- •Введение
- •Глава 1. Основные физические свойства жидкостей и силы, действующие в них
- •1.1. Основные физические свойства жидкостей
- •1.2. Силы, действующие в жидкости Понятие об идеальной жидкости
- •Глава 2. Гидростатика
- •2.1. Гидростатическое давление
- •2.2. Свойства гидростатического давления
- •2.3. Дифференциальные уравнения равновесия Эйлера
- •2.4. Основное уравнение гидростатики
- •2.5. Приборы для измерения давления и вакуума
- •2.6. Сила гидростатического давления на плоскую фигуру
- •2.7. Эпюры гидростатического давления
- •2.8. Гидростатический парадокс
- •2.9. Поверхность уровня и ее свойства
- •2.10. Относительное равновесие жидкости во вращающемся сосуде
- •2.11. Сила давления жидкости на криволинейные поверхности
- •2.12. Закон Архимеда
- •Глава 3. Гидродинамика
- •3.1. Основные характеристики движения жидкостей
- •3.2. Уравнение сплошности (неразрывности) потока
- •3.3. Уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Эйлера)
- •3.4. Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса)
- •3.5. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •3.6. Уравнение Бернулли для реальной (вязкой) жидкости
- •3.7. Некоторые практические приложения уравнения Бернулли
- •3.7.1. Классификация отверстий и насадков,
- •3.7.2. Истечение при постоянном напоре
- •3.7.3. Истечение при переменном напоре
- •3.7.4. Принципы измерения скорости и расхода жидкостей
- •3.8. Режимы движения жидкостей
- •3.9. Основное уравнение равномерного движения
- •3.10. Виды гидравлических сопротивлений
- •3.11. Профиль скорости в живом сечении и потери напора по длине круглого трубопровода при ламинарном режиме движения жидкости
- •3.12. Некоторые характеристики турбулентного потока
- •3.13. Профиль скорости в живом сечении потока при турбулентном режиме движения
- •3.14. Потери напора по длине трубопровода при переходном и турбулентном режимах движения жидкости
- •3.15. Местные потери напора
- •3.16. Коэффициент гидравлического сопротивления системы
- •3.17. Гидравлический расчет трубопроводов
- •Расчет длинных трубопроводов
- •Расчет коротких трубопроводов
- •3.18. Гидравлический удар в трубах
- •3.19. Гидродинамическая теория смазки
- •Глава 4. Насосы
- •4.1. Определение и классификация насосов
- •4.2. Основные параметры работы насосов
- •4.3. Напор насоса и высота всасывания
- •4.3.1. Напор насоса
- •4.3.2. Высота всасывания
- •4.4. Центробежные насосы
- •4.4.1. Основное уравнение центробежного насоса Эйлера
- •4.4.2. Основы теории подобия центробежных насосов
- •4.4.3. Характеристики центробежных насосов
- •4.4.4. Работа центробежных насосов на сеть
- •4.4.5. Регулирование работы центробежных насосов
- •4.4.6. Расширение области применения центробежных насосов
- •4.4.7. Основные вопросы эксплуатации центробежных насосов
- •4.5. Осевые (пропеллерные) насосы
- •4.6. Струйные насосы
- •4.7. Эрлифты (воздушные подъемники)
- •4.8. Поршневые насосы
- •4.8.1.Средняя производительность поршневых насосов
- •4.8.2. Характеристика поршневых насосов
- •4.8.3. Неравномерность подачи поршневых насосов
- •4.8.4. Индикаторная диаграмма
- •4.8.5. Регулирование работы поршневых насосов
- •4.8.6. Основные вопросы эксплуатации поршневых насосов
- •4.9. Пневматические насосы (монтежю)
- •4.10. Роторно-пластинчатые (шиберные) насосы
- •4.11. Шестеренчатые насосы
- •4.12. Винтовые насосы
- •4.13. Краткие сведения о насосах предприятий пищевых производств
- •Глава 5. Гидравлический привод
- •5.1. Назначение и классификация гидравлических приводов
- •5.2. Рабочие жидкости гидроприводов
- •5.3. Объёмный гидропривод
- •5.3.1. Гидравлический расчёт некоторых
- •5.3.2. Вспомогательные устройства
- •5.3.3. Схемы устройства и регулирования гидроприводов
- •5.4. Гидродинамический привод (гидродинамические передачи)
- •Список литературы
- •Содержание
- •Основы гидравлики, гидравлическИх машин и гидропривода
4.3.2. Высота всасывания
Знание высоты всасывания Нвс необходимо для правильного выбора места монтажа насоса. Величина Нвс не может быть назначена произвольно без предварительного ее расчета, так как она подвержена влиянию целого ряда факторов. Действительно, из уравннения Бернулли (4.1) следует, что
. (4.8)
Принимая во внимание, что можно принять W0 0, получим
.
Таким образом, высота всасывания увеличивается с возрастанием давления р0 в приемной емкости и уменьшается с увеличением давления рвс, скорости жидкости Wвс и потерь напора hп.вс во всасывающем трубопроводе. Если жидкость перекачивается из открытой емкости, то давление р0 равно атмосферному ратм. Допустим, что перекачиваемой жидкостью является вода с плотностью = 1000 кг/м3, а атмосферное давление составляет ратм = 760 мм рт.ст. Тогда, считая, что во всасывающем патрубке насоса существует полное разряжение (рвс = 0) и W2вс/2g = hп.вс = 0, получим из последней формулы максимально возможную высоту всасывания: Нвс = ратм /g = (760∙133)/ /(1000∙9,81) = 10,3 м. В действительности Нвс всегда меньше, чем 10,3 м, так как W2вс/2g > 0 и hп.вс > 0. Кроме того, атмосферное давление рсходуется не только на преодоление сопротивления hп.вс и инерции поднимаемой жидкости W2вс/2g, но и на преодоление давления рt насыщенного пара перекачиваемой жидкости при температуре всасывания. Следует иметь в виду, что чем выше температура перекачивамой жидкости, тем больше давление рt и меньше высота всасывания Нвс. Ниже приведены данные для воды, подтверждающие этот факт (см. табл. 4.1). Из таблицы видно, что при температуре 65С и выше невозможно поднять воду в насос за счет силы атмосферного давления. В этом случае необходимо подводить воду к насосу самотеком или под избыточным давлением.
Таблица 4.1
Температура воды,С |
10 |
20 |
30 |
40 |
50 |
60 |
65 |
Давление насыщенного пара, м вод.ст. |
0,12 |
0,24 |
0,43 |
0,75 |
1,25 |
2,02 |
2,50 |
Действительная высота всасывания, м |
6 |
5 |
4 |
3 |
2 |
1 |
0 |
Для устойчивой работы насоса давление в его всасывающем патрубке должно быть больше давления насыщенного пара жидкости при температуре всасывания (рвс > рt), так как в противном случае жидкость в насосе начнет кипеть. При этом в результате интенсивного выделения из жидкости паров и растворенных в ней газов возможен разрыв потока и уменьшение высоты всасывания до нуля.
На допустимую высоту всасывания оказывает влияние явление кавитации, учет которого возможен пока только экспериментальным исследованием работы насосов. Кавитация является частным случаем кипения жидкости, который возникает при высоких скоростях вращения рабочих колес центробежных насосов и при перекачивании горячих жидкостей вследствии местных понижений давления до давления насыщенного пара. Пузырьки пара, образовавшиеся при таком локальном вскипании жидкости, попадают вместе с жидкостью в область более высоких давлений, где мгновенно конденсируются. Жидкость стремительно заполняет полости, в которых находился сконденсировавшийся пар, что сопровождается гидравлическими ударами, шумом и сотрясением насоса. Кавитация приводит к быстрому разрушению насоса за счет гидравлических ударов и усиления коррозии в период парообразования. При кавитации производительность и напор насоса резко снижаются. Кавитация делает необходимым уменьшение допустимой высоты всасывания на величину кавитационного запаса hк. Величину hк при выборе насоса находят по графикам из каталогов насосов в зависимости от их производительности. Для определения безкавитационного режима работы насоса в литературе имеются и специальные эмпирические формулы нахождения кавитационного запаса.