- •Лекция 1
- •Закон полного тока и закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме.
- •Полная система уравнений электромагнитного поля в дифференциальной форме.
- •Граничные условия
- •На поверхности раздела диэлектриков.
- •На поверхности раздела проводника и диэлектрика.
- •Теоремы Остроградского – Гаусса и Стокса.
- •Лекция 2 Электростатическое поле
- •Уравнения Пуассона и Лапласа.
- •Лекция 3
- •Применение функций комплексного переменного.
- •Метод заданного комплексного потенциала.
- •Лекция 4 Метод зеркальных изображений.
- •Метод конформных отображений.
- •Графический метод построения картины плоскопараллельного поля.
- •Электрическое поле в диэлектрике около проводников с постоянными токами.
- •Электрическое поле постоянных токов в проводящей среде.
- •Аналогия электрического поля постоянных токов и электростатического поля. Метод электростатической аналогии.
- •Расчёт сопротивления заземления
- •Моделирование электростатических полей полем постоянного тока в проводящей среде
- •Лекция 7
- •Плоскопараллельное магнитное поле.
- •Комплексный потенциал магнитного поля.
- •Магнитное поле двух нитей с прямым и обратным током.
- •Принцип соответствия плоскопараллельных электрических и магнитных полей.
- •Граничные условия в магнитном поле у поверхности ферромагнетиков.
- •Метод зеркальных изображений в магнитном поле.
- •Графический метод построения картины плоскопараллельного магнитного поля.
- •Приближенные методы расчёта и построения картины плоскопараллельного поля. Метод сеток.
- •Лекция 8 Векторный потенциал магнитного поля.
- •Случай линейных проводником с током.
- •Определение магнитного потока через векторный потенциал.
- •Расчёт индуктивностей.
- •Лекция 9 Индуктивность коаксиального кабеля.
- •Индуктивности тонких проводников с токами
- •Лекция 10 Метод участков.
- •Индуктивности систем параллельных проводов.
- •Взаимная индуктивность между двумя двухпроводными линиями.
- •Две двухпроводные линии, расположенные симметрично в параллельных плоскостях.
- •Линии расположены во взаимно перпендикулярных плоскостях.
- •Индуктивность трёхфазной линии.
- •Лекция 11 Переменное электромагнитное поле в диэлектрике
- •Вектор Умова-Пойнтинга.
- •Длина электромагнитной волны в диэлектрике.
- •Лекция 12 Переменное электромагнитное поле в проводящей среде.
- •Длина волны и затухание.
- •Понятие об электромагнитном экранировании.
- •Лекция 13
- •Активное сопротивление шины для переменного тока.
Лекция 10 Метод участков.
Если разбить тонкие контуры на отдельные участки (рис. 10–1а), то взаимную индуктивность между тонкими контурами можно записать в виде суммы интегралов по участкам:
l1k
l1k r 1 2 r
l2p
l2p
а) б)
Рисунок 10–1
,
Выражение, полученное под знаком двойной суммы, можно считать взаимной индуктивностью между двумя отрезками контуров:
; .
Аналогично для вычисления индуктивности (рис 10–1б), учитывая, что m = n и проводя интегрирование один раз по оси, а другой по внутреннему контуру, можем записать:
.
Если сравнить формулы для участков, полученные для определения взаимных индуктивностей Mkp и формулы для взаимных потенциальных коэффициентов, полученные по методу средних потенциалов, то можно заметить их сходство:
; .
Разница заключается в множителях, стоящих перед интегралами, а также в том, что при вычислении взаимной индуктивности под интегралом определяется скалярное произведение векторов элементарных отрезков: , а при вычислении взаимного потенциального коэффициента произведение модулей этих же величин (без необходимости учёта косинуса угла между ними).
Индуктивность контуров, составленных из прямолинейных отрезков.
Если отрезки прямолинейны, то cos может быть вынесен за знак интеграла, так как на всем интервале интегрирования угол между прямолинейными отрезками остаётся постоянным. В этом случае выражение для взаимной индуктивности между двумя прямолинейными отрезками принимает вид:
.
Тогда для расчёта взаимной индуктивности между прямолинейными отрезками можно пользоваться формулами, полученными для взаимных потенциальных коэффициентов таких же отрезков по методу средних потенциалов, используя для пересчёта соотношение:
Для собственной внешней индуктивности прямолинейного отрезка, учитывая, что = 0 и cos = 1, можем записать:
.
Сравнивая это выражение с собственным потенциальным коэффициентом, найденным по методу средних потенциалов:
,
легко показать, что соотношения отличаются только коэффициентами, стоящими перед интегралом, поэтому:
.
Следует подчеркнуть, что выражения для потенциальных коэффициентов, полученные по методу средних потенциалов, не позволяют обеспечить достаточно высокую точность из-за необоснованного предположения о равномерном распределении заряда вдоль отрезков проводников ( = const). Однако, аналогичные выражения для расчёта индуктивностей по методу участков абсолютно точны, так как ток в проводнике во всех его сечениях одинаков (i = const).
Кроме того, необходимо иметь в виду, что дополнительный сомножитель (cos) , связывающий выражения для взаимных индуктивностей и взаимных потенциальных коэффициентов оказывает существенное влияние на результат. Если прямолинейные отрезки параллельны и направления токов в них совпадают, то cos = 1. Если токи направлены противоположно, то cos = – 1, а если отрезки перпендикулярны, то cos = 0, и взаимная индуктивность между ними будет равна нулю, хотя взаимный потенциальный коэффициент нулю не равен.
Определим в качестве примера взаимную индуктивность между двумя одинаковыми прямоугольными рамками, расположенными в параллельных плоскостях на некотором расстоянии x друг от друга (рис.10–2). Выберем направление обхода обоих контуров по часовой стрелке. При расчёте взаимной индуктивности между первым и вторым контуром, разобьём каждый из них на четыре прямолинейных участка.
Определим взаимные индуктивности между всеми отрезками обоих контуров и сложим их. Таких слагаемых будет 16. Половина их этих слагаемых равна нулю из-за взаимной перпендикулярности отдельных отрезков (1a 2b, 2d; 1b 2a, 2c и т. д.). Остальные пары отрезков параллельны ( = 00, 1a 2a; 1b 2b и т.д.) или антипараллельны ( = 1800, 1a 2c; 1b 2d и т.д.) Взаимная индуктивность между этими отрезками зависит от их длины (вертикальная сторона рамки равна «a», а горизонтальная сторона рамки равна «b») и от расстояния между ними. Расстояние между параллельными отрезками равно x, а между антипараллельными определяется из соотношений и .
1b 2b
1c 2c
1a 1d 2a 2d
x
Рисунок 10–2
Для двух параллельных отрезков одинаковой длины, начало которых расположено на одном перпендикуляре к ним (рис. 10–3), можно определить взаимный потенциальный коэффициент или взаимную индуктивность:
l
dx1
x1
r D
x2 dx2
x
Рисунок 10–3
Вычисление подобных интегралов приведено в справочной литературе по расчёту ёмкостей и индуктивностей (Иоссель; Калантаров и Цейтлин).