Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Пермский национальный исследовательский политехнический университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги / Оболочки и пластины

..pdf

Скачиваний:

Добавлен:

19.11.2023

Размер:

71.66 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 5455 / 7055 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 > Следующая >>>

Вычисления, проведенные для оболочек с начальными неправиль ностями в форме срединной поверхности, представлены на рис. 5.25 и 5.26.

На рис. 5.25 изображены огибающие кривых д= /(£, £„ч), построен ные для различных значений п и отвечающие минимальному значению нагрузок. Кривые вычислены для оболочки с параметрами R/h= 112,5,


L/R = 2,45 и различных значений шести									симметрично расположенных
вмятин £„ч= 0,25; 0,5;				1,0; 2,0. Там же для сравнения построена кривая,
соответствующая £„ч = 0.					Как	видно		из	графиков,	верхняя	критическая
нагрузка	резко		снижается уже				при	сравнительно		малой	величине на
чальной погиби:			£„ч = 0,25 или			0,5. Су
дя по графику,			при £„4=1,0			нагрузка
возрастает монотонно, так что процесс
деформации оболочки ие должен со
провождаться		хлопком.
На рис. 5.26 представлены ре
зультаты	вычислений			оболочек			с па
раметрами		R/h= 112,5;			200;		500;
Lln = 2,45 и глубиной начальной погиби
£„4= 0,001; 0,01; 0,1; 0,25;					0,5;	1,0 и 2,0.
Судя	по	ходу и		расположению
кривых, можно отметить, что даже не
значительная		глубина		вмятины			£„ч =
= 0,001 снижает критическую нагрузку
на 5—8% по сравнению с верхней кри
тической	нагрузкой.			С	увеличением
глубины погиби нагрузка снижается и
при £„4= 0,5 достигает 65—70%							от верхнего критического значения на

грузки, соответствующей гладкой оболочке. Пунктирными линиями на графике отмечены кривые, отвечающие верхнему и нижнему критическим значениям нагрузок для гладкой оболочки. Интересно отметить, что все кривые, отвечающие различным значениям начальных вмятин, при которых наблюдается хлопок, расположены в области между верхним и нижним значениями критических нагрузок. Кривые, отвечающие глу бине начальной вмятины, при которой хлопок отсутствует, расположены в области ниже кривой, соответствующей нижнему критическому значе нию нагрузки.

§ 5. ДИНАМИЧЕСКАЯ УСТОЙЧИВОСТЬ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ

Пусть тонкостенный круговой цилиндр радиуса г, постоянной тол щины /г, длины / шарнирно оперт по краям так, что один из шарниров имеет свободу перемещения вдоль оси, и пусть к торцу, имеющему сво боду перемещения в момент времени ^ = 0, внезапно приложена нагрузка Т = const, которая затем поддерживается неизменной. Внезапное при ложение продольной нагрузки вызовет радиальные колебания цилиндра, причем если нагрузка Т меньше некоторого определенного значения, то эти колебания происходят с невозрастающей амплитудой около положе ния равновесия, и наоборот, если нагрузка Т больше этого значения, то амплитуда прогиба возрастает со временем и, следовательно, цилиндри ческая оболочка теряет устойчивость.

Задача состоит в том, чтобы определить ту нагрузку (критическую), с которой происходит неограниченное возрастание амплитуды прогиба.

Рассмотрим осесимметричную потерю устойчивости *. Уравнение движения элемента цилиндрической оболочки имеет вид

	дТх	= ho	дРи
	дх		dt2
dNx	, T Q	J ,	d2w	(5,5,1)
дх	т		дх2	(5,5,1)
дх	т		дх2
	дМх - N x = 0.
	дх

Здесь 7 = const— внешняя нагрузка, приходящаяся на единицу длины; Тх, Т е— соответственно внутренние растягивающие усилия в осевом и окружном направлениях, отнесенные к единице длины; Nx — перерезы вающее усилие в осевом направлении, приходящееся на единицу длины.

Используя известные зависимости [23] и внося их в (5,5,1), получим уравнения движения в перемещениях:

	Eh	1_1f ди		------— до) =		А.э	дРи	»		(5,5,2)
	1 — V2 *	дх '^	дх				dt2	»
Eh3	d*w .	Eh	f	w ,	ди	\	__Т	d*w	= Ар	дРш
12(1 —v2)			----------ь V —			J	— 1	дх2	= Ар	~дi2"’
12(1 —v2)		1 — v2 V		г	дх	J		дх2		~дi2"’
где и, w — осевое и радиальное перемещения.
Предполагаем, что продольное				(осевое)	перемещение мало по срав

нению с поперечным (ы<ш) и, следовательно, силой инерции в продоль-

cfitt

ном направлении можно пренебречь. Так как f t p — *0» из (5,5,^) по

лучим уравнение движения относительно прогиба в радиальном направ лении:

ЕКЛ	d*w	Eh	_i_ 71	d2w	(5,5,3)
12 (1 — v2) * дх*		1 ”7*”	'	дх2
Решение уравнения	(5,5,3),	удовлетворяющее			граничным условиям,
ищем в виде
	W	q (t) sin mnx			(5,5,4)
			l

Здесь q(t) — амплитуда прогиба; m — количество полуволн вдоль обра зующей.

Подставляя (5,5,4) в (5,5,3), для функции q(t) будем иметь обыкно венное дифференциальное уравнение второго порядка

			q{t) — aq(t)= 0,			(5,5,5)
причем
а	_1_	т 2я2________ Eh3		т 4я4	Eh	(5,5,5')
а	ho	Р	12 (1 — v2)	~1*	Т2"	(5,5,5')
	ho	Р	12 (1 — v2)	~1*	Т2"

Решение уравнения (5,5,5) будет периодическим, если а<0, или апе риодическим, если а>0. В последнем случае амплитуда прогиба будет возрастать со временем, следовательно, произойдет потеря устойчив,ости

1 Решение задачи дано А. И. Блохиной [21].

оболочки. Из условия а= 0 определяется величина критической динами ческой силы Тщ

т д —	Eh3	Eh	(5,5,6)
«*кр —	12 (1 _ v2)	r2 т2я2	(5,5,6)

Установлено, что при продольном ударе силой Г = const цилиндриче ская оболочка теряет устойчивость, когда прилагаемая сила достигает

Г лгчСГП

нр=-/кр , причем из множества возможных осесимметричных форм потери устойчивости оболочка искривляется с образованием полу волн в числе т*, т. е. ближайшее целое число k

пг	12(1 —у2)			(5,5,7)
	/12Г2

которому соответствует наименьшее значение		rpD	Эта форма	потери
		•*кр

устойчивости является преимущественной.

Если какие-нибудь внешние причины побудят оболочку искривиться не по этой преимущественной форме, то критическое значение динами

ческой нагрузки Тщр будет больше критической статической Ткр, при чем возможность регулировать число полуволн соответствует возмож ности увеличить динамическую нагрузку, которую способна выдержать цилиндрическая оболочка без потери устойчивости. Одной из причин, понуждающих оболочку искривиться с наперед заданным числом полу волн, может служить придание оболочке начальных искривлений малой амплитуды.

Нетрудно получить выражение критической силы для случая, когда на оболочку действует сила T= Txt, пропорциональная времени, при чем оно в точности совпадает с (5,5,6).

Действительно, для функции q(t) имеет место уравнение типа урав нения Бесселя:

?(Z) = ^-<7(2)г = °.

Здесь

А =

Eh3 т4я4 лр L 12(1 —v2)

пг*

В = ~ Г Т' hp

z = 1 — t.

(5,5,8)

(5,5,9)

Решение уравнения (5,5,8) запишется в виде				3
	з			3
q (z)= C 1z 4 L (-	А ■ Z-2 ) +	с ,Д /	, ( -	—	2- 2 ) < 5 .5.10)
з \	в			В
при е>0, т. е. в начальный промежуток времени, и				3^
				3^	3
.	f	3	/ 2	—-	3
.	f	3		п г ? т ) (5,5,11)
q(z) = Ciz 2/j_	т ) + г,* 7 1 _
q(z) = Ciz 2/j_	т ) + г,* 7 1 _		± ( т
	В

где z = — t — 1 с ростом времени. Из свойств функций Бесселя выте-

кает, что оболочка в начальный момент времени при z > О колеблется около положения равновесия, а при z < 0 теряет устойчивость, т. е.^ про гиб растет со временем. Из условия 2= 0 определяют критический мо мент времени /1ф, а следовательно и критическую силу, т. е.

т д	r ,	Eh3	т 2л2	Eh	/2
кр	1 кр ~"	12 (1 — v2) *	I2	г2	т 2л2

подобно случаю, когда 7 = const.

Наконец, рассмотрим случай, когда цилиндрическая оболочка имеет начальное искривление

					тлх				(5,5,12)
			w0 = k sin ~ Т						(5,5,12)
			w0 = k sin ~ Т
где k — начальная		амплитуда;		т — начальное			количество		полуволн.
vПусть на конце		оболочки мгновенно* приложена						постоянная сила
Т—const. Уравнение движения				(5,5,3) в этом случае принимает вид
Eh3	дА(w — иу0)					d2w		d2w
12 (1 — v2)		дхА	-\---- т (w — W0) + Т			дх2	= — ho dt2		(5,5,13)
Предположим, что дополнительный прогиб							происходит		по той же
форме, что и начальный, т. е.
			wx = q (t) sin H^jLu						(5,5,14)
Тогда согласно	(5,5,12)		и (5,5,14)
		w = wQ4- wx =			[k + q{t)]sin —			.	(5,5,15)
Для функции q(t)		после внесения			(5,5,15) в	(5,5,13)		и простых преобра
зований получим
			q {t)-a q {t) = J - T			12			(5,5,16)
					lip	12

Здесь а имеет то же выражение, что и (5,5,5').

Рассуждения, подобные тем, что уже были вначале, приводят к за ключению, что на величину критической динамической силы начальный

прогиб не влияет, если начальное количество		полуволн		m в точности
совпадает со значением т*, при котором получается значение TCJ£					Если
же тфт*\ то значение 71кР>ТкТр,	так как здесь		мы	накладываем
как бы дополнительные связи, и оболочка* будет более устойчива.					более
Итак, заданием малой погиби	можно	сделать	оболочку
устойчивой.

Отметим также, что если T = T\t, то, проводя рассуждения, анало

гичные гем, которые были ранее, получим также уравнение типа урав нения Бесселя:

где z имеет прежнее значение. Решение для z > Оимеет вид

т*

—

<7 (z)

г 2 )' Ч С *г г , -3^ 4( з

Л 2

?) +

А 2

В*

Л 2

~ ‘ ч 3± ( т ^

)

о р

3 °

(

5 А 1 8 >

где до— определитель Вронского;

w — f j 2—f ji,

и f2— частные ин

тегралы уравнения (5,5,17).

при

/=0,

Постоянные с( и с2 определяем из начальных условий:

q(0)=k, <7(0) =0:

Cx = - — ( - ^ - R , l 2 + R tl А ,

(5,5,19)

С2 = —

—

2 ) .

- - J

Здесь

_____ k_

Л3

л2 - s 2 W s

л 2

^ f s

1 (

Б2

- Ь

2 / i

( 2 . А

S 2

3 ( 1

• V

) .0f s

V 3

Л 2

—

Я 2 = — • -

) Р Т Ч

•

А 2 S 2 ) d S +

ДО

Б3

[

(

—

1 1

+ L ± ( r ^ r - ) i s 4 ^

r s b dS}

<5’5 '20)

С ростом времени t аргумент z

становится

отрицательным. Вводя

переменную г = — t — 1, получим уравнение типа уравнения Бесселя:

А3 ~ ~	ИЗ	(5,5,21)
Я{2)— ^ Я ( г ) г	= - к .	(5,5,21)

35 П. М. Огибалов, М. А. Колтунов

Решение этого уравнения запишем через видоизмененные функции Бесселя:

Постоянные сi и с2 определяем из условия, что при /= 0 и 2=0 ско рости частиц и прогибы должны совпадать. Тогда получаем

И» ^*2 — ^2*

(5,5,23)

Таким образом, амплитуда прогиба полностью определена. Тот момент времени, когда амплитуда прогиба оболочки переходит от колебательных движений к возрастанию, назовем, критическим моментом, а на грузку, ему соответствующую,— критической:

TKp = TxtKp.

(5,5,24>

Следуетпомнить, что полученные решения справедливы лишь для. малых прогибов (h /r^w ). Анализ решения позволяет заключить:

1) чем больше скорость нагружения, тем меньше амплитуда про гиба;

2) чем больше скорость нагружения и меньше начальный прогиб,,

тем выше коэффициент перегрузки TipjT^p‘,

3) минимальная нагрузка, выдерживаемая оболочкой, получается, для одного и того же количества полуволн при любой скорости нагру жения.

Можно указать другой путь построения уравнений движения тонких оболочек и решения задачи о динамической устойчивости цилиндра [21,.

исходя из принципа Гамильтона — Остроградского:
^1	(5,5,25).
б/ = \| бШ = 0, 6L = ЬТ + ЬА + ЬЕ — бW.	(5,5,25).

Здесь и далее бТ — вариация кинетической энергии оболочек; 6А — ва риация работы внешних усилий и моментов, действующих на оболочку; б№ — вариация работы деформации оболочки; бЕ — вариация работы


силовых факторов, зависящих	от скорости и вызывающих		затухание-
движения; U], ы2. w — проекции		на направления единичных	векторов;
еи е2, m — векторы перемещения		от нагрузки, приводящего	срединную-
поверхность о0 к поверхности	o'; е*, mi, . . . — значения еи		ти ... в но

вом деформированном состоянии; е,-*, ан, Eit Е3— углы поворота коорди

натных векторов г, I, m в процессе деформации; i = ^ — частные.

^производные. Векторы скорости и ускорения точек срединной поверхнос ти в случае малых деформаций представляются в виде

dt2 - ? к

dfy

„

сРщ

d2^

—*

d*Ui

dt2

'Л2

1 a/2

dt*

Л / ='

cfhsu

1ф},

*n'----- ,

dt2

(5,5,26)

- s

p e r +

duj

да,‘ i

dw \

~ д Г

dut

—*

m W: — —

----.

Преобразуя 6/1 и бдо, получим

J j‘J {J

[(^ +

К,) ви, -

(Mt +

Zt) 6wt] + (F3+

Y3) dw} daxda,dt +

U (G) (=1

+ j j

{ £

R3bw -

(G -

G) йа>я} dSd< =

(5,5,27)

где

?oG i=l

Fl =

(y42T’n)f 1+ (AT2\), 2 -\~T12^1,2 — T22A2, 1+

+ А Л ( N X 1+ Лйс12 + Xl)

у 1 = А Л Л (

+ е1,

+ щ ^

- M

r f *

dt2

& 2

ш ‘

) •

( - ^

- J f -

F3 =

(A.iV;),1+

H i^ 2 ).2 -

■i4jy4o (T\\K]l +

T22K22 +

KnT\2 +

K12T21—X3),

(5,5,28)

. . .

dui

du2

к , = ЛЛ«А

d2^ .

(Pux

(Puz

A'A* h

dt2

+ Ш1

dt2

Ша ~ дdtГ2 ) ’

M t =

(Л2М*i), 1 +

(ЛМ 21). 2 + М22Л1,2 —

M 22A 2 , 1 +

Л Л (£ * —

N \ ) ,

у -

AiA2

- £ - (o

* Щ — e

-+-[ P

d(2

CDs + <Ds4 — 2

T * k n k ’

R= 3ф з — ^

—

ik w -in k

*=1

/. k

E — экспериментальный коэффициент.

35*

Соотношение (5,5,27) представляет уравнение метода Бубнова — Галеркинаг позволяющее приближенно интегрировать динамические уравнения движения оболочек. Отсюда следуют уравнения движения оболочек:

	Fi + Yt = 0 ;	F3 + Y3 = 0 ;
		(5,5,29)
	M-t+ Z £ = о
и статические граничные условия /?г=		0, /?3 = 0, g = g-
Рассмотрим частные случаи.
1.	Л и н е й н ы е к о л е б а н и я	о б о л о ч е к п р и с л а б о м и з г и б е . В этом

случае перемещения малы, 'квадратами перемещений и их производных по координатам можно пренебречь, так что динамические уравнения и статические граничные условия

упрощаются. В выражениях Е, и F3 кривизны координатных линий	k £j заменяем их
начальными значениями /г,,-, а инерционные члены и выражения	неуравновешенных
контурных сил линеаризуются:

„ „ /

&Ui \

. л ,

[

- p dp

(5.5.30)

Y i - A i A t [ z

Y 3 = A ^ h ^ t

J ,

Rt =

T?*"**

**=

- N

+ - f - .

(5.5.31)

*=1

Действительно, учитывая

(5,5,28),

уравнение

/7з+У’з= 0

можно

записать

в виде

F 3 +

A1Aizh

AtA#h

WiYi =

°*

1=1

где члены, содержащие

w it представляют

собой

влияние

продольных сил

инерции. Для

Fз и Fi имеют место

оценки:

Fs ~ Eh3

F* ~

где г есть

max (я, ^};

п — число

продольных

поперечных волн; %— ftR ~ ~ ~ \m — число

полуволн. Если

г2» 1 ,

то, как

видно

можно прене-

из предыдущей оценки,

бречь ZwiFi по сравнению с F3.

2. Н е л и н е й н ы е

к о л е б а н и я

п р и

с р е д н е м

и з г и б е .

Изгиб называют

средним, если U i~ e ih~ e Py но

члены

изгибного происхождения

w ^

wi ^

xik^V& P*

wi <С 1 во

все время

движения. Fit F3 и

кривизны k ц

заменяют

их

выражениями по

линейной

теории:

^11 —^11 (1 + ^22) — &12*21 —

^11 = ^12 (1 £и) — ^11^21 —

1	dWi	w2	дАг
Лг	ddi	AI A2	ddi
		WI	(5,5,32)
		WI	dAt
А ’	дах	A I A2	dot ’
			1,2

ивыражаются формулами (5,5,28), а в выражениях Уi отбрасывают члены, содержащие £i2 и егь Уз остается без изменения.

3.	Н е л и н е й н ы е к о л е б а н и я п о л о г и х о б о л о ч е к п р и с р е д н е м
и з г и б е .	Здесь	возможны следующие упрощения: во-первых, пренебрегаем				влиянием
тангенциальных		перемещений	щ на углы поворота дог-, т. е. полагаем wi =			1	dw
							^ ;
во-вторых,	в выражениях F\		-и F 2	отбрасываем члены, содержащие	усилия	и N*2 ;
в-третьих,	пренебрегаем влиянием			углов поворота eik на изгибные	деформации,		т. е.

в выражениях кривизн i(5,5,32) отбрасываем члены, содержащие eih.

Построенные динамические уравнения нелинейной теории оболочек применимы к коротким оболочкам и оболочкам средней длины.

Перейдем к построению дифференциальных уравнений динамической устойчивости оболочек. Рассмотрим два последовательных состояния оболочкиПусть срединная поверхность о при помощи перемещения

v~г = ule-L+ и1е2 + хв)1пг переходит в поверхность в\. Зная v \ можно определить величины, характеризующие деформацию, и напряжения, которые удовлетворяют уравнениям движения:

F\ + Y\ = О, M; + Z;. = О,	F'3 + Y'3 = 0.	(5,5,33)
При некотором значении времени или некоторых соотношениях па
раметров движения [22] возможно другое	состояние наряду	с движе

нием, обозначенным индексом «1». Уравнения движения, соответствую щие этому состоянию, называют уравнениями безразличного движения,

а параметры — критическими. Под	параметрами движения	подразуме
вают внешнюю нагрузку, время, частоты колебаний и т._д. _		_
Пусть вектор дополнительного	перемещения v = uie\ + u2e2 + wm

переводит поверхность о/ в а*, где v* = v' + v. Определим величины, ха рактеризующие деформацию и напряжения при перемещении v*^ Будем

предполагать, что	величина	v — первого	порядка малости, a v' — ко
нечная (например,	порядка	единицы). В	величинах, характеризующих

деформацию и напряжения, сохраним члены первого порядка малости наряду с конечными:

Т\\ = k (ец +	уе22) = Т\\ +		Т\\\	Т\\ =	k (бц + уе22);
Т\\ = k (ец + уе22);		ец = ец + — (ец +			ei2 + W\) ,	(5,5,34)
где	,	1	/2	/2	/2
,
ец = ец + — (ец +				ei2 + wi ),

е22 = (1 + е'\\) ец + е[2е12+ w\wx.

Уравнения движения в безразличном состоянии:

F'i+Y*i = 0, F*3 + Yl = 0, Z't+M! = 0, £ = 1 ,2 .

(5,5,35)

Теперь, вычитая из уравнения (5,5,35) уравнение (5,5,33), получим урав нения динамической устойчивости:

[^2^22^11 + А2(1 +	б22)Т'ц],1 + (^iT2l)12 + (Т12^1\|2) ^22 ( ^ 22)Л
— Т22 [А2(1 +	£22)1,1 + А . А ^ х п + N\ (kn -f- -tu) + N2X\2 +

-t- N2 (ki2 + *12) + x\ + x\ + eh — + el2 — + e12— +

+ щ

i f ) ]

- A'Aj'h{

а ?

^ “2

д2и2

+ е

+е12'

dt2

121

+ щ1 dt2

+ шг

(5,5,36)

1.2

{A2N\)t{ -f- (A1N2),2 —^1^2^11*^11 + Т ц(&ц Н *п) +

2Г12ЛГ12 I

“Ь

2 Т 12 (^12 + ^ 1 2 )

~Ь Т22%22 ~Ь Т 22 (^22

“Ь *^22)

*^3

dUi

dtf2

— еЛ ( — W\---------wx —------- w2

—-------■w2 —

— I— —

) =

J \

= phAxA2j — w.

d2ui

^ “1

- а ч

■W 2 -

&ii2

};

(5,5,37)

dt2

• wx— ----- ш2

— r-

a/2

at2

dt*

dt2

M, +

Z, = 0.

(5,5,38)

Статическая

часть

соответствует

уравнениям

безразличного

состоя

ния [2].

Рассмотрим динамическую устойчивость цилиндрической оболочки средней длины, когда l^nR . К таким оболочкам можно применить тео рию пологих оболочек. Предположим, что первоначальное положение

безмоментно или почти безмоментно. Тогда — Ихц^гы1, awt , Wj

будут величинами одного порядка с удлинениями, т. е. будем считать, что скорости и ускорения точек оболочки малы и ими можно пренебречь.

Ограничимся рассмотрением линейных колебаний цилиндрической оболочки. Тогда компоненты деформации выражаются формулами

xl}= — wiik; е! =		«,!*, е, =		о,2 +	-^; 2eia =		и 2 +	1>,ь (5,5,39)
					R
В первоначальном же безмоментном				состоянии		усилия		выражаются
формулами
	T\ = - N	;	Т12 =	Т;	f 2 = - p R ,			(5,5,40)
где N — интенсивность осевого сжатия; р — внешнее давление; Т — сдви
гающее усилие.			*
Уравнения динамической устойчивости в перемещениях имеют вид
« и +	Y и,22 +	2	v,и +	ш,1 + х х — ph/ku------- --- и,
	*	2		R				k
«22 +	Y п.и +		и ,\2 + l/i?cy,2 + x2 = ph /kv ------ v,
. 3	••						..	( 5 ’5 ’4 1 )
DAAw — p —	Aw + Ф + k/R (vi2 + yut[ + 1 /Rw) + phw — е/цo— JC3 = 0,
где
Ф — Nwtu + 2Ti2 +			pRwi22\	A (	) = (	),11	(	),22,

<<< < Предыдущая 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 5455 / 7055 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги

#
13.11.202322.72 Mб0Обнаружение и исправление ошибок в дискретных устройствах..pdf
#
12.11.202312.6 Mб24Обнаружение, распознавание и пеленгация объектов в ближней локации..pdf
#
19.11.202329.24 Mб0Обобщенная нелинейная модель учета рассеяния энергии при колебаниях..pdf
#
12.11.202312.55 Mб0Обобщенная теория анизотропных оболочек..pdf
#
12.11.202317.06 Mб18Обогащение полезных ископаемых..pdf
#
19.11.202371.66 Mб21Оболочки и пластины..pdf
#
12.11.202321.81 Mб6Оборотное водоснабжение химических предприятий..pdf
#
12.11.202316.36 Mб4Оборудование для добычи нефти и газа. Т. 1.pdf
#
19.11.202328.38 Mб10Оборудование для добычи нефти и газа..pdf
#
19.11.202335.36 Mб139Оборудование для дуговой электрической сварки. Источники питания дуги.pdf
#
12.11.202312.57 Mб1Оборудование для подготовки материалов..pdf