- •1.2. Теплопроводность.
- •1.3. Конвекция и конвективный теплообмен.
- •1.4. Тепловое излучение.
- •1.5. Сложный теплообмен.
- •2. Теплопроводность.
- •2.1. Температурное поле и его характеристики.
- •2.2. Основной закон теплопроводности - Закон Фурье.
- •2.3. Коэффициент теплопроводности.
- •2.4. Дифференциальное уравнение теплопроводности.
- •2.5. Условия однозначности.
- •2.6. Теплопроводность однослойной плоской стены при стационарном режиме и граничных условиях 1-го рода.
- •2.7. Теплопроводность многослойной плоской стенки при стационарном режиме и граничном условии 1-го рода.
- •2.8. Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки при стационарном режиме и граничном условии 1-го рода.
- •2.9. Соотношение между термическими сопротивлениями плоской и цилиндрической стенок.
- •2.10. Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки при стационарном режиме и граничных условия 1-го рода.
- •2.11. Теплопроводность при нестационарном режиме.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1. Режимы течения. Понятие о гидродинамическом и тепловом пограничном слое.
- •3.2. Уравнение Ньютона-Рихмана. Коэффициент теплоотдачи.
- •3.3. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.4. Основные положения теории подобия для конвективного теплообмена.
- •3.5. Теоремы подобия.
- •3.6. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости внутри трубы.
- •3.6.2. Теплоотдача при ламинарном течении жидкости внутри трубы.
- •3.6.2. Теплоотдача при турбулентном движении жидкости внутри трубы.
- •3.6.3. Теплоотдача при переходном режиме течения жидкости внутри трубы.
- •3.7. Теплоотдача при выпущенном поперечном обтекании одиночной трубы.
- •3.8. Теплоотдача при вынужденном поперечном обтекании пучка труб.
- •3.9. Теплоотдача при вынужденном продольном обтекании плоской поверхности.
- •3.10. Теплоотдача при свободной конвекции.
- •3.10.1. Теплоотдача при свободной конвекции между двумя горизонтальными поверхностями.
- •3.10.2. Теплоотдача при свободной конвекции между двумя вертикальными поверхностями.
- •4. Теплообмен излучением.
- •4.1. Основные характеристики теплообмена излучением.
- •4.2. Основные законы теплового излучения.
- •4.2.1. Закон Планка.
- •4.2.2. Закон Вина
- •4.2.3. Закон Стефана-Больцмана
- •4.2.4. Закон Кирхгофа
- •4.2.5. Закон Ламберта
- •4.3. Теплообмен излучением между двумя параллельными плоскостями.
- •4.4. Теплообмен излучением между телами, одно из которых внутри другого.
- •4.5. Применение экранов для уменьшения лучистого теплообмена между поверхностями.
- •4.6. Теплообмен излучением между объемом газа и твердой поверхностью.
- •5. Сложный теплообмен.
- •5.1. Теплопередача.
- •5.2. Теплопередача через плоские стенки.
- •5.2.1. Однослойная плоская стенка.
- •5.2.2. Многослойная плоская стенка
- •5.3. Теплопередача через цилиндрические стенки.
- •5.3.1. Однослойная цилиндрическая стенка.
- •5.3.2. Многослойная цилиндрическая стенка
- •5.4. Критический диаметр цилиндрической стенки. Тепловая изоляция цилиндрической стенки.
- •5.5. Сложный теплообмен при теплоотдаче между газовой средой и твердой стенкой.
- •5.5. Методы интенсификации процессов теплопередачи.
- •6. Теплообмен при изменении фазового состояния теплоносителей. Массоперенос.
- •6.1. Теплообмен при кипении жидкости.
- •6.2. Теплоотдача при пузырьковом кипении жидкости в большом объеме.
- •6.3. Теплообмен при конденсации пара.
- •6.4. Основные понятия и закономерности процесса массообмена.
- •6.5. Массоотдача.
- •7. Теплообменные аппараты.
- •7.1. Основные типы теплообменных аппаратов.
- •7.2. Методика расчета теплообменных аппаратов.
- •7.3. Средний температурный напор.
- •7.4. Расчет поверхности нагрева и среднего коэффициента теплопередачи теплообменных аппаратов. Виды расчетов та.
6.4. Основные понятия и закономерности процесса массообмена.
М ассообменом называется самопроизвольный необратимый процесс переноса массы данного компонента среды в пространстве с неоднородным полем химического потенциала этого компонента (в более простых случаях с неоднородным полем концентрации или парциального давления этого компонента). При этом, компонентом среды называется всякое химически индивидуальное вещество, а распределение компонента в объеме одной фазы среды и между фазами в общем случае неоднородно, что вызывает самопроизвольное стремление среды к выравниванию распределения компонента под действием разности химических потенциалов (концентрацией и др.).
Массоопередачей называется массообмен, протекающий через поверхность раздела фаз или через проницаемую стенку между двумя компонентами.
Концентрационным полем называется совокупность мгновенных значений концентрации компонента в данном объеме среды (Рис. 24).
Концентрация обозначается С, кг/м3, а поле С=f(x,y,z). Концентрационное поле бывает однородным и неоднородным, а так же стационарным и нестационарным.
Изоконцентрационной поверхностью называется совокупность точек неоднородного концентрационного поля, имеющих одинаковую концентрацию.
Концентрационное поле характеризуется векторами градиента концентрации и плотности потока массы.
Градиентом концентрации в данной точке А называется вектор направленный по нормали к изоконцентрационной поверхности в сторону увеличения концентрации и равный
, .
Плотностью потока массы в данной точке А называется масса данного компонента проходящего в единицу времени через единицу поверхности по нормали к изоконцентрационной поверхности в сторону понижения концентрации и равный
.
Перенос массы компонента в среде происходит под действием теплового движения частиц (молекул) называется молекулярной диффузией.
Существуют следующие виды молекулярной диффузии:
концентрационная диффузия, из-за неоднородности концентраций;
термодиффузия, из-за неоднородности температур;
бародиффузия, из-за неоднородности парциальных давлений.
Концентрационная диффузия описывается 1-м законом Фика (дополненным Нернстем)
,
где Д - коэффициент молекулярной диффузии или коэффициент диффузии, м2/с.
Из изложенного следует, что между процессами массопереноса диффузией и теплопроводностью существует аналогия, вследствие чего дифференциальное уравнение диффузии имеет вид
6.5. Массоотдача.
В движущейся среде перенос массы происходит одновременно за счет конвекции и диффузии и называется конвективным массообменом.
Массоотдачей называется конвективный массообмен протекающий на границе раздела данной движущейся среды и другой среды (твердая поверхность, граница раздела фаз и др.).
Массоотдача описывается Законом Шукарева
,
где g - плотность потока массы на границе раздела, кг/м2 с;
Сn, Сср - концентрация распределяемого компонента на поверхности раздела и в потоке среды, кг/м3 ;
- коэффициент массообмена (массоотдачи), м/с.
Величина обратная называется диффузионным сопротивлением пограничного слоя
.
При массоотдаче в газовой среде, концентрация может быть определена из уравнения состояния для данного компонента, как его плотность
, кг/м3.
Тогда плотность потока массы будет описываться уравнением Дальтона.
,
где Pn, Рср - парциальные давления распределяемого компонента у поверхности раздела и в потоке среды, Па;
п - коэффициент массообмена отнесенный к разности парциальных давлений.
Между массоотдачей и теплоотдачей так же существует аналогия, а в большинстве случаев эти процессы протекают одновременно и параллельно. При этом, у поверхности массообмена, при обтекании ее движущейся средой, помимо гидродинамического и теплового пограничного слоя образуется диффузионный пограничный слой, в пределах которого происходит основное изменение концентрации распределяемого компонента от Сп до Сср. Этот слой оказывает основное диффузионное сопротивление массоотдаче.
Градиент концентрации в диффузионном слое может быть поправлен:
в сторону поверхности раздела при массообмене (процессы сушки, сублимации, испарения со свободной поверхности жидкости, десорбция, растворение и т.д.);
от поверхности раздела при массообмене в сторону среды (конденсация, абсорбция - поглощение газов жидкостью, адсорбция - поглощение газов и жидкостей твердыми телами, десублимация, кристаллизация и т.д.).
Дифференциальные уравнения конвективного массообмена выводятся так же, как и уравнения конвективного теплообмена. Решение системы этих уравнений так же представляет непреодолимые математические трудности. Поэтому, при описании массоотдачи, так же, используется теория подобия.
Н апример, выразив плотность потока массы на поверхности раздела при массоотдаче получим
,
откуда методами теории подобия можно получить массообменный критерий Нуссельта
(число Шервуда - Sh).
Аналогично из дифференциальных уравнений конвективного массообмена можно получить
и (число Шмидта - Sc).
Аналогичный вид имею и критериальные уравнения массоотдачи
.