книги из ГПНТБ / Страхов С.В. Переходные процессы в электрических цепях, содержащих машины переменного тока, 1960. - 247 c
.pdfменится только уравнение обмотки возбуждения, так как в схеме рис. 2-17 последовательно с ней включена последо вательная обмотка возбудителя. Поэтому для обмотки воз буждения синхронного генератора будем иметь:
Щ= (П + rc) if + ~ |
-j-Mfid + (Lf + Lc ) |
if -f Mfg ig |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
(2- 121) |
Уравнения первого |
закона |
Кирхгофа |
в точке С |
(рис.2-17): |
|
|
|
|
Ktf ~Ь |
> |
(2- 122) |
|
|
|
|
l |
Q ~ |
1 в х д |
• |
140
Уравнения для участка CD:
Wbxd Ud |
rA iBxd , | |
(2-123) |
|
Wbxj |
ГА ibXq. J |
||
|
Поскольку мы рассматриваем только симметричный ре жим для любого из фазных напряжений на входе выпрями тельного моста, имеем:
где Т — период стационарного напряжения генератора. Далее, пренебрегая переходными процессами в выпря
мительном мосте, получим экспериментально статическую характеристику б/вых= / г (6^вх_ф) моста при нагрузке его на рабочую обмотку угольного регулятора и сопротивление г. Обычно для селеновых выпрямителей эта характери стика линейна и проходит через начало координат. Тогда
|
|
|
^ в ы х = ^ ах.ф> |
|
(2-124) |
|
или |
|
|
|
|
|
|
Uвых — k |
|
|
|
sin 0)2d t |
(1-125) |
|
Для цепи рабочей обмотки угольного регулятора имеем: |
||||||
|
U. |
(rp + |
r)«„ + |
V % + M |
„ _ p '* " |
(2-126) |
|
|
|
|
dl |
dt |
|
или |
|
|
|
|
|
|
k - t / |
— I |
(uBXdcos 0 — uBXqsin 0)2 dt = (rp 4- r) tp + |
||||
У |
7. |
|
|
|
|
|
|
|
+ |
Ln A |
+ A4CT-p di |
|
(2-127) |
|
|
|
dl |
dt |
|
141
Однако расчет можно еще несколько упростить, если ввиду симметрии режима генератора пересчитать сопро тивление гд к стороне выпрямленного тока ( гд ) , Тогда
вместо напряжения на входе выпрямителя можно прямо рассматривать фазное напряжение генератора:
t+T
Ш , |
/ |
co s 0 — и sin |
О)2d t |
|
|
Т I |
|
|
|
(гр + |
г + г; ) /р + |
1р - ^ + ' лгст- |
Лст |
(2-128) |
|
|
dt |
dt |
|
В таком предположении уравнение (2-128) будет пер вым из уравнений для рассматриваемого регулятора.
Угольный регулятор имеет стабилизирующую обмотку, которая включена через стабилизирующий трансформатор к зажимам якоря возбудителя и предназначена для сохра нения устойчивости системы регулирования при внезапных изменениях режима генератора. При изменении напряже ния на зажимах якоря возбудителя во вторичной обмотке стабилизирующего трансформатора появляется ток, и сила, воздействующая на угольный столб, определяется суммой намагничивающих сил рабочей и стабилизирующей обмоток.
Уравнение для цепи стабилизирующей обмотки:
(гс2 + гст) /ст + |
(Lc2+ L„) J b . + М |
d± = 0. |
dt |
dt |
y dt |
|
|
(2-129) |
Уравнение для цепи обмотки возбуждения возбудителя:
щ = (;-в + Ry ) iB+ LB 3 - . |
(2-130) |
Напряжение на зажимах якоря щ получается из опыта как функция н. с. обмотки возбуждения возбудителя iBw B и последовательной обмотки возбудителя ifWc;
“1=*А(№ в + № с)- |
(2-131) |
Опыт этот ставится так. Обмотка возбуждения возбуди теля и обмотка возбуждения синхронного генератора вме сте с соединенной с ней последовательно последовательной обмоткой возбудителя подключаются к зажимам его якоря. Постепенно увеличивая скорость якоря, измеряют значения величин щ, /в и if. - По ним строят зависимость (2-131).
142
Использование статической характеристики (2-131), т. е. зависимости именно напряжения на зажимах якоря возбу дителя (а не его э. д. с.) от результирующей н. с. парал лельной и последовательной обмоток, позволяет учесть ре акцию якоря и падение напряжения в якоре, щетках и переходном сопротивлении щеток. Это следует из того, что вышеуказанный опыт ставится при нагрузке якоря возбу
дителя на обмотку возбуждения |
синхронного |
генератора, |
и поэтому влияние реакции якоря |
сказывается на соответст |
|
вующем уменьшении напряжения |
щ . Если бы мы пользо |
|
вались характеристикой ея = f ( i B-wB+ ifWc ) |
и вводи |
ли э.д. с. ея в соответствующие уравнения второго закона Кирхгофа, то учесть реакцию якоря в возбудителе мы мог ли бы только при помощи специальных построений, что зна чительно усложнило бы расчет. Правда, в последнем случае
мы могли бы учесть также э.д.с. Ья -^5-. Впрочем, вли- dt
яние ее обычно незначительно вследствие относительной малости индуктивности L n .
Сопротивление угольного |
столба |
Ry дается |
опытной |
|
кривой в зависимости от х, |
т. е. |
от |
перемещения якоря |
|
электромагнита или, ^то то |
же, |
перемещения |
последней |
шайбы |
угольного столба, прилегающей к якорю электро |
|
магнита, или, наконец, от увеличения длины |
угольного |
|
столба |
[Л. 137]: |
|
|
Яу = /в(*). |
(2-132) |
Эта кривая имеет гиперболический характер, дает уве личение R у при возрастании х, причем х в свою очередь равно (см. рис. 2-17):
х = Х — Х 0. |
(2-133) |
где Хо — минимальная длина угольного столба, |
т. е. его |
длина при отсутствии токов в рабочей и стабили |
|
зирующей обмотках регулятора; |
наличии |
X — текущая длина угольного столба при |
этих токов.
Максимальное значение величины х ограничено конст руктивными условиями; для некоторых типов угольных ре гуляторов напряжения величина хмакс =0,34 мм. Поэтому, кроме соотношения (2-133), х удовлетворяет еще неравен
ству |
|
0 < * < * макс. |
(2-134) |
143
Уравнение для цепи первичной обмотки стабилизирую щего трансформатора
щ = '■cl U + La - ^ |
+ Mc^ - . |
(2-135) |
at |
at |
|
Наконец, имеем уравнение движения якоря электро-маг нита и связанного с ним угольного столба [Л. 137]:
т ^ - + к^ |
+ к^ |
Щ + Г,РМ - F, м = |
|
||
= |
F s u = fi (ip Wp + |
*стW C T , *). |
(2-136) |
||
где |
|
|
|
|
|
d?x |
— сила инерции; |
|
|
|
|
m ---- |
|
|
|
||
dt2 |
|
|
|
|
|
in |
— общая |
масса |
движущихся |
частей ре |
|
|
гулятора, приведенная к |
якорю |
его |
||
|
электромагнита; |
|
|
||
ку —Х— — сила линейного (вязкого) трения, |
про |
порциональная скорости движения яко ря, учитываемая вследствие того, что угольный столб регулятора можно рас сматривать как некоторый воздушный успокоитель;
&Tpsign [~ ~ j — сила нелинейного (сухого) трения, обу
словленная в основном трением уголь ных шайб о стенки фарфоровой труб
ки и в первом приближении |
в соответ |
|||||
ствии с представлением о кулоновском |
||||||
трении считающаяся постоянной; |
||||||
Fnp (х) — сила |
пружины, |
стремящаяся |
сжать |
|||
угольный столб; |
|
столба; |
|
|||
Fc (х) — сила |
реакции угольного |
|
||||
Рэм — электромагнитная |
сила, |
стремящаяся |
||||
разжать угольный |
столб |
и имеющая, |
||||
следовательно, |
одинаковое |
направле |
||||
ние с силой Fc {х) |
и противоположное |
|||||
силе |
пружины Fnp(x). |
|
|
|
||
Силы Fnp (х) и Fc (х) |
являются, вообще говоря, нели |
|||||
нейными функциями х, получаемыми опытным путем. |
Элек |
144
тромагнитная сила также задается экспериментально по лученной кривой и зависит от суммы намагничивающей силы рабочей и стабилизирующей обмоток и от величины х, или от величины б воздушного зазора электромагнита, поскольку л и 8 связаны соотношением
х + Ь = хшкс. |
(2-137) |
|
Таким образом, мы получили систему из 11 дифференци |
||
альных уравнений — система |
(2-61), в которой третье урав |
|
нение заменяется уравнением |
(2-121), |
а уравнение для ну |
левых составляющих отбрасывается, и уравнения (2-128),
(2-129), (2-130), |
(2-125) и (2-126)— с |
11 |
неизвестными |
||||
6г- V |
Ч, |
гл- |
9> |
гр> г’ст> |
Чк К и х с |
с суммарным |
|
порядком, равным |
14. |
Из них |
только |
четыре уравнения |
|||
(2-129), |
(2-126), |
четвертое и пятое уравнения (2-61) явля |
ются линейными с постоянными коэффициентами. Осталь ные уравнения — нелинейные.
Первые два уравнения (2-61) и уравнения (2-128) со
держат величины |
ий и uq, которые будут связаны с то |
ками статора id, |
iq при задании нагрузки генератора или |
энергетической системы, с которой он связан.
Таким образом, на этом примере мы показали, как мо гут быть составлены уравнения для угольного регулятора, которым снабжен рассматриваемый синхронный генератор. Подобным же образом могут быть составлены уравнения для других типов электромеханических регуляторов напря жения. Отметим, что угольные регуляторы находят себе применение на генераторах малой мощности.
Выше мы рассматривали уравнения переходных элек тромеханических процессов синхронного генератора. Если же рассматривать только уравнения переходных электро магнитных процессов, считая угловую скорость ротора син
хронного |
генератора |
постоянной со = const, то из системы |
уравнений |
(2-61) выпадает уравнение движения ротора, и |
|
в уравнении (2-128) |
нужно будет положить 6 — со/.*2 |
2) У р а в н е н и я п е р е х о д н ы х э л е к т р о м е х а н и ч е с к и х п р о ц е с с о в с и н х р о н н о г о г е н е р а т о р а с к о м п а у н д и р о в а н и е м по т о к у п р и н а л и ч и и д о п о л н и т е л ь н о й о б м о т к и в о з б у ж д е н и я
у в о з б у д и т е л я
Схема компаундирования, токи, напряжения и их по ложительные направления даны на рис. 2-18.
10 С. В. Страхов |
145 |
В этом случае в дополнение к уравнениям (2-61) для синхронного генератора нужно составить еще два уравне ния для цепей основной и дополнительной обмоток возбуж дения возбудителя.
Все дальнейшие рассуждения проводим, как и раньше, в предположении, что режим генератора симметричен. Дан
коэффициент трансформации трансформатора тока^!= -—,
' ВХ
где I и /вх — действующие значения токов генератора и вторичной обмотки трансформатора тока. Опытным путем определяется зависимость напряжения на выходе выпря
мительного моста £/,ых |
от тока / вх на |
его входе: |
Д™ = |
/Щ .,)= Л ( - £ - ) - |
<2'138» |
Для селеновых выпрямителей эта характеристика с до
146
статочной точностью может считаться прямой линией, про ходящей через начало координат, т. е.
iqsin О)2 dt
k\ k\
(2-139)
Для цепи дополнительной обмотки возбуждения имеем:
|
/ |
|
|
t + 7 |
|
|
^вых |
|
F |
j (‘“ cos б — г’ sin б)2 dt |
|
||
г |
i |
4- L |
—А 4- М |
— |
(2-140) |
|
ГД Д |
4 |
Д |
dt 4- т ъ-д |
dt |
|
Кроме того, как и для угольного регулятора, опытным путем определяется зависимость
w„ + г д дад ). |
(2-141) |
Для учета реакции якоря возбудителя она снимается при подключении к зажимам его якоря обмоток возбужде ния синхронного генератора и возбудителя. При этом через дополнительную обмотку возбуждения возбудителя пропу скается ток, соответствующий, например, номинальному току генератора. А вообще говоря, можно снимать эту ха рактеристику, намагничивая возбудитель только током его основной обмотки возбуждения (закоротив для этого со противление /?ц.В1в), ибо для ее получения безразлично, ка кими именно токами создается основное магнитное поле возбудителя.
Для цепи основной обмотки возбуждения имеем:
Щ= Л («в Ws + *д |
(Гв 4- Дц.в.в) + LB~ |
+ |
|
+ Мв_жа± . |
(2-142) |
|
at |
|
Таким образом, мы получили восемь уравнений — шесть уравнений (2-61), (2-140) и (2-142) с восемью неизвестными
10* |
147 |
4- |
iq, |
h< 4> 4> |
e> 4 |
и 4 • |
Напряжения ud и |
будут свя |
заны |
с токами |
ia, i |
через |
цепь нагрузки генератора. |
||
|
Если переходные процессы рассматриваются при посто |
|||||
янной скорости вращения |
ротора генератора © |
= const, то |
||||
0 = |
со t и из системы |
(2-61) отпадает уравнение движения |
его ротора. В этом случае получим семь уравнений — пять
уравнений (2-61), |
(2-140) |
и (2-142) |
с семью неизвестными |
l d ’ l q< l f> l g ’ l h > |
’ (д • |
|
|
Пренебрегая влиянием одной или обеих успокоительных |
|||
обмоток, дополнительно |
упрощаем |
задачу. |
3) У р а в н е н и я п е р е х о д н ы х э л е к т р о м е х а н и ч е с к их п р о ц е с с о в с и н х р о н н о г о г е н е р а т о р а с к о м п а у н д и р о в а н и е м по т о к у п р и о т с у т
с т в и и д о п о л н и т е л ь н о й о б м о т к и в о з б у ж д е н и я у в о з б у д и т е л я
Схема компаундирования, токи, напряжения и их поло жительные направления даны на рис. 2-19.
Рис. 2-19.
Характеристика Пвых = /i |
снимается в этом случае |
так же, как в предыдущем. |
Характеристика щ = / 2 (/в wB) |
148
упрощается, ибо основное магнитное поле возбудителя со здается его единственной обмоткой возбуждения.
Дополнительно к системе (2-61) уравнений синхронного генератора, режим которого, как и выше, считаем симмет ричным, составляем следующие четыре уравнения:
Uв ы х |
/ |
1 |
rt+T |
|
|
|
гд Гд ■> |
|
|
' |
— |
| |
(П C0S 6 — l q Sin °)2 d t = «в + |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(2-143) |
|
|
|
|
|
• |
i |
т d i R |
• |
(2-144) |
|
|
|
|
“ в = 7'b ' b + L B — |
|
|
||||
|
|
|
Щ — U в = |
»p /?ц.в.в-. |
|
(2-145) |
|||
|
|
|
|
ip + iR = |
1r • |
|
(2-146) |
||
Таким образом, при таком же предположении, что и вы |
|||||||||
ше, имеем |
десять |
уравнений — шесть |
уравнений |
(2-61) |
и |
||||
уравнения |
(2-143) — (2-146) |
с десятью неизвестными id, |
iq, |
||||||
ig- i-h’ |
ip , iB, Ir , uB■ |
|
|
что токи /д |
и i |
не |
|||
Однако из схемы рис. 2-19 видно, |
могут быть отрицательными. Поэтому интегрирование вы шеуказанной системы уравнений (методом последователь
ных интервалов или на счетной машине) |
нужно проводить |
||||||
так: до тех пор, пока получаемые значения для токов /д > |
О |
||||||
и /р > 0, что |
соответствует |
неравенствам |
Нвых > ив |
и |
|||
щ > ив , |
решается вышеуказанная система уравнений. |
|
|||||
Начиная с момента времени, когда ток |
<д стал меньше |
||||||
нуля, нужно |
принять |
гд — 0, ip = /в , |
и вместо системы |
||||
уравнений |
(2-143)— (2-146), |
будем иметь одно уравнение: |
|||||
|
|
Щ= |
+ rB)iB+ LB^ . |
|
(2-147) |
||
Решать его. совместно с системой (2-61) будем до тех |
|||||||
пор, пока |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ < « в = “/ - ‘»Яц.в.в- |
(2-148) |
||||
Как только (Увых |
станет равно или больше ив , ток |
/д |
сделается положительным и, начиная с этого момента вре мени, снова вернемся к решению системы вышеуказанных 10 уравнений.
Н9