книги из ГПНТБ / Цейтлин Я.М. Проектирование оптимальных линейных систем
.pdfМодуль k-ro комплексного коэффициента |
|
\Ck\ = Yal + |
bl=Ak |
равен амплитуде соответствующей |
гармоники. |
Аргумент 6-го комплексного коэффициента равен фазе соот
ветствующей |
гармоники, |
причем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
( |
Ф*. |
£ > 0 |
|
|
|
|
||
|
|
а * С * = |
( - Я * . А < 0 . |
|
|
|
|
||||||
Подставляя в (1.8) |
значения коэффициентов |
а* |
и |
6А из (1.4), |
|||||||||
с учетом формул Эйлера |
(1.6) |
получим |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
т_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ck |
— -y- |
{ f (О ( c o |
s ^Y~t |
|
+ |
і sin ^Y~.tjdt |
— |
|
|
||||
|
|
_т_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
/ |
, 2яй |
^ |
+e |
. 2nk |
{ |
|
|
. 2nk t |
+e |
. Ink |
t |
/* = |
= т JfWjU |
|
|
|
|
+e |
|
|
||||||
|
|
|
|
z. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
f |
2flft |
|
|
|
|
|
|
|
= |
f |
J / ( 0 e |
|
' |
T |
'dt. |
|
|
|
(1.9) |
2
Таким образом, любая периодическая функция вполне опре деляется своими гармониками, совокупность которых и состав ляет ее спектр.
3. ИНТЕГРАЛ ФУРЬЕ. ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ И ЛАПЛАСА
Во многих случаях представляет значительный практический интерес определение частотного содержания непериодических функций. При этом непериодическая функция, удовлетворяющая условиям Дирихле, рассматривается как периодическая с беско нечным периодом.
Оказывается, что такая постановка вопроса целесообразна и дает весьма полезные результаты применительно к абсолютно интегрируемым функциям, т. е. функциям, удовлетворяющим усло вию
со |
|
J \f(t)\dt <оо. |
(1.10) |
—0 0
ю
Подставляя значения коэффициентов Фурье (1,9) в выражение ряда Фурье (1.7), получим
|
|
|
. 27lk |
1/(0 е |
1 |
dt |
(I.H) |
|
k=— со
Введем новый аргумент
2nk
(1.12)
Эта переменная принимает равноотстоящие значения, причем
|
|
|
|
|
|
2л |
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J_ |
|
Да» |
1 |
(О |
|
|
|
|
т |
~2лГ |
2л; |
й ' |
|
|
|
Подставляя |
(1.12) в (1.11), |
получим |
|
|
|
|||
|
|
|
|
г |
т_ |
|
|
|
|
|
1 |
|
£ |
2 |
|
at |
|
|
|
|
|
|
(1.13) |
|||
|
/ ( ' ) = |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
ft=—со |
|
|
|
|
||
При |
T ->• оо интеграл, |
стоящий в |
квадратных скобках, |
стре |
||||
мится к |
пределу |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 0 |
|
|
|
|
|
|
F ( i © ) = |
J |
/ ( О е - ' а ' Л , |
|
(1.14) |
||
существование |
которого нетрудно показать: |
|
|
|||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
j / ( / ) е - ' » ' Л < |
J l f ( O . I | e - ' e M < t t = |
J | f ( / ) | # . |
|
Последний же интеграл по условию (1.10) конечен, поскольку рассматриваются абсолютно интегрируемые функции.
Функция (1.14), которая получается из коэффициентов Фурье при Т -> оо, называется преобразованием Фурье. Преобразование Фурье является функциональным преобразованием, которое уста навливает соответствие между каждой абсолютно интегрируемой
функцией |
времени t, |
удовлетворяющей условиям |
Дирихле, |
||
и соответствующей ей функцией частоты со. |
|
|
|||
Подставив выражение (1.14) в формулу (1.13), с учетом того, |
|||||
что при |
Т —» оо сумма |
переходит |
в интеграл |
и -|—> |
dco —* О, |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
0 0 |
|
|
|
|
ї ® = ш і F № е Ш d a - |
|
( I -1 5 ) |
||
|
|
— . 0 0 |
|
|
|
Формула (1.15) определяет интеграл Фурье. |
|
|
|||
Формулы |
|
|
1 |
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
F(m)= |
j |
f{t)t-iatdt; |
|
|
|
|
|
\ |
|
(U6) |
|
|
—oo |
|
|
|
определяют прямое и обратное преобразования |
Фурье. |
||||
Физический смысл выражения |
(1.15) состоит |
в том, |
что непе |
риодическая функция / (t) представляется «суммой» гармониче ских колебаний, аналогично тому как периодическая функция / (t) представляется в виде суммы гармонических колебаний выраже нием (1.7). Нетрудно, однако, заметить весьма поверхностный характер этой аналогии.
В случае ряда Фурье (1.7) периодическая функция заменяется суммой периодических функций — гармоник, каждая из которых имеет определенную конечную амплитуду и частоту. Разлагаемая периодическая функция f(t), являющаяся суммой, обладает существенным свойством своих слагаемых — гармоник, т. е. периодичностью, а амплитуды гармоник имеют определенные дискретные конечные значения.
В случае же интеграла Фурье (1.16) непериодическая функция / (t) представляется в виде «суммы» бесконечно большого числа периодических функций — «гармоник», бесконечно близких по частоте и имеющих бесконечно малые амплитуды. Разлагаемая непериодическая функция / (t), являющаяся суммой, не обладает существенными свойствами своих слагаемых — гармоник, тл е. периодичностью, а амплитуды отдельных «гармоник» бесконечно
малы. Комплексная амплитуда |
каждого |
из слагаемых составляет |
||
F |
(гсо) dto, частотный интервал |
между |
двумя соседними «гармо |
|
никами» бесконечно мал и |
равен du>. |
|
||
|
Таким образом, частотное содержание непериодической функ |
|||
ции характеризуется наличием |
не отдельных дискретных частот, |
|||
а |
некоторой непрерывной |
(в общем случае — бесконечной) об |
ластью частот. Приведем другую форму записи прямого и обрат ного преобразований Фурье, которая будет широко использо ваться в дальнейшем.
Если ввести обозначение |
|
s |
= ш , |
то формулы (1.16) принимают |
вид: |
F ( s ) = { |
f(t)e-*dt; |
— С О |
|
г со |
(1.17) |
|
Интегралы от функций комплексного переменного, необходи мые для выполнения обратного преобразования Фурье и при решении задач оптимизации, рассматриваются далее.
Основные свойства преобразования Фурье могут быть показаны элементарно (табл. 1).
Т а б л и ц а 1
Основные свойства преобразования Фурье
Функция f (t) Преобразование Фурье F (s)
|
|
|
aF (as) |
|
|
f{t~a) |
t~as |
f(s) |
|
|
dk |
если |
lim |
fV) = 0, |
|
skF(s), |
|||
|
|
|
< + ± o o |
dtm |
|
|
m = 0,1 |
k — 1 |
|
CO |
|
|
|
|
J |
/ і ( т ) М * - т ) Л |
Ft |
(s) F2 |
(s) |
|
|
|
||
— |
CO |
|
|
|
Как это следует из изложенного ранее, преобразование'Фурье применимо лишь для абсолютно интегрируемых функций, т. е. функций, удовлетворяющих условию
со
{\f(t)\dt<oo.
—со
Этому условию не удовлетворяют очень многие функции, пред ставляющие интерес при исследовании систем автоматического управления, например константы, единичные функции, синусы и косинусы, экспоненты с положительным показателем степени, полиномы и все функции, возрастающие с увеличением времени t.
Поэтому для таких функций / (t) применяется преобразование Лапласа, которое можно рассматривать как обобщение преобра зования Фурье для функций
|
|
|
q{t) = f(t)t-<*, |
|
(1.18) |
||
где число |
с > |
0 |
выбрано |
таким |
образом, |
чтобы функция |
q (t) |
была абсолютно |
интегрируемой. |
|
|
|
|||
При этом функция / (t) |
должна |
удовлетворять двум условиям: |
|||||
|
|
|
| | / ( 0 | е - " Л < о о , с > 0 ; |
|
(1.19) |
||
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
f(t) |
= 0 , t < 0. |
|
|
|
Первое |
из |
условий (1.19) — это условие |
абсолютной интегри |
||||
руемости функции q (t), а |
второе |
является |
его очевидным |
след |
ствием, так как если бы второе условие не соблюдалось, было бы невозможно найти число с, обеспечивающее абсолютную интег рируемость функции q (t).
Иными словами, функция / (t) должна расти не быстрее экс поненты и быть равной нулю при отрицательных значениях аргу мента t. Такое сужение пределов интегрирования не является существенным ограничением: в большинстве прикладных вопросов нас интересует не прошлое той или иной функции, а ее будущее, начиная с некоторого момента времени (например, с момента включения, момента приложения воздействия и т. д.), поскольку в реальных (физически осуществимых) системах реакция или эффект является следствием приложенного воздействия, являю щегося причиной.
Получим необходимые соотношения, определяющие преобра зование Лапласа.
Интеграл Фурье для абсолютно интегрируемой функции q (t) имеет вид
to си |
|
е'°>' da. |
(1.20) |
Выражение в квадратных скобках представляет собой преобра зование Фурье функции q (t).
С учетом (1.18) и второго условия (1.19) выражение (1.20) примет вид
|
1Л> |
\JJ |
е ш |
da: |
f (t) e-ct — ~ |
j |
j f (т) e - » е-*** dx |
||
|
-co |_0 |
|
|
|
CO |
Гсо |
|
|
|
= _ L j |
J f (T ) e- |
dx t m da. |
Обозначим |
|
|
|
|
Тогда |
|
s, |
ш |
|
|
|
|
|
|
c-j-ico Г со |
|
|
||
|
со Lo |
est&~c(ds — |
||
с—І |
|
|
||
С + І С О |
|
"со |
|
|
C—ico |
1_0 |
|
||
или |
|
|
|
|
C+(oo |
Г со |
|
||
f(0 = 2ni |
|
|
e-s x |
|
|
|
|
|
|
Это выражение можно переписать в виде |
|
|||
|
|
с+г'со |
|
|
^ ) = 2 Ї Ї Г |
|
{ |
(1.21) |
|
|
|
С — 1 С О |
|
|
где функция комплексного |
переменного s = с + |
г со |
||
|
|
со |
|
|
F(s) |
= |
} |
/(/)е-«'Л |
(1.22) |
|
|
о |
|
|
является преобразованием Лапласа для функции времени / (£)• Выражение (1.21) представляет собой обратное преобразование Лапласа.
Прямое и обратное преобразования Лапласа [выражения (1.21) и (1.22)] символически записываются в виде
/(*)= |
It1 |
IF(s)}. |
J |
Функция / (0 называется оригиналом, а функция F (s) — изо бражением.
Введем еще одно важное понятие. Положим, что интеграл
оо
J |
I / |
(О Iе ~ с ' |
&t |
[левая часть |
первого условия (1.19)] |
существует |
|||||||
о |
|
всех с > |
с0 |
и не-существует при с ^ |
|
|
|
|
|
|
|
||
при |
с 0 . Число с 0 |
называется |
|||||||||||
абсциссой абсолютной сходимости. Для |
функций |
1 |
(t), |
sin u>t, |
|||||||||
cos co^ |
абсцисса |
абсолютной |
сходимости |
с 0 = |
0, |
для |
функции |
||||||
2 |
aA £f t |
это — любое положительное число, |
для функции |
e-ai'(a |
> |
||||||||
> |
0) с0 = —а, |
для функции еа / с0 — а и т. д. |
Функция |
е'! |
не |
||||||||
имеет |
абсциссы |
абсолютной |
сходимости, |
так как |
нельзя |
найти |
со
такое с, |
при котором интеграл | ei2e~ct dt < о о . Для этой функ- |
ции не |
о |
существует преобразование Лапласа, |
Таким образом, интеграл, определяющий обратное преобразо вание Лапласа (1.21), берется вдоль любой бесконечной прямой, параллельной мнимой оси и расположенной правее абсциссы абсолютной сходимости, в то время как интеграл, определяющий обратное преобразование Фурье (1.17), берется вдоль бесконечной мнимой оси. Очень важное для решения практических задач вы числение этих интегралов будет рассмотрено в следующих пара графах.
Формулы для прямого и обратного преобразования Лапласа (1.23) могут быть представлены в виде
c+iR |
- T [ / ( ' - 0 ) + f(* |
+ 0)], t>o |
c>c0, |
0. |
|
|
Т а б л и ц а 2 |
|
|
|
|
Некоторые |
свойства преобразования Лапласа |
|
Функция времени / (t) |
Преобразование Лапласа |
/ (s) |
(оригинал) |
(изображение) |
|
|
f{t — a), |
t>a |
|
dr |
|
t |
t |
|
J |
. . . J / (0 |
(dt)n |
0 |
0 |
|
t
\fl(T)/,(< - T)d T
0
h (0 h (0
lim f(t)
lim f{t)
aF (as)
t~asF (s) k
s * F ( s ) _ £ sr-lfk-r){Q) r=l
F(s) |
y i |
Ur |
|
r=\ |
|
t |
t |
|
f-r=\-..\f{t){dtY |
\ M |
|
0 |
0 |
|
Fi («) Ft (s)
C + I O D
С—(CO
lim sF(s)
S->co
lim sF (s)
i - ^c o |
s->0 |
если функция / (() в каждом открытом интервале ограничена и имеет конечное число точек максимума, минимума и точек раз рыва. В частности, для каждого t > О, где / (t) непрерывна,
c+CR |
|
М ' ) = ! й Г І » п | F(s)**ds = f{t), |
с>с0. |
Свойства преобразования Лапласа, устанавливающие соот ветствие операций над оригиналами и изображениями, выводятся элементарно из их определений (табл. 2).
4. понятия о Ф У Н К Ц И Я Х КОМПЛЕКСНОГО ПЕРЕМЕННОГО И ПРОИЗВОДНЫХ ЭТИХ Ф У Н К Ц И Й
Комплексная величина |
z = х + iy, где величины хну |
(или, |
по крайней мере, одна из |
них) — переменные, называется ком |
|
плексной переменной. |
|
|
Рассматривая х и у как прямоугольные (декартовы) |
коорди |
|
наты точки М на плоскости хоу, можно сказать, что каждой точке |
на плоскости соответствует определенное значение комплексной переменной z и наоборот.
Если перейти к полярным координатам точки |
М — р и ф, |
||
полагая полюс совпадающим с началом координат, |
то |
||
х = р cos Ф; |
у = р sin ф |
|
|
и комплексную переменную z можно записать в виде |
|
||
z = х + iy = |
р (cos ф + і sin ф). |
(1-24) |
|
Подставив в (1.24) известные формулы Эйлера |
|
||
cos ф = |
4 " |
( е ' ф + е - ' ф ) ; |
|
sin ф = |
4ц |
(е1 * — е-'*), |
|
получим |
|
|
|
z = х + iy'— р (cos ф + і sin ф) = ре1"*. |
(1-25) |
Равенство (1.25) дает три формы представления комплексной пере менной — алгебраическую, тригонометрическую и показательную.
Рассмотрим другую |
комплексную |
величину |
|
|
где |
W = |
ф -h гф, |
|
(1.26) |
ф (х, |
у); Ф = |
і|з (х, у). |
|
|
ф = |
|
|||
Таким образом, W есть некоторая |
комплексная |
функция от х |
||
и у. Установим условия, при соблюдении которых |
комплексную - " |
|||
2 я. м. Цейтлин |
|
|
|
J7 |
величину |
W можно считать функцией |
комплексного переменного |
||||
z — х + |
iy. Если |
W |
= |
F (z), |
|
(1.27) |
|
|
|
||||
то |
|
|
|
|
|
|
|
3W |
dW |
дг |
3W |
3W |
дг |
|
дх |
дг |
дх |
ду |
дг |
ду |
Исключив из этих уравнений dW , получим
|
dW |
дг |
|
|
дх |
дх |
|
|
dW |
дг |
' |
|
ду |
ду |
|
откуда |
|
|
|
dW |
дг |
dW |
дг |
дх |
ду |
ду |
дх |
Из выражений (1.26) и z = х + іу следует:
|
dW |
_ |
dtp |
дур |
, |
|
|
|
дх |
|
дх |
|
дх |
' |
|
|
ду |
- |
ду |
+ |
1 ду *' |
|
|
|
|
дхдг |
= |
і; |
|
|
|
|
|
дудг |
= |
і. |
|
|
|
Подставив (1.29) в |
(1.28), |
получим |
|
|
|||
(- дх |
" Г 1 |
дх |
) |
|
— |
4 - і - * * |
|
|
ду |
1 |
ду |
или
дц>
(1.28)
(1.29)
(1.30)
Для соблюдения этого равенства необходимо, чтобы как веществен ная, так и мнимая части (1.30) равнялись нулю, т. е.
dq> |
_ |
ду . |
д<р |
|
oi \ |
дх |
* |
ду ' |
д# ~ |
дх ' |
^ "3 ' |
Таким образом, выражение (1.27) справедливо, т. е.
W = ф (х, у) + (х, у) = F(z) = F(x+ iy)
только в том случае, если соблюдаются условия (1.31), называемые условиями Коши—Римана.
18
Заметим, что уравнение (1.30), из которого следуют условия Коши—Римана, можно записать в виде
dW |
dW |
|
|
дх |
ду |
= о, |
|
дг |
dz |
||
|
|||
дх |
ду |
|
где определитель, стоящий в левой части, есть функциональный определитель (якобиан) функций W и z. Известно, что якобиан отличен от нуля, если функции W (х, у) и z (х, у) независимы, и равен нулю, если они зависимы, т. е. если W есть функция от г.
Найдем производную функции W по г. Когда х и у получают бесконечно малые приращения dx и dy, г получит приращение
dz = dx + і dy,
а функция W — приращение
AW = Дф + і Д-ф
или, при ограничении бесконечно малыми первого порядка,
|
|
|
|
|
|
dW |
= dcp + |
і dij>, |
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dq> = -%Ldx + |
-^-dy; |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
дх |
|
ду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* - - г - * + - 2 - 4 » . |
|
|
|
||||
|
Отношение |
dW |
|
будет |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dW _ |
dtp + і dty |
|
|
dy |
|
|
dy |
|
at |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
dz |
dx-{- |
idy |
|
|
|
|
dx + |
і dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dip |
dip )dy |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
dy |
ду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx і dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
dy |
dy |
|
dy |
, • |
Щ |
\ |
dy |
|
|
|
|
|
dx |
dx |
|
ду |
^ |
dy |
J |
dx |
(1.32) |
||
|
|
|
|
|
|
l+i |
dy_ |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из (1.32) видно, |
что отношение |
|
, |
вообще говоря, зависит |
||||||||
|
|
|
dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
от |
отношения |
- ~ , |
определяющего |
направление, по которому |
|||||||||
2 = |
х + iy |
переходит |
к |
|
|
|
|
|
|
|
z + dz = х + dx + і {у + dy).
2* |
19 |