
- •Тепломассообмен м инск, бгпа 2001 о главление
- •3 Теплопроводность через плоскую стенку
- •3.5 Теплопроводность через плоскую стенку
- •7 Теплопроводность и теплопередача через
- •8 Теплопроводность при наличии внутренних
- •10 Приближённые методы решения задач
- •13 Подобие и моделирование процессов
- •Введение. Основные положения теории теплообмена
- •1. Теплопроводность при стационарном режиме
- •1.1 Температурное поле
- •1.2 Температурный градиент
- •1.3 Тепловой поток. Закон теплопроводности Фурье
- •1.4 Коэффициент теплопроводности
- •2 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •2.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •2.2 Условия однозначности
- •2.3 Связь между правой декартовой, прямоугольной,
- •3.1 Теплопроводность через однослойную
- •3.2 Теплопроводность через плоскую многослойную стенку
- •3.3 Теплопередача через плоскую однослойную стенку при граничных условиях III-рода
- •3.4 Теплопередача через многослойную плоскую стенку при граничных условиях III-рода
- •3.5 Теплопроводность через плоскую стенку при граничных условиях II, III-рода
- •Введём новую переменную
- •Решая уравнение (а) относительно и , получаем
- •4.2 Теплопередача через однослойную и многослойную цилиндрические стенки при граничных условиях III-рода
- •4.3 Критический диаметр изоляции
- •5.2 Теплопередача через одно- и многослойную шаровые стенки (гу III-рода)
- •6 Обобщённый метод решения задач стационарной теплопроводности
- •6.1 Обобщённый метод
- •6.2 Интенсификация процесса теплопередачи
- •Коэффициент теплопередачи для цилиндрической стенки
- •7 Теплопроводность и теплопередача через ребристую поверхность
- •7.1 Теплопроводность в ребре постоянного поперечного сечения
- •7.2 Теплоотдача через ребристую плоскую стенку
- •Для температуры в конце ребра:
- •Поправочный коэффициент определяется из графика:
- •8 Теплопроводность при наличии
- •8.1 Теплопроводность однородной пластины
- •Температура на оси симметрии пластины ( ):
- •8.2 Теплопроводность однородного цилиндрического стержня
- •Плотность теплового потока на поверхности цилиндра
- •8.3 Теплопроводность цилиндрической стенки
- •1. Теплота отводится только через наружную поверхность трубы.
- •9 Нестационарная теплопроводность
- •9.1 Общее решение уравнения одномерной теплопроводности
- •9.2 Охлаждение и нагревание неограниченной пластины
- •Для решения этого уравнения необходимо иметь краевые условия. Начальные условия.
- •В соответствии с (9.2) общее решение (9.4) будет иметь вид: . (9.5)
- •Решение (9.9) можно представить в обобщённых переменных:
- •9.3 Частные случаи охлаждения (нагрева) неограниченной пластины
- •9.4 Зависимость процесса охлаждения (нагрева) от формы и размера тела
- •Т.Е. Можно представить:
- •9.5 Регулярный режим нагревания (охлаждения) тел
- •10 ПриближЁнные методы решения задач теплопроводности. Методы аналогии
- •Метод аналогии:
- •11 Конвективный теплообмен
- •11.1 Основные положения
- •Кинематический коэффициент вязкости
- •11.2 Уравнение сплошности (или неразрывности) потока
- •11.3 Уравнение движения (уравнение Навье-Стокса)
- •11.4 Дифференциальное уравнение энергии
- •11.5 Условия однозначности (краевые условия). Уравнение теплообмена
- •12 Теория пограничного слоя
- •12.1 Основные положения. Ламинарный пограничный слой
- •12.2 Турбулентный перенос теплоты и количества движения в пограничном слое
- •12.3 Коэффициенты сопротивления и трения при движении жидкости в трубах
- •13 Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •13.1 Основы теории подобия
- •13.2 Гидромеханическое подобие
- •13.3 Тепловое подобие
- •13.4 Метод размерностей
- •Избыточная температура
- •13.5 Определение коэффициента теплоотдачи и температурного напора
- •13.6 Получение эмпирических формул или критериальных зависимостей
- •14 Гидродинамика и теплообмен при вынужденном движении жидкости в трубах
- •То режим течения будет переходным.
- •14.1 Теплообмен при ламинарном режиме течения
- •Вязкостный режим
- •Вязкостно-гравитационный режим.
- •Переходный режим.
- •14.3 Теплообмен в каналах произвольной формы
- •Теплоотдача в изогнутых трубах (спиральных теплообменниках)
- •15 Теплоотдача при поперечном обтекании труб
- •15.1 Гидродинамика и теплообмен при поперечном
- •Омывании одиночной круглой трубы
- •15.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
- •16 Теплоотдача при свободном движении жидкости
- •16.1 Теплоотдача при свободной конвекции в неограниченном пространстве
- •16.2 Теплоотдача при свободной конвекции в ограниченном пространстве
- •Ориентировочные значения коэффициентов теплоотдачи для различных видов теплообменов
- •Средние значения коэффициентов теплоотдачи
- •Ориентировочные значения коэффициентов
- •Теплоотдача жидких металлов
- •1. Теплообмен при конденсации чистого пара
- •1.1 Основные положения
- •1.2 Термическое сопротивление при конденсации
- •1.3 Теплообмен при конденсации чистого пара при вертикальной поверхности и при ламинарном режиме течения плёнки конденсата.
- •1.4 Теплообмен при плёночной конденсации неподвижного чистого пара на вертикальной поверхности и при ламинарном режиме течения плёнки конденсата
- •Среднее значение коэффициента теплоотдачи определяется как .
- •2. Теплообмен при кипении однокомпонентной жидкости
- •2.1 Механизм процесса кипения
- •2.2 … Теплообмена при пузырьковом кипении в большом объёме
- •3. Конвективный теплообмен
- •3.1 Основные положения кмо. Закон Фика
- •4. Теплообмен излучения
- •4.1 Основные положения
Теплоотдача в изогнутых трубах (спиральных теплообменниках)
Д
ля
U-образных
спиральных теплообменников необходимо
учитывать эффект вторичной циркуляции
под действием центробежных сил.
Коэффициент теплоотдачи за поворотом больше чем коэффициент теплоотдачи до поворота. Расчёт спиральных теплообменов производится по Михееву с введением поправки.
,
где d – внешний диаметр змеевика;
R – радиус витка змеевика.
Теплоотдача в шероховатых трубах зависит от высоты бугроватостей и толщины вязкого подслоя ПДС. Бугорки шероховатостей глубоко погружены в вязком ламинарном подслое.
а)
.
В этом случае используются формулы
такие же, как и для гладкой трубы.
б)
.
Это приводит к пульсации скорости на
границе жидкости; режим приобретает
турбулентный характер;
возрастает.
,
,
.
15 Теплоотдача при поперечном обтекании труб
15.1 Гидродинамика и теплообмен при поперечном
Омывании одиночной круглой трубы
При
поперечном омывании трубы при значении
числа Рейнольдса
имеет место плавное безотрывное омывание
внешней поверхности. С увеличением
числа Рейнольдса режим становится
ламинарным, а при
,
со стороны кормовой части трубы возникают
вихревые потоки и отрыв пограничного
слоя. Отрыв происходит при угле атаки
.
При дальнейшем увеличении числа Рейнольдса угол отрыва вырастает с 80 до 440. В лобовой точке набегания потока поток разделяется на две части, на поверхности трубы образуется пограничный слой, который имеет начальную толщину в лобовой точке, и далее постепенно нарастает в размерах. Скорость слоёв жидкости, примыкающих к внешней границе пограничного слоя, увеличивается вдоль периметра трубы, а давление в соответствии с уравнением Бернулли
гидромеханическое
давление
динамическое
или скоростное давление
. (15.1)
давление
веса жидкости, высотой z
При
достижении угла атаки
скорость достигает наибольшего значения
и далее начинает уменьшаться, что
сопровождается соответствующим
увеличением или восстановлением
давления. В этой области пограничный
слой становится неустойчивым.
Имеем следующий график распределения коэффициента теплоотдачи по периметру трубы в зависимости от угла атаки :
Кормовая часть трубы омывается и поэтому коэффициент теплоотдачи возрастает.
На кривой 2 …
Второй минимум соответствует месту отрыва турбулентного пограничного слоя – примерно 140. За местом отрыва труба омывается вихрями (отрезок се), теплоотдача возрастает. Определяющий размер – внутренний диаметр dвн, определяющая температура – средняя температура жидкости.
Точка b на графике 2 соответствует отрыву ламинарного пограничного слоя и образованию вихрей. Т.е. точка b соответствует переходу ламинарного течения в пограничном слое в турбулентное. Точка с соответствует … пограничного слоя. Точка d – отрыв турбулентного пограничного слоя от поверхности трубы.
Экспериментальными исследованиями поперечного омывания трубы занимался Шукаускас. Он обобщил многие экспериментальные данные, данные других авторов в виде экспериментальной зависимости. Средний по периметру трубы коэффициент теплоотдачи определяется:
. (15.2)
Различают три режима:
Ламинарное течение в пограничном слое:
.
Переходный режим (лобовая часть трубы омывается ламинарным пограничным слоем, а кормовая – турбулентным пограничным слоем):
.
Развитый турбулентный режим течения жидкости в пограничном слое:
.
При
значении числа Рейнольдса
происходит изменение закона теплообмена.
Уравнение (15.2) справедливо при угле
атаки
.
Угол атаки потока – это угол между направлением потока и осью трубы.
Если угол атаки отличается от 90, то необходимо ввести поправку в уравнение (15.2) на угол атаки:
|
90 |
70 |
50 |
30 |
10 |
0 |
|
1 |
0,98 |
0,87 |
0,67 |
0,55 |
0,5 |
В случае продольного омывания трубы коэффициент теплоотдачи меньше, чем при поперечном омывании.
Турбулентность потока, согласно рис. 12.2, характеризуется степенью турбулентности:
(пульсационные
составляющие
скорости
вдоль осей)
.
Влияние турбулентности набегающего потока на среднюю теплоотдачу трубы лежит в пределах:
.
Влияние турбулентности на среднюю теплоотдачу трубы
. (15.3)