- •1.2. Теплопроводность.
- •1.3. Конвекция и конвективный теплообмен.
- •1.4. Тепловое излучение.
- •1.5. Сложный теплообмен.
- •2. Теплопроводность.
- •2.1. Температурное поле и его характеристики.
- •2.2. Основной закон теплопроводности - Закон Фурье.
- •2.3. Коэффициент теплопроводности.
- •2.4. Дифференциальное уравнение теплопроводности.
- •2.5. Условия однозначности.
- •2.6. Теплопроводность однослойной плоской стены при стационарном режиме и граничных условиях 1-го рода.
- •2.7. Теплопроводность многослойной плоской стенки при стационарном режиме и граничном условии 1-го рода.
- •2.8. Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки при стационарном режиме и граничном условии 1-го рода.
- •2.9. Соотношение между термическими сопротивлениями плоской и цилиндрической стенок.
- •2.10. Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки при стационарном режиме и граничных условия 1-го рода.
- •2.11. Теплопроводность при нестационарном режиме.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1. Режимы течения. Понятие о гидродинамическом и тепловом пограничном слое.
- •3.2. Уравнение Ньютона-Рихмана. Коэффициент теплоотдачи.
- •3.3. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.4. Основные положения теории подобия для конвективного теплообмена.
- •3.5. Теоремы подобия.
- •3.6. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости внутри трубы.
- •3.6.2. Теплоотдача при ламинарном течении жидкости внутри трубы.
- •3.6.2. Теплоотдача при турбулентном движении жидкости внутри трубы.
- •3.6.3. Теплоотдача при переходном режиме течения жидкости внутри трубы.
- •3.7. Теплоотдача при выпущенном поперечном обтекании одиночной трубы.
- •3.8. Теплоотдача при вынужденном поперечном обтекании пучка труб.
- •3.9. Теплоотдача при вынужденном продольном обтекании плоской поверхности.
- •3.10. Теплоотдача при свободной конвекции.
- •3.10.1. Теплоотдача при свободной конвекции между двумя горизонтальными поверхностями.
- •3.10.2. Теплоотдача при свободной конвекции между двумя вертикальными поверхностями.
- •4. Теплообмен излучением.
- •4.1. Основные характеристики теплообмена излучением.
- •4.2. Основные законы теплового излучения.
- •4.2.1. Закон Планка.
- •4.2.2. Закон Вина
- •4.2.3. Закон Стефана-Больцмана
- •4.2.4. Закон Кирхгофа
- •4.2.5. Закон Ламберта
- •4.3. Теплообмен излучением между двумя параллельными плоскостями.
- •4.4. Теплообмен излучением между телами, одно из которых внутри другого.
- •4.5. Применение экранов для уменьшения лучистого теплообмена между поверхностями.
- •4.6. Теплообмен излучением между объемом газа и твердой поверхностью.
- •5. Сложный теплообмен.
- •5.1. Теплопередача.
- •5.2. Теплопередача через плоские стенки.
- •5.2.1. Однослойная плоская стенка.
- •5.2.2. Многослойная плоская стенка
- •5.3. Теплопередача через цилиндрические стенки.
- •5.3.1. Однослойная цилиндрическая стенка.
- •5.3.2. Многослойная цилиндрическая стенка
- •5.4. Критический диаметр цилиндрической стенки. Тепловая изоляция цилиндрической стенки.
- •5.5. Сложный теплообмен при теплоотдаче между газовой средой и твердой стенкой.
- •5.5. Методы интенсификации процессов теплопередачи.
- •6. Теплообмен при изменении фазового состояния теплоносителей. Массоперенос.
- •6.1. Теплообмен при кипении жидкости.
- •6.2. Теплоотдача при пузырьковом кипении жидкости в большом объеме.
- •6.3. Теплообмен при конденсации пара.
- •6.4. Основные понятия и закономерности процесса массообмена.
- •6.5. Массоотдача.
- •7. Теплообменные аппараты.
- •7.1. Основные типы теплообменных аппаратов.
- •7.2. Методика расчета теплообменных аппаратов.
- •7.3. Средний температурный напор.
- •7.4. Расчет поверхности нагрева и среднего коэффициента теплопередачи теплообменных аппаратов. Виды расчетов та.
5.5. Сложный теплообмен при теплоотдаче между газовой средой и твердой стенкой.
Очень распространенным случаем сложного теплообмена является теплоотдача между объемом газа и твердой поверхностью. При этом имеет место два вида переноса тепловой энергии:
конвективный теплообмен (теплоотдача) между поверхностью и омывающим ее газом;
теплообмен излучением между газовым объемом и твердой стенкой.
В целом суммарный тепловой поток при таком сложном теплообмене складывается из двух тепловых потоков: конвективного теплового потока при теплоотдаче - qк и конвективного теплового потока при излучении - qл. Соответственно суммарный тепловой поток равен q=qk+qл.
Т.к. известно, что конвективный теплообмен и излучение действуют независимо друг от друга, то величины qк и qл рассчитываются отдельно по соответствующим уравнениям, а затем складываются.
Существует и другая, упрощенная методика расчета данного сложного теплообмена.
Для облегчения в практических расчетах вводится условное понятие - коэффициент теплоотдачи излучением от газов к стенке, который принимается равным:
, Вт/м2 К
Этот коэффициент по размерности и физическому смыслу соответствует коэффициенту теплоотдачи конвекцией - к.
В общем случае при теплообмене между газом и стенкой перенос тепла осуществляется и конвекцией и тепловым излучением, а полный тепловой поток определяется как сумма соответствующих потоков
q=qk+qл
где qк и qл определяются по соответствующим формулам конвективного теплообмена и теплообмена излучением между газом и стенкой.
В случае если qк>qл, то с достаточной точностью можно вычислить тепловой поток при излучении по формуле
.
Т.к. тепловой поток при конвективном теплообмене равен
, то
,
.
5.5. Методы интенсификации процессов теплопередачи.
Тепловой поток в процессах теплопередачи может быть увеличен только за счет увеличения величины К, что достигается уменьшением суммы термических сопротивлений на всех этапах теплопередачи
Т.к. величина R всегда очень мала, то следует уменьшать величины и , а из них, в первую очередь, ту которая больше. В случае теплопередачи в системе "газ-жидкость" термическое сопротивление при теплоотдачи от газа к стенке на 2 порядка выше чем от стенки к жидкости, из чего следует, что все методы интенсификации теплопередачи сводятся к уменьшению термического сопротивления при теплоотдачи от газа к стенке.
Последнее достигается следующими методами:
искусственная турбулизация потока в пристенной зоне путем создания на поверхности периодических микровыступов и впадин (наката поперечных канавок на трубах и др.);
закрутка потоков внутри труб с помощью вставки в них специальных спиралей и турбулизаторов потока;
увеличение поверхности теплообмена со стороны газа путем установки на ней искусственных выступов (ребер) из того же материала.
"Оребрение" плоских стенок и труб является наиболее распространенным методоминтенсификации теплообмена со стороны газа.
Рассмотрим эффективность теплопередачи через оребренную стенку (Рис. 20).
Суммарный тепловой поток от t1 до t2
В этом случае Q отнесен к внутренней гладкой поверхности стенки F1, м2.
Решая систему уравнений получим
,
откуда
,
где - называется коэффициент оребрения данной стенки;
F2 - площадь наружной поверхности стенки, включая площадь ребер, м2.
Величина коэффициента теплопередачи ребристой поверхности будет равна
. Вт/м2 К
Удельный тепловой поток отнесенный к гладкой поверхности стенке будет равен
. Вт/м2
Увеличение интенсивности теплового потока при теплопередаче для ребристой поверхности по сравнению с гладкой равно
Полученные уравнения соблюдаются при условии, что тепловое сопротивление при теплопроводности в ребрах значительно меньше сопротивления теплоотдаче на поверхности ребра, т.е.
Анализ показывает, что выполнение этого условия требует увеличения р, и уменьшения lр. Для этого ребрам придают коническое сечение
Аналогично решается задача для трубы с наружным оребрением
, Вт/м
где
, Вт/м К
где - коэффициент оребрения,
F1 - внутренняя поверхность трубы, м2;
F2 - суммарная наружная оребренная поверхность трубы, м2.