о насосах предприятий пищевых производств
- •Глава 5. Гидравлический привод
- •5.1. Назначение и классификация гидравлических приводов
- •5.2. Рабочие жидкости гидроприводов
- •5.3. Объёмный гидропривод
- •5.3.1. Гидравлический расчёт некоторых
- •5.3.2. Вспомогательные устройства
- •5.3.3. Схемы устройства и регулирования гидроприводов
- •5.4. Гидродинамический привод (гидродинамические передачи)
- •Список литературы
- •Содержание
- •Основы гидравлики, гидравлическИх машин и гидропривода
Расчет длинных трубопроводов
Решим задачи нахождения потерь напора по длине и расхода жидкости, полагая, что длинные трубопроводы работают в квадратичной зоне сопротивления.
Простой длинный трубопровод
Возможны два случая работы такого трубопровода: работа под уровень и работа в атмосферу.
а) Работа под уровень. Такой случай показан на рис. 3.32. Пусть полная длина трубопровода равна l, а диаметр – d. Выберем плоскость сравнения 0–0, как показано на рис. 3.32, и запишем уравнение Бернулли для сечений I–I и II–II
.
Если площади резервуаров велики, то скорости движения W1 и W2 малы и ими можно пренебречь. Кроме этого, очевидно, что . Поэтому уравнение Бернулли упростится: где Н – разность уровней в резервуарах. Значит, величина Н расходуется на преодоление гидравлического сопротивления трубопровода. Определив таким путем , можно найти расход жидкости по формуле (3.68)
.
б) Работа в атмосферу. Такой трубопровод изображен иа рис. 3.33. Пусть трубопровод состоит из трех участков труб с диаметрами d1, d2, d3, длиной l1, l2, l3. Применим формулу (3.69) для каждого из участков трубопровода:
Рис.
3.33
Общие потери напора равны сумме найденных потерь
,
или
.
Если обозначить , то По этой формуле находят при известном расходе Q. Если известны потери напора , а требуется найти Q, то очевидно равенство: . Здесь и в предыдущем равенстве величина Р – проводимость трубопровода.
Сложный длинный трубопровод
а) Параллельное соединение труб. Допустим, что из точки А в точку В подается жидкость в количестве Q без раздачи по пути. В узле а трубопровод разделяется на три паралледьные линии, а в узле b они соединяются (рис. 3.34). Длины параллельных участков равны l1, l2, l3, а их диаметры – d1, d2, d3.
Рис.
3.34
Задача 1. Найти объемные расходы q1, q2, q3 по параллельным линиям.
В точках а и b напоры для всех трех линий одинаковы, поэтому в них одинаковы потери напора и составляют . Тогда имеем
(3.70)
Отсюда
,
или
Потери напора равны
Далее по формулам (3.70) находят величины q1, q2, q3.
Задача 2. Найти диаметры d1, d2, d3, при которых выполняется условие q1 = q2 = q3. Из формулы (3.70) следует, что требуемое равенство расходов выполняется при Данную задачу решают подбором, пользуясь таблицей значений .
б) Разветвленные трубопроводы. Пусть трубопровод, начинающийся в точке А, делится в узле В на две ветви: ВС и ВD (рис. 3.35). Требуется найти расходы в точках С и D, если известны напор в точке А, диаметры труб и длины участков.
Для решения данной и подобной задач используют графоаналитический метод. Он заключается в построении характеристик отдельных участков трубопровода и суммарной характеристики всего трубопровода. Характеристикой трубопровода называется график зависимости при и ; ее можно построить на основе зависимости (3.65) Сначала строят характеристики для ветвей ВС и BD, т. е. и , а затем для участка АВ, т. е. (см. рис. 3.36). Так как в точке В напор одинаков для ветвей ВС и ВD, то общую характеристику участков ВС и ВD получают сложением абсциcc характеристик этих участков, выбрав ряд значений , а именно: . Расход начального участка АВ равен сумме расходов ветви ВС и ВD: QA = QD + QC. Поэтому нужно сложить ординаты характеристики и характеристики начального участка , выбрав ряд значений расхода. В результате получают суммарную характеристику трубопровода , позволяющую определить пропускную способность трубопровода и его ветвей при заданном напоре Н. Для этого по суммарной характеристике трубопровода определяют расход, соответствующий заданному напору, а затем по суммарной характеристике ветвей ВС и ВD устанавливают распределение этого расхода по указанным ветвям трубопровода (см. рис. 3.36).
hдл=
f1(QD)
H
=
f5(QA)
hдл=
f3(QA)
hдл=
f2(QC)
hдл
H
hдл=
f4(QD+QC)
QD
QC
QD+QC Q
Рис.
3.36
Примечание. При работе трубопровода в неквадратичной зоне сопротивления используют те же зависимости, что и для квадратичной зоны сопротивления, но в расчетные формулы вводят поправочный коэффициент на неквадратичность. Здесь λ – действительный коэффициент гидравлического трения трубопровода; – коэффициент гидравлического трения того же трубопровода в квадратичной зоне трения.