- •Глава 1.
- •§1.1.Преобразование Лапласа и его основные свойства.
- •§ 1.2. Применение операторного метода для анализа процессов в цепях сосредоточенными элементами.
- •§1.3 Общий вид решения задачи анализа свободных колебаний в линейных цепях.
- •§1.4. Свободные колебания в динамических системах с распределенными элементами
- •§1.4.1.Классификация длинных линий
- •§1.4.2.Построение решений уравнений длинных линий (телеграфных уравнений) операторным методом
- •§1.4.Алгоритмы решения задачи о собственных колебаниях в длинной линии
- •Глава 2. Колебания в линейных праметричеких
- •§ 2.1. Линейные спектра входного сигнала, при прохождении через линейные параметрические цепи.
- •§ 2.2. Аксиоматики теории цепей в параметрическом случае.
- •§2.3. Прохождение сигналов через параметрические r – цепи.
- •§2.4. Прохождение сигнала через параметрические
- •§ 2.5. Процессы в параметрической колебательной системе с обной степенью свободы. Энергетическое рассотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы.
- •§ 2.5.1. Процессы в параметрической колебательной системе с обной степенью свободы.
- •§ 2.5.2. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы.
- •§2.5.Анализ процессов в параметрическом колебательном контуре на основе уравнения Матье.
- •2.6. Параметрическое усиление колебаний в одноконтурной системе.
- •§2.2.4 Параметрический генератор(параметрон).
- •§2.2. Двухконтурные параметрические системы.
- •§2.2.1Теорема Менли-Роу.
- •§ 2.2.2 Параметрические умножение и деление частоты.
- •§2.4. Некоторые приближенные методы исследования процессов в. Параметрических системах
- •§2.4.1. Метод «замороженного» параметра.
- •§2.4.1 Метод замороженного параметра.(второй вариант).
- •§2.4.2 Метод последовательных приближений.
- •§2.4.2. Метод последовательных приближений (второй вариант).
- •§2.4.3 Метод вкб.
- •§2.4.3. Метод вкб (Вентцеля-Крамерса-Бриллюэна)(второй вариант).
- •Глава 3. Анализ колебаний в нелинейных цепях.
- •3.1 Нелинейные элементы цепей
- •§3.2.Особенности задач анализа колебаний в нелинейных цепях.
- •§3.3. Анализ колебаний в цепях, составленных из нелинейных активных сопротивлений.
- •§3.4. Метод линеаризации.
- •§3.2. Метод гармонической линеаризации (мгл).
- •§3.2.1. Эквивалентные параметры нелинейных элементов.
- •§3.3.Методы малого параметра. Метод последовательных приближений.
- •§3.4.Метод медленно меняющихся амплитуд (ммма).
- •§3.5.Метод малого параметра. Исследование ммма колебаний в автогенераторе на туннельном диоде.
- •§3.6.Метод фазовой плоскости.
- •1.Метод изоклин.
- •2.Особые точки.
§ 2.2.2 Параметрические умножение и деление частоты.
Вслучае, когда частоты становятся порядка 1 Ггц, то транзисторы перестают работать и проблема умножения частоты на СВЧ диапазоне сильно усложняется. Хотя в СВЧ диапазоне транзисторы не работают, но диоды продолжают работают, Тогда включая диод между двумя резонаторами можно получить умножение частоты и причем коэффициент передачи будет, гдеn номер гармоники.
В диапазоне, меньше чем СВЧ умножение частот осуществляется с использованием обычного резонансного усилителя, работающего в нелинейной области ВАХ транзистора. При этом можно получать умножение до 10 раз. С помощью параметрических систем можно осуществить умножение и деление частот с высоким коэффициентом деления (имеется в виду высоким kp=1)
§2.3.Энергетическое рассмотрение 2-х контурного параметрического усилителя регенеративного типа. Определение критического коэффициента модуляции, вносимого сопротивления и коэффициента передачи на резонансной частоте.
ω1=ωс ω2=ωн-ω1
; т.к.
- считается заданным
Первый контур имеет комплексное сопротивление Z1(ω) , а второй Z2(ω).
Будем считать, что
Тогда
Последняя составляющая приведет к появлению напряжения на втором контуре, т.к. у него ω2 – резонансная частота.
где
За счет резонансных свойств, возникло напряжениеU2 на сопротивлении второго контура, которое будет приложено к переменной емкости и Z1(ω), но и поэтомупренебрегаем по сравнению с
Z1(ω2) Z2(ω2) U2
Вводим настоящий ток, протекающий через емкость. В нашей системе отсчета он равен
На частоте ω1 мы выделяем слагаемые с частотой ω1, их остается 2. Рассмотрим
L1 C0
На резонансной частоте ω1 у нас в Z1(ω1) присутствует только активное сопротивление, причем теперь мы можем сказать чему равна резонансная частота первого контура , а проводимость
При m=mкр
Для параллельного контура
Отметим важную особенность: усилительные свойства 2х контурных параметрических усилителей в отличие от одноконтурных не зависят от сдвигов фаз между сигналом и накачкой.
§2.4. Некоторые приближенные методы исследования процессов в. Параметрических системах
§2.4.1. Метод «замороженного» параметра.
Применяются при очень медленном изменении параметров по сравнению с характерным периодом колебаний в системе.
Система уравнений
Полагаем , т.е. полагаем значение элементов постоянными- «замороженными» и решаем полученную систему уравнений с постоянными коэффициентами.. Применим преобразование Лапласак нашей системе уравнений, и получаем, откуда находим
где b=b(R,G,L,C); a=a(R,G,L,C) рa=рa(R,G,L,C).
«Размораживаем» параметры, т.е. полагаем их функциями от параметра t, а следовательно коэффициенты становятся также функциями параметра t, т.е. b=b(t), a=a(t) и корни рk=рk(t). Поэтому окончательно получаем для Sвых:
Sвых =
Определяем импульсную функцию для случая m<n.
,