- •ПРИКЛАДНАЯ МАТЕМАТИКА
- •Е.А.КОГАН
- •Москва 2007
- •Кафедра “Прикладная и вычислительная математика"
- •Е.А. Коган
- •Москва 2007
- •1.1. Основные понятия
- •Дифференциальным уравнением называется уравнение, в которое неизвестная функция входит под знаком производной или дифференциала.
- •Обыкновенное дифференциальное уравнение n-го порядка в самом общем виде записывается так:
- •Для дифференциальных уравнений первого порядка различают общее, частное и особое решения, а также общий, частный и особый интегралы.
- •Таким образом, общее решение дифференциального уравнения можно определить как множество всех частных решений уравнения.
- •Особым решением дифференциального уравнения называется решение, которое не может быть получено из общего решения ни при одном частном значении произвольной постоянной.
- •Часто при интегрировании уравнения первого порядка не удается найти общее решение в явном виде, а получается конечное (не дифференциальное) соотношение вида
- •Знание изоклин позволяет во многих случаях даже для не интегрируемых явно дифференциальных уравнений получить графическое решение задачи Коши и выявить характер интегральных кривых.
- •Пример. Построить методом изоклин интегральную кривую уравнения
- •Очевидно, это уравнение с разделенными переменными. Интегрируя его, получим
- •Следовательно, общий интеграл уравнения будет
- •Интегрируем полученное уравнение с разделенными переменными
- •Тогда
- •Полагаем
- •Тогда уравнение примет вид
- •Дифференциальное уравнение вида
- •В результате уравнение приводится к однородному
- •Возвращаясь к старой переменной, получим
- •Подставляя (1.14) в (1.12), получаем дифференциальное уравнение с разделяющимися переменными относительно варьируемой функции v(x), интегрируя которое, находим эту функцию.
- •В результате, общее решение уравнения (1.12) может быть представлено в виде
- •Общее решение уравнения примет вид
- •Находим произвольную постоянную C из начального условия:
- •После разделения переменных получим
- •Тогда уравнение (1.18) примет вид
- •Следовательно,
- •Уравнением Бернулли называется уравнение вида
- •Уравнение вида
- •Следовательно, его общий интеграл, а значит, и общий интеграл уравнения (1.24) имеет вид
- •Это уравнение интегрируется непосредственно n раз. При каждом интегрировании порядок уравнения понижается на единицу, и появляется произвольная постоянная. В результате общее решение уравнения будет иметь вид
- •После интегрирования получим
- •Следовательно, общее решение уравнения (2.22) будет
- •Далее ищем решение уравнения (2.21) в форме, аналогичной по структуре выражению (2.23), но произвольную постоянную в (2.23) заменяем неизвестной функцией
- •Подставляя (2.24) в (2.21), получим
- •Отсюда следует
- •и с учетом (2.14)
- •N линейно независимых частных решений линейного однородного дифференциального уравнения n-го порядка образуют фундаментальную систему решений этого уравнения.
- •а общее решение запишется в виде
- •Рассмотрим его реализацию для линейных дифференциальных уравнений второго порядка:
- •Подстановка (2.42) в (2.40) приводит к следующей системе дифференциальных уравнений
- •Пример. Решить уравнение
- •Определитель этой системы
- •Поэтому для определения варьируемых функций согласно (2.44) получаем дифференциальные уравнения вида
- •Интегрируя уравнения (2.49), находим
- •Подставляя (2.50) в (2.48), получим общее решение уравнения в виде
- •Рассмотрим линейное однородное дифференциальное уравнение второго порядка
- •Пример. Найти собственные значения и собственные функции однородной краевой задачи:
- •Подставляя это решение в граничные условия, убеждаемся в том, что они удовлетворяются только при
- •Подставляя это выражение в граничные условия, получим
- •Чтобы краевая задача имела ненулевые решения, необходимо принять
- •Пример. Найти собственные значения и собственные функции однородной краевой задачи для уравнения (2.51) при граничных условиях
- •Общее решение уравнения согласно (2.55) имеет вид
- •Вычисляем
- •Ненулевое решение ее существует тогда и только тогда, когда определитель системы равен нулю:
- •Раскрывая этот определитель, получим уравнение относительно параметра
- •корни которого являются собственными значениями задачи:
- •Уравнением Эйлера называется линейное уравнение вида
- •Пример. Решить уравнение
- •Уравнение (2.66) есть уравнение Эйлера второго порядка. Применим замену независимой переменной и производных по формулам (2.64), (2.65). Тогда уравнение примет вид
- •Его общее решение
- •Эти решения находятся методом подбора (см. выше) и имеют вид
- •Поэтому общее решение уравнения (2.67) будет
- •Пример. Решить задачу Коши для уравнения
- •Общее решение уравнения имеет вид
- •Будем искать частное решение однородной системы в виде
- •Подставляя (2.99) в (2.98), получим систему
- •Характеристическое уравнение системы будет
- •Общее решение однородной системы (2.98) запишется в виде
- •Этот метод применим к решению систем неоднородных линейных уравнений n-го порядка. Ограничимся для простоты нормальной системой двух линейных уравнений с постоянными коэффициентами
- •Пусть общее решение однородной системы уравнений известно:
- •Пример. Решить систему
- •Общее решение однородной системы, согласно (2.105), имеет вид
- •Принимаем частное решение системы (2.111) в виде
- •Интегрируя эти уравнения, получим
- •Общее решение системы запишется в виде:
- •Пусть требуется решить краевую задачу для уравнения
- •Будем искать решение задачи в виде
- •Задача сводится к решению дифференциального уравнения
- •Ограничиваясь двучленным приближением, будем искать решение уравнения в виде
- •Выбранные функции удовлетворяют всем перечисленным выше требованиям. Они линейно независимы, непрерывно дифференцируемы и удовлетворяют граничным условиям (2.125).
- •Решение методом Бубнова
- •Решение методом наименьших квадратов
- •Решение методом коллокаций
- •В результате находим
- •Операционное исчисление представляет собой своеобразный и эффективный метод решения различных математических задач, прежде всего, дифференциальных уравнений. В основе операционного исчисления лежит понятие преобразования Лапласа.
- •Согласно формулам Эйлера [7]
- •Учитывая формулу (3.3) и применяя теорему линейности, получим
- •Аналогично
- •Таблица 4
- •Применяя формулу (3.25), находим
- •Поэтому
- •то применяя теорему линейности, окончательно найдем
- •Разложение данной дроби на простейшие имеет вид
- •После приведения к общему знаменателю получим
- •Пусть дано неоднородное линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами
- •Пример. Решить операционным методом уравнение
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 1
- •Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Вариант № 9
- •Вариант № 11
- •Вариант № 12
- •Вариант № 13
- •Вариант № 14
- •Вариант № 15
- •Вариант № 16
- •Вариант № 17
- •Вариант № 18
- •Вариант № 19
- •Вариант № 20
- •Вариант № 21
- •Вариант № 22
- •Вариант № 23
- •Вариант № 24
- •Вариант № 25
- •Вариант № 26
- •Вариант № 27
- •Вариант № 29
- •ОПЕРАЦИОННОМУ ИСЧИСЛЕНИЮ
- •Таблица 2
- •Таблица 3
- •ЛИТЕРАТУРА
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 1. ВАРИАНТЫ РАСЧЕТНО-ГРАФИЧЕСКОЙ
- •РАБОТЫ ПО ОБЫКНОВЕННЫМ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫМ
- •УРАВНЕНИЯМ……………………………………………………… 100
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 2. ВАРИАНТЫ РАСЧЕТНО-ГРАФИЧЕСКОЙ
- •РАБОТЫ ПО ОПЕРАЦИОННОМУ ИСЧИСЛЕНИЮ…………… 131
80
В качестве примера рассмотрим решение вышеизложенными методами задачи отыскания прогибов шарнирно опёртой балки постоянного поперечного сечения, нагруженной равномерно распределённой поперечной нагрузкой интенсивности q (см. рисунок 2).
Рис. 2 |
|
Задача сводится к решению дифференциального уравнения |
|
EIyIV + q = 0 |
(2.124) |
при граничных условиях: |
|
′′ |
|
y(0) = y (0) = 0, |
(2.125) |
y(l) = y (l) = 0. |
|
′′ |
|
Ограничиваясь двучленным приближением, будем искать решение уравнения в виде
y = C U |
1 |
+C U |
2 |
= C sinπx |
+C |
2 |
sin |
3πx |
. |
(2.126) |
|
|
|||||||||||
1 |
2 |
1 |
l |
|
|
l |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Выбранные функции удовлетворяют всем перечисленным выше требованиям. Они линейно независимы, непрерывно дифференцируемы и удовлетворяют граничным условиям (2.125).
Подставляя (2.126) в уравнение (2.124), получим невязку
|
|
|
|
EIπ 4 |
|
|
|
πx |
|
|
|
3πx |
+ q . |
(2.127) |
|
r(x,C |
,C |
|
) = |
|
C |
sin |
|
+81C |
|
sin |
|
|
|||
|
l 4 |
l |
|
l |
|||||||||||
1 |
|
2 |
|
|
1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
Решение методом Бубнова
Из условия ортогональности невязки (2.127) к выбранным координатным функциям согласно (2.120) следует
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
81 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
EIπ 4 |
|
|
|
πx |
|
|
|
|
|
|
|
|
3πx |
|
πx |
|
|
||||||||||||||
∫ |
|
|
|
|
|
|
|
C1 sin |
|
|
+ |
81C2 sin |
|
|
|
|
|
|
|
+ q sin |
|
|
dx = 0, |
|||||||||
|
|
l |
4 |
|
|
l |
|
|
|
|
l |
|
l |
|||||||||||||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
l |
EIπ |
4 |
|
|
|
πx |
|
|
|
|
|
|
|
|
3πx |
|
3πx |
|
||||||||||||||
∫ |
|
|
|
|
|
C1 sin |
|
|
|
+ |
81C2 sin |
|
|
|
|
|
|
|
|
+ q sin |
|
|
|
dx = 0. |
||||||||
|
l |
4 |
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
l |
|
l |
|
||||||||||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
После интегрирования получим систему |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
C |
|
+ |
8ql |
5 |
|
|
|
|
= 0, |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
1 |
π 5EI |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
81l C2 |
|
2ql |
5 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
|
|
= 0, |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
3π |
|
5 |
EI |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
решая которую, находим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
C |
= − |
16ql 4 |
, |
|
|
C |
2 |
|
= − |
4ql 4 |
|
. |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
π |
5EI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
243π 5EI |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Подставляя C1 |
и |
C2 |
в искомое решение (2.126), получим при x = l/2 |
ymax = y(l / 2) = −0,01301 ql 4 .
EI
Точное значение максимального прогиба (с точностью до четырех значащих цифр) равно
ymax = y(l / 2) = −0,01302 |
ql 4 |
. |
(2.128) |
|
EI |
||||
|
|
|
Как видим, ошибка, полученная при решении методом Бубнова в двучленном приближении, составляет сотые доли процента.
Решение методом наименьших квадратов
Решение по-прежнему отыскиваем в форме (2.126). Интегральная квадратичная ошибка согласно (2.121) будет равна
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
EIπ 4 |
|
|
πx |
|
3πx |
|
2 |
|||||||
S(C1,...,Cn ) |
= |
∫r |
|
(x,C1 |
, ,Cn )dx |
= |
∫ |
|
|
|
|
|
C1 sin |
|
|
+ 81C2 sin |
|
|
+ q |
dx = |
|||||||||||||
|
|
l |
4 |
l |
|
l |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
EIπ |
4 |
|
2 |
|
1 |
2 |
|
|
2 |
2 |
|
ql |
4 |
|
|
|
|
4 |
|
|
|
108 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
81 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
= |
|
4 |
|
|
|
|
2C1 |
+ |
|
C2 |
+ |
|
|
1 |
+ |
|
|
|
C1 + |
|
C2 |
. |
|
|
|
|
|||||||
l |
|
|
2 |
π 4 |
|
π |
π |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
EI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
82 |
|
|
|
|
|
|
Вычисляя производные |
dS / dC1, dS / dC2 |
и приравнивая их нулю, полу- |
|||||||||
чим систему |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π C |
+ |
4ql 4 |
= 0, |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
1 |
π |
4EI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
ql 4 |
|
|
||
|
2 |
π C2 |
|
|
|
|
|||||
81 |
+108 |
|
|
|
|
= 0, |
|||||
π |
4 |
EI |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
решение которой дает те же значения постоянных C1 и C2 , что и в методе Бубнова:
C |
= − |
16ql 4 |
, |
C |
2 |
= − |
4ql 4 |
. |
|
|
|||||||
1 |
|
π 5EI |
|
|
|
243π 5EI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Поэтому результаты решения краевой задачи (2.124), (2.125) методами Бубнова и наименьших квадратов полностью совпадают.
Решение методом коллокаций
За точки коллокации выбираем точки x1 = l / 3 и |
|
x2 = l / 2. Приравни- |
||||||||||||||||||||||||
вая нулю невязку (2.127) в точках коллокации, получим систему |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
ql 4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
3 |
|
+ |
|
|
= 0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
1 |
2 |
|
|
π 4EI |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ql 4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
C1 |
|
−81C2 + |
|
|
|
|
|
|
= 0. |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
π |
4 |
EI |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
В результате находим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2ql 4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− 2 |
|
ql |
4 |
|
|||||
C |
= − |
|
, |
|
C |
|
|
= |
|
|
|
3 |
. |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
1 |
|
|
3π 4EI |
|
|
|
|
|
2 |
|
81 3 π |
4 EI |
|
|||||||||||||
По формуле (2.126) при |
x =l / 2 с учëтом найденных констант получим |
|||||||||||||||||||||||||
прогиб в среднем сечении балки |
|
y(l / 2) = −0,01183 |
ql 4 |
. |
|
|||||||||||||||||||||
|
EI |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сравнение с точным решением (2.128) показывает, что ошибка, полученная при использовании метода коллокаций, составляет примерно 9% .
83
3. ОПЕРАЦИОННОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ
Операционное исчисление представляет собой своеобразный и эффективный метод решения различных математических задач, прежде всего, дифференциальных уравнений. В основе операционного исчисления лежит понятие преобразования Лапласа.
3.1. Преобразование Лапласа
Преобразованием Лапласа называется преобразование, которое ставит в соответствие функции f(t) действительной переменной t функцию F(p) комплексной переменной p по формуле
∞ |
|
F(p) = ∫ f (t)e−pt dt. |
(3.1) |
0 |
|
Несобственный интеграл в правой части формулы (3.1), зависящий от комплексного параметра p, называется интегралом Лапласа.
Интеграл сходится и действительно определяет собой некоторую функцию F(p), если подынтегральная функция f(t) удовлетворяет следующим условиям:
1.f(t) - кусочно - непрерывная функция;
2.f(t) = 0 при t < 0;
3.f(t) по абсолютной величине возрастает не быстрее заранее выбранной показательной функции, то есть можно найти такие постоянные M и α , что
f (t) < M eα t .
Число α называется показателем роста функции f(t).
Функция f(t) действительного аргумента t, удовлетворяющая перечисленным выше трем условиям, называется оригиналом , а функция F(p) комплексного аргумента p, определяемая согласно ( 3.1), называется изобра-
жением по Лапласу функции f(t) |
или просто изображением . |
Символически соответствие между оригиналом и изображением запи- |
|
сывается обычно так: |
|
f (t)•=• F(p) |
или F(p)•=• f (t). |
84
Совокупность всех оригиналов f(t) называется пространством оригиналов, а совокупность всех изображений F(p) – пространством изображений.
Изображения простейших функций
1. Пусть оригинал имеет вид:
0 |
при |
t < 0, |
f (t) = |
при |
t ≥ 0. |
1 |
Эта функция широко применяется в приложениях и называется единичной функцией или функцией Хевисайда.
Изображение этой функции найдем, вычисляя интеграл Лапласа (3.1):
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
∞ |
|
1 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
F(p) = ∫e−pt dt = − |
1 |
e−p t |
|
= |
. |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
0 |
|
|
p |
|
|
0 |
|
p |
|
|
|
||||
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f (t) =1• =• |
|
1 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
(3.2) |
|||
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
2. Изображение показательной функции. |
Пусть |
f (t) = ea t , тогда |
||||||||||||||
∞ |
∞ |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
∞ |
1 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
F(p) = ∫eat e−p t dt = ∫e−(p−a)t dt = − |
|
|
|
e−(p−a)t |
= |
. |
||||||||||
|
p −a |
p −a |
||||||||||||||
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
eat • =• |
|
1 |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
(3.3) |
|||
|
p − a |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Нахождение изображений непосредственно по формуле (3.1) обычно затруднительно. Во многих случаях изображения по Лапласу могут быть найдены значительно проще, если воспользоваться свойствами преобразования Лапласа.
Свойства преобразования Лапласа
Для практического применения преобразования Лапласа необходимо знать не только изображения отдельных функций, но и правила отображения выполняемых над ними операций. Эти правила формулируются в виде многочисленных теорем, объединяемых общим названием "свойства преобразования Лапласа". Рассмотрим некоторые основные из них.