![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Страхов С.В. Переходные процессы в электрических цепях, содержащих машины переменного тока, 1960. - 247 c
.pdfПоскольку угол б, являющийся искомой неизвестной
функцией времени, входит в исходную систему уравнений, дальнейший расчет проводится по методу последователь ных приближений. Примем в качестве первого приближе ния, что б очень медленно меняется в зависимости от вре
мени t в течение первой десятой доли секунды после воз никновения аварии. Тогда
d* |
„ |
cf0 |
|
.... |
~ = |
° |
и — = со = оз0. |
(4-15) |
|
at |
|
at |
|
|
Этим и объясняется, почему при записи уравнений |
(4-1), |
|||
(4-2), (4-7) — (4-10) |
мы считали угловую скорость |
и |
по |
|
стоянной. |
|
|
|
б |
Если по окончании этого расчета окажется, что угол |
действительно очень мало меняется на протяжении 0,1 сек после возникновения аварии, то можно будет ограничиться только первым приближением и не решать снова систему исходных уравнений. Если же окажется, что угол б будет
меняться довольно быстро на протяжении указанного вре мени, то придется найти второе приближение, т. е. решить вторично с самого начала систему исходных уравнений.
|
Мы получили 10 |
операторных уравнений |
(4-1) |
- (4-4), |
|||
(4-7) — (4-12) |
с 10 ней местными U la, U lq, |
V d, |
W4, |
1Л, |
I „, 1Ы, |
||
I |
I Hd и 1НГ |
Очень |
легко исключить |
из этих |
уравнений |
||
неизвестные I„d, I н, |
Uu , U,g и 4+ |
|
|
|
|
||
|
Решим оставшиеся пять уравнений относительно I d и I q: |
Е |
0 |
|
2 012/7 + 1 |
0 |
|
и* |
1,25 |
/ |
0,382/ + |
0,0894 |
|
и ч — 0,00695 |
— 1,25/ |
1 |
0,382 |
||
Va |
— 0,617 |
0 |
0,990/ + |
1,084 |
|
и . |
0,617/ + |
0,995 |
0 |
0,999 |
|
|
|
|
|
|
0 - 0,382
0,382/ + 0,0894 у - 0,999
0,999/ + 1,084
212
|
|
|
1 116/7 + |
2,06 |
£ |
2012/7 |
|
||
/ |
|
|
—0,00695 |
|
|
1 |
|
||
д |
|
|
0 |
|
и ч |
|
|||
|
|
0,617/7 + |
0,995 |
0 |
|
||||
|
|
и< |
|
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
0,617 |
и . |
0 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
О |
|
|
О |
|
|
|
|
|
0,382/7+ 0,0894 |
|
— 0,382 |
|
(4-17) |
||||
|
|
0,382 |
0,382/7 + |
0,0894 |
|||||
|
0,999/7 + |
1,084 |
|
-0,999 |
|
|
|||
|
|
0,999 |
0,999/7 + |
|
1,084 |
|
|||
Здесь |
Д представляет собой |
следующий определитель |
|||||||
пятого порядка: |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
1 116/7+2,06 |
|
|
0 |
|
|
2 012/7 + 1 |
||
Д = |
- |
0,00695 |
|
|
1,25 |
|
|
р |
|
|
0 |
0,00095-1,25/7 |
1 |
|
|||||
|
0,617/7 + 0,995 |
-0 ,6 1 7 |
|
|
0 |
|
|||
|
|
0,617 |
0,617/7+ 0,995 |
0 |
|
||||
|
|
0 |
|
|
О |
|
|
|
|
|
0,382/7 + |
0,0894 |
|
— 0,382 |
|
(4-18) |
|||
|
|
0,382 |
0,382/7 + |
0,0894 , |
|||||
|
0,999/7 + |
1,084 |
|
— 0,999 |
|
|
|||
|
|
0,999 |
0,999/7+ |
1,084 |
|
||||
Раскрывая определители Д, AJd и Д/4, |
получим: |
|
|||||||
Д = 2 358/7* + |
5 972/7* + |
8 942/7* + 6 91 I/?2 + |
5 691/7 + |
7,802; |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4-19) |
AJd = |
£ (1,483/7* + 3,406/7*+ 5,01/7*+ 3,511/7 + 3 304) — |
||||||||
— Ud(2 012/7 + |
1) (0,9154/7* + |
2,5875/7* + |
2,7036/7-0,2716) — |
||||||
— UH(2 012^7 + 1) (0,914/7* + 2,9546/? + 2,6389); |
(4-20) |
213
д /а= |
Е (0,1864/72+ 0 ,1928/7 + |
0,2907) +£/d(980,9/73+ 3161,4рг+ |
||||||||
+ 2954,6? + |
4,016) — Uq(981,6/>* + |
2876,8 р 2 + |
3191,9 р 2— |
|||||||
|
|
|
— 88,2/; — 0,5348). |
|
|
(4-21) |
||||
Введем обозначения: |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Z (р) = |
2 358р* + 5 972р* + |
8 942р* + 6 911/;2 + |
|
||||||
|
|
|
+ 5 691/; + |
7,802; |
|
|
(4-22) |
|||
Уг{р) = (2 012/; + 1) (0,9154/73 + |
2,5875/72 + |
2,7636/? — |
||||||||
|
|
|
— 0,2716); |
|
|
|
(4-23) |
|||
|
Y z(p) = |
(2 012/7 + 1) (0,914/;2 + |
2,9546/7 + |
2,6389); (4-24) |
||||||
|
Y з(/?) = 989.9/73 + 3161,4/;2 + 2954,6/7 + |
4,016; |
(4-25) |
|||||||
Y t(p) f= 981,6/7*+ 2876,8/73 + |
319L9/72 — 88,2/7 — 0,5348; |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4-26) |
Y,(p) = 1,483/7* + 3.406/73 + |
5,01р 2 + |
3,511/7 + 3,304; |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4-27) |
|
Y sip) = 0,1864/72 + |
0,1928/7 + |
0,2907. |
(4-28) |
||||||
Теперь токи |
Id и / д могут быть написаны так: |
|
||||||||
|
/ , |
= Е +(р ) |
и |
Z{P) |
— u a y ?(pL ■ |
(4-29) |
||||
|
|
|
Zip) |
|
Й Zip) |
|
|
|||
|
h |
= E |
YS(P) + |
Ud * ® - |
|
Yiip) |
|
(4-30) |
||
|
|
|
А р) |
d |
Z(p) |
|
ZiP) |
|
|
|
Подставив в уравнение |
(4-3) |
I d из уравнения |
(4-29), |
|||||||
G(p) |
из уравнения (4-5) и |
xd(p) |
из уравнения (4-6), по |
лучим после преобразований потокосцепление с обмоткой статора по продольной оси:
У а = Е Y9(p) |
YAP) |
+ |
и |
Ш - |
(4 -3 1 ) |
Zip) |
Zip) |
+ |
|
4 Zip) |
* |
214
где выражения У&(р), |
Y 6(р) |
и У9{р) определяются следую |
||||
щим образом: |
|
|
|
|
|
|
Уь(р) = У,(Р) |
1- y |
j f |
- |
= |
116/7+2,00 (Г,915 4 /7 » + |
|
|
2 С 1 с р |
1 |
|
|
|
|
+ |
2,5875р 2+ |
2,7626/7 — 0,2716); |
(4 32) |
У,(р) = У»(р)
= (1116/7 + 2,06) (0,914/72 +
+ 2,954/7 + 2,6389); |
(4-33) |
Y a{p) = 7С4/75 + 2 109/7* + 3 345/73 + 2 984/72 + 1 997/7 +0,992. (4-34)
При р = 0 в соотношениях (4-29) — (4-31) мы 'должны получить +о- 4о и +йго ПРИ стационарном (т. е. предшест вующем аварии, нормальном) режиме:
|
|
г. |
3,304 |
, |
0,2716 |
~ +о |
2,6389 |
= |
п 0 о „ , п м Л |
1ао = Е0 |
7.802 |
+ |
+ 0- ^ - |
^ 2 |
0,382 (0,38+; |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1чо = |
|
с- |
0,2907 |
, |
4,016 |
, |
0,5348 |
|
„ o t c m п , , , |
£„ |
7,802 |
+ |
иа ~ |
+ и„ |
^ |
= |
0,216 (0,214), |
||
, |
= |
- |
0,992 |
|
2,06-0,2716 . |
2,06-2,6389 |
|||
■Фао |
Е 0 |
— U d 0 - + 7 |
+ ,------ f- «а |
|
7,802 |
||||
|
|
|
7,802 |
|
7,802 |
ч° |
|
-1,0247(1,0205).
Вскобках приведены значения id0, iq0 и +^0, полученные из расчета нормального режима.
Нарушением режима в данном случае будет внезапное уменьшение напряжения на шинах бесконечной мощности. Поэтому ud и uq получат определенные изменения Aud и Auq. Так как регуляторы напряжения учитываться не бу дут, то щ и Е будут величинами постоянными и
Д«/ = 0; &Е = 0; Ш{(р) = 0; АЕ(р) = 0. (4-35)
Изменениям лапласовых изображений продольной и поперечной составляющих напряжения на шинах бесконеч ной мощности Ud и A Uq будут соответствовать опре-
215
деленные изменения лапласовых изображений продольной и поперечной составляющих токов Д l d и Д 1q и потокосцепления по продольной оси Д +я.:
Д 7, = - ^ |
- Д Uй— |
A У,; |
|
d |
Z(p) |
d Z(p) |
* |
д Ч |
= /. Y s(p) |
A U a — У М |
A ^ ; |
|
Цр) |
m |
|
д + |
= _ У ъ(р) - д с / в +УМ |
|
|
|
Z(p) |
m |
|
Приравняв затем нулю выражение Zip)
Z{p) = 2 358/7s + 5 972p* -(- 8 942/73 + 6 91 1/72 +
(4-36)
(4-37)
(4-38)
.! 1
+ 5 691/7 + 7,802 = 0, |
(4-39) |
найдем корни этого характеристического уравнения1:
р х = — 0,001375; |
|
|
|
|
/?з = |
— 0,1Г'0656 + j 1,025; |
|
|
|
pi = |
— 0.100656 —у 1.025; |
} |
(4-40) |
|
Pt = — 1.1657 |
+ у 0,9473; |
I |
|
|
р , = |
— 1,1657 |
—У 0,9473. |
j |
|
Число корней характеристического уравнения равно числу свободных магнитных полей в машине. В данном случае будет пять свободных полей. Первое поле связано с обмоткой возбуждения. Так как точка наблюдения, исходя из которой составлялись исходные уравнения Парка, свя зана с ротором, то корень характеристического уравнения, соответствующий этому полю, будет отрицательной дей ствительной величиной. Постоянная времени свободного поля, связанного с обмоткой возбуждения, будет такова:
ГТ' ~ |
|р\ | |
= -------------- |
= 727 рад = 2,315 сек. |
(4-41) |
р |
0,001375 |
У |
к |
Все остальные свободные поля обусловлены наличием обмотки статора. Так как в рассматриваемом случае цепь статора имеет две параллельные ветви (ветвь нагрузки и ветвь линия — шины бесконечной мощности) и на роторе
216
имеется однофазная обмотка возбуждения, то со статором будет связано четыре свободных магнитных поля, соответ ствующих остальным четырем корням характеристического
уравнения. |
, |
Токи и потокосцепления переходного режима Д I d, Д 1Щ |
|
и Д1ТЙ, определяемые |
соотношениями (4-36) — (4-38), обу |
словлены внезапным |
изменением напряжений ud и uq по |
величине или, иначе говоря, внезапным изменением напря жения и по величие от значения «„ до значения и0 + Ди и последующим непрерывным изменением его по фазе.
Чтобы получить переходные мгновенные значения про дольной и поперечной составляющих тока и потокосцепления, следует прибавить к токам и потокосцеплениям ава рийного режима их стационарные значения до наступле
ния аварии: |
|
|
|
|
и = ‘м + |
А Тб |
и = V + А V |
(4“42) |
|
^ |
= фй0 + |
л |
Ф? == %о + |
(4-43) |
Изменения |
напряжений |
Д ud и Ди? |
представляют |
собой проекции на продольную и поперечную оси вектора разности между измененным по величине и фазе напряже
нием на шинах бесконечной мощности |
(н0 + |
Д и) е' (90 ~ S) |
|
и его стационарным значением и0 е;(90°'~*и) (рис. |
4-44): |
||
Дud = ОВ' — ОВ = СС' sin 6 |
— ОС sin б0 = |
(н0+ Д и) sin б — |
|
— и0sin б0 = Ди sin б0 + |
(и0 + Ди) (sin б — sin б„); (4-44) |
Д uq — ОА ’ — ОА — СС cos б — ОС cos60 = (и0 -{- Д и) cos б —
|
—и0cos б0 = |
Д и cos б0 + |
(«о + |
Д и) (cos б — cos б0). (4-45) |
|||||
Переходя в (4-44) |
и (4-45) |
к изображениям, получим: |
|||||||
лтт |
Aw sin |
, |
. * \ |
г |
( • |
|
s |
• £ > |
Aw sin So . |
MJa — --------- -f |
(U%+ |
Д U) L |
|
sin |
6 — Sin f 0 = |
------------ + |
P P
oo
+ (ue -f- Д u) J e~pt (sin 5— sin50) dt == A u sin S°- -+-
+ (и0 + Au)F^{p); |
(4 -4 6 ) |
217
д и ч = |
Д и cos <?0 . |
- . |
. \ г i |
х |
s i |
Д и cos <5П . |
5 + |
(ы0 + |
д И) L (cos б — cos б0} = |
--------- 5- + |
оо
+ |
(«о + |
Д u) J ё ~ Pt (cos |
— COS 60) dt = |
Д и cos |
, |
|||
------------J- |
||||||||
|
|
|
|
+ (W0 + |
^ W) ^3 if) • |
|
(4-47) |
|
С |
учетом |
полученных |
равенств |
перепишем |
(4-36)- |
|||
(4-38): |
|
|
|
|
|
|
|
|
Д Is = |
— |
Д и sin |
бп |
— (и0 - f |
д « ) -F ' ^ /д ( р ) — |
|||
|
|
|
|
р4 р) |
|
т |
|
|
|
— Д и cos б0 |
---- («о + Д и) — |
р, (р); |
(4-48) |
||||
|
|
|
0 p Z ( p ) |
v 0 |
' Z ( p ) |
3 |
’ |
|
|
Д 1 д = Д n s in 6 0 JY p )_ |
(«о + Д и ) - ^ - ^ (р ) |
|
|||||
|
|
|
|
pZ(p) |
|
Z { p ) |
|
|
|
— Д « cos б0 |
---- («о + Д и) - уdip) Р3(р); |
(4-49) |
|||||
|
|
|
|
р А р ) |
|
Д р ) |
|
|
|
Д ¥ rf — Д « sin б0 — |
+ («о + |
Д w) “ |
“ ^i(p) + |
||||
|
|
|
|
р ад |
|
z(p) |
|
|
|
+ |
д Ucos 60 |
+ |
(«о + д Ы) |
f 3(P)• |
(4-50) |
||
|
|
|
|
р а д |
|
а д |
|
|
Заметим, что в операторных выражениях (4-48) — (4-50) |
||||||||
члены |
|
|
|
|
|
|
|
|
— р—Д «sin 60; — |
Д и cos б0; —1SpL |
(«0 + |
Д«) |
будут рас- |
||||
P Z ( P ) |
|
|
p Z ( p ) |
|
Z ( p ) |
|
|
|
врываться по единичной функции.
Вторые и четвертые слагаемые правых частей равенств для A I d, A l q и ДЧ*^ раскроем с помощью теоремы умно жения (иначе говоря, интеграла Дюамеля). Полагая, на пример:
Д -! {Рх(р)} = ZT1 J J e~ pt (sin б — sin б0) dt j =
о
— f i ( t ) — si., б — sin6Q; |
(4-51) |
218
|
L 1 { Р з { р ) } = |
L |
1 |J e |
p(:os 6 — co s6 „ )^ | = |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= f s(t) = cos б — cos б0; |
|
|
|
|
|
(4-52) |
|||||||
|
|
|
( |
Zip) |
j |
f*{) |
1 |
|
Z \Pk) |
’ |
|
|
(4-53) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft = 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(Y*(P) |
|
|
5 |
|
|
|
PJ |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
VI Y*{Pk)e k . |
|
|
(4-54) |
|||||||||
|
|
|
1 |
zip) |
J |
f i { |
|
ll |
Z'(pk) |
’ |
|
|
|||||
получим: |
|
|
|
|
|
|
|
ft = 1 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r) dx= |
|
|
|
|
^ |
|
Fl(P) j - |
{Щ + |
Д u) | / 2 (T)fr{t |
|
|||||||||
|
|
t 5 |
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Pk Yi(Pk) e * |
[sin 6(t — t ) |
— sin 60] dx |
|||||||||||
|
(w0 -f Ди) f V| ——1 |
-— |
|||||||||||||||
|
|
J |
*** |
Pk^ (Pk) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
О |
к = |
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
<“.+4 ")[sin6 ('- T) - sins«>м [ s |
^ |
J |
|
* |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
ft = |
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
p i |
|
|
|
|
|
(«0 + |
Au) [sin6 (/) — sin 60] y , VliPy |
e-\ |
■. |
|
(4-55) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
pkZ (pk) |
|
|
4 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k= 1 |
|
|
|
|
|
|
|
где угол б (г— т) |
за |
время 0 < x ^ t |
изменяется очень мало, |
||||||||||||||
если, как будет видно дальше, само /^ 0 ,1 |
сен. |
Поэтому |
|||||||||||||||
квадратную скобку |
|sin6(/ — т) — sinS0] |
|
считаем |
постоян |
|||||||||||||
ной |
выносим за |
знак интеграла и, |
кроме того, |
в силу тех |
|||||||||||||
же |
причин |
заменяем |
б {t — т) |
|
через |
6(/). |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Точно так же имеем: |
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|||||
|
| (wo + |
|
|
|
|
|
J = |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
L |
А и ) |
|
|
|
^ |
(wo + |
^ и)j fi (т) |
/ з т |
) dx =s: |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
р ^ 1 |
|
|
|
^ |
К + |
A U) [cos б (f) — cos 60] |
|
|
Yip £ |
^ ~ ■ |
(4‘56) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft= 1 |
|
к |
|
|
|
219
Аналогично |
поступим в |
выражениях |
|
для A l q |
и АТ,*. |
||||||||||||
С учетом |
сказанного перейдем в равенствах (4-48) — (4-50) |
||||||||||||||||
к оригиналам: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Yi(0) |
+ |
у |
1 |
|
i'.(Pi) |
/ Л |
|
|
ld = |
+ |
A ld = |
ldo — |
A « s in 60 |
|
|
|
J j i |
|
|
|||||||
m |
|
' |
L i |
|
Pk^rZ’(Pk) |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft—1 |
|
|
|
||
|
(u0 + |
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
Pfc |
|
|
|
||
|
Д u) [sin 6 (() — sin б0] У1 ~1^Pk'>e------- Д и cos 60 x |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Li |
p k Z |
(p i) |
|
|
|
|
|||
|
|
|
5 |
|
|
|
|
a = i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_ |
Z(U) |
+ |
V] |
Yf f ~ ; |
ePk |
~ |
(«0 + |
A «) [cos 5 (/) — cos 60] x |
|||||||||
|
imd pkZ (pk) |
|
|
|
p |
t |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
ft = 1 |
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
X |
п |
Уг{Рк) e к |
|
|
|
|
|
(4-57) |
||||
|
|
|
|
|
k= 1 Pk Z' (р4) |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
lq = |
V + Д ' , |
= |
V + |
Дг/ sin50 |
|
|
, |
у |
|
|
У3(Р*) /* ' |
+ |
|||||
2(0) |
|
^ |
|
p*Z' (pA) |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft= 1 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
jM |
|
|
|
+ |
(ы0 + |
А и) [sin б (t) — sin 60] ^jTJ |
^siPi) e * |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
fc = l |
Pk Z (Pk) |
|
|
|||
|
Д и cos 6n |
|
|
|
|
Yi(Pk) |
|
p j |
l |
|
|
(«„ + Д а ) х |
|
||||
|
|
|
|
|
|
c; к |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
L z(o) |
+*=Si Pk Z |
(pk) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
X [cos 6 (t) — c o s 6 0!) |
|
|
|
V |
. |
(4-58) |
|||||||||
|
|
^ F4(Pa) g |
k |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ft=c 1 PkZ |
(Pk) |
’ |
|
|
|||||
|
|
= |
^0 + A |
|
= ,^ o + A« sin 60 |
|
У*(0) |
|
|
||||||||
|
|
|
|
2 (0) |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
YJPk) |
/ * ' |
1 |
+ |
(«о + |
Д «) [sin 6 (/) — sin 60] x |
|
|||||||||
|
ft= XPk z ' (Pk) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
X |
у |
щ |
1 |
1 |
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Li |
|
PkZ |
(Pk) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft = 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
220
+ |
|
Д и cos S0 |
Y*(О |
+ |
Х |
YeiPic) |
£p.kt 1 |
+ (^o ”Ь Д w) x |
|||||
|
2(0) |
PkZ'iPk) |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
" |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
к = |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X [cos 6 (/) — cos 60] Yi |
, P ft2' |
(p*) |
(4-59) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
&= 1 |
|
|
|
|
Далее найдем в численном виде значения сумм, входя |
|||||||||||||
щих в выражения |
(4-57) — (4-59): |
|
|
|
|
||||||||
5 |
|
|
У\(Рк) |
/ к |
__ q 0 6 2 3 8 е ~ li375' I0_3< |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
^_0'100656/ |
|
||||||||
|
|
|
(pft) |
|
|
|
|
|
|
+ е |
|
||
к—1 |
|
|
|
|
|
1,094 sin 1,°25/) + е -1,1657# X |
|||||||
X (— 0,1165 cos 1,025/+ |
|||||||||||||
|
|
|
X (0,2165 cos 0,9473/ — 0,0992) sin 0,9473/); |
(4-60) |
|||||||||
|
|
|
£ -Щ Е й - |
|
= 0,597 е "1'376' 10_3< |
|
+ iT0'100656' |
х |
|||||
|
к = IРк2 (Рк) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
X (— 1,0612 cos 1,025/ — 0 13846 sin 1,025/) + е ■1,16571 X |
|||||||||||||
|
|
|
X (0,11706 cos 0,9473/+ 0,1875 sill 0,9473/); |
(4-61) |
|||||||||
V |
J M |
. |
/ * ' |
= 0 ,0 0 8 8 5 |
i T 1’375 ' 1о~ 3' + |
<Г°'100656< |
х |
||||||
^ |
1 |
PkZ'(Pk) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
к= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
X (— 0,572 cos 1,025/— 0,0955sin 1,025/) + e~i,m7t X |
|||||||||||||
|
|
|
X |
(0,052 cos 0,9473/ + 0,102 sin 0,9473/); |
(4-62) |
||||||||
У |
|
|
W |
,.„ / / |
= 0>051бе-1,375' ,0~3' + |
|
е- ° '100656;Х |
||||||
^ |
|
Р к 7- { р к) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
к —1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X (— 0,097 cos 1,025/ + |
0,5808 sin 1,025/) + e~hm?t х |
||||||||||||
|
|
|
X (0,11588 cos 0,9473/ — 0,05816 sin 0,9473/); |
(4-63) |
|||||||||
|
|
|
V |
- ^ L |
. / * '= 0,01855 £~1,375 ’ 10-3' + |
|
|||||||
|
|
|
^ |
|
PkZ’iPk) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
к= 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
221