- •Лекція №1.Означення диференціального рівняння і розв’язку. Задача Коші. Теорема існування та єдиності розв’язку задачі Коші
- •1.Означення диференціального рівняння і розв’язку.
- •2.Геометрична інтерпретація, диференціального рівняння першого порядку.
- •3. Загальні рішення диференціального рівняння. Задача Коші.
- •Лекція №2. Рівняння з розділеними змінними. Однорідні рівняння
- •1. Рівняння з розділеними змінними.
- •2. Рівняння, що приводяться до рівнянь із розділеними змінними.
- •3.Однорідні рівняння
- •4. Рівняння, що приводяться до однорідних рівнянь.
- •Практичне заняття №1. Рівняння з розділеними змінними
- •Практичне заняття №2. Однорідні рівняння
- •Лекція №3. Лінійні рівняння першого порядку. Рівняння Бернуллі та Рікатті-Буля
- •1. Лінійні рівняння першого порядку.
- •2. Рівняння Бернуллі.
- •3. Рівняння Рікатті – Буля.
- •4.Рівняння в повних диференціалах.
- •Практичне заняття №3.Лінійні рівняння першого порядку. Рівняння Бернуллі
- •Лекція №4.Особливі точки. Особливі рішення. Рівняння Клеро
- •Особливі точки. Особливі рішення.
- •2. Огибаюча сімейства кривих. Рівняння Клеро.
- •Практичне заняття №4. Рівняння Клеро
- •Лекція №5. Системи диференціальних рівнянь першого порядку. Теорема існування та єдиності розв’язку задачі Коші. Рівняння п-го порядку
- •1. Системи диференціальних рівнянь. Теорема існування та єдиності.
- •2. Рівняння n-го порядку.
- •3. Загальні способи зниження порядку рівняння
- •Практичне заняття №5. Рівняння п-го порядка. Способи зниження порядка
- •Лекція №6. Лінійні рівняння n-го порядку. Системи лінійно незалежних функцій
- •1. Лінійні та однорідні рівняння n-го порядку.
- •2. Системи лінійно незалежних функцій.
- •Лекція №7. Формула Остроградського – Ліувілля. Лінійні однорідні рівняння з постійними коефіцієнтами
- •1. Формула Остроградського – Ліувілля та її застосування для розв’язку рівняння другого порядка.
- •Лінійні однорідні рівняння з постійними коефіцієнтами.
- •Практичне заняття №6. Лінійне однорідне рівняння. Формула Остроградського – Ліувілля. Лінійні однорідні рівняння з постійними коефіцієнтами
- •Лекція №8. Лінійні неоднорідні рівняння n - го порядку. Застосування рівнянь у теорії коливань. Резонанс
- •1. Загальний вигляд рішення лінійного неоднорідного рівняння.
- •2. Метод невизначених коефіцієнтів.
- •3. Знаходження рішення неоднорідного лінійного рівняння з постійними коефіцієнтами для спеціальної правої частини.
- •4.Застосування рівнянь у теорії коливань. Резонанс.
- •Практичне заняття №7. Неоднорідні лінійні рівняння
- •Лекція №9. Системи п звичайних диференційних рівнянь. Лінійні рівняння з частинними похідними першого порядку
- •1. Системи звичайних диференційних рівнянь
- •2. Лінійні рівняння з частинними похідними.
- •3.Загальний випадок лінійного рівняння.
- •Практичне заняття №8. Система диференційних рівнянь. Диференційні рівняння у частинних похідних першого порядку
- •2. Рівняння у частинних похідних першого порядку. Означення. Розв’язок.
- •Лекція №10. Класифікація рівнянь у частинних похідних другого порядку. Диференційні рівняння з двома змінними
- •1.Визначення рівняння другого порядку з двома змінними у частинних похідних.
- •2.Класифікація рівнянь.
- •Лекція №11. Рівняння гіперболічного типу. Постановка крайової задачі. Теорема єдиності розв’язку
- •1. Постановка крайової задачі.
- •Лекція №12. Редукція, загальної задачі. Задачі на прямій і напівпрямій. Формула Даламбера, метод продовження
- •1.Редукція, загальної задачі.
- •2. Формула Даламбера.
- •3. Крайова задача для напівпрямої, і метод продовжень.
- •Практичне заняття №9. Типи рівнянь другого порядку у частинних похідних. Рівняння коливання струни. Формула Даламбера
- •Лекція №13. Неоднорідні гіперболічні, рівняння на прямій і піввісі. Метод Фур’є розділення змінних
- •1. Неоднорідні гіперболічні рівняння на прямій і піввісі.
- •2. Метод розділення змінних.
- •Лекція №14. Перша крайова задача для гіперболічного рівняння
- •1.Неоднорідне рівняння з нульовими граничними умовами.
- •2.Перша крайова задача.
- •Практичне заняття №10. Метод Фур’є. Гіперболічні рівняння
- •3. Розв’язання першої крайової задачі у загальному випадку.
- •Лекція №15. Рівняння параболічного типу
- •1.Постанова крайових задач.
- •2. Єдиність розв’язку.
- •3. Метод розділення змінних.
- •Лекція №16. Перша крайова задача для рівняння параболічного виду
- •1. Неоднорідна задача з нульовими початковими і граничними умовами.
- •2. Перша крайова задача.
- •3. Задачі на нескінченій та напівнескінечній прямій.
- •Лекція №17. Рівняння еліптичного типу
- •1. Постановка крайових задач.
- •2. Перша крайова задача для круга. Інтеграл Пуассона.
- •3. Частинний розв’язок рівняння Лапласа.
- •Практичне заняття №11. Параболічні та еліптичні рівняння
- •Література:
Лекція №4.Особливі точки. Особливі рішення. Рівняння Клеро
Особливі точки. Особливі рішення.
Означення. Точка називається особливою точкою для даного диференціального рівняння, якщо, або не існує рішення, що проходить через дану точку, або через дану точку проходить кілька рішень.
Точка може бути особливою для рівняння y′=f (х, у) якщо у цієї точки не виконуються умови теореми існування та єдиності рішення. Наприклад f (х, у) у точці терпе розрив.
Приклади.
1) y′= , (0;0) – особлива точка, оскільки f (х, у)= в точці (0,0) терпе розрив. Розв’язуючи рівняння отримаємо , і ln|y|=2ln|x|+lnc. Отже загальний розв’язок має вигляд y=cx . Таким чином через точку (0,0) проходить нескінченно багато рішень(параболи). Точку такого типу називають вузол.
2) y′= ( (0;0) – особлива точка). Розв’язуючи рівняння отримаємо , і ln|y|=ln , отже y= . Тобто через точку (0,0) не проходить ні один розв’язок (гіпербола). Таку точку називають сідло.
3) y′= ( (0;0) – особлива точка). Розв’язуючи отримаємо загальний розв’язок: уdy=-хdx, dy=- хdх , отже y =-x +с або y + x =с. Через точку (0,0) не проходить ні один розв’язок (коло). Таку точку називають центр.
4) y′= ( (0;0) – особлива точка). Загальний розв’язок однорідного рівняння має вигляд x²+y²=с або у полярних координатах =с . Через точку (0,0) теж не проходить ні один розв’язок (спіраль). Таку точку називають фокус.
Самостійно привести зображення кожної з вказаних ситуацій.
Друга умова з порушенням якою зв’язані особливі точки це умова Ліпшица, або обмеженість , тобто особливі точки можуть з’явитися у точках при наближені до яких необмежено росте, або в котрих виконується рівність .
Означення. Крива називається особою, якщо всі точки кривої є особливими. Якщо особлива крива є рішенням диференціального рівняння, вона називається особливим рішенням.
Приклад. Розглянемо рівняння y′= +1. Оскільки то виконується для точок, що задовольняють рівності у=х – особливе рішення. Той факт, у=х рішення нескладно отримати підставляючи у=х до рівняння.
Знайдемо загальне рішення даного рівняння. Для цього введемо заміну z=y – х, z′=y′ - 1 і y′= z′+1, отже z′+1= +1. Розв’язуючи останнє рівняння отримаємо =dx, =∫dx, тобто 3 =x+c, або = x +c і на кінець z= ( x +c) ³. Загальний розв’язок рівняння має вигляд y=x+ ( x +c) ³. Кожна крива цього сімейства проходить через точку кривої у=х і навпаки через кожну точку ( ) кривої у=х проходить деяка крива сімейства, при відповідному (самостійно зробити зображення сімейства та у=х), отже особливий розв’язок рівняння.
2. Огибаюча сімейства кривих. Рівняння Клеро.
Означення. Нехай F(x,y,c)=0 сімейство кривих. Тоді L називається огибаючою цього сімейства якщо в кожній своїй точці вона дотикається лінії сімейства і кожна крива сімейства дотикається до L.
Якщо F(x,y,c)=0 є загальним рішенням диференціального рівняння , то тоді огибаюча сімейства теж є рішенням даного рівняння. Оскільки дотична до огибаючої у довільній точці збігається з дотичною, проведеною до кривої даного сімейства, що дотикається огибаючої у даній точці, то дотична до огибаючої збігається з напрямком, що задається диференціальним рівнянням у даній точці. Отже огибаюча є інтегральною кривою, тобто рішенням. Оскільки через будь-яку точку огибаючої проходить два рішення (огибаюча та деяке рішення з сімейства), то огибаюча – особливе рішення.
Якщо F(x,y,c)=0 сімейство, то огибаючу його визначають з системи: .
Приклад. Для рівняння загальне рішення має вигляд y=x+ .
Знайдемо огибаючу до загального рішення з системи: , , отже у=х .
у=х - огибаюча загального рішення рівняння, отже є особливим рішенням.
Означення. Рівняння виду y=xy′+ (у′) називається рівнянням Клеро.
Знайдемо загальний розв’язок та особливий розв’язок рівняння Клеро. Розглянемо заміну у′=p, тоді y=xp+ (p) і у′=p+xp′+p′ ′(p), враховуючи заміну отримаємо p=p+xp′+p′ ′(p) або
p′ (x+ ′ (p)) =0. Остання рівність виконується у двох випадках:
1) p′=0, тобто p=c і загальний розв’язок має вид y=cx+ (c);
2) , тобто рішення є огибаюча загального розв’язка , яку знаходимо з системи .
Приклад. Знайти загальне та особливе рішення рівняння y=xy′+ (у′) . Загальний розв’язок має вигляд y=cx+ c . Огибаючу знаходимо з системи . Отже c= і y= + або y= . Самостійно розглянути рівняння Лагранжа.